Учет постоянных сил инерции

УЧЕТ ПОСТОЯННЫХ сил ИНЕРЦИИ [c.127]

В предыдущих разделах размеры элементов конструкций заданной надежности определяли в предположении, что силами инерции при определении напряжений можно пренебречь. В данном разделе эта задача решается для варианта случайных колебаний конструкций с учетом возникающих сил инерции. Предлагаемая ниже методика применима для различных типов элементов конструкций, размеры сечений которых определяются одним параметром (стержни, пластины, оболочки с постоянным сечением, либо переменным, но зависящим от одного параметра). [c.67]

Перейдем к учету влияния сил инерции. Силы инерции из-за вращения системы координат имеют при постоянной угловой скорости переносного движения силовую функцию (теорема 3.13.3) [c.506]

Если К будет больше единицы, то вилочный погрузчик или вернется в прежнее устойчивое положение, или опрокинется. Необходимо проанализировать дальнейшее движение погрузчика по инерции только под действием постоянных сил тяжести и ветровой нагрузки. Для этого то же дифференциальное уравнение решают без учета влияния сил инерции и при новых начальных условиях, определяемых временем Если значение полученной новой функции ф = f t) достигнет при увеличении времени величины, при которой К — 1, то погрузчик опрокинется. Если функция не достигнет этой величины, то погрузчик вернется в прежнее устойчивое положение. [c.125]

Векторные уравнения в декартовых осях. Уравнения малых колебаний стержня в декартовых осях были получены в 3.1 [уравнения (3.27) — (3.31)], которые с учетом аэродинамических сил имеют вид (для стержня постоянного произвольного сечения без учета инерции вращения) [c.254]

Хотя уравнение (18.5) было получено с учетом постоянства момента инерции абсолютно твердого тела, оно оказывается справедливым и в тех случаях, когда момент инерции тела изменяется в результате изменения взаимного расположения отдельных частей тела. Если момент внешних сил равен нулю (Л1 = 0), то изменение момента инерции / вызывает соответствующее изменение угловой скорости (О, но произведение /ы остается постоянным. [c.66]

Кожаный ремень шириной 15 сл и толщиной 6 мм перекинут через шкив диаметром 1 м и передает 28 л. с. Шкив вращается с постоянной скоростью и делает 450 об/мин. Вес I см ремня равен 1 г. Определить напряжение в ремне без учета и с учетом возникающих в нем сил инерции, если отношение усилий в набегающей и сбегающей ветвях ремня равно 2,5. [c.302]

Подобным же образом может быть выполнен и расчет шатуна АВ, шарнирно-скрепленного в точке А с кривошипом О А, вращающимся вокруг точки О с угловой скоростью (I) (рис. 409). При вращении кривошипа с постоянной угловой скоростью точка А шатуна испытывает только одно центростремительное ускорение, а точка В — только тангенциальное ускорение. Все точки шатуна, расположенные между точками Л и В, имеют и то и другое ускорения. Ограничиваясь здесь учетом сил инерции, возникающих в шатуне в результате одного только центростремительного ускорения, рассмотрим такое положение шатуна, в котором он перпендикулярен к кривошипу, а следовательно, направление центростремительного ускорения в точке А перпендикулярно к оси шатуна. Предположим, что центробежные силы инерции q везде перпендикулярны к оси шатуна и по длине его меняются по линейному закону от q=q в точке А до q=Q в точке [c.495]

Закон подобия при учете сил инерции и вязкости. Перейдем теперь к законам механического подобия. Прежде всего выясним, при каких условиях формы течения каких-нибудь жидкостей или газов вокруг или внутри геометрически подобных тел сами геометрически подобны. Так, например, если взять течения двух жидкостей (из которых одна может быть также газом) вокруг двух различных по величине шаров (фиг, 4, а и >), то возникает вопрос какие условия должны быть соблюдены, чтобы линии тока обоих течений были геометрически подобны Ответ, очевидно, будет следующий отношение сил, действующих на элемент объема в подобно расположенных точках обоих течений, должно быть постоянно во всякий момент времени. [c.15]

Закон подобия при учете сил инерции и тяжести. В предыдущем номере мы предполагали, что действие силы тяжести не проявляется (так как ие было свободных поверхностей). Теперь мы найд м выражение закона подобия, учитывая силы инерции и силы тяжести и пренебрегая силами трения и сжимаемостью. Для этого мы опять математически выразим, что для механически подобных течений в подобно расположенных точках отношение сил, действующих на элемент объема в этих точках, должно быть постоянно в каждый момент времени. Следовательно, в нашем случае во всех точках, подобно расположенных относительно обтекаемых тел, должно быть одинаково отношение силы инерции к силе тяжести. Так как сила тяжести на единицу объема равна весу единицы объема Y — pg —ускорение силы земной тяжести), то достаточным и необходимым условием геометрического подобия спектров линий тока (если при этом ие учитывать вязкости и сжимаемости) будет [c.18]

При движении звеньев механизма по инерции сумма кинетической энергии и работы сил сопротивлений без учета работы сил трения является постоянной величиной. [c.68]

При анализе динамического распространения трещины, когда нельзя пренебрегать силами инерции, необходимо рассматривать динамическую задачу теории упругости для тела с движущейся трещиной. Учет сил инерции приводит к перераспределению напряжений и деформаций в окрестности вершины трещины. Наиболее просто эти эффекты анализируются в следующих случаях, являющихся предельными случаями общего динамического роста трещины на тело действует ударная нагрузка и фронт трещины распространяется в упругом теле с большой скоростью, сравнимой со скоростью звука, причем упругое поле стационарно в малой окрестности вершины трещины в движущейся системе координат, связанной с концом трещины гармоническое упругое поле, когда край трещины неподвижен, внешние нагрузки, помимо постоянной составляющей, имеют компоненту, которая изменяется во времени с большой частотой. Гармонические задачи о трещинах можно разделить на два класса в нервом классе задач гармонические нагрузки прикладываются к берегам трещины, во втором — сингулярное ноле напряжений образуется вследствие дифракции волны, падающей на трещину. [c.79]

В общем случае при исследовании действия подвижной нагрузки на упругую систему необходимо учитывать массу как нагрузки, так и самой упругой системы. Однако в случае стационарного режима движения груза по бесконечной балке, лежащей на сплошном упругом основании, когда прогиб под грузом остается постоянным (рис. 7.22), масса груза роли не играет (так как нет ускорения по оси Хз). Уравнение вынужденных изгибных колебаний стержня постоянного сечения, лежащего на упругом основании, без учета сил сопротивления, инерции [c.212]

Дифференциальное уравнение собственных изгибных колебаний балки постоянного сечения без учета влияния инерции поворота сечения и перерезывающих сил имеет следующий вид [c.39]

В 1943 г. акад. И. И. Артоболевским было произведено корректирование метода касательных усилий Радингера [1], после чего этот метод для расчета маховиков стал не менее точным, чем метод масс и работ, предложенный Виттенбауэром. В отличие от метода Радингера, в методе Артоболевского основной график касательных усилий, приведенных к пальцу кривошипа (или график их моментов от-носительно оси вращения главного вала), строится без учета сил инерции в постоянном движении главного вала машины, в то время как по Радингеру тот же график строится с учетом этих сил инерции. [c.241]

Задача 1299. При расчете боковой качки судна для учета инерционных сил воды момент инерции судна принимают равным i +ц, где / — собственный момент инерции судна, а х —так называемый присоединенный момент инерции. Для определения [х динамически подобную модель судна подвергают воздействию внешнего гармонического момента Mf sin pt (7И, — постоянная). Изменяя частоту/ , добиваются появления максимальных амплитуд (при р = р максимальная амплитуда равна а). Принимая, что восстанавливающий люмент равен mgh p (т — масса судна, h — так называемая метацент-рическая высота) и что момент сопротивления пропорционален угловой скорости судна при качке, определить присоединенный момент инерции л. [c.464]

Продольный удар. Если время б возрастания нагрузки до своего наибольшего значения значительно больше периода Т продольных колебаний основного тона или времени прохождения фронта ударной волны напряжений от одного конца стержня до другого, то нагрузку можно считать приложенной статически. Если 0 Г, то нагружение считается динамическим и необходим учет сил инерции. Если 0 Г, то нагружение считается быстрым или ударным. Рассмотрим задачу о продольном ударе по стержню груза массой т, падающего с высоты h (рис. 3.39). С момента соприкосновения груза с торцом стержня в месте их соприкасания возникают ударные силы, возрастаюш,ие в первой фазе удара за время т" до своего наибольшего значения и уменьшающиеся за время х" второй фазы удара. При этом вдоль стержня распространяется фронт ударной эрлны со скоростью с. Однако эпюра напряжений вдоль стержня не постоянна и скорость распространения каждой амплитуды этой элюры тоже своя, зависящая от уровня напряжений, если он пре- [c.83]

Коэффициенты пропорциональности в формулах (10-11) и (10-12) нуждаются в некоторых уточнениях. Формулы (10-11) и (10-12) получены при ряде упрощающих допущений. В частности, при выводе этих формул не учитывались силы инерции. Расчеты, проведенные с учетом сил инерции, показывают, что коэффициент пропорциональности Б формулах (10-11) или (10-12) зависит от числа Прандтля. Результаты точных решений, выполненных Польгаузеном, Шу, Саундерсом, Греггом и Спэрроу, приведены на графике рис. 10-3 по данным - [Л. 88]. Здесь tf=NUa (Grj Pr) 0 25 Наиболее существенно проявляется влияние инерционных сил при небольших значениях чисел Прандтля. Кроме того, из рис. 10-3 следует, что интенсивность теплоотдачи при постоянной температуре стенки примерно на 7% меньше, чем при постоянной плотности теплового потока на стенке. [c.236]

Если пренебречь влиянием грунта, на котором установлен фундамент, реактивное сопротивление которого главным образом и служит для уравновешивания постоянных сил, действующих на машину (силы веса, натяжения ветвей ременного или текстропного привода), то этими переменными внешними силами, приложенными к раме со стороны фундамента, будут силы инерции самого фундамента. Следовательно (на основании принципа действие равно противодействию ), сам фундамент должен будет двигаться и двигаться так, чтобы общий центр тяжести системы машина—фундамент оставался неподвижным, как в изолированной системе. Таким образом, к учету воздействия машины на фундамент можно подойти с точки зрения закона движения центра тяжести. [c.159]

Ниже нами будут внесены, коррективы в метод Радингера, делающие его также принципиально правильным. В таком измененном виде расчет маховых масс назовем методом динамических касательных усилий или методом динамических работ, поскольку здесь в процессе расчета приходится определять работу динамических касательных усилий, т. е. касательных усилий с учетом сил инерции механизма машины в ее постоянном движении. [c.241]

Материалы статьи сгруппированы по виду входного сигнала. В первом разделе вначале изучается динамика проточной камеры постоянного объема с учетом величины скорости течения газа в ее полости, а затем последовательно принимаются во внимание дополнительные факторы переменность объедга камеры, наличие сил инерции и сопротивлений типа вязкого трения, а также соединение двух упругих камер между собой. [c.76]

Рабочая нагру51ка должна определяться с учетом не только постоянно действующих нагрузок, но и с учетом сил инерции, если эти силы передаются через редуктор. Для механизмов передвижения и поворота рабочая нагрузка Гр определяется наибольшим моментом двигателя. [c.375]

Рассматривается установившееся течение несжимаемой вязкопластической среды между двумя осесимметричными поверхностями, одна из которых неподвижна, а другая врагцается с постоянной угловой скоростью. Показано, что в случае модели без учета сил инерции частицы движутся по окружностям. Если же учитывать силы инерции, то под их влиянием частицы, находящиеся в данный момент на некоторой окружности, в следующий момент времени перейдут на другую окружность, и этот процесс смены орбит происходит все время. [c.366]

Интегрирование основного уравнения с учетом сил инерции при мгновенном открытии затворов (по работам И. М. Коновалова и W. Lie-bis h a). При мгновенном открытии затворов величина 2 постоянна и равна сумме коэффициентов сопротивлений в галерее. [c.589]

Строгая и полная классификация качающихся конвейеров весьма затруднительна как вследствие обилия конструктивных типов, так и из-за тесной взаимосвязи их друг с другом. Качающиеся конвейеры п о режиму движения желоба и груза бывают инерционные (с постоянным и переменным давлением груза на дно желоба) и вибрационные в нескольких конструктивных разновидностях. Принципиальная разница в процессе транспортирования грузов на инерционных и вибрационных конвейерах заключается в характере движения груза. На инерционном конвейере груз скользит по желобу под действием силы инерции (вертикальная составляющая ускорения желоба меньше ускорения силы тял ести) на вибрационном конвейере груз в той или иной степени отрывается от желоба ( подскакивает ) и движется микробросками (вертикальная составляющая ускорения желоба больше ускорения силы тяжести). Эта принципиальная разница в движении груза оказывает важнейшее влияние на характер износа стенок желоба (трубы) конвейера и учет массы транспортируемого груза. [c.366]

В работе Л. А. Галина, А. А. Шматковой [12] рассмотрена задача о движении жесткого штампа по границе вязкоупругой полуплоскости с учетом сил инерции. В первой части работы построена функция Грина, т. е. фактически исследовалась задача о движении сосредоточенной силы по границе вязкоупругой полуплоскости. Сосредоточенная сила, которая в дальнейшем рассматривалась как предельный случай давления, распределенного на некотором интервале, перемещалась с некоторой заданной постоянной скоростью т. Исследование проводилось только для изотропных, линейных, быстро релаксирующих материалов а также при условии, что объемная деформация чисто упруга. Предполагалось, что до момента приложения сил среда свободна от напряжений и находится в состоянии покоя. [c.404]

Для большей определенности рассмотрим стержень, показанный на рис. 7.15. Стержень нагружен распределенной нагрузкой (на участке 0,5<е< 1), которая при =0 исчезает, и стержень начинает совершать свободные колебания в плоскости Д10л 2. Рассмотрим наиболее простой случай — уравнения колебаний прямолинейного стержня постоянного сечения без учета инерции ераще-ния и сдвига. Уравнение свободных колебаний без учета сил сопротивления для этого случая было приведено в 7.1 [c.202]

Случайные колебания систем с распределенными параметрами. Прямолинейный стержень постоянного сечения нагружен случайными сосредоточенной силой Р, моментом М и случайной распределенной нагрузкой g (рис. 6.6.7). Уравнение малых изгибных колебаний стержня в шюскости чертежа в безразмерной форме записи с учетом силы вязкого сопротиштения и инерции вращения имеет вид [76] [c.403]

Решить задачу с учетом деформации опор можно следующим путем. Сначала предполагается, что пружины пет и на балку, кроме данной силы Р, в точке А действует некоюрая (произвольная) сила Л, направленная противоположно силе Р. При этих условиях находится деформация балки в точке А как функция величины силы Н, у/ (Р). Можно просто вычислить величину УJ , исходя из основного уравнения для упругой лииии балки (90.4). Допустим, балка постоянного сечения имеет момент инерции I, а материал — модуль Юнга Е тогда [c.326]

Собственные частоты основного тона колебаний отдельных поперечных рам определяются из уравнения (412) с учетом внецентренного приложения нагрузок на продольные балки. В запас следует значения величин, определяющих упругие характеристики (высоту колонн, моменты инерции поперечных сечений, модули упругости бетона), принимать такими (в пределах возможных изменений), чтобы определить нижнюю границу частоты. Прогиб продольных балок от постоянной нагрузки должен быть не больше прогиба ригеля поперечной рамы. Определенная в результате такого расчета частота уменьшается за счет податливости машины примерно на 10%, однако участие в колебаниях нижней плиты увеличивает расчетную частоту по крайней мере на 10%, вследствие чего оба этих фактора не учитываются в расчете. Тяга вакуума конденсатора, как безмассо-вая сила, в динамический расчет не вводится. Однако если конденсатор жестко соединен с машиной, то тогда необходимо, на худший случай, вводить в динамический расчет вес конденсатора, полностью заполненного водой. Собственные частоты всех поперечных рам должны быть примерно одинаковы и по крайней мере на 20% выше рабочего числа оборотов. [c.287]

Рассмотрим сначала работы, посвященные установившимся колебаниям балок и плит, лежащих, на линейно-деформируемом упругом основании. Ряд задач о колебаниях балок и плит на упругом основании рассмотрен в монографии Б. Г. Коренева [54]. В статье 1[55] дается общее решение задачи о поперечных колебаниях бесконечной балки постоянного сечения, лежащей на линейно-деформируемом однородном упругом основании. ПренебреГается затуханием, инерцией ос ювания, а также трением между балкой и основанием. Детально исследован случай изотропного основания и сосредоточенного воздействия. Получены сравнительно простые формулы в виде хорошо сходящихся рядов для основных характеристик —максимальных усилий и прогиба приводится ряд численных и графических результатов, А. С. Яковлев [114, 115] рассмотрел задачу о действии на балку сосредоточенной силы, изменяющейся по гармоническому закону во вре.мени, в случае упругого линейно-дефор-мируемого основания с учетом его инерционных свойств, В статье [ 3] рассматриваются вынужденные установившиеся колебания бесконечной балки, лежащей на упругой изотропной полуплоскости, под действием сосредоточенной гармонической силы. Предполагается, что трение и отрыв на границе контакта отсутствуют. Учитываются инерция основания и неупругое сопротивление материала балки. А, И, Цейтлин [109] изучал колебания бесконечной балки Тимошенко на линейно-деформируемом однородном основании. Колебания упругих балок на весомом упругом основании рассматривались также в [2] и некоторых других работах. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...