Некоторые наблюдаемые и их смысл

Известно, что полное внутреннее отражение состоит в том, что при отражении электромагнитной волны от оптически менее плотной среды (п2/п < ) при углах падения, больших некоторого предельного угла (ф фпр). энергия полностью возвращается в первую среду, т. е. преломленная волна не наблюдается. Поскольку при этих условиях угол преломления фа не имеет смысла, мы не можем воспользоваться для объяснения данного яв- [c.22]

Частный вид зависимости (18.5.2) получается при условии, что оператор К имеет ядро Абеля, K t — %Y K Уравнение (18.5.4), по-видимому, достаточно хорошо описывает наблюдаемые эффекты и в этом смысле может конкурировать с уравнением теории упрочнения. Более того, уравнение наследственного типа описывает некоторые вторичные эффекты, которые гипотеза упрочнения во внимание не принимает, например, возврат после снятия нагрузки, который наблюдается и у металлов, хотя далеко не в такой степени, как у полимеров. [c.625]

Можно, наконец, представить и тот случай, когда для некоторых значений угла поворота f инерциальная кривая S совсем утеряет смысл. На практике такое положение вещей мы наблюдаем, например, для агрегатов, у которых при М =0 и любом возможном значении кинетической энергии Т последовательно чередуются промежутки изменения угла поворота, в которых Мд > с промежутками, в которых Мд < М . Примером может служить паровая машина, работающая на постоянную нагрузку [211. [c.249]

Работа с этим диалоговым окном требует от пользователя некоторой доли фантазии и здравого смысла, тем более, что результат действий можно сразу наблюдать на экране. [c.330]

Процессы излучения в различных точках обычного теплового источника света не зависят один от другого, и в этом смысле такие источники можно считать некогерентными. Но мы интересуемся не столько природой самого источника, сколько свойствами формируемого им поля освещенности, например в плоскости на некотором расстоянии от источника. Таким образом, в опыте Юнга нас интересует масштаб, на котором между В и С имеется постоянное фазовое соотношение (рис. 1.1,а) и где можно наблюдать эффекты интерференции. Мы уже отмечали влияние ограниченной временной когерентности, связанное с конечной полосой частот света, излучаемого источником. Какое же влияние оказывает конечный размер источника [c.16]

Сама граница упругого тела рассматривается как поверхность в чисто геометрическом смысле. На такой поверхности считается возможным задавать самые различные условия для выходящих на нее компонентов тензора напряжений, вектора смещений или их комбинации При этом здесь сразу могут проявляться противоречия между столь общими свойствами границы и свойствами ограниченного ею идеально упругого тела при условии малости деформаций. В частности, можно указать на постановку смешанных граничных задач (2.4) с резко выраженной линией раздела между областями Si и Sj. При этом, как правило, в решении задачи возникают особенности, т. е. наблюдается неограниченный рост некоторых [c.25]

Говоря о волноводе, в данном случае о плоском волновом поле в слое, мы предполагаем, что оно удовлетворяет некоторому условию периодичности или равноправности точек слоя. Смысл этого условия в том, что если на произвольной плоскости z = Zq слоя (рис. 35) выделить некоторые точки Л1 и Л2, то состояние, которое наблюдается в точке Ai в момент времени ty, должно наблюдаться в точке Л2 в момент времени Из этого следует, что волновое поле в каждой точке волновода с плоскими границами может быть лишь суперпозицией двух плоских волн, направление распространения которых составляет определенный, зависящий от частоты угол 9 с осью волновода 0. . [c.111]

Остановимся вначале на данных табл. 10. Для первой собственной формы имеем практически равномерное распределение энергии по объему тела. Для третьей формы наблюдается некоторая неравномерность в распределении, однако она не регулярна и не очень ярко выражена. В определенной мере это связано с тем, что разбиение на полосы не согласовано с особенностями конкретной формы колебаний. Такая же закономерность наблюдается и для пятой собственной формы. В целом можно сказать, что для третьей и пятой собственных форм энергия в определенном смысле поровну распределена между отдельными частями тела Иное положение наблюдается для четвертой собственной частоты, соответствующей краевому резонансу. Здесь из всего количества запасенной энергии более 60% ее сосредоточено в узкой полосе шириной 0,6/г у обоих торцов прямоугольника. [c.190]

Таким образом, результат восстановления голограммы при амплитудно-фазовой записи ее на фазовой среде сходен с тем, который получается для голограммы, записанной по модифицированному методу Ли (см. (4.35)). Здесь также оказывается несколько дифракционных порядков изображения, маскированных функцией h х, у), и наблюдается эффект наложения на исходное изображение, описываемое функцией (к, I), мешающего изображения, описываемого функцией (к, I), и исходное и мешающее изображения дополнительно маскируются функциями os ((nAd)Av a ) и sin n/%d)lS.v x). В результате помеха в центре изображения ослаблена, а на периферии может достигать той же интенсивности, что и основное изображение. Однако в отличие от записи по методу Ли мешающее изображение не является сопряженным исходному. Более того, оно в некотором смысле похоже на исходное, так как согласно (4.38) имеет тот же фазовый Спектр, хотя и содержит искаженный амплитудный спектр (см. также 10.3). Поэтому такая помеха должна быть гораздо менее заметна, чем в случае голограмм, записанных по методу Ли. Кроме того, в отличие от голограмм, записанных по методу симметрирования или по методу Ли, рассматриваемый амплитудно-фазовый способ записи голограмм не дает центральных пятен в дифракционных порядках восстановленного изображения. Это боль- [c.102]

Термин поляризационная голограмма используется в тех случаях, когда особое внимание уделяется состоянию поляризации объектной волны или волны, формирующей изображение. В известном смысле мы всегда имеем дело с поляризационной голограммой, поскольку на голограмме записываются только те компоненты объектной волны, поляризация которых совпадает с опорной. Сначала мы рассмотрим, почему объектная волна имеет особые характеристики поляризации, а затем отметим их влияние на запись голограммы. Первый шаг на пути получения более реалистических восстановленных изображений состоит в записи такого изображения объекта, каким его видел бы наблюдатель. Например, можно потерять зеркальные отражения, если поляризация некоторой части отраженной от объекта волны была ортогональна поляризации опорной. Затем мы исследуем способы, позволяющие сохранить в восстановленном изображении состояния поляризации объектной волны. При сохранении состояния поляризации объекта голографическое изображение можно наблюдать сквозь поляризатор, а также, используя голо-графическое изображение, проводить поляризационные измерения, например, при исследовании фотоупругости. Основы рассмотрения данного вопроса были заложены в 2.3 настоящей книги. [c.220]

Первоначально мартенситные превращения рассматривались как бездиффузионные в том смысле, что для их протекания не требуется взаимообмена атомов местами и большая часть атомов лишь смещается относительно друг друга на расстояния, не превышающие межатомные. Последние работы в этой области заставляют думать, что эта концепция в общем верна, но что теория кристаллографии мартенситных превращений применима к более широкому классу превращений, которые все характеризуются одним общим свойством тепловой энергии недостаточно, чтобы обеспечить за время превращения миграцию атомов больше, чем на несколько межатомных расстояний, по крайней мере для атомов некоторых из присутствующих компонентов. При превращениях, для протекания которых требуется перенос атомов на расстояния, намного превышающие межатомные, и в которых атомы всех компонентов имеют сравнимые по величине подвижности, не должно наблюдаться изменений формы или кристаллографических особенностей, характерных для мартенситных реакции, так как сопряженность решеток и связанная с ней упругая энергия могут быть исключены путем миграции атомов. [c.235]

Отсюда следует, что покой и изучаемое в кинематике механическое движение относительны в том смысле, что и ноной и движение тела мы наблюдаем по отношению к некоторой выбранной системе отсчета. Одно и то же тело может совершать одновременно различные движения по отношению к разным системам отсчета так, например, тело, находяш ееся в движущемся вагоне, относительно системы отсчета, связанной с вагоном, может быть неподвижно, а относительно системы отсчета, связанной с землей, это тело будет двигаться со скоростью, равной скорости вагона. [c.226]

Причина парадокса Дюбуа заключается в том, что обращенное движение в эксперименте всегда отличается от обращенного движения, которое рассматривается в теории. В самом деле, обращенное движение в теории можно представить себе как результат прибавления скорости V, равной скорости движения тела, по противоположно ей направленной, ко всем частицам тела и среды. Таким образом, в обращенном движении рассматривается безграничная среда, имеющая во всех точках далеко перед телом одну и ту же скорость V. В эксперименте всегда, как бы ни был он поставлен, поток ограничен. Например, если пластинка, как это было в опытах Дюбуа, помещена в канал с проточной водой, то стенки этого канала и его дно представляют собою границы потока. Они тормозят движение жидкости и этим влияют на характер потока. В частности, скорость движения не постоянна по сечению потока, как это требуется по точному смыслу обращенного явления, а изменяется от максимального значения на некоторой оси до нуля на границах. Изменение скоростей по сечению влечет за собою, как известно из кинематики жидкости, вращение частиц. При больших значениях числа Рейнольдса, это вращение будет неустановившимся, так как поток будет турбулентным. Как увидим в дальнейшем, степень турбулентности потока существенно влияет на характер обтекания тела и на величину его сопротивления. Поэтому, когда тело движется в спокойной среде и, следовательно, вращение частиц на границах среды отсутствует, сопротивление тела, как это и наблюдал Дюбуа, будет иным, нежели в потоке, заполненном вращающимися частицами. Жуковский с помощью созданного им остроумного прибора показал на опыте, что если бы можно было привести в движение вместе с потоком и его границы, то сопротивление в прямом и обращенном движении было бы одинаковым. [c.573]

С магнитными полями дело обстоит просто, если может быть использован скалярный магнитный потенциал. Тогда можно приписать электродам потенциалы в соответствии с (3.232) и решать эквивалентную электростатическую задачу, не задумываясь о физическом смысле магнитных зарядов . Как обычно, ситуация усложняется при наличии магнитных материалов, однако в этом направлении также наблюдается некоторый прогресс [110, 138]. Если отделить вклад в магнитное поле Н, обусловленный токами, от вклада индуцированной намагниченности [139], то скалярный магнитный потенциал останется применимым для последнего, и используя (1.22) и (3.227), можно написать интегральное выражение для потенциала, как функции вектора намагниченности М. Поэтому, вычислив М, можно найти скалярный потенциал, который в свою очередь определяет вклад намагниченности в вектор магнитного поля Н. Вклад токов легко может быть вычислен по закону Био — Савара (3.249). Таким образом, мы найдем суммарное поле, вычисляя в основном вектор намагниченности и скалярный потенциал. В этом методе, являющемся комбинацией методов конечных элементов и плотности заряда (интегральный метод конечных элементов), только катушка и магнитная цепь делятся на конечные элементы [124], а потенциал вычисляется только в интересующей области. Поскольку вся информация концентрируется в относительно малом объеме, для сильно неоднородных магнитных материалов матрица является очень плотной, что служит источником локализованных ошибок. Другая сложность состоит в том, что в общем случае скалярный потенциал определяется системой нелинейных интегро-дифференциальных уравнений, численное решение которой весьма затруднено. [c.169]

В заключение можно сказать, что эти исследования дают некоторые перспективы для того, чтобы начать построение систематики ядер. Конечно, прежде чем такая теория может быть сочтена в какой-либо мере установившейся, она должна удовлетворить следующим основным требованиям должна быть полная ясность относительно того, что понятие ядерных орбит имеет достаточный смысл и что есть сильная связь между спином и орбитой. Экспериментальные материалы тоже должны быть изучены гораздо тщательнее, чтобы можно было решить, какие закономерности, подсказанные нашей моделью, действительно наблюдаются. [c.86]

Можно отметить, что волны, рассеиваемые в одном и том же направлении различными частицами, облучаемыми одним и тем же световым пучком, все же связаны некоторыми фазовыми соотношениями и могут интерферировать. То обстоятельство, что длина волны сохраняется при рассеянии неизменной, означает, что рассеянные волны оказываются или в фазе и усиливают друг друга, или в противофазе и гасят одна другую, или, наконец, будут в каком-нибудь промежуточном фазовом соотношении. Предположение о том, что рассеивают независимые частицы, означает, что систематическое соотношение между этими фазами отсутствует. Незначительное перемещение одной частицы или небольшое изменение угла рассеяния может полностью изменить фазовые сдвиги. В результате оказывается, что для всех практических целей интенсивности света, рассеянного различными частицами, должны складываться без учета фазы. Создается впечатление, что рассеяние различными частицами является некогерентным, хотя, строго говоря, это неверно Исключение должно быть сделано для углов рассеяния, практически равных нулю. В этих направлениях нельзя наблюдать рассеяние в обычном смысле (см. гл. 4). [c.13]

Если, наконец, падающие и первоначально покоившиеся частицы не только обладают одинаковой массой, но и тождественны по всем своим свойствам, то на опыте невозможно отличить, какую из частиц мы наблюдаем. Тогда имеет смысл лишь эффективное сечение рассеяния какой-либо частицы под некоторым направлением, выражение для которого получится сложением обеих формул (37Л) [c.83]

Для большинства систем эффект нулевых колебаний есть тонкое микроскопическое явление, которое можно наблюдать лишь в специально подобранных условиях. Есть, однако, редкие случаи, когда по существу то же самое явление складывается для системы из очень большого, макроскопического, числа М частиц таким образом, что само нулевое движение приобретает в некотором смысле макроскопические масштабы. Примером может служить система, состоящая из макроскопического количества атомов Не — такое вещество в макроскопическом смысле обладает той особенностью, что (при не очень больших давлениях) остается жидким вплоть до абсолютного нуля нулевые колебания оказываются в этом случае столь сильны сравнительно с силами взаимодействия между атомами, что не дают им выстроить атомы в кристаллическую решетку. [c.474]

Отметим, что большой диамагнетизм наблюдается только, когда длина волны электронов велика по сравнению с глубиной проникновения поля. Волновые функции электронов в этом случае размазываются на расстояния, большие по сравнению с глубиной проникновения поля. В этом смысле предельным случаем является идеальный газ Бозе — Эйнштейна заряженных частиц. Ниже температуры конденсации некоторая часть электронов находится в самом нижнем состоянии, причем волновая функция этого состояния размазывается на весь объедг. Это соответствует в рассмотренном выше примере пределу и мы получаем обычную [c.721]

Механика твердого тела, будучи одной из глав общей механики, изучает движение реальных твердых тел. Различие между твердыми телами, с одной стороны, жидкостями — с другой, иногда кажется интуитивно ясным (нанример, сталь и вода), иногда отчетливую границу провести бывает трудно. Лед представляет собою твердое тело, однако ледники медленно сползают с гор в долины подобно жидкости. При прокатке раскаленного металлического листа между валками прокатного стана металл находится в состоянии пластического течения и термин твердое тело по отношению к нему носит довольно условный характер. Неясно также, следует ли отнести к жидким или твердым телам такие вещества, как вар, битум, консистентные смазки, морской и озерный ил и т. д. Поэтому дать определение того, что называется твердым телом затруднительно, да пожалуй и невозможно. В последние годы наблюдается определенная тенденция к аксиоматическому построению механики без всякой апелляции к интуиции и так называемому здравому смыслу . Таким образом, вводятся различные модели, иногда чисто гипотетические, иногда отражающие основные черты поведения тех или иных реальных тел и пренебрегающие второстепенными подробностями. Для таких моделей можно установить некоторый формальный принцип классификации, позволяющий отделить модели жидкостей от моделей твер1а.ых тел, но эта классификация отправляется от свойств уравнений, но не тел как таковых. Поэтому термин механика твердого тела будет относиться скорее к методу исследования, чем к его объекту. [c.16]

Для теплоустойчивой стали характерно специфическое влияние скорости деформирования и времени выдержки, причем циклические свойства этой стали в определенном смысле контрастны со свойствами стали 1Х18Н9Т. Из рис. 2.3.4 видно, что при циклическом деформировании с различными скоростями, начиная с некоторой критической скорости, наблюдается своеобразное насыщение и дальнейшего изменения свойств с увеличением периода деформирования не происходит. [c.100]

Чем больше время пребывания детали в коррозионно-агрессивной среде и чем больше число циклов переменных напряжений в условиях коррозии, тем глубже будут трещины коррозионной усталости, тем меньше будет сопротивление усталости. В связи с этим кривая коррозионной усталости все время снижается, и предел выносливости, в обычном смысле слова, не существует. В качестве примера на рис 3.41 представлены кривые коррозионной усталости трех марок сталей, применяемых в гидротурбостроении, из которой следует, что почти до 1 млрд. циклов наблюдается систематическое падение кривой усталости, которое, однако, до некоторого числа циклов является более интенсивным, чем после него. Поэтому под пределом коррозионной выносливости понимается ограниченный предел выносливости, соответствующий определенному числу циклов по кривой коррозионной усталости. Из рис. 3.41 видно, что с увеличением базы испытаний с 10 до 10 циклов предел выносливости гладких образцов из стали 20ГСА снижается на 27%, из стали 0Х12НДЛ—на 42% и из стали 00Х12НЗД на 18%. [c.120]

Довольно интересная возможность открывается перед пользователями, освоившими работу в режиме 3D orbit, — организация непрерывного вращения модели на экране. Нужно только задать направление вращения (т.е. неявно — направление оси вращения) и после этого можно наблюдать ее с разных сторон, спокойно попивая кофе. Модель будет вращаться до тех пор, пока вы не прекратите это безобразие. Теперь некоторые пользователи полагают, что нет смысла устанавливать в операционной системе динамическую заставку — это можно с успехом поручить Auto AD. [c.704]

С помощью весьма наглядного опыта можно продемонстрировать внезапное увеличение сопротивления трубы при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Схема этого опыта предетавлена на фиг. 185. Вода из напорного бака течет по резиновому шлангу и затем по длинной тонкой трубке. Из свободного конца этой трубки вода вытекает в виде струи. Перемещая напорный бак снизу вверх, можно наблюдать, что сначала с увеличением напора скорость истечения увеличивается и струя из трубки бьет все дальше и дальше. Но если, поднимая бак, достигнуть высоты, при которой ламинарное течение в трубке переходит в турбулентное, то струя начинает пульсировать и при дальнейшем увеличении напора расстояние, на которое бьет струя, уменьшается. Это свидетельствует о том, что потери на трение увеличились вследствие смены ламинарного режима течения турбулентным. Однако в некоторых случаях, как увидим в дальнейшем, влияние турбулентности потока в известном смысле слова обратно. Так, например, для неудобообтекаемых тел при переходе от ламинарного движения к турбулентному точка отрыва вихрей сдвигается в направлении потока и обтекание улучшается. Искусственно турбулизируя поток, можно, например, уменьшить сопротивление шара более чем в два раза. Положительную роль играет [c.465]

Вскрывая идеалистические и антинаучные взгляды на природу теплоты, М. В. Ло.моносов писал В наше время, причина теплоты приписывается особой материи, называемой большинством теплотворной, другими — эфирной, а некоторыми — элементарным огнем. Принимают, что чем большее количество ее находится в теле, тем большая степень теплоты в нем наблюдается, так что при разных степенях теплоты одного и того же тела количество теплотворной материи в нем увеличивается и уменьшается... Вполне очевидно, что это противоречит прежде всего опыту, а затем здравому смыслу 1. [c.53]

Таким образом, стабилизирующее действие на дугу магнитного поля не зависит от его ориентации по отношению к катоду при условии исключения вторичных эффектов, таких, как обрыв дуги в поперечном поле вследствие резкого повышения напряжения горения разряда. В связи с этим кажется маловероятной электродинамическая природа наблюдаемого эффекта увеличения устойчивости дуги в магнитном поле. С другой стороны, проведенные автором в последнее время наблюдения показали, что в некоторых дугах с металлическими катодами, такими, как твердый и жидкий индий, наложение магнитного поля вообще не вызывает увеличения продолжительности существования дуги. Это обстоятельство принуждает отвергнуть мысль о связи рассматриваемого эффекта с демпфирующим действием поля на жидкий катод. Напротив того, его можно расценивать как дополнительное серьезное указание на то, что причиной увеличения устойчивости ртутной дуги в магнитном поле является уменьшение диффузионных потерь электронов из области катодного пятна и проистекающее отсюда увеличение вероятности ступенчатой ионизации ртутного пара. Действительно, такого рода эффект должен наблюдаться лишь на металлах, обладающих благоприятной для ступенчатой ионизации схемой энергетических состояний атома. Особенно эффективной в этом смысле схемой обладают металлы II группы таблицы Менделеева благодаря существованию в них триплет-ных уровней типа 6 Ро12, в том числе метастабильных уровней бФо и б Рг. Значительно менее благоприятны для ступенчатой 150 [c.150]

Под упрочнением здесь и дальше подразумевается повышение коэффициента упрочнения, т. е. повышение кривой Р (е) при испытаниях с постоянной скоростью растяжения и, соответственно, снижение кривой е (<) при испытании на ползучесть в этом смысле упрочнение материала еще не означает роста разрывных напряжений. Отметим, однако, что М. И. Чаевский наблюдал случай действительного повышения усталостной прочности стали в некоторых легкоплавких расплавах [290], особенно при наличии у образцов резких концентраторов напряжения автор объясняет это упрочнение возникновением интерметаллических соединений, создающих в поверхностных слоях стали сжимающие напряжения. [c.225]

Рассматриваемое движение представляет в известном смысле соединение обон.ч, ранее разобранных движений продольного обтекания полубесконечной пластинки и распространения струн в безграничном пространстве. Конечно, при нелинейности уравнений движения не может быть речи о каком-то наложении потоков друг на друга однако, как далее будет показано, некоторое сходство профиля продольных скоростей вблизи ограничивающей струю плоскости с соответствующим профилем вблизи пластипки (задача Блазиуса) и профиля скоростей вдалеке от плоскости с [трофилем в струе все же наблюдается. [c.589]

Нечто аналогичное наблюдается для некоторых материалов с понижением температуры Т (рис. 12-1,6). Несмотря на рост временного сопротивления при снижении температуры, конструктивная прочность падает. Это означает, что расчет по Оъ теряет смысл, так как свойства материала конструкции, уровень примененной технологии и конструктивные формы издели не обеспечивают достижения в конструкции этого уровня напряжений. [c.264]

Итак, если наблюдать волну в некоторой точке х, то при достаточно плавной нагрузке нельзя будет заметить, по какой среде — сплошной или дискретной — эта волна распространяется. Однако, как показано выше, ширина квазифронта волны в дискретной среде, где отличия от волны в сплошной среде наиболее существенны, с течением времени неограниченно растет. В связи с этим, чем больше значение координаты X, тем более плавную нагрузку надо взять, чтобы исключить влияние дискретности (различным значениям л дискретной среды соответствуют различные переходные функции). Для наблюдателя, движущегося вместе с фронтом (квазифронтом) волны, более важной оказывается теорема, в некотором смысле противоположная первой. [c.22]

Таким образом, в данной книге мы будем (неформально) предполагать, что имеется единственное абсолютное или неподвижное мгновенное пространство мест Г, и то, за чем мы наблюдаем, это — изменение места в этом пространстве. Однако, хотя некоторые авторы и заявляли, что мир событий в классической физике обязан быть миром такого типа, это не так. Как легко может убедиться читатель настоящей книги, любое утверждение классической механики сохраняет смысл, если сечения мира событий в различные моменты времени Т представляют собой различные трехмерные эвклидовы пространства а не одно-единствениое фиксированное пространство S. Чтобы наглядно представить себе, о чем идет речь, проще всего рассмотреть мир событий на единицу меньшей размерности, так что мгновенное пространство представляет собой эвклидову плоскость, Ж — стопку таких плоскостей, одна и только одна из которых пересекается в каждый момент времени данной мировой линией. Другой, отличный от этого, мир событий точно такого же вида можно построить, повернув каждую из наших плоскостей на некоторый угол около одной из ее точек, причем эти точка и угол свои для каждой плоскости, т. е. являются функциями момента времени. Ни одно из утверждений, высказываемых в классической механике, не зависит от выбора этих точек и углов, и поэтому никакой результат классической механики нельзя использовать для установления или опровержения какого-либо соотношения между мгновенными пространствами г. Классическая механика не только не предписывает природе никакого абсолютного пространства, но вообще не требует существования никаких соотношений между бесконечно многими мгновенными пространствами т. [c.36]

Должно заметить, что во всех движениях различных гругш центр тяжести будет соответственно находиться вне некоторого конуса с вертикальной осью. Также будет наблюдаться известная изохронность движений в смысле зависимости периода только от Переходный случай ( 2- - =1) соответствует асшштотизму к перманентному вращению (р=—X, у=—1, дг = г=у ==у"=( около вертикали с центром тяжести над горизонтом. Подобное перманентное вращение (неустойчивое) служит, таким образом, пределом для движений нескольких форм. Для движений переходных к 1-му классу ( = 0) число вертикальных положений оси г уменьшится вдвое, так как они попарно сливаются. Для прецессии тут тоже можно установить ее равномерность во всех случаях. [c.98]

Явление усталости металла легко наблюдать, если поочередно изгибать металлическую полосу в противоположные стороны до тех пор, пока она не сломается. Эта полоса легко выдерживает несколько циклов изгиба, но через нс1 оторое время ее способность к сопротивлению исчер-пь5вается. Явление усталостного разрушения связано с наличием высоких местных напряжений, причем во многих случаях такие высокие напряжения, по-видимому, неизбежны. Усталость может возникнуть, например, в точке поверхности, по которой перекатываются сильно нагруженные шарики (как это имеет место в подшипниках качеппя) при прохождении каждого шарика возникает импульс напряжения, так что эта проблема в некотором смысле является проблемой колебаний. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...