К-матрица и стоячие волны

Одним из новых прогрессивных способов листовой штамповки является штамповка с применением ультразвука, при котором обеспечивается эффективное устранение некоторых отрицательных явлений, имеющих место при обычной листовой штамповке. Этот способ штамповки применяется как для разделительных операций — вырубки и пробивки (металлических и неметаллических материалов), так и для формоизменяющих операций — гибки, вытяжки, формовки. Он может быть использован в мелкосерийном, а также и в крупносерийном производстве. Сущность этого способа состоит в том, что от специальных установок подаются ультразвуковые колебания (продольные, радиальные или крутильные) на пуансон, матрицу или на пуансон и матрицу одновременно, вмонтированные в приспособленные специальные штампы, с расположением очага деформации в пучности смещений или в пучности напряжений стоячей волны ультразвука. [c.279]

Гиперболические силы (матрица Н) приводят к разрушению стоячей волны и к изменению частоты колебаний если К = 0. Вне конуса стоячих волн эти силы приводят также и к прецессии волнового поля и к изменению амплитуды. [c.378]

Приведённые выше примеры имеют дело с чистыми состояниями. Далее мы обращаемся к системам, для описания которых необходима матрица плотности. Мы выводим уравнение для матрицы плотности для случаев затухания или усиления поля в полости. Это немедленно приводит к матрице плотности одноатомного мазера. Спонтанное излучение атома тоже может быть получено с помощью подхода, основанного на матрице плотности. Другая система, для которой необходим такой подход, происходит из области атомной оптики. Мы рассматриваем движение атома через квантованную стоячую волну. И вновь фазовое пространство обеспечивает более глубокое понимание процессов отклонения и фокусировки атомных пучков в электромагнитных полях. [c.49]

К-матрица и стоячие волны [c.284]

Таким образом, непосредственное использование i-оператора в качестве псевдопотенциала связано с трудностями в представлении стоячих волн возможна расходимость ряда теории возмущений из-за сингулярностей i-матрицы, а в представлении бегущих волн энергия зонной структуры (1.40) становится комплексной. [c.63]

Согласно главам 3 и 4 определение частот собственных колебаний и критических сил упругой системы выполняется после формрфования матрицы А. В отличии от других методов (см. [47, 262]) здесь предполагается, что граничные статические и кинематические параметры пластршы будут отличны от нуля (при бифуркации или при стоячих волнах), если отличны от нуля обобщенные статические и кинематические параметры одномерной модели. Тогда трансцендентное уравнение собственных значений пластинчатой системы примет вид [c.435]

Для резонансной брэгговской структуры на частоте oq фазовые множители е , е равны -1, а компоненты Tji, Т22 матрицы переноса удовлетворяют соотношению 1 + 722 = -Т г , вытекающему из тождества i=l + /-. Тогда из второго соотношения (3.181) следует, что амплитуды + и Е совпадают и электрическое поле E(z) пропорционально os [fe( o о )(z - djl) если начало отсчета z = О выбрано в центре одной из ям. Заменяя f ( oo) на nid, получаем (z)o os(nz/rf-Tt/2) = sin(iiz/i/). Таким образом, световая волна в резонансной брэгговской структуре при со = со о представляет собой стоячую волну с пучностью в центре барьерных слоев и узлом в центре квантовых ям. Так как по условию рассматривается экситонное состояние счетной огибающей двухчастичной волновой функции, а электрическое поле нечетно относительно центра любой ямы, то стоячая электромагнитная волна не взаимодействует с экситонами и эквивалентна суперпозиции двух встречных волн, распространяющихся в [c.116]

В представлении стоячих волн i-матрица имеет сингулярности, вызванные tgr],. В представлении бегуш жх волн эти сингулярности важны только для связанных состояний, поскольку в силу (2.145) г-матрица имеет вид (2.85) [c.63]

Для характеристики свойств ФФ используются параметры коэффициенты стоячей волны плеч КСВ/=(1- -( 5г/ )/(1— 5г,(), где (5г, —модуль коэффициента отражения от -го плеча ФФ Ф — фазовый сдвиг. В технических требованиях на ФФ обычно оговаривают следующие показатели рабочий, диапазон частот номинальное значение фазового сдвига фо=0,5(фтах- -фт1п), где фтах, фтш — соответственно максимальное и минимальное значения фазового сдвига в рабочем диапазоне частот максимально допустимое отклонение фазового сдвига от номинального значения Дф=фтах—фо максимально допустимые значения КСВ плеч ФФ. Иногда также задаются требования к уровню входной мощности, потерям, максимально допустимому различию модулей элементов 5 12, 5"12 матрицы рассеяния ФФ. [c.196]

В матрице рассеяния реального ДМ все элементы отличны от нуля. Для характеристики ДМ используются параметры вносимое ослабление Сз1=Сз2=201д 1/(5з11, дБ коэффициенты стоячей волны входов КСВг=(1+ 5 )/(1— 5г, ), где модуль [c.203]

В заключение укажем еще одно явление, способное приводить к пйчковому режиму генерации. Линия флюоресценции твердотельных лазеров (см. табл. 1.1) достаточно широка, длина резонатора, наоборот, мала и поэтому все они, как правило, могут работать на большом числе продольных мод. Активные ионы рабочего тела в твердотельных лазерах закреплены на своем месте в матрице. Поэтому возникновение генерации на одной из собственных частот резонатора приводит к снижению коэффициента усиления в слоях рабочего тела, совпадающих с пучностями стоячей электромагнитной волны. В результате этого создаются предпочтительные условия генерации с пучностями поля, соответствующими узлам ранее рассмотренной моды, и возникает возможность пичкового режима генерации. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...