Турбулентность, порождение

Турбулентность, порождение 52, 54 Турбулентный режим течения 40, 41 [c.314]

Если рассмотреть плоское установившееся турбулентное течение и предположить, что порождение уравновешивается диссипацией (такое турбулентное течение будем называть равновесным), то из первого уравнения системы (1.107) в пристеночной области получим [c.54]

Здесь принято с = К . Таким образом, в случае равновесного турбулентного течения в пограничном слое дифференциальное уравнение кинетической энергии пульсационного движения вырождается и переходит в известную формулу Прандтля (1.81). Использование системы уравнений (1.107) в совокупности с уравнениями (1.80) в принципе позволяет учесть влияние на коэффициенты турбулентного переноса ряда факторов, таких как порождение, диссипация, а также нестационарность, конвекция, диффузия. [c.55]

При взаимодействии сверхзвуковой струи с пластиной теплообмен осложняется еще действием волновой структуры потока, которая может дополнительно интенсифицировать теплообмен путем порождения турбулентности, отрыва потока от стенки и др. [c.318]

В выполненном в работе [24] анализе были использованы результаты исследований механизма порождения турбулентности. Было показано, что характер турбулентности меняется с расстоянием от стенки. В вязком подслое (0 < т < 5, где т — [c.31]

При постулированном механизме воздействия нестационарного нагрева стенки на порождение турбулентности можно ожидать, что эффект нестационарности будет тем больше, чем больше коэффициент объемного расширения газа, находящегося вблизи стенки [c.34]

В большинстве случаев параметры (1.89). .. (1.95) будут влиять на число Нуссельта совместно с параметрами (1.69) или (1.70) и (1.81). .. (1.85), так как нестационарное изменение (7 будет сопровождаться изменением Т . Коэффициент сопротивления I зависит от Гс (л , г) только в силу влияния нестационарных изменений Т(. на порождение турбулентности и профиль скорости. А поскольку нестационарный профиль температур существенно зависит от нестационарного изменения порождения и распределения по сечению турбулентности, то нестационарные профили температур и скоростей должны существенно влиять друг на друга. Безразмерные параметры (1.89). .. (1.95) связаны между собой через числа Ее, параметры ,< 3, Я, [c.38]

Действительное порождение турбулентности (т. е. мелкомасштабного случайного движения в отличие от упорядоченного крупномасштабного движения) связано с разрушением выбрасываемых струй. Эти струи подвержены вторичной неустойчивости и разрушаются так же, как и обычные свободные струи, и, таким образом, представляют собой постоянный источник турбулентности, кото- [c.303]

Первый способ состоит в подавлении первичной неустойчивости для уменьшения частоты и интенсивности первичных струй и, следовательно, их вклада в перенос импульса и порождение турбулентности. Чтобы добиться этого, необходимо стабилизировать подслой и пристенную область на протяжении всей рассматриваемой поверхности. Видимо, это может быть достигнуто с помощью распределенного отсоса, который, как известно, представляет собой очень эффективный метод управления турбулентным пограничным слоем. [c.319]

Последнее слагаемое правой части описывает механизм обмена энергией между осредненным и пульсационным движением. Его называют генерацией (порождением) турбулентной энергии, поскольку обычно этот механизм передает энергию от осредненного движения пульсациям. [c.51]

Так как в трехмерной пристеночной струе уровень турбулентной вязкости, рассчитанный по оригинальной версии модели С-А оказался вблизи стенки заниженным, пришлось увеличить роль слагаемого, связанного с ее порождением. Для этого при вычислении порождения турбулентности учитывались дополнительные анизотропные слагаемые в связи тензора напряжений Рейнольдса с тензором скоростей деформации. Эта модификация описывается соотношениями (4.5). Наконец, в диффузионном слагаемом в уравнении для г/ также были внесены уточнения, связанные с анизотропией коэффициентов переноса (слагаемые с (72 = 3 в (4.4)). [c.587]

Для получения алгебраического выражения для входящего в уравнение (1.6), воспользуемся приближением локального равновесия, удерживая в уравнении переноса (1.5) для в лишь члены с порождением и диссипацией. Пренебрегая также и вязкой диссипацией по сравнению с турбулентной, т.е. ограничиваясь случаем больших значений турбулентного числа Пекле Ре = Рг Ке = рСр /Ё Т/Л, получим [c.700]

Правая часть уравнения (25) представляет разность двух удельных мощностей 1) затрачиваемой осредненным потоком на образование, или, как иногда говорят, порождение (генерацию) турбулентных напряжений. [c.549]

Когда ветер дует вдоль свободной поверхности водоема, то возникают касательные напряжения трения как непосредственно из-за напряжения на поверхности раздела воздух — вода, так и косвенным образом из-за потерн импульса поверхностными волнами в результате таких процессов, как опрокидывание волн. Таков в общих чертах механизм порождения турбулентности в зоне поверхности раздела двухслойной системы жидкостей. [c.218]

В гл. 10 и И мы подробно остановимся на этом виде взаимодействия, которое, например, является ответственным за порождение шума (звука) турбулентным потоком.. Взаимодействие завихренность — звук (QP). С акустической точки зрения это взаимодействие интересно в том отношении, что есть рассеяние звука на неоднородностях в завихренности (турбулентность). В правой части волнового уравнения за счет этого взаимодействия появляется член ( источник ) [c.46]

Характер турбулентности меняется с расстоянием от стенки. В вязком подслое О y+ 5 течение неламинарное. Сюда проникают пульсации скорости малой амплитуды и большие количества жидкости нз соседних областей. В зоне 5 г/+ 15 периодически возникают вихревые структуры, которые выбрасываются в более удаленные слои. Взаимодействие этих выбросов с основным потоком главным образом в зоне 7 г/+ 30 и ведет к порождению турбулентности. Порождение обычно сосредоточено лишь в слое, не выходяще.м за у+ = 70. [c.25]

Из анализа, приведенного в 1.2, следует, что при нестационарном изменении можно ожидать сильного влияния этой нестационарности на теплоодачу именно из-за существенного из.менения порождения турбулентности. Порождение турбулентности и, следовательно, турбулентная структура потока в нестационарных условиях отличаются от квазистациоиариых в основном из-за нестационарного изменения физических свойств и плотности около стенки в зоне уь 70. [c.101]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упругопластическом переходе в вихреобразования в движущейся трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации (апало1- ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, возникающем в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, проявляющаяся на различных масштабных уровнях. В обоих случаях переход структуры из одного устойчивого состояния в дру1ое сопровождается порождением aBTOBOjni, как способа диссипации энергии средой в критических точках (см. главу 1). [c.254]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Первый член характеризует изменение энергии турбулентных пульсаций во времени, второй член — конвективный перенос энергии турбулентных пульсаций осредненным движением, третий — порождение энергии турбулентных пульсаций осредненным движением, четвертый — ди( узию энергии турбулентных пульсаций, диффузию энергии давления, два последних — вязкую диссипацию. [c.187]

Эта особенность тепломассопереноса в пуч1 е витых труб, связанная с влиянием закрутки потока на турбулентность в пристенном слое, видимо, является определяющей в интенсификации нестационарного обмена между пристенным слоем и ядром потока. Порождение турбулентности в пристенном слое за счет закрутки потока и интенсивный конвективный обмен порциями жидкости между пристенным слоем и ядром потока могут усиливать влияние нестационарности на структуру потока. [c.47]

Поэтому при ускорении потока касательное напряжение в ядре потока меньше квазистационарного значения. Это возможно лишь при уменьшении в ядре интенсивности турбулентных пульсаций — р1Ги - Эы/Эг. Ликвидация отставания интенсивности турбулентных пульсаций в ядре потока от квази-стационарных значений может быть достигнута вследствие более интенсивной (чем квазистацмонарная) диффузии кинетической энергии турбулентного движения = ри и 12 из пристенной области. Для этого необходимо, чтобы порождение Ет около.стенки - ри и Ъи Ъг превышало квазистационар-ное значение. Это возможно, если около стенки увеличиваются [c.85]

Теория опирается на следующую основную гипотезу основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локальном переносе осредненного импульса, как предполагалось в классических теориях, а в порождении сильной трехмерной неустойчивости структуры подслоя, которая была обнаружена Клайном и его сотрудниками. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным пограничным слоем. Для простоты это явление рассматривается в виде следующей модели имеется правильная система областей, в которых происходит разрушение структуры подслоя и которые более или менее равномерно расположены на поверхности. Эта система движется вниз по потоку с характерной скоростью, равной скорости перемещения турбулентных возмущений в слое (т. е. примерно 80% скорости вне пограничного слоя). [c.301]

Помимо локального подавления порождения турбулентности, с помощью вязкоупругих добавок, как было упомянуто выше, ио-видимому, можно осуществить соответствующий упругий механизм и в самой ограничивающей поток стенке. Еслп, нанример, поверхность не является твердой, а сконструирована таким образом, что в ответ на сильные пульсатщп давления, действующие на нее при каждом выбросе струи от стенки, претерпевает локальные отклонения, то это приведет к образованию локального углубления в поверхности. В это углубление попадет некоторый избыток жидкости, который в соответствии с энергетическими условиями и условиями ненрерывности должен был бы обычно выбрасываться наружу. Это долншо иривести к ослаблению перемешивающихся струй и уменьшению скорости порождения турбулентности. Если [c.320]

В этих уравнениях два первых члена характеризуют полное изменение в единицу времени пульсационного потока скалярной субстанции (с точностью до констацты), третий член—непосредственное порождение oJT из осреднен-ного поля Т, четвертый —производство пульсационных потоков скалярной субстанции за счет взаимодействия пульсационного движения и среднего течения последующие члены определяют молекулярную диффузию, изменение у Г за счет связи пульсаций давления с градиентом пульсаций Г, вязкую диссипацию и диффузию за счет турбулентного переноса энергии пульсационного движения. [c.68]

Подстановка выражений (7-25) о уравнения пограничного слоя. для осре.дненного движения приводит к обыкновенному. дифферен-пмльному уравнению с решениями, удовлетворяющими условиям постоянства потока количества движения только при о х—хо)Ч-и ио х—Хо) /2 [это строго выполняется при (Н1—н)<СЦ1]. В авто-.модельном слое этой категории структура турбулентной вязкости и распределение средней скорости развивается самопроизвольно на значительном расстоянии вверх по течению члены в уравнениях движения и энергии, выражающие конвективный перенос осреднен-ным движением соответствующих свойств, имеют тот же порядок величины, что и члены, выражающие локальные эффекты, такие как градиент касательного напряжения или величина порождения энергии турбулентных пульсаций. [c.192]

В частном случае турбулентности, сосредоточенной в объеме жидкости, окруженном нетурбулентным потоком, поддержание турбулентных пульсаций возможно только за счет порождения ее внутри объема. [c.550]

Если акустическое течение — вихри, порождаемые звуковыми волнами, то возможен в некотором смысле и обратный процесс порождение звука (точнее — шума) турбулентным потоком. В связи с бурным развитием реактивной техники, а также самолетостроительной техники, где скорости движения все более и более возрастают, исследование проблемы генерации звука турбулентным потоком становится чрезвычайно важным. Можно по-разному относиться к вопросу о том, относится ли эта проблема к нелинейной акустике. Поскольку, однако, нелинейная акустика является частью нелинейной газодинамики, в кйторой возможны помимо взаимодействия звук — звук [c.11]

Смотреть страницы где упоминается термин Турбулентность, порождение : [c.156] [c.326] [c.50] [c.92] [c.100] [c.52] [c.33] [c.34] [c.37] [c.39] [c.48] [c.149] [c.162] [c.304] [c.307] [c.319] [c.320] [c.133] [c.288] [c.17] [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...