Угловой и частотный спектры

Используя (15.57), легко получить формулы для углового и частотного спектров. [c.62]

Угловой и частотный спектры [c.182]

Многократное рассеяние частицы в среде приводит к сглаживанию частотно-углового и частотного распределений интенсивности РПИ и возникновению тормозного излучения. При этом тормозное излучение возникает при частотах, больших граничной частоты (эффект поляризации среды). Если из полного излучения выделить часть, обусловленную наличием границ, то в ее частотном спектре при достаточно больших 7 будет иметь место обогащение высокими частотами, вплоть до частоты, квадратично зависящей от 7. [c.289]

В данной главе мы прежде всего приведем основные уравнения. Затем мы обсудим корреляционную функцию, угловой спектр и частотный спектр для случая, когда размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, дадим общие решения и рассмотрим в качестве примера падение плоской волны. После этого будут рассмотрены ограничения, налагаемые на разрешение изображения при наличии случайных рассеивателей. Наконец, мы проанализируем обратное рассеяние и распространение импульсов в областях с сильными флуктуациями и опишем полезные универсальные характеристики распространяющихся импульсов. [c.48]

Функция взаимной когерентности, угловой спектр и частотный спектр в малоугловом приближении [c.49]

Если размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, то рассеянная частицами волна ограничивается главным образом областью малых углов вблизи направления вперед, что позволяет упростить уравнение переноса и получить точное общее решение. В этом приближении можно вычислить многие полезные величины. В данном разделе мы дадим общие решения для функции взаимной когерентности, углового спектра и частотного спектра флуктуаций поля в облаке случайных рассеивателей. [c.49]

Рис. 20.5. Угловой спектр Г (0/0с) и частотный спектр W (со/сос).

Основной (и во многих случаях единственной) возможностью повышения точности уравновешивания является использование явления частотной избирательности, помогающей увеличить отношение полезного сигнала к помехе. Наблюдающиеся на балансировочных машинах с двумя подвижными и двумя неподвижными опорами составляющие частотного спектра помех различны. Подчеркивание высокочастотных составляющих колебаний пьезодатчиками на балансировочной машине с неподвижными опорами объясняется тем, что сигнал, развивающийся на пьезодатчиках, пропорционален угловым [c.87]

Применяют два основных способа графического изображения вибрационного сигнала в зависимости от времени или от частоты (угловой скорости) колебаний. Изображение сигнала в зависимости от времени называется временной разверткой. Совокупность частот составляющих гармонических колебаний, расположенных в порядке возрастания амплитуд, называется частотным спектром. Совокупность амплитуд, характеризующих полигармонические колебания и расположенных в порядке возрастания частот, называется амплитудным спектром. [c.29]

И 500 кэВ) соответствуют максимумам частотного спектра (см. рис. 3.4), обусловленным интерференцией разных типов (подробнее см. п. 3.5). На рис. 3.2 и 3.3 видно, что кривые частотно-угловой интенсивности излучения содержат ряд острых резонансных максимумов, которые практически не зависят от 7 для всех 7 10 (рис. 3.2) или 10 (рис. 3.3). Положения этих максимумов определяются формулой (3.27) при /Аг=1, 2,... и отмечены на рисунках сплошными стрелками. На рис. 3.2 штриховыми стрелками отмечены положения резонансных максимумов для 7=10 получаюш.иеся из формулы (3.27) при //г=3, 4,... Гармоники с номерами /гг = 2 и 1 возникают при 1190 и 2040 соответственно. [c.89]

Частотный спектр (рис. 6.4 и 6.5) получен путем численного интегрирования частотно-углового распределения по углу излучения. [c.129]

Угловая ширина по ф и частотная ширина спектра излучения в боковом пятне определяются шириной функции sjn (a /2)/H [c.182]

Ширина спектра. Пороговый инкремент, а вместе с ним пороговая интенсивность или мощность зависят не только от ширины углового спектра, но и от ширины частотного спектра накачки Аи . Физической причиной такой зависимости является рассогласование временной структуры лазерной и стоксовой волн на длине /-""=2/( г Аин), вследствие чего они уже эффективно не интерферируют и усиление падает [27]. В этой формуле ц = — расстройка групповых скоростей взаимодействующих волн. В частности, для обратного вынужденного рассеяния г=2/ид. Если усиление на длине I велико, т. е. /н А(Он ц , то преобразование успеет произойти еще до рассогласования временных структур и порог не зависит от ширины спектра накачки и определяется по выше- [c.171]

Согласно (33) при у = —alb рассеяние отсутствует из-за взаимной компенсации резонансной и нерезонансной нелинейности, и частотно-угловая структура наблюдаемого спектра существенно зависит от параметра alb. Если а" by , т. е. [c.220]

Датчики перемещения. Прямолинейные и угловые датчики перемещения, ра ботающие в зарезонансном режиме (см. разделы 3 и 4), имеют, как правило, направленные инерционные элементы и применяются для измерения низкочастотных сигналов. Свойства датчика описываются уравнением (62). При малом демпфировании (р 0) сдвиг по фазе входных гармонических сигналов в датчике мал (ф[ 0), и форма сложною сигнала, спектр частот которого лежит в рабочем диапазоне частот датчика, практически не искажается (см. на рис. 11). Вследствие крутого хода амплитудно-частотной характеристики датчика гармонические составляющие в наибольшей степени изменяются по амплитуде. При введении в датчик существенного демпфирования (р = 0,5- -0,7) плоскую часть амплитудно-частотной характеристики датчика можно значительно распространить в область низких частот (см. 2 (л) рис. 10). При измерении только амплитуд гармонических составляющих сигнала это позволяет значительно расширить рабочий диапазон частот. Однако при всех значениях демпфирования, отличных от нуля (Р > 0), фазовый [c.161]

Рассмотрим схему акустооптического спектр-анализатора (рис. 10.15) в случае, когда акустическая волна состоит из многих частотных составляющих. Согласно (10.4.1), каждая частотная составляющая звуковой волны будет приводить к отклонению светового пучка в определенном направлении. Поэтому дифрагированный свет представляет собой некоторое угловое распределение. Если использовать линзу, то в ее фокальной плоскости каждому направлению дифракции светового пучка будет соответствовать определенное пятно. Поскольку эффективность дифракции на каждой частотной составляющей звука пропорциональна ее мощности, распределение оптической энергии в фокальной плоскости пропорционально энергетическому спектру звукового ВЧ-сигнала. Интенсивность оптического излучения в фокальной плоскости обычно измеряется с помощью линейки фотодетекторов. Поскольку работа акустооптического спектр-анализатора основана на одновременном отклонении лазерного пучка во многих направлениях, такие его характеристики, как ширина полосы ВЧ-сигнала и число разрешимых элементов, аналогичны характеристикам дефлекторов пучка. [c.429]

Пространственная или временная некогерентность накачки не ухудшает разрешающей способности до тех пор, пока ширины спектров (частотного и/или углового) не превосходят соответствующих ширин синхронизма. При дальнейшем ухудшении когерентности накачки ширина функции разброса уменьшается, но появляется фон, ухудшающий контрастность изображения. Коэффициент преобразования меняется существенно начиная с некоторых интенсивностей накачки он перестает от нее зависеть и максимальное значение эффективности по числу квантов со- [c.82]

Разлагая в спектр ЧМ-световой сигнал и получая пучок с угловой модуляцией, мы можем в принципе воспользоваться для детектирования ЧМ-светового пучка обычной методикой. Если диспергирующий элемент выбран так, что колебания пятна малы по сравнению с его собственными размерами, а размеры и форма пятна не меняются при его движении, то можно закрыть диафрагмой часть пятна, обеспечивая тем самым эффективную модуляцию пучка по интенсивности вне диафрагмы. Модуляция по интенсивности будет линейно связана с частотной модуляцией вследствие малости перемещений пятна, и ее можно детектировать обычными детекторами АМ-световых сигналов (см. 10). [c.518]

Из рисунков 6.2—6.5 следует, что нерегулярность в основном приводит к исчезновению интерференции излучений, образованных на разных границах пластин нерегулярной стопки. Когда нерегулярность слаба, т. е. когда выполняется условие (6.17), спектр РПИ нерегулярной стопки весьма близок к соответствуюш ему спектру РПИ регулярной стопки. Когда же условие (6.17) не выполняется, интерференция исчезает и распределение (как частотное, так и угловое) становится монотонным. [c.129]

Благодаря этим свойствам те частотные интервалы, в которых 1т6 = О, называют полосами прозрачности (или пропускания), а все остальные части спектра — полосами непрозрачности. Полосы пропускания для мультислоя с однородной фазовой толщиной — Фь) непосредственно определяются из уравнения (3.10..6). Каждая полоса пропускания простирается от 0 — ДО до 0 + АП, где 0 — центральная угловая частота (рис. 3.16). Величины 0 и ДО можно сразу вычислить, заметив, что при а = 0 мы имеем = 1, а при [c.187]

Можно провести аналогию между угловым спектром простран-ственно-ограниченного волнорого возмущения и частотным спектром временного импульса конечной длительности Г ( 8 гл. II). Если временной импульс при z = О описывается функцией и (О, t) = А (О, где [c.253]

Важную в прикладном аспекте роль играет Р. в. в равновесной и неравновесной плазме, где наряду с эл,-магн, волнами могут распространяться и др. типы волн (плазменные в изотермич. плазме, ионно-звуковые в неизотермической, альвеновские, магв.-звуковые и свистовые в магнитоактивной плазме и т. п., см. Волны е плазме). Это приводит К очень сложной картине рассеяния, существенному изменению как углового, так я Частотного спектров, трансформации волны одного типа в другие и т. п. [c.267]

На аналогичных преобразованиях световых имяульсов, происходящих в диспергирующих средах, основана фурье-оптика волновых пакетов. Здесь особый интерес представляют новые методы преобразования коротких импульсов в искусственных диспергирующих средах. Сильно диспергирующие системы, представляющие собой комбинации дифракционных решеток и призм, позволяют развернуть частотный фурье-спектр в пространстве и управлять амплитудами и фазами компонент частотного спектра — совершенно аналогично тому, как это делал Аббе с фурье-компонентами углового спектра. [c.33]

Обычно для передачи сообщений (например, по радио или телевидению) используют несущую волну высокой частоты, которую модулируют во времени по амплитуде или фазе существенно более визкими частотами (например, звуковыми частотами при передаче речи или музыки). В спектре модулированной волны по обе стороны. от несущей частоты возникают боковые полосы , которые и содержат весь объем передаваемой информации. Для получения ин- формации приемник должен по возможности полно воспринять их. ). Оптическое изображение также можно интерпретировать как передачу информации. В этом случае отображаемый объект осуществляет пространственную модуляцию световой волны, вызывая появление дифрагировавших волн. Эти отклоненные на разные углы волны, подобно боковым полосам при временной модуляции, гйесут информацию о структуре объекта, о его пространственных гармониках. Информация передается тем точнее, чем полноценнее используется частотный спектр при временной модуляции и угловой " спектр — при пространственной. [c.377]

При этом устройство оптического резонатора в больг шой степени определяет характеристики генерируемого излучения, такие как распределение амплитуды и фазы в поперечном сечении, угловую расходимость, общую генерируемую мощность (энергию), частотный спектр, состояние поляризации. [c.6]

Как и в 6.3, разложение функции (7) около точки синхронизма позволяет определить частотно-угловую форму наблюдаемого спектра через групповые скорости и, й я углы рассеяния О, Наприлмер, зависимость Л (ю) определяется производной [c.216]

Эта задача объясняет частотный спектр электромагнитного излучения, называемого синхротронным. Его источником является релятивистский электрон, совершающий равномерное круговое движение с частотой Vj. Можно показать (см. главу 7), что, если такое движение совершает нерелятивистский электрон, то он испускает электромагнитное излучение одной частоты Vj. Причина в том, что электрическое поле в излучении нерелятивистского электрона пропорционально той компоненте ускорения заряда, которая перпендикулярна радиусу-вектору от заряда к наблюдателю. При круговом движении эта проекция ускорения представляет собой гармоническое движение. Поэтому, для нерелятивистского электрона излучаемое поле пропорционально os oi или sin oi. Для релятивистского электрона вpeмeннaя зависимость излучаемого поля не определяется os (x>ii. Вместо этого интенсивность излучения сильно сконцентрирована по направлению мгновенной скорости заряда. Когда электрон движется прямо на наблюдателя, он испускает излучение, которое будет обнаружено наблюдателем позже. Излучение, испускаемое в другие моменты времени, не достигнет наблюдателя. Таким образом, электрическое поле, измеренное наблюдателем, имеет определенную величину в течение короткого интервала At однажды за каждый период Ti и будет близко к нулю в остальную часть периода. Поэтому наблюдаемый спектр состоит из частот Vj= 1/Tj и гармоник 2v,, Sv и т. д. до максимальной (главной) частоты, близкой к I/At. Покажите, что временной интервал At определяется из приблизительного равенства At/Tit AQ/2n, где А0 — полная угловая ширина . [c.101]

В книге излагаются методы динамического анализа и синтеза управляемых машии, основанные на рассмотрении взаимодействия источника энергии (двигателя), механической системы и системы управления. Излагаются способы построения адекватной модели управляемой машины в форме, удобной для применеиия ЭВМ. Рассмотрены системы управления движением машии (системы стабилизации угловой скорости, позиционирования и контурного управления), их эффективность п устойчивость. Изложены особенности управления машинами с двигателями ограниченной мощности. В основу исследования многомерных динамических моделей управляемых машинных агрегатов положены структурные преобразования и методы динамических графов. Последовательно развивается концепция составной динамической модели, на базе которой решается проблема собственных спектров и определяются частотные характеристики моделей. [c.2]

ЧИВОСТИ. Действительно, вызванная фазовой самомо-дуляцией поперечная неоднородность поля усиливает нелинейную рефракцию и т. д. Самосжатие, самофокусировку можно интерпретировать и на спектральном языке как результат последовательных четырёхволновых взаимодействий, приводящих к лавинному уши-рению частотного или углового спектров. [c.302]

Недостаток этого способа заключается в том, что для получения восстановленного изображения с исходным угловым размером необходимо оптическое уменьшение передаииого изображения голограммы до начальных размеров передаваемого участка голограммы. А двойное использование оптики для увеличения и уменьшения голограммы резко повышает требования к качеству оптических элементов. В некоторых случаях целесообразно применять анаморфотную (или цилиндрическую) оптику для согласования спектра пространственных частот с анизотропной частотно-контрастной характеристикой регистрирующей среды или устройства. Это позволяет увеличить передаваемую площадь голограммы, по сравнению с применением сферической оптики. На применение этого метода указывается в [198]. Этот метод можно применять для согласования анизотропного спектра голограммы с апертурной характеристикой передающей телевизионной трубки. [c.275]

При взаимодействии светового пучка с твердым телом изменяются параметры пучка (интенсивность, поляризация, частотный и угловой спектры и т. д.). Степень изменения каждого из этих параметров определяется свойствами как твердого тела, так и пучка, а также условиями взаимодействия. Изменение температуры твердого тела сопровождается изменением амплитуды колебаний атомов в узлах решетки и, вследствие этого, изменением межатомных расстояний, что приводит к температурной зависимости оптических параметров. Известны температурные зависимости ширины запреш енной зоны полупроводниковых и диэлектрических кристаллов, действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления, концентрации и подвижности свободных носителей заряда, плотности фононов для каждой разрешенной моды колебаний решетки [1.41, 1.42]. Выбор характеристик пучка, условий взаимодействия пучка с объектом, а также условий регистрации сигнала позволяет проводить измерение многих температурно-зависимых параметров твердого тела. Оптическая термометрия включает последовательность преобразований в соответствии с температурой устанавливается значение физического параметра, проводится его измерение оптическим методом, затем на основе известных соотношений между температурой, физическим параметром и регистрируемым оптическим сигналом определяется температура. Эта последовательность предполагает использование внешнего зондируюш его излучения, т. е. диагностика является активной. [c.19]

Из сопоставления этого спектра собственных частот колебаний с низшими собственными частотами продольных колебаний дисков ФС и его привода следует, что они находятся в одном и том же частотном диапазоне (с учетом возможных погрешностей расчетов). Осциллограммы (рис. 2.33), полученные Н. Б. Чхаидзе в НПО НАТИ на тракторе Т-40, также показывают, что колебания момента на валу ФС находятся в том же частотном диапазоне (примерно 120 Гц). Таким образом, одной из возможных причин возникновения угловых колебаний в трансмиссии являются продольные колебания дисков ФС. [c.151]

Пространственно-временные корреляции флуктуаций. При рассмотрении вопросов, связанных со спектром рассеянного света, необходимо учитывать не только пространственную, но и временную зависимость флуктуаций Ае диэлектрической проницаемости. Измерение углового распределения интенсивности рассеянного света дает, согласно (186), информацию о пространственных фурье-компо-нептах флуктуаций. Экспериментальное определение частотной зависимости интенсивности рассеянного света дает фурье-образ флуктуаций по времени. Снова пренебрегая флуктуациями температуры, получаем выражение, представляющее собой обобщение выражения (186) на случай, когда функция R зависит от частоты [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...