Твердые тела температура

Для подтверждения гипотезы о существенном влиянии адсорбированного слоя на уменьшение расхода жидкости в пористых материалах необходимо иметь информацию о толщине этого слоя и о соотношении его толщины с диаметром поровых каналов. Толщина адсорбированных слоев зависит от свойств жидкости и твердого тела, температуры. При наложении напряжений сдвига (внешнего перепада давлений) возможно уменьшение толщины этих слоев из-за срыва внешних слабосвязанных молекул. Следует ожидать также постепенного ослабления и полного разрушения пограничных слоев при увеличении температуры вследствие возрастания интенсивности теплового движения молекул. [c.25]

В задачах нестационарной теплопроводности в твердом теле температура определяется уравнением [c.177]

Полуограниченное твердое тело. Температура границы—гармоническая функция времени. Допустим, что температура на границе тела, ограниченного плоскостью ж — О, выражается [c.56]

Сравните способы введения поправок к решениям для постоянных свойств, учитывающих влияние высоких чисел Маха и температурных напоров, по методу температурного фактора и по методу определяющей температуры для ламинарного и турбулентного пограничных слоев воздуха на поверхности твердого тела. Температура воздуха вне пограничного слоя 540°С. Сравнение проведи- [c.350]

Застыванием масла называют условный критерий, оценивающий потерю подвижности его частиц. При этом масло не превращается в твердое тело. Температурой застывания по ГОСТу 1929—51 называют такую наиболее высокую температуру, при которой поверхность уровня масла в стандартной пробирке не перемещается при наклоне пробирки на 45° в течение 5 мин. В трубопроводах малых сеченнй вследствие возрастания вязкости масло может терять подвижность при температурах на 10—15° С выще температуры застывания. [c.103]

Способные к росту зародыши возникают, когда при переохлаждении ДТ" достигают термодинамически равновесной для твердого тела температуры Т АТ=Т —Т. [c.61]

Пусть внутри твердого тела температура v является непрерывной функцией X, у, Z VI t пусть ее первая производная по и первые и вторые производные по X, у и Z также непрерывны. Указанные предположения не распространяются на границу твердого тела, а также на некоторый момент времени, с которого, как предполагается, начинается поступление тепла. [c.25]

Полуограниченное твердое тело. Температура поверхности является гармонической функцией времени [c.70]

В твердом теле температура v должна удовлетворять уравнению [c.390]

Если тепло непрерывно выделяется в ограниченной области неограниченного твердого тела, температуру в любой его точке находят интегрированием функций (2.1) или (2.2). [c.416]

В зависимости от различных факторов (состава твердого тела и окружающей среды, структуры твердого тела, температуры, характера напряженного состояния и других) эффект Ребиндера может проявляться в разных формах. Наиболее распространен- [c.228]

Макромолекула полистирола имеет значительную разветвленность. Полистирол — аморфный диэлектрик. Даже у ориентированного (путем вытяжки) полимера рентгенограмма не показывает наличия кристаллов. При нормальной температуре он является твердым телом. Температура стеклования его равна —80° С. [c.68]

Этот метод сводится к использованию обычного оптического пирометра, измеряющего яркостную температуру жидкостей или твердых тел. Температура раскаленного газа не может быть определена, если неизвестна его лучеиспускательная способность она требует, кроме того, специальной калибровки пирометра. Однако, если лучеиспускательная способность газа изменяется с температурой не слишком быстро, этот метод благодаря экспоненциальной зависимости излучаемой энергии от температуры можно использовать для относительных измерений. Температура определяется из уравнения (И) или (12) после градуировки пирометра по источнику с известными температурой и лучеиспускательной способностью. Для определения температуры выхлопных газов реактивного двигателя [68, 69] использовалось абсолютное значение интенсивности в центре натриевых D-линий, излучаемых раскаленными газами, насыщенными парами натрия. [c.359]

При низких температурах Су стремится к нулю как Р, что подтверждает третий закон термодинамики. Когда температура значительно выше температуры Дебая, решетка ведет себя чисто классически действительно, в этом случае Су ЗМк. Для большинства твердых тел температура Дебая имеет величину порядка 200° К-Именно поэтому закон Дюлонга — Пти Су ЗМк справедлив при комнатных температурах. При чрезвычайно высоких температурах модель невзаимодействующих фононов уже неприменима, так как решетка начинает плавиться. Плавление решетки происходит потому, что силы, действующие между атомами решетки, не являются строго гармоническими. В модели фононов это означает, что фононы не яв- [c.286]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Скрытая теплота фазового превращения сообщается при условиях постоянства давления и может быть вычислена как изменение энтальпии. Для большого числа веществ изменение энтальпии фазового превращения может быть определено эмпирически при температуре превращения и атмосферном давлении. Так как жидкости и твердые тела почти несжимаемы, на скрытую теплоту и температуру плавления давление влияет очень мало. Однако паровая фаза может подвергаться сильному сжатию, и на скрытую теплоту и температуру испарения давление влияет весьма существенно. [c.60]

Для температур, близких к абсолютному нулю, следует применять теорию Дебая для теплоемкости твердых тел. Эта теория принимает во внимание колебательные частоты в пределах от нуля до максимальной величины v , определяемой размерами твердого кристалла. Согласно этой теории, приближенное уравнение для мольной теплоемкости твердого кристалла в области, близкой к абсолютному нулю, может быть выражено формулой [c.123]

Кривая (рис. 90,а) относится к чистому свинцу. При температуре выше 327°С свинец находится в жидком состоянии. При 327°С происходит кристаллизация свинца и ниже 327°С свинец находится в кристаллическом состоянии. Следовательно, на кривой охлаждения свинца отрезок О—1 соответствует охлаждению жидкости, отрезок 1—1 — кристаллизации и Г—2 — охлаждению твердого тела. [c.116]

Кроме феноменологических подходов к проблеме хрупкого разрушения в настоящее время интенсивно развиваются исследования по анализу предельного состояния кристаллических твердых тел на основе физических механизмов образования, роста и объединения микротрещин. Разработаны дислокационные модели зарождения и подрастания микротрещины [4, 24, 25,. 106, 199, 230, 247], накоплен значительный материал по изучению закономерностей образования и роста микротрещин в различных структурах [8, 22, 31, ИЗ, 183, 213, 359, 375, 381], подробно изучены макроскопические характеристики разрушения, в том числе зависимости истинного разрушающего напряжения от разных факторов, таких, как диаметр зерна, температура и т. д. [6, 101, 107—109, 121, 149—151, 170, 191, 199, 222, 387, 390, 410, 429]. Как отмечалось выше, при формулировке критериев разрушения наиболее целесообразным представляется подход, интерпретирующий механические макроскопические характеристики исходя из структурных процессов, контролирующих разрушение в тех или иных условиях. [c.59]

Явление сорбции [36, 61] возникает в результате действия сил притяжения между молекулами газа и атомами на поверхности твердого тела. Различают два вида адсорбции физическую и химическую. В первом случае силами сцепления являются только относительно слабые межмолекулярные силы типа сил Ван-дер-Ваальса, во втором происходит обмен электронами и формируются прочные химические связи между адсорбируемым веществом и твердым телом. Часто бывает так, что физическая адсорбция переходит в химическую, если температура возрастает достаточно для того чтобы обеспечить необходимую энергию активации процессу химической адсорбции. [c.89]

Рис, 7.3. Влияние скорости и температуры пластической деформации на хрупкость и вязкость твердых тел (А Ф Иоффе, Н. Н Давиденков, Я В Фридман) [c.81]

I. Мы предполагаем, что внутри твердого тела температура 15 есть непрерывная функция от х, У, г, /а что непрерывны ее первая производная по < и первыз и вторые проиаводнйе [c.19]

Поми.мо характера дв1 жения, коэффициент теплоотдачи зависит от свойств жидкости и твердого тела, температуры жидкости и т. д. Таким образом, теоретически определить коэффициент теплоотдачи довольно сложно. На основании большого экс ]ери-ментального материала найдены следующие значения коэффициентов теплоотдачи [в Вт/(м -К)], для различных случаев конвективного теплообмена [c.150]

При обтекании вязкой жидкостью или газом поверхности твердого тела, температура которой не равна температуре движущейся срсды, в потоке имеют место неоднородные поля скорости н температуры, которые зависят друг от друга. [c.7]

Введение. В то время как в первом томе предполагалось, что в процессе упругого или необратимого деформирования твердого тела температура остается постоянной, в этой главе будут рассматриваться различные случаи, когда температура изменяется при нагружении или разгрузке. В приложениях можно встретить р-яд простых тепловых явлений, для описания которых достаточно включить температуру как характеристику состояния в уравнения, связывающие компоненты тензора деформаций с компонентами тензора напряжений так будет, например, в случае, когда нужно определить температурные напряжения в неравномерно нагретом теле. В других случаях бывает необходимо использовать первое и второе начала термодинамики и учитывать превращение внешней механической работы или внутренней энергии упругого деформирования в тепло и наоборот, как, например, в случае, когда нужно определить изменение температуры упругого тела или жидкости, происходящее в результате мгновенного деформирования или внезап- ного приложения нагрузки. [c.15]

X. Форестье [206], занимавшийся систематическим исследованием влияния газовой среды (гелия, неона, азота, аргона и др.) на скорость реакций между твердыми телами, температуру полиморфных превращений и спекания, сформулировал следующие два положения [c.98]

Измерение температуры на поверхности тел может осуществляться бесконтактными методами (оптические, радиационные и цветовые пирометры), а также контактными методами — с помощью подвижных или неподвижных (приваренных или зачеканенных) термопар. Внутри твердых тел температура может определяться только в отдельных точках с помощью термопар. [c.109]

Остановимся теперь на граничных условиях, налагаемых на термодинамические величины. Очевидно, что нормальная компонента потока у на стенке должна обращаться в нуль, поскольку не может быть переноса вещества через границу. Что касается скорости нормального движения то она связана с движением газа возбуждений, который обладает всеми свойствами вязкой жидкости. Поэтому тангенциальная компонента на поверхности твердого тела должна быть равна нулю. Нормальная же компонента (по оси г) не равна нулю и определяет поток тепла от жидкости к твердому телу согласйЪ (8.20) этот поток при Уг = 0 равен STv . При этом непрерывными остаются нормальные компоненты потока тепла в жидкости и в твердом теле. Температуры жидкости и твердого тела на границе испытывают скачок (см. 23), пропорциональный величине теплового потока. [c.60]

Вид граничных условий связан с характером взаимодействия потока газа и обтекаемого тела, и поэтому для каждой коикретпой задачи они будут выписываться отдельно. В частности, если обтекается инертное твердое тело, температура которого пе изменяется в процессе теплообмена (термостат), то на его поверхности выполняются следующие граничные условия [c.12]

Контактное термическое сопротивление. Идеально плотный контакт между отдельными слоями многослойной стенки получается, если один из слоев наносят на другой в жидком состоянии или в виде текучего раствора (цементного, гипсового и др.). Твердые тела касаются друг друга только вершинами профилей шероховатостей. Площадь контакта вершин пренебрежимо мала, и весь тепловой поток идет через воздушный зазор. Это создает дополнительное (контактное) термическое сопротивление Его можно приближенно оценить, если принять, что толщина зазора между соприкасающимися телами 6 в среднем вдвое меньше максимального расстояния 6 акс между впадинами шероховатостей. Так, при контакте двух пластин с шероховатостью поверхности 5 класса (после чистовой обточки, строгания, фрезерования) биакс 0,03 мм и в воздухе комнатной температуры [c.74]

Электронный луч представляет собой сжатый поток электронов, перемещающийся с большой скоростью от катода к аноду в сильном электрическом поле. При соударении электронного потока с твердым телом более 99 % кинетической энергии электронов переходит в тепловую, расходуемую на нагрев этого тела. Температура в месте соударения может достигать 5000—6000 °С. Электронный луч образуется за счет эмиссии электронов с нагретого в вакууме 133 (10 -i-10 ) Па катода У и с помощью электростатических и элек- [c.202]

На использовании закономерностей протекания тепловых процессов основано действие многих теплофизических установок. В РЭА полезные свойства обусловлены закономерностями электрических процессов, однако рассеяние мощности и изменения температуры оказывают заметное влияние на характер функционирования аппаратуры. Поэтому Б моделях РЭА, как и в моделях многих устройств иной природы, приходится учитывать тепловые процессы. Теплоперенос в твердых телах описывается уравнением теплопроводнооти [c.157]

В эксиериментальпой установке для определения коэффициента температуропроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал иомеи ен в цилиндрический калориметр диаметром t/ = 50 мм и длиной 1=75 мм. После иредваритель-иого нагрева калориметр охлаждается в водяном термостате (рис. 2-8), температура воды tm в котором поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

В эксиериментальпой установке для онределепия коэффициента теплопроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал помещен в шаровой калориметр радиусом /-0 = 30 мм. После предварительного нагрева калориметр охлаждается в воздушном термостате, температура в котором tm поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

P/sтемпература поверхности твердого тела и Т —температура газа. Постоянная С имеет значение около 3,5 10 . Из уравнения (3.29) можно получить изотермы адсорбции, представив на диаграмме Л об как функцию от Р при постоянной температуре Т, или изобары адсорбции, представив NqQ как функцию от Р при постоянном давлении Р. Уравнение (3.29) позволяет понять всю сложность проблемы сорбции в газовой термометрии, когда изменяются как.Р, так и Г. Кроме того, необходимо учесть, что значение Nq есть функция реальной, а не геометрической площади поверхности. Известно [63], что реальная площадь поверхности отличается от геометрической и в очень большой степени зависит от предварительной обработки. Например, реальная площадь механически полированной [c.89]

В гл. 2 излагалось, каким образом на основе ряда реперных точек и определенных методов интерполяции между ними возникла Международная практическая температурная шкала (МПТШ). Реперными точками первой МПТШ являлись точки кипения кислорода, воды и серы, точки затвердевания воды, серебра и золота. В современной редакции шкалы добавлены точки кипения водорода и неона, тройные точки водорода, неона, аргона, кислорода и воды, точки затвердевания олова и цинка в свою очередь точка кипения серы исключена. В последние годы тройные точки и точки затвердевания считаются более предпочтительными по сравнению с точками кипения по простой причине они могут быть реализованы без необходимости измерять давление. Продолжающийся рост требований к увеличению точности реализации точек кипения приводит к необходимости более точных измерений давления, что сопряжено с очень большими трудностями. Например, для реализации точки кипения воды с воспроизводимостью по температуре 0,1 мК необходимо измерение давления с погрешностью 0,3 Па в свою очередь в точке кипения серы изменения давления 0,3 Па приводят к изменениям температуры на 0,2 мК- Необходимость в расширении МПТШ ниже 13,81 К, т. е. в область, где тройных точек не существует, привело к разработке реперных точек, основанных на фазовых переходах в твердом теле. Наиболее важным шагом в этом направлении явилось принятие в качестве реперных точек нижней части ПШТ-76 температур сверхпроводящих. переходов. [c.138]

Рассмотрим сначала простейшее представление электрический ток — это движение электронов под воздействием приложенного электрического поля. В металлах число электронов, участвующих в электропроводности, зависит от структуры кристалла, а для одновалентных металлов —это один электрон на атом Поведение электрона, находящегося в твердом теле, удобнее всего описывать в трехмерной системе координат, для которой три декартовы координаты кх, ку и кг являются компонентами волнового числа к. Электрону с энергией Е и импульсом р соответствует волновое число к. Согласно уравнению де Бройля, р=Ьк (где Й—постоянная Планка, деленная на 2л) и Е р 12т. Положение электрона в -пространстве характеризуется вектором к, пропорциональным импульсу электрона. В ыеталле, содержащем N свободных электронов, при абсолютном нуле температуры электроны займут N 2 низших энергети- [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...