Интенсивность излучения угловая

Для энергии ускоренных электронов до 5 Мэе выход тормозного излучения можно рассчитывать по формула.м, приведенным в гл. 111. Они справедливы для мишеней толщиной, равной длине пробега первичного электрона. Выход тормозного излучения пропорционален квадрату энергии электрона и атомному номеру материала мишени. На рис. 15.1 показан выход тормозного излучения в зависимости от атомного номера материала мишени для различных энергий электронов, а на рис. 15.2 — интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моноэнергетических электронов в мишени из алюминия и золота [3]. [c.231]

Измерение параметров лазерного излучения необходимо производить при экспериментальных исследованиях, разработке технологических процессов и эксплуатации лазерных установок. Целесообразно рассмотреть методы измерения параметров лазерного излучения, которые в первую очередь учитываются при практическом использовании лазерных установок. К ним относятся мощность, энергия, угловая расходимость, поперечное распределение интенсивности излучения, поперечный размер луча, длительность импульса [143]. [c.94]

Аналогичным методом можно измерять поперечное распределение интенсивности излучения по сечению луча, а также угловую расходимость. При этом основным узлом является диск с отверстиями, расположенными по спирали Архимеда. Расстояние между крайними внутренними и внешними отверстиями, число отверстий и их диаметр выбираются в зависимости от сечения луча [24]. Луч лазера направляется на диск так, чтобы отверстия при повороте диска пересекали луч по всему его диаметру. Установленную за диском горизонтальную щель можно плавно перемещать по вертикали, что позволяет исследовать распределение интенсивности в любом горизонтальном сечении луча. [c.103]

Благодаря малой угловой расходимости и высокой интенсивности излучения лазер может быть с успехом использован в системах центрирования и выставления объектов, например при нивелировке направляющих крупногабаритных станков, выверке вертикальной оси при строительстве башен, контроле прямолинейности, плоскостности [7] и т. д. Наряду со значительным повышением точности существенно сокращается время выполнения указанных операций. [c.230]

Закон Ламберта. Закон Ламберта определяет угловое распределение интенсивности (яркости) излучения абсолютно черного тела. Интенсивность излучения (М, s), испускаемого поверхностью в окрестности точки М в направлении S, связана с интенсивностью излучения М, п) в направлении нормали к поверхности зависимостью [c.6]

Выше речь шла о диффузных угловых коэффициентах между двумя поверхностями. Рассмотрим теперь свойства диффузных угловых коэффициентов между поверхностями замкнутой системы, состоящей из N зон. Предположим, что. каждая зона является изотермической с диффузно излучающими и диффузно отражающими поверхностями площадью Л (t = 1,2,. .., N) и что интенсивность излучения постоянна в пределах каждой зоны. Тогда для угловых коэффициентов между двумя поверхностями Лг и Aj замкнутой системы соотношение взаимности имеет следующий вид [c.140]

Угловое распределение интенсивности излучения /v(г, Q) по всей замкнутой системе в принципе может быть определено из решения уравнения (4.1), если известны температура и радиационные свойства всей внутренней поверхности. Найдя распределение интенсивности излучения, из уравнения (4.2) можно определить плотность потока результирующего излучения. Однако (4.1) является интегральным уравнением, и его решение для всей поверхности представляет собой весьма сложную задачу. Кроме того, имеется чрезвычайно мало данных об индикатрисе отражения /v(r, Q, Q) для реальных поверхностей, чтобы подтвердить правильность решения такой сложной задачи. В связи с этим на практике используются различные упро-. щенные модификации этих уравнений они будут рассмотрены ниже. [c.174]

Угловое распределение интенсивности излучения /v(r, й) удовлетворяет уравнению переноса излучения. При выводе этого уравнения могут быть использованы различные подходы. [c.269]

Теперь задача сводится к определению углового распределения интенсивности излучения /(т, fx), которая удовлетворяет [c.305]

Эддингтон [13] разработал одно из самых первых приближений для решения уравнения переноса излучения. В основе этого приближения лежит такое представление углового распределения интенсивности излучения, iTo интегродифференциальное уравнение переноса излучения преобразуется в обыкновенное дифференциальное уравнение. Вывод приближения Эддингтона можно найти также в работах [1 и 4]. Остановимся вкратце на этом приближении. , [c.355]

В настоящем разделе будет использовано Pi-приближение метода сферических гармоник для нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения для плоского слоя поглощающей, излучающей, и изотропно рассеивающей серой среды с по стоянной температурой Го. Граничные поверхности 1 и 2 с координатами t == О и т = То поддерживаются при постоянных температура) Т и Т% соответственно. Предполагается, что поверхности серые, диффузно излучающие, имеют степени черноты, равные ei и ег, а их отражательные способности выражаются как сумма диффузной и зеркальной составляющих = р + pf, i = 1 или 2. Математически рассматриваемая задача может быть описана уравнением [c.442]

Для простоты принимается га= 1. При такой общей постановке задачи можно рассмотреть несколько частных случаев. Например, pd pd О — только зеркально отражающие границы р[ = = р = О — только диффузно отражающие границы р = р = = р = р = 8) = 82 = О — прозрачные границы и т. д. Данная задача будет решена с помощью Р приближения метода сферических гармоник, в результате чего будут определены угловое распределение интенсивности излучения и плотность потока результирующего излучения в среде. [c.443]

Рассмотрим слой поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей среды с постоянной температурой Го, прозрачными границами т = О и т = То при отсутствии падающего извне излучения. Используя Pi-приближение, найдем угловое распределение интенсивности излучения и плотность потока результирующего излучения. [c.446]

Выражение (11.676) для плотности потока результирующего излучения характеризует также плотность потока выходящего излучения на границе т = О, поскольку в данном случае отсутствует падающее извне излучение. Угловое распределение интенсивности выходящего излучения можно определить с помощью (11.67а). [c.447]

В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоском сл ое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т (т), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т = О и т = тб имеют постоянные температуры Ту и Гг, степени черноты ei и ег и отражательные способности pf и р соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. 11.5. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.454]

Уравнение (11.122) теперь имеет тот же вид, что и уравнение переноса излучения при = 1 и содержит заранее заданный свободный член, обусловленный наличием внутренних источников. Уравнения (11.122), (11.123) были решены с помощью метода разложения по собственным функциям в работах [25, 29, 30] при различных граничных условиях. После того, как найдено угловое распределение интенсивности излучения /(т, fi), по формуле (11.121) можно рассчитать распределение температуры, а по (11.117)—плотность потока результирующего излучения. Представим теперь решение уравнения (11.122) при граничных условиях (11.123) методом разложения по собственным функ-, циям. [c.465]

После ТОГО как найдены частное решение и коэффициенты разложения, рассчитывается угловое распределение интенсивности излучения/(т, ц.) по формуле (11.124), плотность потока результирующего излучения по формуле (11.117), которая принимает вид [c.466]

Основная цель последующего изложения — связать интегральную интенсивность и угловое распределение (индикатрису) излучения, рассеянного в сторону вакуума, со статистическими свойствами границы раздела. Измерение диффузного рассеяния служит одним из наиболее распространенных и адекватных методов исследования и контроля поверхностей в оптике, физике твердого тела, а также в технологических процессах в машиностроении и микроэлектронике. [c.52]

Введенная в (1-29) величина F a ay) есть не что иное, как приходящийся на единицу телесного угла поток излучения. В классической фотометрии эта величина обычно называется силой света в данном направлении мы же, придерживаясь более распространенной в настоящее время терминологии, будем именовать функцию F(pty., ay) угловым распределением интенсивности излучения (или распределением интенсивности в дальней зоне) и только для F(0, 0) сохраним название осевой силы света. Те же обозначения будем использовать и для углового распределения излучения немонохроматических источников, хотя здесь формулы (1.28), (1.29) перестают быть применимыми. [c.44]

Пространственная структура излучения представлена двумя основными характеристиками поперечным распределением интенсивности и угловой расходимостью пучка излучения. Обе характеристики определяются используемым в лазере резонатором и [c.69]

Опасное действие лазерного света зависит от интенсивности излучения и его длительности. Особенно высоких значений интенсивность лазерного излучения может достигать на сетчатке глаза вследствие фокусирующего действия хрусталика глаза. При этом энергетическая освещенность сетчатки зависит от углового размера источника излучения по отношению к глазу, а также от диаметра зрачка, который в свою очередь определяется средней — фоновой— освещенностью роговицы глаза. [c.100]

При взаимодействии излучения с твердым телом происходят изменения интенсивности, поляризации, углового и спектрального состава света. Регистрация этих изменений лежит в основе диагностических методов, позволяющих определять оптические параметры, состав и структуру материалов. Наиболее информативными и распространенными методами диагностики твердых тел являются спектрометрия пропускания-отражения, эллипсометрия отражения, спектрометрия рассеяния и фотолюминесценции, нелинейно-оптическая спектрометрия. Информативность метода связана с его чувствительностью к изменениям регистрируемого параметра. [c.69]

На рис. 1.3 приведены вычисленные по формуле (1.37) кривые угловой зависимости частотно-углового распределения интенсивности излучения и7<+)((о, >) при разных значениях 7. [c.41]

Общая формула для частотно-углового распределения интенсивности излучения [c.54]

Вычисляя поток вектора Пойнтинга через поперечную плоскость аналогично тому, как это было сделано в п. 1.3, получаем частотно-угловое распределение интенсивности излучения на далеких расстояниях от пластины. Для излучения вперед имеем [c.57]

Ряд методов решения уравнения переноса основан на усреднении углового распределения излучения и его приближенном представлении [160]. Простейший из них — метод Шварцшильда — Шустера. Сущность его состоит в том, что вместо искомой величины (интенсивности излучения, зависящей как от координаты в пределах рассеивающей среды, так и от направления) определяются усредненные по полусферам интенсивности [c.142]

Рис. 15.2. Интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моно-энергетических электронов в мишени из 1зА1 и тэАи. Толщина мишеней немного больше максимального пробега электронов.

Упражнение 2. Измерение угловой расходимости излучения ОКГ. Для этой цели сфотографируйте пятно лазерного излучения в фокальной плоскости камеры 16. Используйте фотопластинки изопанхром или специальные фотопластинки для ИК-области спектра. Измерение размеров пятна на фотопластинке проводите на компараторах МИР-1, ИЗА-2 или на микрофотометрах МФ-2, МФ-4. Угловую расходимость оцените по формуле а= ЪЦ, где О — диаметр пятна , f — фокусное расстояние камеры. Строго говоря, диаметр пятна нужно определять как диаметр окружности, в точках которой интенсивность излучения в два раза меньше, чем в центре пятна . Однако в настоящей задаче можно ограничиться приближенной оценкой. [c.301]

Радиография с использованием ускорителей (бетатронов, микротронов, линейных ускорителей) Ускорители с, < 50 МэВ То же, большая толщина просвечиваемого материала (например, толщина стальных деталей до 500 мм) То же, необходимость мощной защиты, уменьшение углового распределения интенсивности излучения с увеличением энергии, т. е. малые поля облуче ния [c.308]

При данном значении угла (т. е. при известном наклоне нелинейного кристалла по отношению к оси резонатора) соотношение (8.59) определяет связь между (Oi и (02, а вместе с соотношением (8.58а) оно позволяет вычислить обе частоты (Oi и (02. Можно реализовать условия фазового синхронизма как типа I, так и типа 11 (например, e(o, Ow, +бщ, в отрицательном одноосном кристалле), а перестройку можно осуш,ествлять изменением либо наклона кристалла (угловая перестройка), либо температуры (температурная перестройка). В заключение заметим, что если усиление, обусловленное параметрическим эффектом, достаточно велико, то можно обойтись и вовсе без зеркал, а интенсивное излучение на частотах (Oi и (02, происходяш,ее от параметрического шума, можно получить за один проход через кристалл. Это внешне очень похоже на явления суперлюминесценции и усиленного спонтанного излучения, которые рассматривались в разд. 2.7, и иногда (довольно необоснованно) называется суперлюминесцентным параметрическим излучением. [c.503]

Следовательно, если известно угловое распределение интенсивности излучения /(т, ц), с помощью соотношений (8.175) и (8.1776) можно, найти плотность потока результирующего излучениями распределение температуры в среде. Математическая формулировка рассматрива емой здесь задачи теплообмена излучением [уравнения (8.176)] в точности совпадает с формулировкой рассмотренной ранее задачи для случая радиационного равновесия [уравнения (8.1256), (8.125в) и (8.126)]. Поэтому подстановка выражения (8.127) для G(t) в (8.1776) дает [c.322]

Математические трудности, возникающие при решении ин-тегродифференциальных уравнений, привели к появлению ряда приближенных методов решения уравнения переноса излучения. В приближениях оптически тонкого и оптически толстого слоев (последнее называется также диффузионным приближением, или приближением Росселанда) используются упрощения, вытекающие из предельного значения толщины среды. В приближениях Эддингтона и Шустера — Шварцшильда упрощения связаны с введением допущений об угловом распределении интенсивности излучения. В методе экспоненциальной аппроксимации ядра интегроэкспоненциальные функции в формальном решении заменяются экспонентами. Метод сферических гармоник, метод моментов и метод дискретных ординат — наиболее разработанные методы, позволяющие получить приближения более высоких порядков. [c.340]

Крайне важно, чтобы измерения проводились в стационарных условиях. Ртутный источник света на изотопе лазер и все электронное оборудование нужно включить по крайней мере за 4 час до начала измерений. Необходимо, чтобы лазер работал на одной угловой и одной осевой моде (на одной частоте). Прежде чем проводить измерения, нужно настроить лазер на максимум выходной мощности (изменяя расстояние между зеркалами при помощи пьезоэлектрического элемента), чтобы работать либо в центре кривой усиления (если разрядная трубка наполнена газом с различными изотопами), либо в центре лэмбовского провала [54], если используются изотопически чистые газы. Осевая перестройка эталона облегчается, если сканирующее напряжение переменной амплитуды накладывать на постоянное смещающее напряжение, которым определяется абсолютная частота лазера. Выходное напряжение фотоумножителя, измеряющего интенсивность излучения лазера, развертывается на экране осциллографа, причем в качестве напряжения горизонтальной развертки подается сканирующее напряжение. [c.444]

На рис. 4.24 показаны профили мощности в пучке в различные моменты времени. Длительность воздействующего импульса около 1 мс. На рисунке хорошо заметно, что в начальные моменты времени интенсивность излучения, не испытавшего рассеяния на ореолах, резко уменьшается, однако угловая структура невозмущенного профиля сохраняется. Помимо невозмущенного центрального максимума на рисунке появляется по краям картины фон нелинейнорассеянного света. Спустя примерно 0,6 мс амплитуды рассеянного и прямого излучения практически сравниваются за счет преобладания фона нелинейного рассеяния. [c.143]

Рис. 44.22. Интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, испускаемого моноэвергетическими электронами в мншенях, толщина которых немного больше максимальной длины свободного пробега электронов [7].

Каибольщее распространение получил радиационный вид контроля, осуществляемый с помощью передачи энергии рентгеновскими и гамма-излучениями, которые, проходя через контролируемый объект, изменяют интенсивность излучения в местах наличия дефектов. Это изменение регистрируется рентгеновской пленкой или электрорадиографической пластиной — радиографический метод. Реже используется радиоскопический метод, при котором радиационное изображение преобразовывается и передается для визуального анализа на выходпой экран, а также радиометрический метод, когда радиационная информация преобразовывается в электрические сигналы, регистрируемые по показаниям приборов. Радиационные методы позволяют выявить внутренние и поверхностные несплошности в стыковых п вах любых материалов. Дефекты угловых швов обнаруживаются плохо. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...