Случаи аномального поведения

Случаи аномального поведения [c.548]

Согласно эмпирическому правилу Кестера, если направление изменения константы Холла при легировании и термической обработки (отпуск после деформации или отжиг) имеет один знак, то при последней наблюдается ближнее упорядочение. В случае разного знака — ближнее расслоение. Электросопротивление и константа Холла при образовании в твердом растворе дальнего порядка уменьшается. Однако у ряда твердых растворов обнаружено аномальное поведение электросопротивления при термической обработке после деформации было минимальным после деформации и сильно возрастало при термической обработке. Это явление получило в литературе название К-состояния. [c.87]

Имеется несколько особых случаев. Точки кипения нескольких элементов IV и V групп относительно низки, потому что образование многоатомного пара стабилизует газовую фазу относительно жидкости и, следовательно, сокращает диапазон существования жидкости. В переходных металлах связь очень прочна как в твердом, так и в жидком состояниях в результате хр -гибридизации валентных электронов, а точки плавления и кипения высоки. /В-металлы так же имеют прочную связь вследствие взаимодействия (i-электронов в ионном ядре. Юм-Розери предполагает, что индий и таллий не полностью ионизированы, в результате чего они имеют более низкие точки кипения, чем явно до конца ионизированный гал- лий другие аномалии в свойствах этих металлов можно объяснить так же. Незаконченной ионизацией можно также объяснить аномальное поведение ртути (см. раздел 5). [c.45]

В частности, следовало бы отметить, что точка плавления льда понижается с увеличением давления. В этом отношении поведение воды отличается от поведения других веществ, так как в большинстве случаев точка плавления повышается с увеличением давления. Это аномальное поведение воды происходит вследствие того, что лед имеет меньшую плотность, чем вода, тогда как в большинстве случаев твердое тело плотнее жидкости. [c.64]

Такое аномальное поведение ингибиторов—триэтаноламина и иодистого калия—может быть объяснено только смыванием потоком кислоты пленок, образующихся при взаимодействии ингибитора, кислоты и металла. Наблюдаемые в этих случаях явления не могут быть истолкованы с позиций адсорбционной теории или теории катодного действия ингибиторов. Более того, эти факты позволяют сделать вывод, что защитные пленки в описанных случаях представляют собой не поверхностные соединения, а фазовые пленки, толщина которых превышает толщину слоя жидкости, прилегающего к поверхности металла и передвигающегося вместе с нею ( мертвый слой). [c.68]

Это аномальное поведение, вероятно, связано с тем, что в данном случае имеют место не только поверхностные, но и другие явления. Одно из возможных объяснений сводится к тому, что небольшие примеси, имеющиеся в глиноземе, образуют комплекс с ионом 5г +, причем связывание предотвращающее его адсорбцию, возрастает с увеличением количества глинозема. [c.67]

Еще один случай аномального поведения вещества будет рассмотрен в гл. XI аномалии в этом случае связаны с полиморфными превращениями (фазовыми переходами) твердых тел при тех высоких давлениях, которые достигаются в ударных волнах. Там же будут рассмотрены и указанные сложные режимы. [c.66]

Оставляя пока в стороне эти особые случаи, мы видим, что наблюдаемые значения постоянной решетки можно вычислить с точностью до нескольких процентов, если считать ионы просто жесткими сферами определенного радиуса и предположить, что они плотно упакованы в структуру хлорида натрия (или хлорида цезия). Однако выбор ионных радиусов неоднозначен ), поскольку величина -Ь Гу не меняется, если увеличить все радиусы ионов щелочного металла на какую-либо постоянную величину Лг и одновременно вычесть Лг из всех радиусов галоидных ионов (г -f Аг, Гу г — Лг). Следующее замечание позволяет, однако, устранить эту неопределенность и объяснить аномальное поведение галоидных соединений лития. [c.15]

Аномальное поведение вращательной теплоемкости водорода Hj и дейтерия Dj, обозначенное на рис. 69 пунктирными линиями, связано с правилами отбора для квантового числа I в системах из одинаковых атомов. Учет этих обстоятельств (см. задачу 37) приводит к полному совпадению теоретических результатов с экспериментальными и для этих случаев тоже. [c.188]

Из уравнения (3.2.10) следует, что уширение гауссовского импульса, на входе не обладавшего частотной модуляцией, не зависит от знака параметра дисперсии. Таким образом, при определенной величине дисперсионной длины импульс уширяется одинаково в области как нормальной, так и аномальной дисперсии в световоде. Поведение изменяется, однако, если гауссовский импульс вначале имеет некоторую частотную модуляцию [10]. В случае линейной частотной модуляции гауссовского импульса начальное поле записывается в виде (ср. уравнение (3.2.7)) [c.61]

Неоднородность среды приводит к неравномерному сдвигу частот как относительно так и относительно Этот сдвиг зависит от вида неоднородности и от величины значения /о. Обозначим через и значения соответствуюш,их частот в случае нормальной или аномальной неоднородности, через = >1 2 и = >с 2 — периоды, связанные с этими значениями частоты. Из графиков следует, что поведение динамической жесткости среды при нормальной неоднородности отличается от поведения динамической жесткости при аномальной неоднородности [c.150]

Водные растворы имеют сложное строение. Поведение жидкой воды в них аномально ее свойства, определенные путем интерполяции свойств соседних по периодической таблице гидридов, сильно отличаются от действительных параметров. Например, точки плавления и кипения в соответствии с указанной интерполяцией должны иметь значения —43° и —11° С соответственно. Молекулярное взаимодействие (водородные связи) характеризуется ближним порядком в жидкости, что и отражается в аномальности свойств. В жидкости сохраняются некоторые кристаллические структуры льда, правда, в более плотной форме. В этом отношении вода в данном случае ведет себя подобно алмазу, кремнию и германию, поскольку в каждом из этих случаев жидкость в точке плавления также плотнее, чем твердая фаза. При упрощенном рассмотрении воду можно представить как жидкость, состоящую из двух разновидностей частиц небольших локальных областей, имеющих [c.332]

С увеличением волнового числа кр (а значит и ) скорость Ср, как это следует из (4.15), убывает. Такое поведение скорости называется нормальной дисперсией. Следует отметить, что в оптике, помимо этой, реализуется и другая ситуация, когда фазовая скорость света в некотором диапазоне частот может возрастать с увеличением частоты. В этом случае дисперсия называется аномальной. [c.67]

Незначительное увеличение W Т при уменьшении температуры было найдено Уайтом у золота [88], серебра [89] и меди [90], причем только у таких образцов, которые имели высокие значения остаточного сопротивления Рд. По-видимому, остаточное сопротивление этих образцов ведет себя аномально. Электрическое сонротивлепие было измерено только в случае меди, и оно действительно характеризовалось аномальным поведением. Кемп, Сридхар и Уайт [96] также наблюдали минимум WT у магния, и опять-таки в соответствующих случаях следовало ожидать минимума р. Розенберг [97] измерил как электрическое, так п тепловое сопротивления одного и того же образца магния и нашел минимум и у того и у другого. Подобные измерения на магнии были выполнены также Вебберод п Спором [98]. [c.275]

Представленные результаты дают основание предполагать, что в приповерхностных слоях реализуются аномально облегченные энергетические условия пластического течения. С другой стороны, известны данные, свидетельствующие о барьерной роли поверхности и приповерхностных слоев в общем процессе макропласти-ческой деформации [69]. Поэтому о большей или меньшей прочности приповерхностного слоя по сравнению с объемом следует говорить исходя из конкретных условий деформации, тина среды, предыстории исследуемого материала. Особенно важно четко различать, на какой стадии микро- или макропластического течения речь идет об аномальном поведении поверхности. Диаграмма напряжение — деформация решетки свидетельствует о том, что после определенной степени деформации свойства поверхностного слоя становятся близкими к объемным. По мнению авторов [54, 69], в общем случае процесс микропластической деформации в приповерхностных слоях кристаллов можно разделить на две основные стадии. [c.26]

В точках скольжения для всех решеток наблюдаются аномалии Вуда, проявляющиеся в том, что вновь возникшая однородная волна, распространяясь вдоль решетки, имеет довольно значительную амплитуду, зачастую превосходящую амплитуду падающей волны. Аномальное поведение рассеянного поля в точках скольжения приводит к излому изолиний на рис. 88 и амплитуд поля на рис. 89. С увеличением углаг з (с уменьшением глубины канавок) изломы линий становятся все более плавными, практически исчезая уже притр > 70°. В случае 5-поляризации и малых глубин кана- [c.143]

На протяжении опытов с простым нагружением, результаты которых показаны на рис. 4.244, бив, интересны отклонения и возвращения к углу наклона кривой, найденному теоретически по уравнению (4.78), наглядно иллюстрирующие важность учета нестабильности материала при описании функции отклика в области конечных деформаций и при двух ненулевых главных напряжениях для полностью отожженного алюминия. Анализ, основанный на рассмотрении рис. 4.234, не позволяет обнаружить свидетельств аномального поведения образцов в опытах, результаты которых изображены на рис. 4.244, а — в ни в части коэффициента поликристалличности (уравнение (4.74)), ни в части поверхности нагружения, заданной уравнением (4.75). В обоих случаях результаты теоретические хорошо согласуются с экспериментальными вне зависимости от того, удовлетворяются ли условия (4.80) и (4.81) и, таким образом, уравнения состояния (4.78). [c.354]

В случае периодических задач для волн с волновыми числами, близкими к точкам скольжения , происходит резкое изменение и значительное увеличение напряжений между отверстиями. Такое аномальное явление обнаружено впервые в задачах оптики и акустики для одного волнового уравнения и названо аномалией Вуда. При решении конкретных задач, проведенном в настоящей главе, обнаружено такое же аномальное поведение полей напряжений, возникающих в результате дифракции упругих волн на ряде препятствий. В случае антиплос-кой деформации, как и в задачах оптики и акустики, имеется одно семейство точек скольжения, соответствующее одному действительному волновому числу. Для периодических задач дифракции упругих волн в условиях плоской деформации существуют два семейства точек скольжения для двух действительных волновых чисел. Для трехмерных периодических задач дифракции упругих волн имеется также два семейства точек скольжения в силу того, что в теле могут распространяться два типа волн. Из полученных результатов следует вывод о том, что в конкретных конструкциях необходимо учитывать ее рабочую частоту, чтобы избежать попадания на точку скольжения. [c.183]

Аналогичная зависимость наблюдается и при растяжении, где предел прочности линейно зависит от плотности графита в интервале 1,56—1,84 г см и изменяется от 200 до 360 кГ1см [28]. Температурная зависимость предела прочности показывает, что с повышением температуры до 2400—2500° С величина его возрастает, а при более высоких температурах — резко падает. Различные исследователи выдвигают свои гипотезы, объясняющие такое аномальное поведение графита (и некоторых других материалов) при повышении температуры. Мрозовский [108] объясняет эту зависимость тем, что снимаются остаточные напряжения, возникшие вследствие анизотропного изменения размеров отдельных кристаллитов при охлаждении графита после графитизации. Эта теория была дополнена Хо-вом, который, основываясь на различных величинах коэффициента термического расширения по осям сна, показывает возможность заклинивания кристаллитов при повышении температуры. В этом случае структура становится более жесткой. По мнению авторов работ [89, 90], повышение прочности может быть обусловлено дегазацией графита (удалением сорбированных газов) при повышенных температурах. Мартенс и др. [91] связывают повышение прочности с проявлением ресурса пластичности графита при повышении температуры, в связи с чем снижается влияние внутренних напряжений, возникающих в местах структурных неоднородностей, в том числе в порах. Грин [92] объясняет изменение механических свойств графита по аналогии с полимерными материалами, у которых таким же образом возрастает модуль упругости и кривая напряже- [c.47]

Аномальное поведение электросопротивления в сплавах металлов с элементами переходной группы. Герритсен и Линде [36] обнаружили аномальное изменение с температурой удельного электросопротивления серебра, сплавленного с небольшими количествами марганца. Авторы отмечают, что для сплавов определенного состава кривая удельного электросопротивления не только имеет минимум при низких температурах, но при дальнейшем понижении температуры примерно до 1° К обнаруживает максимум. Некоторые из полученных ими результатов приведены на фиг. 5. Поведение этих сплавов совершенно отлично от поведения, например, золота, у которого, по новейшим измерениям Крофта и др. [39], электросопротивление растет с уменьшением температуры даже при 0,006° К. Возможное объяснение механизма этого явления было дано Герритсеном и Коррингом [40], которые предположили, что введение посторонних атомов металлов переходной группы приводит к образованию новых дискретных энергических уровней, расположенных вблизи вершины распределения Ферми, и что вследствие этого может возникнуть резонансное рассеяние. Хотя этот аномальный ход электросопротивления может быть в принципе использован в узком температурном интервале для целей термометрии по сопротивлению при низких температурах, затруднения,ограничивающие применение для этой цели металлов с минимумом сопротивления, сохраняют силу и в этом случае. [c.198]

Физико-лимическнс свойечва промежуточного слоя стекла, надо полагать, зависит как от его состава, так и от концентрации и природы щелочного раствора, а также от действия продуктов реакции. Этим можно объяснить аномальное поведение некоторых стекол при воздействии на них щелочным раствором определенной концентрации, например это наблюдается в случае двухкомпонентных силикатных стекол. Вполне вероятно, что поведение, не соответствующее правилу ионного радиуса некоторых окислов щелочноземельных металлов, как, например, пар окислов кадмия — цинка, магния — кальция, а также окиси бериллия, связано также и со специфическими свойствами промежуточного слоя. Таким образом, щелочеустойчивость стекол определяется не только прочностью закрепления ионов и атомов в структуре, но и свойствами промежуточного слоя, а также влиянием продуктов разрушения. [c.211]

Как уже отмечалось, электрохимические процессы в гальванических парах, в которых тантал является катодом, могут оказывать на него разрушающее воздействие путем охрупчивания. В то же время если тантал оказывается анодом то разрушения не происходит, так как очень быстрая пассивация понижает гальванический ток до очень малой величины. Гальванические пары тантала с платиной, серебром, медью, висмутом, сурьмой, молибденом, никелем, свинцом, оловом, цинком и алюминием в 0,1 н. серной кислоте были исследованы в работе Хайсински [37]. Во всех случаях, за исключением цинка и алюминия, тантал оказывался отрицательным элементом (анодом) пары. В плавиковой кислоте тантал также был более положительным по отношению к пинку и алюминию, но более отрицательным по отношению к платине, серебру, меди, сурьме, никелю и свинцу. Перечисленные шесть пар характеризовались большими стационарными токами, так как в растворах ионов фтора тантал, как правило, не пассивируется, а корродирует. Очевидное аномальное поведение, наблюдавшееся в гальванических парах тантала с висмутом или железом в плавиковой кислоте, Хайсински объяснил образованием нерастворимых фторидов на поверхностях висмутовых и железных электродов. [c.208]

При аномальном поведении в ОЦК металлах график зависимости 1п О от 1/Г непрямолинеен в случае самодиффузии в системах 2г [4] и Т1 [5]. Имеющийся нзгиб ие соответствует выражению (3.96), если только Оо и О не зависят от температуры. В ГЦК металлах температурная зависимость этих величин не обнаружена и поэтому не ожидается в ОЦК металлах. В результате по вопросу о диффузии в ОЦК металлах возникла дискуссия. В случае натрня [6] проблема, по-видимому, решена. [c.101]

N1, 58% Ре, который принадлежит к инварной группе сплавов Ре—N1. Аномальное поведение модуля упругости в этом случае не может быть полностью объяснено механострикцией, [c.168]

В литературе отмечен ряд аномальных явлений при цементации. Заключаются они в отклонениях от закономерностей, обусловленных расположением металлов в ряду напряжений. Псевдооблагораживание металлов под действием окисных пленок на их поверхности было отмечено выше. Здесь речь пойдет о случаях разблагораживания металлов и сдвиге их в ряду напряжений в электроотрицательную сторону. Одной из причин такого поведения металлов может явиться изменение структуры двойного слоя путем перехода от энергетической дегидратации к координационной в растворах сильных электролитов. При этом происходит изменение физико-химических свойств воды и различное изменение потенциалов металлов [ 84]. Так, в растворах хлорида никеля, содержащих 0,9 - 1,35 моль/кг a lj, в интервале температур 130 -145 С потенциал никеля становится положительнее потенциала меди, в результате чего становится возможной реакция цементации никеля медью [c.39]

Групповая скорость и, с которой распространяется огибающая поля, является одновременно скоростью распространения энергии импульса в рассматриваемой среде с нормальной дисперсией (ы<у). В средах с аномальной дисперсией, т. е. в области поглощения, групповая скорость и может быть больше фазовой v или даже отрицательной (рис. 1.1). Однако скорость распространения энергии и в этом случае не может быть больше с. В связи с этим в [2, 3J было введено понятие скорости сигнала ы<. определяющей момент прибытия части импульса, которая может быть зарегистрирована прибором. Такое определение щ связано, очевидно, с чувствительностью прибора. Заметим, что, когда несущая частота Юо совпадает с резонансной частотой среды, поведение фронта импульса зависит от соотношения между начальной длительностью фронта, временами релаксаций (продольной и поперечной) и периодом колебаний Раби 821. Из-за трудностей наблюдения предвестников в оптическом диапазоне первые экспериментальные исследования выполнены в диапазоне радиочастот 10 — Ю Гц в волноводе [21]. Авторы отчетливо наблюдали зоммерфельдовский и бриллюэновский предвестники. [c.27]

Настоящий раздел посвящен вопросу, ставшему в последние годы предметом оживленной дискуссии. Среди специалистов существовало общее убеждение, что автокорреляционные функции затухают со временем экспоненциально, по крайней мере асимптотически при достаточно больших временах. Это мнение основывалось на простых моделях, допускающих строгое решение (рассмотренных в гл. 11), таких, как броуновское движение, теория марковских случайных процессов и уравнение Больцмана. Типичным результатом подобного рода является формула (11.2.15). Разумеется, эти примеры не могут заменить доказательства того, что и в общем случае, имеет место такое же поведение. Напротив, еще в 1960 г. Гернси показал, что в плазме корреляции с малыми волновыми векторами затухают как t . Однако его результат остался незамеченным (возможно, люди считали, что это один из аномальных эффектов, обусловленных дальнодействием, как это и было на самом деле ). В 1968 г. Олдер и Вайнрайт провели численные расчеты автокорреляционной функции в системах [c.333]

Заметим сначала, что введенные в 8 ограничения начальных областей были бы понятны только в том случае, если бы они распространялись на все измерения, а не только на начальные ведь любое измерение можно рассматривать как начальное для дальнейших опытов. Но такие ограничения всех измерений совершенно несовместимы с принципами классической теории,, допускаюш ей любую точность определения состояния системы и возможность приготовления системы в любом состоянии, и поэтому в классической теории не могут быть приняты. В 8 отмечалось, что аномальные области (определяющие поведение системы, противоречащее второму началу) при принятом там ограничении не могут быть констатированы в начальных опытах. Тем не менее наличие аномальных областей в начальный момент может быть установлено через макроскопическое время т после начального момента в тех случаях, когда система оказывается в макроскопическом состоянии, менее равновесном, чем начальное (при этом части аномальной области, имеющей паутинообразную форму, собираются в область той же величины, но сравнительно простой формы). Вероятность такого течения процесса, в силу принятого принципа равновероятности, равна той доле полной начальной области, которую образует аномальная область, т. е. определяется соответствующей флюктуационной формулой. [c.98]

А еталлы и сплавы с ультрамелкой структурой (диаметр зерна до 10 мкм и меньше, что в 100 раз мельче зерна обычной структуры промышленных металлов и сплавов) обладают резко повышенной прочностью при обычных и низких (криогенных) температурах. Как правило, это повышение прочности не сопровождается сколько-нибудь существенным снижением пластичности. Такое измельчение зерна — один из перспективных путей эффективного повышения эксплуатационных свойств металлических материалов в области нормальных и криогенных температур как на воздухе, так и в агрессивных коррозионных средах. Второй и не менее существенной особенностью металлов и сплавов с высокодисперсной структурой является их поведение в области температур горячей пластической деформации (как правило, выше температуры начала рекристаллизации). Прочность этих материа.,10в становится как минимум в 10 раз ниже прочности материала с обычным размером зерна, а пластичность становится аномально высокой. Так, величина относительного удлинения при растяжении достигает в ряде случаев 1000 и более процентов, относительное сужение х] 100 %, шейка на разорванном образце часто отсутствует. Это явление носит название эффекта сверл пластичности. [c.350]

Следует оговорить специально то обстоятельство, что мы рассматривали здесь поведение мгновенной фазы во временном масштабе. Частота переслаивания измеряется в данном случае разностью двойного времени пробега волны А . Это означает, что для изучения толщины слоя нам необходимо перейти в глубинный масштаб, используя информацию об интервальных скоростях. Но это также означает, что аномальное изменение скорости в слоях выдержанной толщины, например, при газонасы-щении коллекторов, будет приводить к уменьшению крутизны мгновенной фазы и числа ее сбросов в интервале времен. Этот эффект, как правило, наблюдается при интервальном времени, соизмеримом с периодом сигнала, так как интерференция сигналов может сильно осложнять общую волновую картину. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...