Условия для магнитного поля

Граничные условия для магнитного поля соответствуют изолированным стенкам трубы. [c.424]

Граничные условия для магнитного поля. В разделе, посвящённом граничным условиям, мы отметили, что требования, предъявляемые нормальной компоненте вектора В, выполняются автоматически, если выполнены граничные условия для тангенциальной компоненты вектора Е. Сейчас мы продемонстрируем справедливость этого утверждения для прямоугольного резонатора. [c.300]

Условия для магнитного поля. Математическое моделирование конвективных процессов в МЖ требует в общем случае расчета магнитного поля. Пусть и фО)—напряженность и потенциал магнитного поля в неэлектропроводной МЖ, обладающей намагниченностью М( ) и — напряженность и потенциал поля в окружающей неэлектропроводной среде с намагниченностью (твердое тело, жидкость, газ), причем [c.26]

Возможны и другие граничные условия для магнитного поля, например, считать его на поршне заданным. Как показали расчеты для характера процесса на последней стадии, когда ударная волна близка к центру, а поршень находится на большом расстоянии, вид граничного условия несущественен [2]. [c.149]

Граничные условия для электромагнитного поля состоят в том, что в любой момент времени и в любой точке границы раздела выполняются следующие соотношения для тангенциальных компонент векторов напряженности электрического и магнитного полей [c.471]

На поперхности тела задаем условие непроницаемости стенки (1/ = О, где индексом п обозначена внешняя к поверхности тела нормаль) и условие прилипания (1/ = О, если жидкость вязкая). Для магнитного поля на границе жидкость — тело имеем [c.446]

Система электромеханических аналогий выводится из условия тождественности исходных уравнений и идентичности выражений для кинетической и потенциальной энергий механических и электрических систем. Для механической системы можно записать по одному выражению для кинетической и для потенциальной энергии. Для электрической системы можно составить по два выражения для кинетической и потенциальной энергии первое — для электрического поля, второе — для магнитного поля. На рис. 55 [c.111]

Исходя из условия влияния магнитных полей, допускается совместная прокладка проводов в защитных трубах для приборов и датчиков [c.169]

Наконец, следует подчеркнуть, что условия (2-120) — (2-122) получены для изолированной системы. Между тем для ряда случаев, рассматриваемых нами в этой книге, само понятие изолированности системы не имеет практического смысла. В самом деле, поскольку, например, в настоящее время нам не известны способы экранировки от воздействия гравитации, то бессмысленно говорить об изолированности обычных систем от воздействия гравитационного поля. Хотя систему можно изолировать в магнитном смысле, окружив ее непроницаемым для магнитного поля сверхпроводящим экраном, для большинства практически важных случаев условие такой изолированности не представляет интереса и т. д. [c.34]

Пусть ОУ на рис. 1.6 есть ось симметрии для магнитного поля. Поставим условие, чтобы все лучи, исходящие из точки А, фокусировались в точку В. Система будет симметричной при ОА = ОВ = а. [c.17]

При условии (12.296) из формулы Грина (и.4в) получаем соотношение для магнитного поля всюду в пространстве [c.122]

Попробуем сначала найти функционал, соответствующий уравнению Пуассона (1.18) затем напишем функционал также и для магнитного поля. Реальное электромагнитное поле, удовлетворяющее уравнениям Максвелла, будет заменено тогда соответствующим функционалом, таким, что его первая вариация по параметру, удовлетворяющая граничным условиям, равна нулю. Это эквивалентно минимизации функционала по мно жеству возможных значений некоторого параметра. В случае потенциального поля таким параметром может быть значение потенциала в некоторых точках. Отсюда сразу ясно, что метод конечных элементов может быть использован при решении любой задачи, если поля Е и В внутри конечных элементов мож- [c.155]

Для магнитных полей У=В) коэффициент сферической аберрации может быть записан в виде уравнения (5.132) с произвольными постоянными, выбранными таким образом, чтобы выполнялось условие дР/дВ" = 0. То же справедливо для коэффициента осевой хроматической аберрации [уравнение (5.194)]. Уравнения (8.1) и (9.19) дают [c.516]

Используя интегральную форму уравнений Максвелла, показать, что граничные условия (10.25) для магнитного поля удовлетворяются, если выполнены граничные условия (10.24) для электрического поля. Это утверждение справедливо для резонатора произвольной формы. [c.322]

П р и м е р 2. (Для) (контроля тока) (в проводнике) (в виде) (изменения омического сопротивления) (магнитное поле) (приложено) (к проводнику) (и) (изменяет электрическое сопротивление) (проводника) (при условии, что) (магнитное поле приложено перпендикулярно к направлению тока). [c.392]

Для нахождения поля излучения в области тангенциальные составляющие электрического поля заменяем в пределах раскрывов волноводов эквивалентными магнитными токами = [Е Х г]. а поверхность экрана дополняем идеально проводящей плоскостью. При этом на всей плоскости 2=0 будет выполняться граничное условие для электрического поля. Используя метод зеркальных изображений, т. е. вводя зеркальные изображения магнитных токов относительно бесконечной проводящей плоскости и опуская саму плоскость, получаем, что исходная задача эквивалентна нахождению поля излучения удвоенных магнитных токов в свободном пространстве. [c.138]

Для П.-э. необходимо примерное равенство концентраций носителей зарядов противоположного знака в среде. В потоках носителей зарядов одного знака электрич. поле пространственного заряда эффективно препятствует сжатию тока. Прохождение достаточно больших токов через газ сопровождается его переходом в полностью ионизованную плазму, состоящую из заряж. ч-ц обоих знаков, П.-э. в этом случае отжимает плазменный шнур (токовый канал) от стенок камеры, в к-рой происходит разряд. Т. о. создаются условия для магнитной термоизоляции плазмы. Этим св-вом мощных само-сжимающихся разрядов объясняется возникший в связи с проблемой управляемого термоядерного синтеза [c.532]

В магнитной гидродинамике, при учете электромагнитных сил, к рассмотренным выше уравнениям для различных моделей жидкостей следует добавить уравнения Максвелла для электромагнитных полей в жидкости, а также дополнить начальные и граничные условия для жидкости условиями для электромагнитных величин, [c.559]

Несмотря на очевидное различие в способах генерирования и регистрации электромагнитных волн разного типа, можно показать, что законы распространения таких волн задаются одними и теми же дифференциальными уравнениями. Речь здесь идет об уравнениях Максвелла, в которых свойства среды учитываются введением соответствующих констант, а переход излучения из одной среды в другую определяется с помощью граничных условий для векторов напряженности электрического и магнитного полей. Использование метода, предложенного Максвеллом более 100 лет назад, позволяет построить единую теорию распространения электромагнитных волн и применить ее для описания основных свойств света. Такое феноменологическое рассмотрение [c.9]

Тождество (2.3) очень упрощает форму записи, так как можно не учитывать зависимости Е и Н от времени и формулировать граничные условия для амплитуд напряженности электрического и магнитного полей. [c.73]

Вследствие этого сила тока высокоскоростных ионов, получаемого этим косвенным способом, сравнима с силами токов, обычно получаемых методами прямого ускорения с применением высокого напряжения. Более того, фокусирующее действие приводит к образованию очень узких ионных пучков (с диаметром поперечного сечения менее 1 мм), являющихся идеальными для экспериментального изучения процессов межатомных столкновений. Гораздо меньшее значение имеет вторая особенность метода, заключающаяся в применении простого и весьма эффективного способа корректировки магнитного поля вдоль траектории ионов. Это дает возможность легко добиться эффективной работы прибора с очень высоким коэффициентом усиления (т. е. отношением конечного эквивалентного напряжения ускоренных ионов к приложенному напряжению). Вследствие изложенного описываемый метод уже на его нынешней стадии развития представляет собой высоконадежный и экспериментально удобный способ получения высокоскоростных ионов, требующий относительно скромного лабораторного оснащения. Более того, проведенные опыты показывают, что этот косвенный метод многократного ускорения уже сейчас создает реальную возможность для получения в лабораторных условиях протонов с кинетическими энергиями свыше 10 эВ. С этой целью в нашей лаборатории монтируется магнит с площадками полюсов диаметром 114 см. [c.146]

Мы видим, что для быстрых частиц циклотронная частота движения меньше, чем для медленных. Таким образом, циклотрон может использоваться для ускорения частиц до релятивистских энергий только при том условии, что частота высокочастотного ускоряющего поля (или напряженность магнитного поля) модулируется так, чтобы обеспечивался синхронизм с применением частоты (26) при постепенном росте энергии частиц. Для нерелятивистских частиц зависимостью частоты от скорости можно пренебречь (рис. 13.6). [c.402]

В этих условиях для ускорения частиц необходимо изменять значение равновесной энергии, что может осуществляться изменением либо магнитного поля, либо частоты. При изменении равновесной энергии фаза движения будет [c.411]

Индукция магнитного поля в точках стабильной орбиты для любого момента времени составляет только половину значения средней индукции магнитного поля внутри контура орбиты. Условие [c.69]

Способы расчета электронных путей в электромагнитных полях (независимо от того, применяются ли методы механики или геометрической оптики) позволяют установить условия, при которых электроны, вышедшие из какой-либо точки (источник), соберутся вновь в какой-то точке (стигматическое изображение). Совокупность электрических или магнитных полей, в которых должен двигаться электрон для получения такого изображения, представляет собой электронные линзы (магнитные или электростатические), играющие в электронной оптике такую же роль, как обычные линзы в геометрической оптике ). При подходящих условиях (параксиальные пучки или соответствующим образом рассчитанные исправленные электронные линзы) источник электронов может дать достаточно хорошее изображение. [c.359]

Для определения величины заряда найдем закон изменения частоты круговых компонент движения. В отсутствие магнитного поля центростремительная сила, обеспечивающая круговое движение заряда, задается квазиупругим притяжением Ьг, так что угловая частота вращения ((о = 2к/Т) определяется из условия [c.624]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра, имеющие избыток нейтронов, испускают электрон, а ядра, имеющие избыток протонов, — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом. Существование позитрона было предсказано Дираком в 1928 г. в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона. В 1932 г. Андерсон обнаружил позитрон, изучая космические лучи при помощи камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. В лабораторных условиях позитрон впервые наблюдал Жолио-Кюри, который в 1934 г. обнаружил возникновение искусственной радиоактивности при облучении легких ядер а-частицами. [c.20]

Для успешного решения все возрастающего числа нерешенных вопросов, связанных с подвижностью атомов, необходимо более широкое изучение процессов диффузии не только в обычных условиях, но также и в условиях, связанных с различными внешними воздействиями — облучение потоками заряженных частиц, наличие внешних электрических и магнитных полей и др. Полученная в процессе такого изучения новая информация окажет неоценимую помощь при решении многих проблем физики твердого тела. [c.208]

Если частота v такова, что условие (10.60) выполняется, наблюдается интенсивное поглощение энергии электромагнитного поля. Формула (10.60) представляет собой условие элементарного магнитного резонанса атома (или иона). Из (10.60) следует, что для полей Яо, обычно используемых в экспериментах, когда я 1 Тл, резонансная частота составляет примерно 30 000 МГц, что соответствует длине волны з 10 2 м. [c.351]

Поскольку при 2 = 0 должно соблюдаться соотношение (16.19), т. е. граничные условия должны выполняться для любого момента времени 1, то для амплитуд напряженности электрического и магнитного полей они запишутся в виде оо + ш= 2о Яоо—Яю = //2о- [c.16]

Граничные условия для магнитного поля используются в основном в двух формах для бесконечнопроводящих и непроводящих стенок. В первом случ.ае — это условие непрерывности касательной составляющей электрического поля, из которого следует постоянство во времени нормальной составляющей магнитного поля при склеивании с решением внешней задачи для магнитного поля, которое обычно считается квазистатичес-ким. В случае областей, неограниченных по z (как, например, в задаче [c.455]

По существу роль магнитного поля аналогична действию затравочных изоморфных кристаллов с той лишь разницей, что затравки вводят искусственно, а при магнитной обработке они образуются из пересыщенных растворов накипеобразователей в результате их адсорбции на скоагулированных в магнитном поле ферромагнитных окислах железа. Возможность, целесообразность и оптимальные условия применения магнитного поля для обработки воды могут быть в значительной степени определены на основе расчета степени пересыщения соли и применения диаграммы Пурбэ к воде данного состава — по концеитрации свободной и равновесной углекислоты (для СаСОз), концентрации сульфата кальция, значений pH и ЕЬ. [c.37]

Прибор с замкнутым контуром (рис. 3-5) отличается от проточного тем, что исследуемая вода, циркулируя в контуре, подвергается многократному (заранее задан-но1му) воздействию магнитного поля и тем осуществляется еще одно важное условие обработки магнитным полем, а именно наложение эффекта, позволяющее возможно полно оценить воздействие магнитного поля на воду. >В этом приборе предусматриваются устройства для сепарации шлама и принудительной циркуляции. [c.78]

Ферромагнитный образец цилиндрической формы (см. рис. 145), находящийся между полюсами электромагнита анизометра под углом фо к направлению магнитных силовых линий электромагнита при включении поля, будет стремиться повернуться и встать вдоль направления магнитных силовых линий- Эта сила, воздействующая на образец, зависит в основном от количества ферромагнитной фазы, имеющейся в образце, и от величины намагниченности насыщения этой фазы при условии постоянства магнитного поля и объема образца. Величина угла фо между осью образца и направлением магнитных силовых линий выбирается в определенных пределах. Этот угол во время измерения меняется незначительно. Об изменении намагниченности насыщения образца судят по величине отклонения светового зайчика на шкале, отнесенной примерно на 2 л от зеркала, жестко соединенного с образцом. Величина отклонения светового зайчика пропорциональна количеству ферромагнитной фазы и величине ее намагниченности насыщения. Регистрируя положение зайчика (визуально или на фотобумаге) в процессе нагрева или охлаждения, можно судить о фазовых превращениях, происходящих в исследуемом образце. Необходимо учесть, что величина магнитного поля электромагнита должна быть достаточной для достижения образцом магнитного насыщения, в противном случае из-за действия размагничивающего фактора ферромагнитных фаз прямолинейной зависимости между величиной Ая1 s и содержанием ферромагнитной фазы не будет. [c.199]

Рассмотрим линейную теорию магнитоупругости изотропных идеальных проводников в ее полной трехмерной форме, но в отсутствие тепловых эффектов линеаризация считается доведенной до конца. Это означает, что уравнения для магнитного поля также линеаризованы относительно постоянного поля Во, а В будет обозначать малое отклонение магнитной индукции. Линеаризация проводится в предположении, что невозмущенное состояние среды не имеет скоростей и напряжений. Плотность ро и коэффициенты Ламе Я и jx могут изменяться в пространстве. При таких условиях уравнения (5.4.1)з, (5.4.17), (5.4.2) и определяющие уравнения для тензора упругих напряжений переписываются в виде (от последнего взята производная по времени) [c.287]

В условиях ЭХО магнитное поле влияет на течение раствора в МЭП, если электромагнитные силы, действующие на столб раствора с током, больше сил вязкостного трения. Собственное магнитное поле рабочего тока мало и незначительно влияет на течение раствора. Внешнее магнитное ноле с индукцией В, направленной перпендикулярно к линиям тока /, создает объемную электромагнитную силу В, которая для потока электролита может быть ускоряющей или тормозящей (в зависимости от направлений ур, /, В). Сила вязкостного трения, действующая на столб раствора единичной" площади сечения, примерно равна ц-Ир/а . Отношение электромагнитной силы аЦВ), действующей на столб раствора длиной а, к вязкостной — это критерий Гартмана, который для ЭХО записывают в виде [c.224]

Выбор концентрации железа в золоте для сплава зависит от того, в каких условиях будет использоваться термопара [10]. При этом важным фактором является чувствительность термопары к присутствию магнитного поля, которое часто применяется в низкоте.мпературном эксперименте Поскольку при низ- [c.294]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Остальные из упомянутых выше свойств второй гармоники в отраженном свете требуют более детального анализа. Количественное их описание основано на теории, аналогичной изложенной в гл. XXIII для френелевского отражения в линейной оптике. Согласно объясненному там общему методу, свойства отраженных и преломленных волн устанавливаются с помощью граничных условий, сводящихся к требованию непрерывности тангенциальных составляющих напряженности электрического и магнитного полей. Сами же напряженности записываются как суперпозиции волн, удовлетворяющих уравнениям Максвелла. [c.846]

Надежность рассмотренной методики легко проверить. Для этого достаточно изменить направление магнитных полей в фокусирующих и отклоняющих магнитах и направить в установку протоны с таким же импульсом р = 1,19 faej , как и у антипротонов. Тогда при тождественности масс антипротона и протона обе частицы должны одинаковым образом проходить через систему магнитов и счетчиков при изменении параметров этой системы. На рис. 135 произведено сравнение числа прошедших протонов и антипротонов при таком изменении полей в магнитах, которое приводит к небольшому изменению условия фокусировки для импульса и не меняет величины р. Другими словами, система настраивалась на значение массы, несколько отличающейся от массы протона. Из хорошего совпадения обеих эксперименталь ных кривых следует, что масса антипротона не [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...