Регулярные стопки

В настоящей главе приведены основные уравнения классической макроскопической электродинамики и путем строгого решения этих уравнений исследовано образование переходного излучения и излучения Вавилова—Черенкова при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через плоскую границу раздела двух однородных сред, плоско-параллельную пластину и регулярную стопку пластин. Специально проанализирован случай, когда частота излучения намного превышает атомные частоты (диэ-.лектрическая проницаемость близка к единице), т. е. случай рентгеновского или более жесткого излучений. [c.24]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 77 [c.77]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН [c.77]

Наличие этого знаменателя обусловлено интерференцией излучений, образуемых заряженной частицей при ее прохождении через разные пластины регулярной стопки. Когда знаменатель Го мал, величина и + ((о, ) может стать большой [74.23. [c.79]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 89" [c.89]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 95 [c.95]

Регулярная стопка, рассмотренная в 3, является частным случаем нерегулярной стопки, когда случайные величины а,п и Ьщ принимают одинаковые значения а и 6. В этом случае имеем [c.120]

Минимумы частотно-углового распределения интенсивности излучения для регулярной стопки определяются нулями фактора р [c.121]

Физическая природа такого сглаживания совершенно ясна. Резкие максимумы и последующие минимумы в распределении интенсивности излучения обусловлены интерференцией полей излучений, возникающих на разных пластинах регулярной стопки. Нерегулярность расстраивает фазы этих полей, и поэтому интерференционная картина получается несколько смазанной, т. е. сглаженной. [c.122]

Из рисунков 6.2—6.5 следует, что нерегулярность в основном приводит к исчезновению интерференции излучений, образованных на разных границах пластин нерегулярной стопки. Когда нерегулярность слаба, т. е. когда выполняется условие (6.17), спектр РПИ нерегулярной стопки весьма близок к соответствуюш ему спектру РПИ регулярной стопки. Когда же условие (6.17) не выполняется, интерференция исчезает и распределение (как частотное, так и угловое) становится монотонным. [c.129]

Для регулярной стопки с а = 7 мкм и =410 мкм частотный спектр РПИ от 4 до 100 кэВ не имеет максимумов и минимумов. В этом случае частотные спектры РПИ различных нерегулярных [c.129]

Рис. 19.3. Частотный спектр РПИ, образованного электронами с энергией 3 ГэВ в регулярной стопке из органических пленок (а = 20 мкм, = 500 мкм, N = 32, 125 и 595 соответственно для нижней, средней и верхней групп экспериментальных точек) [73.12]. Сплои -ные кривые соответствуют теоретическому расчету. Штриховые кривые получены путем пересчета экспериментальных данных для случая Л =32

В настоящем разделе мы будем рассматривать переходное излучение, испущенное быстрой заряженной частицей при перпендикулярном пролете через стопку регулярно расположенных в вакууме и параллельных друг другу одинаковых пластин. [c.77]

При выполнении этого условия нерегулярная стопка мало отличается от регулярной с точки зрения частотно-углового распределения РПИ. [c.122]

На основе общей формулы (16.1) можно найти частотно-угловое распределение интенсивности полного излучения, испускаемого частицей при пролете через стопку, состоящую из произвольного числа X регулярно расположенных пластин. При этом в величину В вносят вклад все /У + 1 вакуумных участков. Усреднение по всевозможным траекториям проводится по существу так же, как в п. 16.1. Однако проведение такого усреднения в общем случае сталкивается с трудностями. Явные выражения удается получить в двух частных, но достаточно важных для практики, случаях. [c.241]

П. и. д. состоит из радиатора и собственно детектора (напр., дрейфовой камеры, рис. 2), регистрирующего рентг. фотоны, испускаемые частицей в радиаторе. Радиатор должен удовлетворять противоречивым требованиям эффективно генерировать и слабо поглощать РПИ. Поскольку интенсивность РПИ мала (в ср. 1 квант на 137 границ раздела), то применяют слоистые или пористые радиаторы с большим числом границ раздела из материалов с низким ат. номером. Слоистый радиатор представляет собой регулярную стопку, содержащую неск. сотен тонких (5—100 мкм) фольг или плёнок из лёгкого вещества (Ы, Ве, полипропилен, лавсан) с зазором 0,1—2 мм между ними. В качестве пористых радиаторов применяют гранулированный ЫН, лёгкий пенопласт, полипропиленовое или углеродное волокно. Толщина фольги (волокна) и ширина зазоров должны удовлетворять требованиям к длине формирования РПИ. Правильно подобранный нерегуляр- [c.578]

В главе I мы рассмотрели возникновение переходного излучения при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через резкую границу раздела сред, пластину и регулярную стопку пластин. Эти случаи в известной мере являются идеализированными. В действительности частица может пересекать границу под произвольным углом, граница раздела может быть несколько размытой, пластины в стопке могут быть неодинаковой толш,ины и расположены нерегулярно. Часто бывает важно знать, [c.102]

Интерференционный фактор / рсг определяет частотно-угло-вое распределение интенсивности излучения для соответствующей непоглощающей регулярной стопки (ср. с (3.15)). Как уже отмечалось в п. 3.3, это распределение при больших N (Л/>1) имеет ряд резких максимумов при выполнении условий [c.121]

В то же время Алиханян, Испирян, Оганесян и др. [70.5] исследовали РПИ, образованное электронами с энергиями от 0,4 до 4 ГэВ в регулярной стопке, состоящей из слоев полиэтилена. РПИ регистрировалось кристаллическим сцинтиллятором СзЛ (Т1), имеющим в середине отверстие. По замыслу авторов электроны должны были проходить через отверстие, а в сцинтиллятор должны были попадать кванты РПИ, испущенные в определенном ин- [c.250]

Детальное экспериментальное исследование свойств РПИ, образованного в регулярных стопках, было проведено в работах [70.3,70.4,71.2,73.12,74.13,75.27—75.29,77.8,77.11,78.2,80.13]. Частотные спектры РПИ измерены в упомянутой выше работе [70.3], а также в [73.12] в случае стопки из органических пленок и энергии электронов 3 ГэВ (рис. 19.3). Измерения проводились с помощью многосекционной пропорциональной камеры (при Г1со= =8—20 кэВ) и сцинтиллятора ЫаЛ(Т1) (при Ьсо =20—100 кэВ). Сравнение с теорией показало хорошее согласие. [c.252]

Мюллером, Черри с сотрудниками [75.15,77.8,78.2] было проведено сравнение эиерговыделеиия (в слоях газов ксенона и криптона толщиной 4 см) РПИ, испускаемого из регулярной стопки майларовых пластин (а=25 мкм, = 1,5 мм, /V = 188) и некоторых пористых материалов толщиной в 4 см при энергии электронов [c.262]

В случае регулярной стопки из большого числа пластин при определенных частотах и углах (см. условие (3.27)) имеет место когерентное сложение излучений, образованных в разных пластинах стопки (при этом, разумеется, поглош,ение должно быть достаточно малым). Частотно-угловая интенсивность такого резонансного переходного излучения пропорциональна квадрату Л эфф эффективного числа пластин стопки. Ширина (частотная или угловая) каждого такого интерференцонного максимума пропорциональна так что проинтегрированная по углу [c.288]

Рассмотрим теперь рентгеновское излучение (переходное ш квазичеренковское), образуемое при пролете релятивистской заряженной частицы через стопку регулярно расположенных N одинаковых кристаллических пластин. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...