Стокса стоячая волна

Движение несжимаемых аэрозольных частиц в плоской стоячей волпе для случая То > 1 (мелкие частицы и малые частоты), когда, в отличие от рассмотренного случая То < 1, главной меж-фазной снлой, действующей на частицу, является вязкая сила Стокса, исследовано в статье С. С. Духина (1960), где было установлено, что частицы должны собираться вблизи узлов первой моды скорости в стоячей волне. [c.371]

Возникновение вихревых течений в колеблющихся потоках формально учтено нелинейными конвективными членами в уравнениях Навье-Стокса, значение которых может быть вычислено посредством определения функции F (х, у) в уравнении (197). Как следует из выражения (198), возникновение вихревых течений в значительной степени зависит от градиента скорости внешнего потока. Градиент скорости внешнего потока может быть обусловлен стоячей волной, например резонансными колебаниями или обтеканием криволинейных поверхностей шара, цилиндра и т. д. Влияние градиента скорости на структуру колеблющегося пограничного слоя определим методом последовательных приближений. В этом случае для анализа удобно внести функции тока для пульсационных составляющих [c.102]

Стокс 151, 152, 207, 323, 349, 493 Стокса правило 151, 207 Стоячая волна 250 [c.502]

Задача об акустическом течении, вызываемом стоячей волной в узкой цилиндрической трубке (трубке Кундта) при соленоидальном поле скоростей первого приближения (это эквивалентно тому, что рассматриваемая область меньше длины звуковой волны у кЯ 1, где i — радиус трубки), была рассмотрена в работе [19]. В качестве первого приближения использовано решение Стокса — Кирхгофа [c.102]

Указанный вывод величины угла при вершине гребня несправедлив для нестационарных задач. Для стоячих волн теоретические-соображения, предложенные Пенни и Прайсом [1] и менее убедительные чем в случае, рассмотренном Стоксом, предсказывают-угол, равный 90° эта величина экспериментально подтверждена Тейлором [5]. [c.457]

Определение стоячих волн на поверхности жидкости бесконечной глубины может быть сделано на основе первого метода Стокса, как это было показано в больших статьях Пеннея и др. [160], [161]. [c.684]

В то же время механизм генерации осредненной завихренности в осциллирующих пограничных слоях Стокса, ответственный за возбуждение течений в прямых каналах при наличии стоячих акустических волн [5], нельзя исключать из рассмотрения. Теоретическое исследование термоосцилляционной конвекции в прямых каналах в приближении малых амплитуд hih показывает, что этот механизм вносит свой вклад. И этот вклад определяется относительной амплитудой колебаний столба его роль быстро возрастает с увеличением ЫН. При этом суммарное осредненное воздействие высокочастотных осцилляций столба неизотермической жидкости в общем случае характеризуется двумя параметрами термовибрационным параметром Ry = (/)Q /0 /2vx и безразмерной амплитудой колебаний Ык. В предельном случае hIh 1 осредненная конвекция определяется лишь вибрационным параметром R ГП. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...