Разрешение изображения

В 6. 7 рассмотрена принципиальная возможность разрешения изображений двух звезд в том случае, когда критерий Рэлея заведомо не соблюдается, но измерение суммарного контура и определение аппаратной функции могут быть проведены с малыми ошибками. Все эти рассуждения полностью применимы и к разрешению спектральным прибором двух близких по длине волны спектральных линий. [c.319]

Для формализации критерия разрешения будем считать, что для надежного разрешения изображений ука-. [c.424]

Отражённые электроны улавливаются полупроводниковым детектором с р— -переходом. Контраст изображения обусловлен зависимостью коэф. отражения от угла падения первичного пучка в данной точке объекта и от ат. номера вещества. Разрешение изображения, получаемого в отражённых электронах , ниже, чем получаемого с помощью вторичных электронов (иногда на порядок величины). Из-за прямолинейности полёта электронов инфор- [c.576]

В сканирующих электронных микроскопах высокого разрешения изображение рельефа получают при сканировании пучком электронов по поверхности образца. [c.185]

Уже отмечалось, что волновой процесс (реальный или записанный без искажений) несет в себе информации больше, чем записанное плоское изображение, и различие заключается прежде всего в информации о распределении света по направлениям. Можно, однако, показать, что предел объема записанной информации определяется размером поверхности, на которой она записана, и либо разрешаюш,ей способностью материала, если она является ограничивающим фактором, либо длиной волны падающего света. Ограниченность размера и разрешающей способности материала, на котором записана голограмма, приводят к некоторой неопределенности в направлениях распространения волны и к увеличению элементов разрешения изображения объекта. В предельном случае общее число различимых деталей плоской проекции объекта и направлений распространения света приближается к предельному числу элементов, различаемых на светочувствительном материале. То же относится и к линзовой оптической системе. Хотя ограниченность информационной емкости светочувствительного материала и не позволяет передать больше информации, потери информации при разных способах записи (голографическом или линзовом) могут быть различны. Преимущество здесь остается за тем видом записи, который лучше согласован с характеристиками светочувствительного материала. [c.123]

Эксперимент, проведенный со стандартной мирой, показал, что формирование разностного изображения осуществляется с незначительным шумовым фоном, однако уровень спекл-шума в связи с использованием пучка малого диаметра достаточно высок (рис. 94), что ограничивает разрешение изображения до величины около 0,1 мм. Возможный путь ослабления спекл-шума связан с фильтрацией набором щелей. [c.173]

Рис. 4. Разрешение изображений двух точек с помощью критерия Рэлея.

От положения точечного источника опорной волны зависят и другие параметры. Конечное разрешение записывающего устройства накладывает ограничения на поле зрения изображения, его разрешение или на то и другое вместе. Выбирая положение точечного источника опорной волны, можно найти компромиссное решение между пределами, ограничивающими поле зрения и разрешение изображения. Если источник находится в области объекта, то мы получаем максимальное разрешение ценой ограниченного поля зрения. Если же источник расположен на бесконечности (плоская опорная волна), то мы имеем максимальное поле зрения н невысокое разрешение. Если точечный источник опорной волны поместить между объектом и бесконечностью вдали от го- [c.145]

Если опорная волна исходит не из точечного источника, а из пространственно-некогерентного источника, то в общем случае это влияет на изображение таким образом, что разрешение изображения уменьшается с увеличением размеров источника. Для голограммы Фурье распределение комплексных амплитуд в изображении дается сверткой распределений комплексных амплитуд объекта и источника. [c.146]

Во-вторых, спеклы можно усреднить. Осуш,ествляется это движением рассеивателей [8], использованием разных длин волн [6], изменением апертур на той же голограмме [12] и другими более сложными методами [10]. Каждый из этих методов имеет свои преимущества. Но все они снижают разрешение изображения ниже дифракционного предела, соответствующего полной апертуре голограммы. Во всех этих работах использовалось некогерентное сложение изображений исключение составляют работа, которую выполнил автор [3] и в которой улучшение изображения получено обычными методами, а также работа [10], в которой достигнуто улучшение изображения несколько более искусственным путем, поскольку при этом улучшение изображения достигалось за счет непрерывного изменения картин спеклов [8, 10]. [c.406]

Для безаберрационного восстановления исходного волнового фронта необходимо, чтобы восстанавливающий пучок имел то же направление распространения и тот же радиус кривизны волнового фронта, что и опорный пучок, использовавшийся при получении голограммы. Разрешение изображения, образованного восстановленной волной, ограничивается протяженностью голограммы и когерентными свойствами восстанавливающего пучка. [c.13]

Пусть такой протяженный источник используется для освещения голограммы, полученной с идеальным точечным опорным источником. Оценим влияние уменьшения пространственной когерентности восстанавливающего источника на разрешение изображения. Эту оценку проведем исходя из выражений, определяющих координаты мнимого изображения [5] [c.14]

Для того, чтобы получить поперечные и продольные голо-графические увеличения и пределы разрешения изображений, а также для определения ширины полосы пропускания пространственных частот и анализа голографических аберраций необходимо записать голограмму двух точек 0 и О2 объекта. [c.56]

Для формализации критерия разрешения будем считать, что для надежного разрешения изображений указанных стержней по томограмме необходимо иметь [c.132]

Г еометрическая оптика с достаточной точностью описывает прохождение света от входного зрачка к выходному, поэтому дифракционные эффекты играют заметную роль только на пути света от предмета к входному зрачку и от выходного зрачка к изображению. Действительно, все ограничения, налагаемые дифракцией, можно связать с любым из этих двух участков пути распространения света. Утверждения о том, что разрешение изображения ограничивается входным зрачком конечных размеров или выходным зрачком конечных размеров, полностью эквивалентны. Основная причина эквивалентности заключается в том, что один зрачок представляет собой просто изображение другого. [c.154]

В данной главе мы прежде всего приведем основные уравнения. Затем мы обсудим корреляционную функцию, угловой спектр и частотный спектр для случая, когда размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, дадим общие решения и рассмотрим в качестве примера падение плоской волны. После этого будут рассмотрены ограничения, налагаемые на разрешение изображения при наличии случайных рассеивателей. Наконец, мы проанализируем обратное рассеяние и распространение импульсов в областях с сильными флуктуациями и опишем полезные универсальные характеристики распространяющихся импульсов. [c.48]

Ограничения на разрешение изображения, налагаемые случайно распределенными рассеивателями [c.54]

Данный анализ был проделан на основе функции размытия точки (15.36). Его можно провести также с помощью модуляционной передаточной функции (МПФ). Поскольку МПФ есть фурье-образ Pf(p), из (15.33) и (15.36) можно получить, что МПФ пропорциональна Г (г, p d) К (р а). При анализе МПФ необходимо соблюдать осторожность, поскольку, хотя Г (г, p d) уменьшается с ростом p d, Г (г, p d) достигает постоянного значения /оехр(—т) при pd-> оо, которое соответствует когерентной интенсивности. При больших оптических длинах т величина /о ехр(—т) может быть мала по сравнению с некогерентной интенсивностью, однако некогерентная интенсивность в фокальной плоскости уширяется, тогда как когерентная интенсивность остается сконцентрированной внутри диска Эйри, поэтому когерентной интенсивностью пренебрегать нельзя. Если анализировать МПФ только для малых (что соответствует малым пространственным частотам), то мы опишем поведение некогерентной интенсивности, однако это не даст полной информации о разрешении изображения. Это объясняет кажущееся противоречие [107], заключающееся в том, что при больших оптических длинах (15— 20) в воде, содержащей рассеиватели, МПФ быстро спадает при малых пространственных частотах как теоретически, так и в эксперименте, но, несмотря на это, можно получить четкие фотографии объектов. При расстояниях больше тех, которые определяются условием (15.43), когерентной интенсивностью можно пренебречь, и разрешение изображения определяется параметром р,-в (15.41), а угловое разрешение дается отношением p,-/f VPo- [c.59]

Отсюда видно, что для приемника с большим размером апертуры на выходе преобладает когерентная интенсивность, и флуктуации остаются малыми при большой оптической длине трассы. Как и следовало ожидать, условие (15.54) имеет такой же вид, что и условие (15.44) для разрешения изображения. Следует заметить, что в литературе описан подробный анализ ограничений, налагаемых атмосферными неоднородностями на направленность больших антенн [311]. [c.61]

В разд. 15.4 обсуждался вопрос о разрешении изображения, формируемого линзой при падении на нее плоской волны, прошедшей через случайное облако рассеивателей. Используя функцию размытия точки, мы показали, что с увеличением оптического пути в среде когерентная составляющая интенсивности в плоскости изображения уменьшается, а некогерентная — возрастает. В данном разделе дается более полное описание задачи восстановления изображения, основанное на введении понятия модуляционной передаточной функции. [c.202]

В гл. 15 рассматривается задача о флуктуациях волн и распространении импульсного излучения в облаке случайных рассеивателей, которая важна с точки зрения проблем связи и дистанционного зондирования. Однако ввиду математических трудностей в этом направлении было получено очень мало результатов. В данной главе делается попытка ввести читателя в круг основных понятий, описывающих флуктуации волн и распространение импульсного излучения в облаке случайных рассеивателей, включая влияние рассеивателей на полосу когерентности, форму импульса и разрешение изображений. [c.14]

Следовательно, приготовление реплик должно быть рассмотрено с двух точек зрения методов приготовления и их влияния на разрешение изображения и интерпретацию результатов. [c.46]

Итак, концепция пространственно-графического моделирования в инженерной графике способствует развитию творческих способностей студентов в двух направлениях. Разрешение поставленной проблемной ситуации приводит к непосредственному обучению творчеству, тем поисковым процедурам, которые связаны с применением графических моделей. Кроме этого, динамическое использование изображения как графической модели в процессе работы требует от студентов специальных структурных и комбинаторных приемов мышления. Можно считать, что проведенные исследования достаточно убедительно показывают целесообразность включения курса Пространственное эскизирование в систему непрерывной графической подготовки студентов механических специальностей технических вузов. [c.103]

Микрогеометрия поверхности бумаги определяет разрешение изображения, линиатуру растра и, кроме того, оказывает влияние на цветовые характеристики оттисков. Поскольку бумага имеет неровную поверхность, то при передаче краски с печатной формы на бумагу необходимо обеспечить надежный контакт между частицами краски, покрывающими печатную форму, и всей поверхностью бумаги, на которую должна быть передана краска [219]. [c.238]

Мы видим, что в случае, когда приг восстановлении изображения используется более длинноволновое освещение, то поперечное увеличение имеет место для мнимого изображения. Обсуждая вопрос о разрешении изображения, мы указывали, что предел разрешения завигснт от длины волны освещающего света. Иными словами, чем меньше длина волны света, тем выше предел разрешения. Однако мы не можем беспредельно увеличивать частоту освещающего света, поскольку это уведет нас за ультрафиолетовый диапазон и изображение станет невидимым. Но можно получать голограмму, используя высокочастотные невидимые световые волны, а восстанавливать изображение видимым светом низкой частоты. Из выражения (38) также следует, что кроме визуализации изображения, зарегистрированного высокочастотным невидимым светом, при этом также происходит увеличение изображения. [c.70]

Цветовое размытие радужной голограммы типа Бентона анализировалось в работах [13—15], а разрешение изображения и цветовое размытие одноступенчатого голографического процесса исследовались в [16]. Вопросы голографического разрешения, аберрации, увеличения радужных голографических изображений, а также требования к ширине полосы пропускания для всех типов радужных голограмм рассматривались в [17]. Для оценки вышеперечисленных свойств радужных голограмм обратимся к комбинированной диаграмме на рис. 2.14. Эта диаграмма может изображать запись двухступенчатой радужной голограммы, если ввести следующие обозначения Н и Яг — соответственно первичная и вторичная голограммы объекта, Л — апертурная щель, 0 и Oj — изображения точек объекта, /[ и /г — соответствующие радужные изображения точек объекта, R—точечный источник опорной волны, С — точечный источник восстанавливающей волны. Если Oi, О2 и Л представляют собой соответственно изображения точек объекта и щели, [c.55]

Кокейн указал на то, что простое псевдокинематическое описание приводит к хорошему согласию с экспериментом. Можно утверждать, что для точек обратной решетки, далеко отстоящих от сферы Эвальда, заметная интенсивность будет возникать лишь тогда, когда плоскости решетки наклонены на относительно большой угол, а это возможно лишь вблизи ядра дислокации. Однако разрешение изображения, достигнутое в настоящее время, таково, что описание с помощью плоскостей решетки становится неадекватным для области ядра дислокации и расчет интенсивности должен в любом случае включать п-волновые динамические расчеты. [c.409]

Начиная с первого успеха формулы Эйри, теория дифракщ1и приобретала все большую популярность, обеспечивая исследователей фундаментальными методами количественной оценки качества изображений и возможностей оптических систем формировать хорошо разрешенные изображения. Этот успех можно объяснить на известном примере. Размер центрального дифракционного диска в изображении точечного предмета не сильно зависит от точности установки плоскости наблюдения или от существования сферической аберрации. Например, вычисления показывают, что при дефокусировке на четверть длины волны размер диска охраняется практически неизменным. Это означает, что в данном случае прибор может разрешить две соседние точки так же, как и в идеальной оптической системе без аберраций. Интересно, что ситуация изменяется при наблюдении протяженных предметов. В частности, для тех же отклонений системы от идеальной наблюдается уже заметная потеря контраста в тонких деталях изображения протяженного предмета. Объяснение этому следует искать в изменении всей дифракционной картины изображения. Действительно, хотя размер центрального диска остается прежним, аберрации изменяют распределение интенсивности между центральным диском и концентрическими кольцами. Вычисления показывают, что при тех же аберрациях интенсивность колец увеличивается на 17% и соответственно уменьшается яркость центрального диска. [c.248]

Лля вывода графическо информации используются растровые графические дисплеи, в которых луч сканирует экран по строкам, и графическое изображение создается вариацией интенсивности луча. Растровое графическое изображение составлено из точек. Такие точки называют пикселями. Пиксели образуют на экране прямоугольную матрицу — растр. Они являются неделимыми квантами изображения. На экране можно изменить цвет одного или нескольких пикселей, меньше нельзя. Количество пикселе 1 ио горизонтали и вертикали называется разрешением изображения. [c.242]

Толщина реплики зависит от начальной концентрации рас-тг )ра, поэтому ее можно регулировать изменением концентрации или наклоном поверхности образца, которая заливается раствором пластмассы. Эта толщина в значительной степени влияет на разрешение изображения, получаемого в электронном микроскопе. Контраст в просвечиваюи1,ей электронной микроскопии, являясь результатом различий в поглощении электронов в различных точках объекта (так же как в оптической микроскопии), определяется прежде всего рассеянием электронов. Рассеяние электронов в определенных местах уменьшает интенсивность падающего пучка, количество рассеянных электронов зависит от материала реплики и ее толщины в данной точке. Кроме того, рассеянные электроны вызывают появление заметного непрерывного фона, который влияет на общий контраст изображения, так как уменьшаются изменения интенсивности (см. рис. 35). По этой причине детали изображения на электронно-микроскопическом снимке будут видны только в том случае, когда локальные изменения толщины равны примерно одной десятой средней толщины реплики. Поэтому чем тоньше реплика, тем более мелкие детали удается различить. [c.47]

Диалоговое окно установки параметров рисунков (рис. 9.58) позволяет открыть изображение из одного из файлов (кнопка Open (Открыть)) или вставить содержимое буфера обмена (кнопка Paste (Вставить)), настроить размер и разрешение изображения, определить угол поворота и точку привязки изображения, выбрать слой для его размещения, а также задать ряд других параметров. [c.284]

Корректирующий фазовый сдвиг Аф за отличие реальной скорости К(х, у, z) от фоновой скорости Vвносится в соответствии с формализмом способа PSP сама миграция выполняется независимо для каждой частоты U) на всем протяжении рекурсии. Такая реализация 3D рекурсивной миграции более времяемка, чем миграция по Кирхгофу, но дает более разрешенные изображения. [c.58]

Эти качественные соображения полностью подтверждаются приведенными ниже примерами и полностью соответствуют сложившимся представлениям о различиях разрешенности изображений, получаемых с использованием отраженных и дифрагированных (рассеянных) волн (Клем-Мусатов, 1980 Козлов, 1986, 2004 Neidell, 1997 Khaidukov et al., 2003). [c.66]

В целевом интервале (глубины от 2950 м и более) изображения рассеивающих объектов на горизонтальных срезах куба МИРО обладают явно большей разрешенностью, чем соответвтующие изображения, полученные с помощью миграции на сверхбольших базах, рис. 2.61 - 2.63. Предпочтительность МИРО при решении задачи выделения расеивающих объектов становится всё очевиднее с ростом глубины залегания этих объектов. При этом, преимущества применения жесткого тэйпера по сравнению с мягким по критерию разрешенности изображений также становятся всё более явными с увеличением глубины, рис. 2.61 - 2.63. [c.67]

Разрешающая способность современных ультразвуковых аппаратов позволяет достоверно оценить не только структуру костных, хрящевых, но и мягкотканных компонентов, таких как мышцы, сухожилия, связки, что абсолютно невозможно при традиционном рентгенологическом исследовании. Благодаря дополнительным функциям, которыми обладают современные ультразвуковые приборы, таким, как rossXBeem и SRI, обеспечивается высокое разрешение изображений мягкотканных структур, сопоставимое с изображениями, полученными при МРТ. [c.5]

Инженерное эскизированке рассматривает пространственно-графическую модель не как конечную цель, а как средств разрешения поисковой задачи. На первый план здесь выступает не само изображение, а графический метод как одий из инструментов, приводящих конструктора к нахождению оптимальной функциональной структуры технического изделия. [c.97]

Рис. 5.23. Платиновый термометр сопротивления, в котором использован элемент, изображенный на рис. 5.22 (с разрешения фирмы Rosemount Engineering Ltd).

Понятие о цветном голографировании. Известно, что цветовой Э( )фект можно получить сочетаниями трех основных цветов (например, красным, зеленым и синим) при соответствующим образом подобранн1,1х интенсивностях. Поэтому если объемную голограмму экспонировать в красном, зеленом и синем цветах, то каждая длина волны образует свою систему полупрозрачных отражающих поверхностей и при восстановлении в белом свете волна отразится от совокупности своих поверхностей, в результате получится цветное объемное изображение предмета. Отбор разрешенных направлений и разрешенных длин волн зависит как от толщины эмульсии, так и от ориентации пластинки относительно источника опорной волны и предмета. Чем больше число липпмановских поверхностей почернения в объемной голограмме, тем острее будут вышеупомянутые отборы. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...