Пульсации малой амплитуды

Испытания выявили также наличие оптимального сжатия е, обеспечивающего максимум выносливости (рис. 53, г). Наиболее ценные данные по работоспособности уплотнений в динамических режимах дает анализ их работы в реальных системах. В табл. 6 представлены типичные примеры. В гидроприводах следящих систем уплотнение подвержено воздействию спектра пульсаций давления с разными частотами. При этом для первой группы систем характерна работа в основном при плавном изменении давления с периодом 2—8 сек, на которое накладывается высокочастотная пульсация малой амплитуды с периодом 0,02—0,1 сек. [c.104]

В вибрационных экстракторах используются пульсации малой амплитуды и высокой частоты (рис. 5.6.6) [78]. Перемешивание фаз осуществляется при помощи движущихся механических органов, размещенных внутри колонны (пакета тарелок с отверстиями). Тарелки в колонне крепятся к общему стержню и совершают возвратно-поступательное движение. [c.592]

Пульсации малой амплитуды. Представим функции (< ) и т I ) в виде [c.319]

Замечания о возможности реализации незатухающих пульсаций большой амплитуды. Используя рассмотренный выше случай пульсаций малой амплитуды, можно сделать некоторые заключения относительно условий реализации незатухающих пульсаций большой амплитуды. Во-первых, частота модуляции должна быть близка к собственной частоте колебаний системы условие резонанса). Во-вторых, глубина модуляции должна быть не слишком малой-, для выхода в режим незатухающих пульсаций большой амплитуды необходимо, чтобы выполнялось условие (ср. с (3.4.15)) [c.321]

Итак, рассматривая слабую периодическую модуляцию добротности резонатора, следует различать две качественно разные ситуации. Первая ситуация реализуется, если выполняется условие (3.4.15) пульсации малой амплитуды). В этом случае величина л, хотя и растет вблизи резонанса, однако остается существенно меньше стационарного значения а — 1 при этом частота следования генерируемых пульсаций равна частоте модуляции добротности. Вторая ситуация реализуется, если выполняется условие (3.4.16) пульсации большой амплитуды). В этом случае амплитуда ц вблизи резонанса оказывается большой ( х ах ( — )) причем частота следования пульсаций находится в некотором целочисленном отношении к частоте модуляции добротности. [c.322]

АВС точек представляет пределы выносливости при растяжении, огибающая DEF точек (—сг ,з —при сжатии. При малых амплитудах пульсаций пределы выносливости практически постоянны и близки к показателям статической прочности. Верхней границей для сг , считают предел текучести при растяжении сТт.раст (линия ВС), для (- aJ - предел текучести при сжатии оГт,. (линия DE). [c.285]

Понятие малости амплитуды возбуждения является относительным и, следовательно, должно быть учтено применительно к тем практическим задачам, которые мы будем рассматривать. В дальнейшем будем считать амплитуду вибрации малой, если абсолютные перемещения стойки механизма малы по сравнению с абсолютными размерами его звеньев. Амплитуду пульсации будем считать малой, если отклонение механизма из положения равновесия, вызванное статическим воздействием силы, равной по величине амплитуде пульсации, мало по сравнению с абсолютными размерами механизма. [c.19]

Итак, выше показано, как произвести оценку динамической устойчивости механизма, работающего в условиях вибрации стойки, или пульсации внешней силы. Если характеристическая область целиком располагается в зоне устойчивости, можно утверждать, что при достаточно малых амплитудах возбуждения амплитуда колебания механизма будет оставаться малой. При этом предположения, принятые за исходные при составлении уравнения движения (постоянство инерционного, квазиупругого и других коэффициентов механизма), остаются в силе. [c.152]

Емкостный пульсационный гигрометр. Принцип действия прибора основан на том, что диэлектрическая постоянная воздуха связана с его влажностью однозначной зависимостью. Измерение емкости производится на высоких частотах, в связи с этим емкостные гигрометры обладают малой инерционностью. Измерения пульсации влажности по величине емкости из-за малой амплитуды пульсаций очень сложны. [c.281]

Наличие пульсаций потока, вызванных конечным числом лопаток и другими причинами, обычно не учитывается, и движение считается установившимся, т. е. параметры газа в любой точке потока (на установившихся устойчивых режимах работы двигателя) принимаются неизменными во времени. Это допущение не приводит к заметным погрешностям в расчетах, так как указанные пульсации потока в двигателях обычно имеют большую частоту и малую амплитуду. [c.18]

Если на циклическое напряженнее некоторой частотой накладывается пульсация с малой амплитудой, как показано на рис. 7.56( ), то во многих случаях разрушение не чувствительно к этим малым пульсациям. [c.212]

Пульсации давления волнового разделенного течения обусловливаются наибольшей относительной скоростью газа. Относительная скорость вызывает появление волн, бегущих с низкой частотой по поверхности раздела. Этому течению соответствуют пульсации низкой частоты и малой амплитуды. [c.127]

При дальнейшем понижении газосодержания струя воды разрушает пузыри газа на более мелкие. Течение переходит в эмульсионное с наибольшей частотой пульсаций и малой амплитудой. Если газосодержание приближается к нулю, число пузырей резко снижается II пульсации, характерные для двухфазной ншдкости, пропадают. [c.127]

Таким образом, при малых амплитудах пульсаций решение (2.1) есть нормальный закон, что хорошо согласуется с экспериментальными данными [15. [c.375]

Из кинематического условия (4.1.5) в главном порядке разложения следует, что не зависит от быстрого времени, т. е. высокочастотные пульсации границы раздела имеют малую амплитуду. Для их нахождения выпишем уравнения для 1) в следующем порядке [c.162]

Полученные результаты приводят к следующим выводам. При пульсирующем характере движения жидкости с малой амплитудой скорости динамическая неустойчивость трубопровода (параметрический резонанс) будет иметь место в том случае, если частоты пульсаций скорости и собственных колебаний будут удовлетворять соотношениям [c.242]

При /X = О мы про этот осциллятор все знаем (см. рис. 15.1). Рассмотрим его поведение при /х <С 1 в трехмерном фазовом пространстве, где третьей координатой является время 1. Физически кажется очевидным, что качественное отличие неавтономных движений от автономных появится в том случае, когда под действием внешней силы осциллятор в разные моменты времени попадает в области с качественно различным характером поведения (на фазовой плоскости этим разным движениям соответствуют области внутри или вне сепаратрисы). Проще всего это увидеть, если синусоиду в (15.9) заменить периодической последовательностью прямоугольных импульсов. Два раза за период фазовый портрет (см. рис. 15.1д) сдвигается то влево, то вправо на величину порядка ц. Для колебаний малой амплитуды эти пульсации пройдут почти незамеченными — движения останутся простыми. Движения же, близкие к сепаратрисе, могут оказаться сложными (см. гл. 13). Эта сложность связана с существованием в пространстве системы (15.8) [c.324]

Теоретическое рассмотрение статистических задач в нелинейной акустике следует разделить на два класса. В первой группе задач акустическое поле (узкополосный шум, интенсивный шум с широким спектром, смесь сигнала и шума и т. д.) задается на входе в нелинейную среду и ставится вопрос, как по мере распространения статистические характеристики поля будут изменяться. Вторая группа — это когда в самой среде имеется случайное акустическое поле (например, шум, поле турбулентных пульсаций и т. д.) и в такой среде распространяются либо регулярные волны конечной амплитуды, либо случайные нелинейные волны. Распространение звуковых волн малой амплитуды в турбулентной среде будет нами рассмотрено в гл. 7. [c.108]

Это уравнение нелинейное и аналитического решения не имеет. Если давление газа в пузырьке подчиняется уравнению Пуассона р R)=pu RjR) , его решения могут быть получены либо приближенными, либо численными методами. При малых амплитудах уравнение (2.9) можно линеаризовать при больших амплитудах можно получить решения численно. На рис. 6.1 для примера представлены численные решения, описывающие адиабатические пульсации газового пузырька в воде при гидростатическом давлении Рп=10 Па и при превышающей частоту собственных пульсаций пузырька частоте возбуждающего поля [3]. Параметром представ- [c.141]

Ч (9 и 9з) сть волновой вектор, принадлежащий масштабу 1—2 к/д dQ (д) — элемент объема в пространстве волновых векторов, содержащий точку д. Наконец, (йй (д)) есть (бесконечно малая). амплитуда Фурье, определяющая величину пульсаций скорости масштаба I. Она есть аддитивная функция объема dQ [c.58]

При пульсациях кавитационных пузырьков больших начальных размеров (см. рис. 5) даже при малых амплитудах соответствующих возникновению кавитации, сразу образуется несколько экстремумов, минимальное число которых определяется условием, что время существования пузырька до его захлопывания должно быть не меньше периода собственных резонансных пульсаций. Именно этим отличаются пульсации кавитационных пузырьков, размеры которых больше резонансных, от нуль саций маленьких пузырьков дорезонансных и резонансных размеров. Поэтому одним из основных условий подобия численных решений на различных частотах со ультразвукового ноля при данном размере зародыша [c.144]

Таковы сейчас представления о динамике пузырька газа, пульсирующего в звуковом поле с малой амплитудой. Поле мощной ультразвуковой (или звуковой) волны отличается возникшими из зародышей кавитационными пузырьками. Большую часть времени своего существования эти пузырьки сохраняют сферическую форму [8] и, как предполагают, совершают только сферические пульсации нулевого порядка, которые описываются сложными нелинейными дифференциальными уравнениями. [c.261]

Коэффициенты восприимчивости К (фиг. 7), рассчитанные по приведенной выше формуле, показывают, что при угле наклона волн % = 0° значения К = 0,6 в 2 раза больше значений, полученных при = 2 для зоны излучения от вихря за разрядом [4]. С увеличением % до 40-45° коэффициент К уменьшается до 0,5, а затем быстро растет до 1 при % = 60°. Вследствие малой амплитуды пульсаций наклонных волн погрешность определения коэффициентов восприимчивости становится большой при X > 60°. Их рост с увеличением угла наклона волны соответствует теоретическим выводам [10, 11]. [c.94]

При дальнейшем понижении газосодержания пузыри газа разрушаются на более мелкие. Течение переходит в эмульсионное с большой частотой пульсаций и малой амплитудой. На рис. 1.8 приведена осциллограмма частот, которая показывает, что в данном потоке уже нет четкого чередования газовых и жидких пробок. Сохраняя некоторые волновые свойства предыдущего пробкового потока, эмульсионная структура по своим свойствам приближается к гомогенной структуре. [c.52]

Это означает, что конвективными членами можно пренебречь, если амплитуда пульсаций пузырька во много раз меньше толщины температурного погранслоя в фазах. При существенности внешней (в жидкости) температурной задачи (а она существенна при наличии фазовых переходов) определяющим является второе условие в силу D P <С При достаточно высокочастотных пульсациях реализуется и тогда ограничение (5.8.7) становится более сильным, чем а А а . Хотя следует ожидать, что при тонких температурных погранслоях значение слагаемых с dQ d , появляющихся из-за сферической геометрии задачи, становится мало. Во всяком случае, при б < ао Даже при нарушении (5.8.7), указанные нелинейные конвективные члены-в (5.8.6) могут быть отброшены. Действительно, [c.297]

Перейдем к теоретическому анализу дробления пузырька. В разд. 2.6 были даны постановка и решение задачи в свободных колебаниях поверхности газового пузырька, находяш егося в жидкости. Очевидно, что такие колебания могут быть вызваны турбулентными пульсациями жидкости, частота которых совпадает с частотой собственных колебаний поверхности пузырька. Условие совпадения частот колебаний приводит к резонансу колебаний поверхности и к последующему дроблению пузырька газа. Рассмотрим линейные колебания поверхности пузырька. В соответствии с (2. 6. И) частота моды колебаний и-го порядка при малой их амплитуде определяется при помощи соотношения [c.130]

Пульсации при снарядном течении по своему характеру сильно отличаются от пульсаций при всех других релшмах. Их осциллограммы содержат всплески давления большой амплитуды, возникающие с почти постоянной частотой. Когда начинается переход от снарядного режима к кольцевому, пульсации давления становятся менее регулярными и амплитуда их резко уменьшается. При установлении дисперсно-кольцевого ренаша течения записи давления характеризуются высокочастотный колебанпями с малой амплитудой. [c.10]

Пульсирующие П. з. являются автоколе-бат. системами, в к-рых энергия излучения звезды частично преобразуется в энергию колебаний (см. Пульсации звёзд). Механизмы пульсаций могут несколько отличаться у разл. типов пульсирующих П. з. К пульсирующим П. 3. относятся цефеиды, звёзды типа RR Лиры, типа б Щита, типа МирЫ Кита и др. Периоды звёздных пульсаций — от неск. с до неск. лет. До недавнего времени были известны в основном звёзды с радиальными пульсациями. Различают звёзды, пульсирующие в осн. тоне и в обертонах. Выявлено немало звёзд, пульсирующих нерадиально, как правило, с малыми амплитудами переменности блеска. Встречаются звёзды, у к-рых одновременно возбуждены неск. мод пульсаций это особенно характерно для звёзд с нерадиальными пульсациями. [c.560]

В пузырьковом потоке газовая фаза равномерно распределена в жидкости в виде отдельных достаточно малых пузырей, движущихся со скоростью, отличной от скорости жидкости, однако тем более близкой к ней, чем меньше пузыри (см. рис. 2.1, а). Пульсации статического давления в пузырьковом режиме, пог.азанные на этом же рисунке, имеют высокую частоту и малые амплитуды. [c.39]

Таким oupiiio , , з режиме переходного кипения под нестабильными паровыми плеккэия оу цествуют пульсации температуры, амплитуда которых достигает по моиълаей мере десятков градусов. Несмотря на то, что средняя по температура изменяется мало, такие пульсации [c.244]

Дрейф пузырьков в колеблющейся вязкой жидкости. В дальнейшем ограничимся рассмотрением лишь таких частных решений системы (8), которые описывают движения, близкие к следующему. Центры пузырьков в поступательном движении совершают колебательные движения малой амплитуды, частично увлекаясь колебаниями несущей среды, и вместе с тем двигаются односторонне направленно относительно этой среды. Это последнее односторонне направленное движение может происходить со скоростями, значительно меньшими, чем масштаб скорости госо, т. е. их безразмерные значения существенно меньше единицы. Целью последующего исследования является определить направление и порядок величин скоростей этого односторонне направленного движения, если оно имеет место. В пульсационном движении каждый пузырек совершает колебания, состоящие из колебаний с собственной частотой и вынужденных — с безразмерной частотой, равной 1, обусловленных колебаниями давления в несущей среде. Амплитуды колебаний с собственной частотой изменяются медленно, т. е. их производные по времени существенно меньше единицы. Амплитуда вынужденных пульсаций пузырьков постоянна. В дальнейшем принимаем, что частота существенно отличается от частоты вынужденных колебаний под действием колебаний давления в окружающей жидкости, т.е. ф 1. Согласно описанной выше гипотезе о характере движения принимаем, что диапазоны изменений параметров /, Ке, Е и значений неизвестных функций г = г т), г = г т) и а = а (г) [c.752]

Характер турбулентности меняется с расстоянием от стенки. В вязком подслое О y+ 5 течение неламинарное. Сюда проникают пульсации скорости малой амплитуды и большие количества жидкости нз соседних областей. В зоне 5 г/+ 15 периодически возникают вихревые структуры, которые выбрасываются в более удаленные слои. Взаимодействие этих выбросов с основным потоком главным образом в зоне 7 г/+ 30 и ведет к порождению турбулентности. Порождение обычно сосредоточено лишь в слое, не выходяще.м за у+ = 70. [c.25]

Отметим еще одно отличие звука от псевдозвука. Для малых амплитуд звука, как мы знаем, имеет место принцип суперпозиции — звуковые волны распространяются в среде независимо от того, имеются ли в среде еще распространяющиеся звуковые волны (имеет место линейность законов распространения). Для псевдозвука это не так. Принцип суперпозиции для пульсаций давления не имеет места. [c.259]

Однако легко может быть реализован и такой случай, когда нача41ьные условия таковы, что координата формирования ударного фронта находится дальше от источника гармонических пульсаций, чем координата рассасывания разрыва. Это абсурдное, на первый взгляд, положение означает лишь то, что за счет расходимости волна конечной амплитуды раньше превращается в волну бесконечно малой амплитуды, чем в ней успеют сколь-ипбудь заметно проявиться накапливающиеся нелинейные эффекты. [c.79]

Кроме того, машины постоянного тока обладают рядом достоии ств, расширяюш их область их приме нения. Значение выпрямленного тока практически не зависит от индуктивности сварочного контура, благодаря чему сварочный ток не изменяется при внесении в контур машины массивных ферромагнитных деталей и приспособлений. Потребляемая мощность мало увеличивается при увеличении вылета электродов и раствора сварочного контура. Сварочный ток более равномерно распределяется между несколькими одновременно свариваемыми соединениями, например при рельефной сварке. Плавная кривая тока с малой амплитудой пульсаций позволяет получить без угрозы выплеска расплавленного металла максимальный размер соединения и соответствующую прочность при сварке сплавов, имеющих узкую зону свариваемости, например сплавов на основе никеля. Это преимущество. проявляется особенно сильно при уменьшении толщины свариваемых деталей, а также при сварке раз-нотолщинных деталей, например при изготовлении сотовых конструкций [17]. [c.99]

Лайтхилл предположил, что акустическое излучение потока можно представить в виде суперпозиции точечных источников звука с интенсивностями излучения, определяемыми тензором Лайтхилла. В этом случае тензор Лайтхилла представляет собой разность между напряжениями в потоке и в однородной покоящейся среде. Таким образом, из уравнения (4.9) делается вывод, что существует точная аналогия между пульсациями газодинамических параметров, которые имеют место в любом турбулентном потоке, и пульсациями плотности малой амплитуды, определяемыми распределением источников звука в некоторой воображаемой акустической среде, скорость звука в которой равна ао- Источники такого типа отсутствуют в области, лежащей за пределами турбулентного потока, поэтому в данной области уравнение (4.9) переходит в однородное волновое уравнение (правая часть обращается в нуль). Однако в данной модели мы имеем дело с неоднородным волновым уравнением, интегрирование правой и левой частей уравнения ведется по бесконечному объему. При интегрировании левой части уравнения (4.9) пренебрегается областью компактного источника, а тензор в правой части становится пренебрежимо мал во всем объеме за исключением зоны потока. [c.104]

Анализ нагруженности газопроводов в эксплуатации показывает, что переменные нагрузки, действующие на газопровод в результате пульсаций газа, подаваемого в магистраль, и переменные нагрузки, вызванные изменением давления за счет неравномерного потребления газа, имеют малую амплитуду. Следовательно, при моделировании процесса нагружения на современных испытательных системах возникают проблемы обеспечения точности воспроизведения нагрузок, так как элек-трогидравлические машины не обеспечивают воспроизведения нагрузки с точностью в пределах 2%, начиная с 5% от используемого диапазона. Требуемой точности можно достичь при помощи регистрации фактической истории нагружения [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...