Нерегулярная стопка пластин

НЕРЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН [c.116]

НЕРЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН Т [c.117]

Задачу о прохождении заряженной частицы через нерегулярную стопку пластин можно решить точно [69.2,72.4,74.3]. Однако полученные при этом формулы для полей и интенсивности излучения весьма громоздки и трудно поддаются анализу. С другой стороны, в предыдущем параграфе мы увидели, что формулы для РПИ вперед можно получить в приближении геометрической оптики, которое отличается простотой и наглядностью. Поэтому мы будем решать задачу о нерегулярной стопке в этом приближении, считая, что выполнены условия (5.20) и (5.26) [73.3,74.4,75.4 . [c.117]

В случае нерегулярной стопки пластин имеет место сглаживание частотно-углового распределения интенсивности переходного излучения. Если отношения средних квадратичных отклонений толщин пластин и расстояний между пластинами к соответствующим квадратам зон формирования намного меньше [c.289]

Будем вычислять интенсивность РПИ вперед, образуемого в такой нерегулярной стопке, в приближении геометрической оптики, в котором не учитывается отражение волны. Это означает, что если пластины являются слабо поглощающими, должно выполняться условие [c.117]

Таким образом, формула (6.23) показывает, что когда среднее расстояние между пластинами намного больше зоны формирования излучения, средняя интенсивность РПИ, испущенного вперед из нерегулярной стопки, представляет собой сумму средних интенсивностей излучения от всех пластин с учетом поглощения в пластинах и во внешней среде. [c.123]

Из рисунков 6.2—6.5 следует, что нерегулярность в основном приводит к исчезновению интерференции излучений, образованных на разных границах пластин нерегулярной стопки. Когда нерегулярность слаба, т. е. когда выполняется условие (6.17), спектр РПИ нерегулярной стопки весьма близок к соответствуюш ему спектру РПИ регулярной стопки. Когда же условие (6.17) не выполняется, интерференция исчезает и распределение (как частотное, так и угловое) становится монотонным. [c.129]

Физическая природа такого сглаживания совершенно ясна. Резкие максимумы и последующие минимумы в распределении интенсивности излучения обусловлены интерференцией полей излучений, возникающих на разных пластинах регулярной стопки. Нерегулярность расстраивает фазы этих полей, и поэтому интерференционная картина получается несколько смазанной, т. е. сглаженной. [c.122]

В главе I мы рассмотрели возникновение переходного излучения при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через резкую границу раздела сред, пластину и регулярную стопку пластин. Эти случаи в известной мере являются идеализированными. В действительности частица может пересекать границу под произвольным углом, граница раздела может быть несколько размытой, пластины в стопке могут быть неодинаковой толш,ины и расположены нерегулярно. Часто бывает важно знать, [c.102]

Таким образом, поправка, обусловленная нерегулярностью толщин пластин стопки и их расположением, несколько сглажи- [c.121]

Рис. 6.2. Угловая зависимость частотно-углового распределения чисел квантов РПИ ЛГкв(оз, )—в случае нерегулярной стопки с <а> 7 мкм и мкм при 7—10 и На)=4кэВ (кривые а) и 25 кэБ (кривые б). Число пластин в стопке А =50, вещество пластин—типа углерода с Ьсо -20 эВ. Степень нерегулярности имеет значения 4,47% (точечные кривые) 14,0 % штрих-пунктирные кривые) 40,8% (штриховые кривые) 70,7% (сплошные

Рассмотрим теперь стопку параллельных и нерегулярно расположенных в некоторой среде пластин с произвольными толщинами. Такая система не только представляет самостоятельный интерес, но являтся также хорошей моделью для теоретического описания образования рентгеновского и более жесткого переходного излучения в пористых и других аналогичных нерегулярных [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...