Стоячей волны отношение

Стоячей волны отношение 195 Стрела отношение интенсивностей 323 [c.655]

Как увидим в будущем, в стоячих волнах и Я по фазе сдвинуты по отношению друг к другу на величину я/2, [c.22]

Если П2 > 1, то знаки Ею и Eqo будут различны. Это значит, что изменяется на п фаза вектора Ej по отношению к вектору Е, тогда как векторы Н и Hi колеблются на границе раздела двух таких диэлектриков синфазно. На рис. 2.2, иллюстрирующем возникновение стоячей волны, показан именно этот случай. [c.74]

Нетрудно видеть, что условие, облегчающее наблюдение колец Ньютона, состоит в очень малом наклоне поверхности линзы к поверхности пластинки. Подобный прием был много лет спустя применен в опытах Винера. Как уже упоминалось в 23, в одном из опытов, особенно отчетливо определяющих положение пучностей и узлов по отношению к поверхности пластинки, Винер, пользуясь расположением, данным Ньютоном, получил стоячие волны в пространстве между линзой и пластинкой и наблюдал следы пучностей в виде концентрических колец, подобных кольцам Ньютона. [c.126]

Прогрессивная волна может распространяться как слева направо (соотношение (3.1а)), так и справа налево. В физическом отношении эти случаи совершенно эквивалентны (ибо процесс не должен зависеть от того, в какую сторону мы условимся считать направление оси X положительным). Для прогрессивной волны, бегущей справа налево, уравнение имеет вид h = asm (kx + со/). Теперь очевидно, что стоячую волну можно получить просто как суперпозицию (наложение) двух встречных прогрессивных волн. Поэтому далее будем рассматривать лишь прогрессивные волны. [c.128]

Сравнительная эффективность влияния стоячих волн и затухания на картину поля характеризуется отношением длины волны [c.142]

Для четвертьволнового преобразователя (см. рис. 9,13, 6) механический импеданс чувствительного стержня во много раз меньше механического импеданса инертной массы (утолщенного цилиндрического тела). При этом Zf должно превышать Zj. не менее чем в 10 раз. В ненагруженном состоянии (кривая /) амплитуды колебательных скоростей на противоположных концах чувствительного стержня и инертной массы распределяются в соответствии с соотношением Zg/Zj, а упругая деформация Со.25 в зоне контакта не ограничена внешними силами. Так как отношение Zj/Z] > 10, амплитуда колебательных скоростей на инден-торе преобразователя в 0 раз и более превышает амплитуду на конце инертной массы. При этом узел стоячей волны колебаний приходится на фланец инертной массы. В процессе испытания на твердость упругая деформация принимает конечные значения (кривая 2) или уменьшается до нуля (кривая 3 для прижатого положения. Узел колебаний перемещается соответственно в точки [c.432]

Своеобразные черты имеет резонансное Д. с. на атомы, помещённые в поле интенсивной стоячей волны. С квантовой точки зрения стоячая волна, образованная встречными потоками фотонов, вызывает толчки атома, обусловленные поглощением фотонов и их стимулированным испусканием. Средняя сила, действующая на атом, при этом не равна нулю вследствие неоднородности поля на длине волны. С классич. точки зрения сила Д. с, обусловлена действием пространственно неоднородного поля на наведённый им атомный диполь. Эта сила минимальна в узлах, где дипольный момент не наводится, и в пучностях, где градиент поля обращается в нуль. Макс, сила Д. с. по порядку ве-личины равна F Ekd (знаки относятся к синфазному и противофазному движению диполей с моментом d по отношению к полю с напряжённостью Е). Эта сила может достигать гигантских значений для d l дебай, мкм а 10 В/см сила F 5-10 эВ/см. [c.554]

Коэффициент стоячей волны (КСВ) определяется отношением амплитуды напряжения (тока) в максимуме к амплитуде напряжения (тока) в минимуме [c.334]

Полученные представления для нормальных волн (1.7) являются инвариантными по отношению к замене величины на —Это означает, что для каждой нормальной волны, бегущей в положительном направлении оси 0. , есть двойник — нормальная волна, бегущая в отрицательном направлении. Суперпозиция таких двух волн, взятых с одинаковой амплитудой, дает стоячую волну, которую можно рассматривать как собственную форму колебаний слоя. [c.113]

Теперь на основании развитой теории волновой голографии можно сказать, что принцип трехмерной голографии в общих чертах состоит в следующем. На первом этапе, для записи голограммы фотопластинку с толстым эмульсионным слоем устанавливают перед объективом со стороны источника. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое фотопластинки образуется трехмерная слоистая структура, моделирующая пространственное распределение интенсивности в стоячей волне, образованной в результате наложения излучения, рассеянного объектом, и излучения источника. Такая структура обладает избирательностью по отношению к падающему на нее излучению, т. е. работает как интерференционный фильтр. Полученная голограмма допускает восстановление изображения не обязательно от монохроматического источника. Источник может быть со сплошным спектром либо лампа накаливания, либо Солнце. [c.58]

Идеи, родственные принципу Гюйгенса, и во второй половине XIX в. сохраняют свое значение для развития теории колебаний и волн. Так, в 1859 г. появилась замечательная во многих отношениях работа Гельмгольца Теория колебаний воздуха в открытых трубах Гельмгольц рассматривает стоячие волны, пользуясь уравнениями динамики сжимаемой жидкости и предполагая наличие потенциала скоростей Ф. Поэтому он ищет Ф в виде [c.276]

Вопрос о величине амплитуды звукового давления в плоской волне на твердой преграде рассматривался в [22]. В линейной акустике, как известно, на полностью отражающей преграде звуковое давление удваивается в стоячей волне конечной амплитуды (см. далее) узлы (а следовательно и пучности) давления смещаются в пространстве звуковое давление на твердой преграде в результате этого меняется во времени. Отношение этого давления к давлению в волне при отсутствии преграды, таким образом, зависит не только от амплитуды волны, но п от времени. [c.85]

Если точно так же проанализировать значение коэффициентов отражения и прохождения волн колебательной скорости, то получается следующий результат. При прохождении звука в акустически мягкую среду волны колебательной скорости практически не изменят фазы при отражении. Амплитуды падающей и отраженной волн, находясь в одинаковой фазе на границе раздела, складываются, и у самой границы образуется пучность колебательной скорости, а в акустически жесткой среде стоячая волна колебательной скорости смещена по отношению к стоячей волне давления на Х/4. [c.182]

Отношение амплитуды звукового давления в максимуме к амплитуде давления в минимуме, называемое коэффициентом стоячей волны, равно [c.91]

Рассматривая колебания, появляющиеся в струе, как результат возникновения стоячих волн при взаимодействии скачка с отраженной от дна волной, среднее положение скачка по отношению к донышку резонатора (см. рис. 5, где А = I к) можно определить формулой [c.30]

I ругая трактовка равновесного излу-иения, восходящая к Рэлею, состоит в том, чтобы само электромагнитное поле в полости рассматривать как набор осцилляторов. Можно говорить о собственных колебаниях этого поля и применить к ним методы статистической механики, а не вводить вспомогательный планковский осциллятор, взаимодействующий с излучением. Пусть для определенности полость имеет форму куба с ребром а ее стенки — зеркальные. Собственные нормальные колебания поля в таком объемном резонаторе представляют собой стоячие волны различных частот. Полное поле можно представить как суперпозицию таких стоячих волн, и в энергетическом отношении оно ведет себя как система невзаимодействующих гармонических осцилляторов. Для нахождения спектральной плотности энергии поля нужно подсчитать число независимых стоячих волн в полости с частотами в интервале от ы до о)-1-с]а). Как и в одномерном случае струны, закрепленной на концах, здесь для любого нормального колебания необходимо, чтобы вдоль каждого ребра укладывалось целое число полуволн. Пусть направление во ны (нормаль к плоскостям равных фаз) образует углы а, р и V с ребрами куба. Проекция любого ребра на это направление должна быть равна целому числу полуволн [c.435]

Моды объемного резонатора можно рассматривать как стоячие волны, имеющие узлы на стенках резонатора, а также как бегущие волны, отражающиеся от стенок резонатора и переходящие сами в себя при последовательных переотражениях. Рассматривая моды цилиндрического резонатора как бегущие волны, можно выделить среди них группу мод, у которых волновой вектор почти параллелен оси цилиндра, и другую, более обширную группу мод, у которых волновой вектор значительно наклонен по отношению к оси цилиндра. Оказа- [c.6]

Рассмотренные в п. 1 свойства стоячих волн в идеальных резонаторах являются неустойчивыми по отношению к исчезающе малым возмущениям. Так, сколь угодно малые отклонения от симметричной формы резонатора или от симметрии упругих свойств приводят к тому, что прецессия стоячей волны во вращающейся оболочке становится невозможной. [c.372]

Для данной комбинации показателей преломления отражательную способность подложки можно увеличить за счет установки достаточного большого числа двойных слоев, для которых частота излучения попадает в центр полосы непрозрачности. При этом удобно представить отражательную способность К диэлектрического зеркала как функцию параметра, называемого отношением стоячей волны V и учитывающего распределение поля, локализованного у передней поверхности всей системы [25]. Этот параметр широко используется в микроволновой технике [21] для характеристики импедансного рассогласования в волноводе. В нашем случае V является отношением максимума и минимума амплитуды поля, образующегося в результате интерференции с усилением и ослаблением между начальной и отраженной плоской волной. В отсутствие отражения амплитуда поля вдоль направления распространения постоянна. Если же существует и отраженная волна, то интерференция приводит к появлению стоячей волны и амплитуда поля записывается в виде [c.195]

Волноводные нагрузки изготовляются на средние значения мощности от долей ватта и до киловатт и на импульсные мощности до мегаватт они должны обеспечивать затухание порядка 30—40 дб и коэффициент стоячей волны напряжения (к. с. в. н.) не более 1,05 (он определяется как отношение амплитуды максимума к амплитуде ближайшего минимума волны в волноводе). Если к. с. в. н. превышает указанное значение, то это значит, что происходит большое отражение от нагрузки, и она считается плохо согласованной. [c.314]

Выбор набора мод (г) обычно определяется из физических соображений, которые непосредственно не имеют отношения к рассматриваемому вопросу. В частности, нет необходимости определять природу граничных условий в данном объеме граничные условия могут быть как периодическими, что приводит к бегущим волнам, так и соответствующими отражающими поверхностям, что приводит к стоячим волнам. Если объем не содержит преломляющих сред, то можно считать, что во внутренних точках объема функции мод и (г), соответствующие частотам со, удовлетворяют волновому уравнению [c.69]

Скорость волн в струне. Уравнение (22) связывает между собой длину волны и частоту для поперечных стоячих волн в непрерывной однородной струне. Постоянная (То/ро) " имеет размерность скорости, поскольку In имеет размерность [длина/время]. Скорость uo=(To/po) 2 носит название фазовой скорости бегущих волн для этой системы. (Мы будем изучать бегущие волны в главе 4.) При изучении стоячих волн мы не нуждаемся в понятии фазовой скорости, так как стоячие волны никуда не бегут . Они стоят и колеблются , как большой размазанный гармонический осциллятор. В этой главе мы не будем называть отношение (То/ро) " скоростью, так как хотим, чтобы читатель привык к представлению о стоячих волнах. [c.64]

Таким образом, фазовая скорость поперечных бегущих волн для непрерывной струны постоянна и не зависит от частоты. Уравнение (26) аналогично результату, полученному в главе 2 для отношения со/й в случае стоячих волн в непрерывной струне [уравнение (2.22), п.2.21. [c.157]

Как предположили впервые Магнус и Буфф З), причину сжатия слоев после их первоначального развития следует искать в капиллярной силе, благодаря которой жидкость ведет себя так, как будто бы она заключена в оболочку с постоянным натяжением а повторяющаяся форма струи создается колебаниями столба жидкости около круговой равновесной конфигурации, налагающимися на общее движение текущей жидкости. Так как фаза колебания, начавшегося при прохождении жидкости сквозь отверстие, зависит от протекшего времени, она будет всегда одной и той же в данной точке пространства таким образом, движение стационарно в гидродинамическом смысле, и граница струи представляет собой неизменяющуюся поверхность. По отношению к жидкости рассмотренные здесь волны движутся и представляют собой такие же волны, как волны, получающиеся при сложении двух систем стоячих волн они движутся вверх по течению со скоростью, равной скорости движения воды, так что сохраняют неподвижное положение относительно внешних предметов ( 356). [c.346]

Так как длина волны внутри частицы равна к/т, то мы можем выразить это условие еще и в такой форме размер должен быть мал по сравнению с длиной волны внутри частицы. Если условие (1) выполняется, а (2) нет, то мы находимся в резонансной области . Здесь внутреннее поле пе совпадает по фазе с внешним полем. Волны проникают в частицу медленно, и они могут породить различные системы стоячих волн. Кроме электрического дипольного излучения, мы имеем магнитное дипольное излучение, квадрупольное излучение и т. д. каждое из них вступает в резонанс при вполне определенных значениях отношения размера к длине волны. Этот резонанс связан с собственными колебаниями частицы. Для эллипсоидов в этом случае не было разработано общей теории. Резонансные эффекты для шаров рассматриваются в разд. 10.5 и 14.31. [c.93]

Структура интерференционной картины во встречных пучках, как у же отмечалось, представляет собой систему плоскостей узлов и плоскостей пучностей стоячей волны, которая будет зафиксирована в толзцине слоя фотоэмульсии в виде полупрозрачных отражающих слоев серебра. Для появления у голограмм1>1 трехмерных свойств необходимо, чтобы на толщине фотоэмульсии укладывалось по крайней мере несколько отражающих слоев. Благодаря избирательности трехмерной голо[раммы по отношению к частоте света восстановление изображения можно осуществлять с помощью источника, имеющего сплошной спектр (например лампы накаливания или Солнца). [c.45]

И определяющих характер соответствующих им колебаний. Если колебания происходят в форме так называемых стоячих волн, при которых отнощение прогибов в любой точке оси балки в моменты времени t и <2 представляет собой постоянную величину, то все точки балки одновременно проходят через нулевое свое положение (прямолинейная форма оси балки) и одновременно достигают максимальных отклонений (рис. 17.80). Отмеченный выше характер колебаний, вытекающий изре-щения (17.222), легко обнаружить, рассматривая отношение прогибов в точке оси балки с координатой 2 = г, имеющих место в два момента времени и t2 [c.178]

Теперь, на основании развитой теории волновой голографии, можно сказать, что принцип трехмерной голограммы в общих чертах состоит в следующем. На первом этапе, для записи голограммы, фотопластинка, имеющая толстый эмульсионный слой, устанавливается перед объектом со стороны источника. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое фотопластинки образуется трехмерная слоистая структура, моделирующая пространственное распределение интенсивности в стоячей волне, образованной в результате наложения излучения, рассеянного объектом, и излучения источника. Такая структура обладает селективностью (она играет роль интерференционного фильтра) по отношению к падаю-Ш му на нее излучению и поэтому допускает восстанов-jiienne с помощью обычного источника со сплошным спектром (лампа накаливания. Солнце). Механизм воспроизведения голограммы заключается в следующем. Поверхность пучностей данной стоячей волны есть геометрическое место точек, в которых фаза излучения источника совпадает с фазой излучения, рассеянного объектом. Очевидно, что если на зарегистрированную голограммой поверхность пучностей направить излучение источника, то фаза отраженной волны совпадет с фзг ЗОЙ излучения, рассеянного объектом. Амплитуда в этом случае восстанавливается, поскольку коэффициент отражения рассматриваемого слоя пропорционален амплитуде излучения, рассеянного объектом. Каждую зарегистрированную трехмерной голограммой поверхность стоячей волны можно Представить как зеркало сложной формы, которое преобразует сферическую волну источни-ка в волну, полностью идентичную волне излучения, рассеянного объектом. Таким образом, оказывается, что двухмерная голограмма в действительности представляет собой лишь частный случай более общего явления. Существенно более полный комплекс отображающих свойств заключен в объемной картине интерференции — стоячей волне. Трехмерная модель такой волны (голо- [c.108]

Устойчивый (в отношении дискретных электромагнитных мод) резонатор обычного лазера необходим для получения стоячих волн в среде и для уменьшения потерь. Если когерентно вспыхи-ваюш ий или сверхизлучающий источник света поместить в резонатор, то лазерные свойства такого источника можно значительно улучшить. [c.226]

Чувствительный метод, ранее разработанный И. Л. Бернштейном для исследования малых изменений фазы радиоволн, применен в [22] для определения нелинейного взаимодействия акустических волн стоячая волна ультразвуковой частоты со модулировалась низкочастотной звуковой волной Q, пересекаюш ей ультразвуковую волну под прямым углом. В результате модуляции фаза волны со на приемнике по отношению к фазе на излучателе изменялась с частотой Q. Это изменение определялось с помощью балансной схемы, детектора, выделяющего частоту Q, и затем усиливалось резонансным усилителем на частоту Q. Помимо фазовой модуляции имела [c.153]

Несмотря па многообразие конкретных проявлений временной синхронизации, все они состоят в согласованных между со- бой изменениях отдельных подсистем динамической системы с внешним периодическим воздействием, приводящих к периодичности изменения состояния вне зависимости от того, дискретная -эта система или распределенная. Явления пространственного порядка исслед01вапы гораздо меньше и используются не столь широко, как явления временной синхронизации. Более того, если явление временной синхронизации четко определено [89, 90], то в отношении пространственного порядка такого определения нет и все ограничивается относительно скромным набором конкретных, лишь отчасти, теоретически изученных, примеров ячеек Шелли-Холла и Бенара в конвективных течениях жидкости, вихрей Тейлора в вязкой жидкости между вращающимися цилиндрами и некоторых систем, в которых экспериментально наблюдается четкая пространственная структура устойч ивых само-возбуждающихся стоячих волн, вихрей Кармана за обтекаемым жидкостью телом, сокращений возбудимой мышечной ткани сердца, пространственпо ременных перестроек ансамблей биологических клеток и др. В последних случаях говорится не только о пространственном порядке, но и о пали ши определенной пространственной структуры и самоорганизации и в связи с этой трактовкой о синергетике как новой науке о самоорганизации [355, 356, 487]. [c.53]

Хотя наличие стоячей волны придавало проблеме особую остроту, оно же и спасало положение, потому что можно было сразу получить большой выигрыш, подавляя эту волну. Для этой цели поперек светового колодца был установлен экран трехметровой высоты, изготовленный из листа мягкой стали нормального калибра 20облицованного с обеих сторон слоем минеральной шерсти толщиной 50 мм облицовка прижималась перфорированным металлическим листом. Экран располагали так, чтобы он разделял колодец по длине на два участка, размеры которых не нахо-дились в простом арифметическом отношении. [c.274]

Блейк провел эксперименты, которые отличались от экспериментов Уилларда в двух отношениях. Он работал в интервале гораздо более низких частот (50 кГц вместо 2,5 МГц) и использовал метод стоячей волны. При низких частотах требовалось более громоздкое оборудование, однако в остальном методика эксперимента практически не изменилась. Существенное отличие было связано с применением методики стоячей волны, так как скорость течения жидкости через фокальную область была значительно ниже. Поэтому пузырьку данного размера требовалось гораздо больше времени для достижения резонансного размера и образования каверны конечных размеров. Этим объясняется, почему Уилларду для создания кавитации требовались колебания давления гораздо более высокой частоты. [c.109]

В районе квазистационарного уровня один из коэффициентов Ап становится конечным. Сохраним лишь это слагаемое в сумме (20.23). Второй множитель в (20.24) с высокой точностью равен s. Это следует из того, что виутри барьера (там, где отличен от нуля множитель U-—U))Xn имеет характер стоячей волны, т. е. почти постоянную фазу, и отношение интегралов по модулю близко к единице а тоже близко к единице, поэтому [c.224]

Дифракционная эффективность голографических решеток характеризуется отношением Х/й. Для решеток фирмы Жобен Ивон при условии 0,8 с Х/с1 < 1,7 эффективность имеет максимальное значение 60 %. Для соотношений Ш < 0,8 эта цифра снижается. В целом можно считать, что светосила голографических решеток ниже, чем классических (нарезных). Однако могут быть использованы методы изготовления голографических решеток с асимметричным профилем штриха путем экспонирования толстого слоя и получения стоячих волн. Специальное проявление с выборочным растворением дает возможность получить решетку с пилообразным профилем штриха (рис. 43.2). Для X = 488 нм удается достичь в пер- [c.316]

В случае негармоннч. внешней силы явление Р. в линейных колебат. системах представляет собой суперпозицию резонансных явлений, возникающих в системе нод действием каждой гармонич. составляющей спектра негармонической внешней силы. В системе может наблюдаться одновременно Р. на неск. частотах, и для определения характера Р. в системе нужно учесть все резонансные эффекты, возникающие одновременно в частности, в распределенной колебат. системе может одновремеино возникнуть неск. систем стоячих волн, длины к-рых находятся в простых кратных отношениях, [c.397]

Происхождение энер.[етической щел . Две стоячие волны ф(- -) и ф(—) отвечают группировке электронов в различных по отношению к ионам областях пространства, и, следовательно, эти две волны имеют различные значения потенциальной энергии. Это обстоятельство и является причиной сушествования энергетической щели. Напомним, что в квантовой механике плотность вероятности р(х) нахождения частицы в точке л равна ]il5(x) . Для чисто бегущих волн функция о] и, следовательно, [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...