Условие фокусировки

Механизм разрущения феррита в общем хорошо описывается моделью, разработанной для металлов. Однако при обработке хрупких материалов, каким является феррит, необходимо учитывать возможность механического выбивания дна отверстия под действием импульса отдачи истекающих паров. Профиль отверстия определяется условиями фокусировки и близок к цилиндрическому при расположении фокального пятна на передней поверхности образца. [c.151]

При использовании цилиндрической кассеты также можно получать 12 односторонних или 6 двухсторонних рентгенограмм. Часть линий при этом расположена на плоской круглой пленке (на дне кассеты), а часть — на цилиндрической поверхности. Съемку рентгенограмм можно проводить как на параллельном пучке рентгеновских лучей путем применения диафрагм с круглыми щелями, так н в условиях фокусировки с применением круглых и ще- [c.11]

Условия фокусировки, координата плоскости измерений [c.70]

Условия фокусировки изображения иллюстрируются рис. 7.7. Пусть О — вершина поверхности вогнутой решетки и начало [c.258]

Любые формы при условии фокусировки светового луча на месте обработки [c.21]

На рис. .3 Изображен ход лучей слабо расходящегося моноэнергетического пучка ионов, вышедшего из точки S] и сфокусированного в точке 5г. Условие фокусировки по направлению в указанном случае описывается уравнением Герцога [c.14]

Пользуясь (1.13), можно определить положение вершины сектора поля отклоняющего магнита относительно базисной прямой 51—5г (см. рис. 1.4). Оказывается, что для фокусировки первого порядка вершина сектора поля всегда лежит на прямой — 5г. Поэтому условие фокусировки для секторных магнитных полей выражается правилом ф+1-Ьу = я (см. рис, 1. 4). [c.15]

Рассмотренные условия фокусировки не идеальные. Крайние и средние лучи в ионном пучке пересекаются не в точке 5г, а в точках, находящихся вблизи нее. Несовершенство фокусировки легко проследить по ходу лучей, выходящих из щели 5] (рис. 1. 5). Пусть ионный пучок имеет угол расхождения относительно центра пучка 2 а. Тогда отклоняясь в магнитном поле на 180°, [c.15]

В случае, когда 1 = 1 — 1 и 81 = 62=0 (центральный луч ионного пучка на входе и выходе анализатора нормален к границам магнитного поля), условие фокусировки принимает более простой вид [c.21]

Графическое построение ионно-оптических систем и нахождение конфигураций границ магнитного поля дают вполне удовлетворительные результаты. Например, дисперсия для 1% разности масс может быть определена с точностью 5%, а найденная форма границ магнитного поля удовлетворяет условию фокусировки второго порядка, при которой аберрации не превышают га . [c.26]

Коэффициент ф во всех случаях также одинаков, потому что потенциалы ионизации для всех изотопов одного и того же элемента одинаковы, а разделенные в пространстве ионные пучки анализируемого элемента поочередно направляются в приемную щель, точно повторяя при этом траекторию ионного пути с одинаковым радиусом, поэтому все условия фокусировки пучков также соверщенно идентичны и не влияют на коэффициент р. [c.111]

Для построения класса допустимых управлений V и приближенного определения течения в области A D воспользуемся методом характеристических рядов 7-11]. По аналогии с плоской задачей коэффициенты рядов для случая, когда радиусы внутреннего слоя отличны от нуля, определим из условия фокусировки в точке (tf , Rf) всех характеристик, исходящих от линии поршня Rt. При этом если Rf ф О, то возникающее течение газа уже не будет автомодельным, зависящим от [c.409]

Сравнивая выражение (12.6.4) с решением в приближении плоской волны (12.4.5), мы находим, что при оптимальных условиях фокусировки эффективность преобразования увеличивается пропорционально длине кристалла L, а не [c.571]

Условия фокусировки вытекают из равенств показателей экспонент прямого и обратного преобразований Фурье [c.40]

В плоскости восстановленного изображения условие фокусировки выполняется только для изображения, соответствующего линейной составляющей. Нелинейная добавка приведет к фазовым искажениям и дефокусировке изображения, что значительно затруднит восприятие неискаженного изображения. [c.195]

Как и в предыдущем случае, остальные три члена будут создавать когерентные фоновые поля. Таким образом, мы видим, что при восстановлении голограмма формирует два сопряженных изображения, каждое из которых подчиняется своему условию фокусировки, как это следует из (5) и (7). Знак минус в условии (7) приводит к сопряженному изображению, которое оказывается инвертированным по отношению к действительному изображению. Требование фокусировки является основным для всех голографических систем и представляет собой ограничивающий фактор для информационной пропускной способности всего голографического процесса, поскольку он влияет на увеличение системы. Это станет очевидным при обсуждении произведения пространства на ширину полосы пропускания для голографических систем. [c.158]

В соответствии с выражением (4) восстановление изображения точечного объекта с использованием условия фокусировки (5) предполагает неограниченно большие размеры голограммы, на что указывают бесконечные пределы интегрирования в (4). На самом деле конечная разрешающая способность фотопленки ограничивает максимальную пространственную частоту в картине дифракции Френеля, которая может быть зарегистрирована на ней, и, следовательно, пределы интегрирования в выражении (4) определяются разрешающей способностью фотопленки. Если предположить, что предел разрешения (RL) фотопленки равен U пар линий на миллиметр, а ее частотно-контрастная характеристика (ЧКХ) равномерна вплоть до частоты отсечки, то распределение амплитуд в изображении точки, восстановленном в соответствии с выражением (3), запишется в виде [c.160]

Восстановление голограммы вида (23) при использовании условия фокусировки (5) приводит к следуюш,ему распределению интенсивности в восстановленном изображении точки [c.164]

Для объекта конечных размеров условие фокусировки (5) все еще применимо. В данном случае восстановленное изображение объекта получается в плоскости сфокусированного изображения [1, стр. 50—52]. Из-за смещения сфокусированного изображения относительно оптической оси качество его не ухудшается, а сопряженные изображения, которые физически разделены в пространстве, располагаются так, как показано на рис. 3. [c.165]

Восстановленное изображение точечного объекта в случае ограниченных размеров регистрирующей среды можно получить из выражений (1) и (2), интегралы в которых нужно брать от —L/2 до L/2 и использовать условие фокусировки (5). В данном случае распределение интенсивности в голограмме представляет собой когерентную суперпозицию сферической волны от точечного рассеивателя и внеосевой плоской волны, распространяющейся под углом 0 к оптической оси [1, стр. 95—97]. Восстановление такой голограммы дает в качестве восстановленного изображения дифракционное пятно, определяемое диаметром голограммы. Предел разрешения системы в пространстве объекта, определяемый критерием Рэлея, при использовании подхода, описанного в ti. 4.1.2.3 при выводе формулы (15), дается выражением [c.166]

Из выражений (28) и (29) следует что с помощью голографического процесса можно получить значительное увеличение, вплоть до предела, устанавливаемого условием фокусировки. [c.167]

Уравнения голографической микроскопии 624—G27 Усадка плепки 219, 302, 399 Условие фокусировки 158, 159, 517, 637 [c.733]

Фиг. ЗР, Условия фокусировки при фотографировании картины излучения

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Соотношения (6.15) и (6.18) оказались полезными для решения сложных задач о распространении света в оптически неоднородной среде. В более простых случаях обычно оказывается достаточным использование только законов отражения и преломления света. При этом для описания условий фокусировки световых пучков и построения изображений применяют некоторые приемы, которые упрощают решение типовых задач. В развитие геометрической оптики суштетвенный вклад внес знаменитый [c.277]

Надежность рассмотренной методики легко проверить. Для этого достаточно изменить направление магнитных полей в фокусирующих и отклоняющих магнитах и направить в установку протоны с таким же импульсом р = 1,19 faej , как и у антипротонов. Тогда при тождественности масс антипротона и протона обе частицы должны одинаковым образом проходить через систему магнитов и счетчиков при изменении параметров этой системы. На рис. 135 произведено сравнение числа прошедших протонов и антипротонов при таком изменении полей в магнитах, которое приводит к небольшому изменению условия фокусировки для импульса и не меняет величины р. Другими словами, система настраивалась на значение массы, несколько отличающейся от массы протона. Из хорошего совпадения обеих эксперименталь ных кривых следует, что масса антипротона не [c.220]

Различный подход к вопросу о причинах, контролирующих процесс укрупнения дислокационных петель в сс-уране при облучении осколками деления, обусловливает принципиальную разницу в микроскопических моделях радиационного роста а-урана, предложенных соответственно Бакли и Летертром. Если модель роста Бакли допускает возможность установления стационарного состояния, характеризующегося постоянством коэффициента радиационного роста, в момент достижения максимальной плотности дислокационных петель, то из модели Летертра следует, что стационарное состояние радиационного роста, по-видимому, никогда не достигается. С увеличением дозы облучения коэффициент радиационного роста а-урана должен стремиться к некоторой асимптотической величине, не зависящей от температуры облучения, которая ниже температурной границы начала заметной самодиффузии (300— 400° С). Последнее обстоятельство прямо связано с предложением о зарождении дислокационных петель в пиках смещения и последующим изменением их размеров при взаимодействии с новыми пиками. Влияние температуры облучения может быть существен ным лишь для начальной стадии радиационного роста за счет ухудшения при увеличении тепловых колебаний решетки условий фокусировки столкновений и каналирования. В результате уменьшения степени пространственного разделения точечных дефектов различного знака, а также увеличения их подвижности возрастает вероятность взаимной аннигиляции дефектов в зоне пика смещения, что может привести к уменьшению начального коэффициента радиационного роста, обусловленного зарождением дислокационных петель [c.207]

В модели Летертра предполагается, что влияние этих параметров должно стать незначительным после того, как плотность возникающих петель достигает насыщения. С этого момента плотность стоков для вновь образующихся точечных дефектов достаточно велика для того, чтобы условия фокусировки и ранее существующие стоки не имели существенного значения. Следует отметить, что влияние температуры облучения и примесных атомов может оказаться все же заметным даже при сравнительно больших дозах облучения, если предположить, что эти параметры могут каким-либо образом влиять на эффективный размер объемов V .a и Увак, поскольку именно от этих величин зависит скорость достижения асимп-готического значения коэффициента роста. [c.207]

В линейных ускорителях требование фазовой устойчивости, или фазировки (ф <0), приходит в противоречие с условием устойчивости движения в поперечном к орбите направлении, т. е. с условием фокусировки частиц, в ускорителе, требующим ф>0. В связи С этим был разработан метод знакопеременной фазировки, при к-ром ускоряющие промежутки располагаются так, чтобы в них попеременно происходила то фазировка (а следовательно, расфокусировка), то расфазировка (и следовательно, фокусировка). При надлежащем выборе параметров структуры оказывается возможным одноврем. обеспечение одним и тем же э.т1сктрич. полем усто11чивости движения как л продольном, так и в поперечном направлениях. [c.21]

Развитие Н. а. стимулировалось применением интенсивных звуковых полей и связанных с ними нелинейных эффектов. Так, необходимость увеличения интенсивности акустич. волн, используемых в УЗ-технологии, потребовала изучения условий фокусировки мощного звука и усреднённых эффектов в звуковых полях совершенствование техн. средств, применяемых для зондирования океана и атмосферы, привело к разработке параметрич. приёмных и излучаю-ищх систем. Увеличение мопщости индустриальных шу.мов, в особенности уровня авиац. шумов, потребовало разработки теории генерации звука турбулентностью и изучения особенностей распространения шума большой интенсивности. [c.288]

При помощи Р. м. впервые наблюдался ядеркый магнитный резонанс в нейтральных молекулярных пучках, при атом радиочастотное магя. поле вызывало резонансную переориентацию магн. моментов молекул. Пучок молекул, выходящий из источника О, отклоняется неоднородным магн. полем (магнит А яа рис.), а затем фокусируется на детектор D неоднородным полем с градиентом противоположного знака (магнит В). Поля подбирают так, чтобы молекулы попадали на детектор независимо от их скорости. В зазоре магнита С, создающего однородное магн. поле Щ, помещают проволочную петлю, соединённую с радиочастотным генератором и создающую поле Н . В результате переориентации магн. моментов нарушается условие фокусировки и уменьшается число молекул, попадающих на детектор. Резонанс наблюдают по изменению интенсивности пучка на детекторе при изменении напряжённости ноля Hq цли частоты генератора . [c.192]

Одно из условий прецизионности измерений — геометрия съемки, от которой зависит острота линии. Это обеспечивается коллимированием пучка или созданием специальных условий фокусировки. Одна из схем фокусировки — расположение поверхности анализируемого образца, анализируемой линии на рентгенограмме и источника излучения (анода трубки или диафрагмы) на одной окружности. Эта схема осуществима в камере типа КРОС. Специальные фокусирующие камеры (экспрессные) позволяют резко сократить экспозиции (камера РКЭ, табл. 5.16), что особенно важно при использовании монохроматоров. Условия для прецизионной съемки рентгенограмм указаны в табл. 5.17. [c.120]

Обратную полюсную фигуру (ОПФ) строят на основании измерений интегральной интенсивности отражений для разных плоскостей. (Ьк1) для текстурованного и эталонного образцов. С помощью дифрактометра в условиях фокусировки по Брэггу—Брентано полюсные плотности для разных плоскостей (Ркм), рассчитанные из соотношения отражений интенсивностей (НКБ) образца и эталона наносят около соответствующего полюса в стандартном треугольнике. Точки с одинаковым значейием Рпы соединяют уровнями. Индексы полюсов ОПФ, около которых Рны максимальна, указывают на наиболее вероятную кристаллографическую ориентировку нормали к плоскости образца. [c.137]

Равенство нулю члена о выражает условие фокусировки для лучей в сагиттальной плоскости (г/ = 0). В общем случае слагаемые, содержащие и у одновременно, в нуль не обращаются. Это означает, что в спектре каждого порядка точка А изображается лучами каждой длины волны астигматически. Лучи, идущие в горизонтальной и вертикальной плоскостях, сходятся в разных точках А и А". В точке А получается изображение А в виде вертикального отрезка, в точке А — в виде горизонтального отрезка. Более подробные расчеты коэффициентов аберраций сферической решетки можно найти в работах Намиока [74] и Пейсахсона 121 ]. Здесь мы не будем подробно рассматривать влияние аберраций на форму спектральных линий, так как этот вопрос хорошо рассмотрен в специальной литературе. Отметим только, что классический путь снижения аберрации сферической решетки состоит в ограничении ее размеров и высоты входной щели и приводит к весьма малой светосиле спектрального прибора. Особенно значительно снижается светосила в рентгеновской области спектра, так как коэффициенты аберраций возрастают с уменьшением угла скольжения. [c.260]

Вскоре после Кервина Хинтенбергер [7] опубликовал найденное им общее условие фокусировки, второго порядка для круговых границ магнитного поля радиусом (см. рис. 1.3) [c.20]

Для симметричного прибора с прямолинейными границами поля, когда 1 = 12 = 1, 81=82 = 8 И / 1 = / 2 = 0, условие фокусировки второго порядка по Хинтенбергеру принимает вид [c.21]

Условие фокусировки изображешш следует из равенства показателей экспонент, содержащих гг и гз, и имеет вид г = —гз, т. е. одно из изображений объекта (мнимое) восстанавливается на том же месте, где находился голографируемый объект по отношению к голограмме. С учетом условия фокусировки выражение (1.2.36) можно переписать [c.33]

Равенство (5), известное как условие фокусировки, представляет собой необходимое условие получения изображения. Поскольку увеличение в голографическом процессе определяется выралсением [c.158]

В случае когда размеры голографируемого объекта конечны, его восстановленное изображение можно еще получить при тех же условиях фокусировки, что и для точечного объекта, но только [c.158]

Принимая BO внимание, что интегралы по х и у равны дельтафункциям и учитывая, что при выполнении условия фокусировки увеличение системы равно 1, получаем, что восстановленное волновое поле, формирующее сфокусированное изображение, имеет вид [c.159]

Можно получить то же самое одномерное произведение пространства на ширину полосы пропускания, описываемое выражением (18), если объединить коэффициент увеличения, определяемый выражением (19), и соответствуюш,ее ему условие фокусировки с пределом разрешения по увеличенному объекту. Таким образом, в соответствии со сделанными предположениями одномерное ППШПП голограммы ограничивается параметрами фотопленки и не зависит от увеличения. Обобщение полученного результата на двумерный случай приводит к следующему выражению для ППШПП [c.162]

В действительности условия фокусировки и преобразования Фурье выполняются при фиксированном расстоянии между плоскостями Pi и Рз, равном 3d, причем должно иметь место соотношение D< 2d. Таким образом, данный коррелятор обеспечивает поиск по масштабу только в пределах 20%, поскольку при т=1,2 плоскость корреляции смещается на 30 мм или на 20% для фурье-преобразующих линз с фокусным расстоянием 762 мм [6]. В своих экспериментах мы обнаружили, что управление перемещением держателей линз и транспарантов во входной плоскости вдоль оси г существенно облегчает использование такого коррелятора. Всегда имеется необходимость в корреляторах, позволяющих осуществлять поиск по масштабу, поскольку на практике очень трудно получить два изображения одной и той же сцены без некоторого изменения масштаба ). Размещение входной плоскости за фурье-преобразующей линзой в какой-то степени снижает требование к этой линзе ), что также является достоинством рассматриваемого коррелятора. [c.562]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...