Спектр угловой

Какие ядра стабильны, какие радиоактивны Каковы виды радиоактивности, период полураспада, форма спектра, угловое распределение вылетающих частиц для радиоактивных ядер [c.183]

Условие точности измерений (66) при а 1 обеспечивает и условие устойчивости работы (65). В зависимости от спектра угловой скорости требования к допустимым значениям угловой вибрации различны. При гармонической угловой вибрации, например, когда [c.151]

Рис. 6.17. Вогнутая решетка показан круг Роуланда. На входную щель подается пучок с исследуемым спектром. Угловые секторы соответствуют различным порядкам дифракции. Благодаря фокусирующим свойствам решетки излучение, соответствующее различным участкам спектра, собирается в различных точках окружности Роуланда.

Дифракционные спектры. Угловая дисперсия дифракционной решетки равна d jdX = = m jb os ф. Вблизи нормали к решетке ф = () (т. п. нормальный спектр), и ф = (т/6) dX, т. е. дисперсия постоянна и Я линейно зависит от ф. С увеличением ф дисперсия медленно возрастает пропорционально I /со.ч ф. При измерении небольших участков спектров вблизи нормали можно вычислять % по ф-ле Я = Я1 + Л (d—d ). Если же спектр снят не вблизи нормали, то наиболее простая ф-ла для расчета имеет вид Я = Я -f Л ( 1 — rf) -ь -t- в di — i/)2. Постоянные определяют подстановкой Я и с для тр( Х известных линий. [c.36]

Собственное значение 233 Собственный вектор 233 Сохранение энергии 175 Спектр угловой 263 [c.276]

Для практических расчетов защиты реактора часто достаточно знать усредненный по пространству спектр плотности скалярного потока нейтронов в активной зоне или связанный с ним интегральный спектр потока нейтронов Фо( ) = гФо(г, ). В первом приближении этот спектр можно считать близким к гипотетическому спектру соответствующей бесконечной однородной среды того же состава, что и усредненный состав активной зоны. Таким образом, при этом пренебрегают конечностью размеров активной зоны и влиянием отражателя. Уравнение для спектра в бесконечной среде о( ) получается при интегрировании уравнения переноса по всем пространственным и угловым переменным (см. 4. 1) [c.16]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Спектрально-угловые распределения каскадных частиц. Энергетическое распределение каскадных частиц характеризуется широким спектром. В нем имеются частицы с энергиями, близкими к энергии первичной частицы, и частицы с энергией вплоть до некоторого минимального значения, с которой они могут покинуть ядро. Очевидно, что минимальная энергия различна для протонов и нейтронов из-за кулоновского барьера. Считается, что в спектре каскадных частиц имеется хотя бы одна частица с энергией, близкой к энергии падающей частицы. Так как такая частица обычно совпадает с сортом падающей частицы, ее называют лидирующей частицей. [c.249]

Новые звезды. Астрономы иногда наблюдают взрыв звезды, при котором часть вещества из ее наружных слоев выбрасывается с большой скоростью. Такая звезда называется новой звездой. Недавно новая звезда, которая после взрыва была окружена оболочкой, наблюдалась визуально. Было найдено, что угловой диаметр оболочки увеличивается со скоростью 0,3" в год. Спектр новой звезды представляет собой обычный звездный спектр с дополнительными широкими линиями испускания, ширина которых в единицах длин волн остается постоянной и равной около 10 А (в области длин волн 5000 А), хотя интенсивность этих линий ослабевает. Их ширина истолковывается как мера смещения Доплера между излучением частей оболочки, приближающихся к нам и удаляющихся от нас. Определить расстояние до повой звезды, если эта оболочка оптически прозрачна (при этом предполагается, что мы получаем столько же света с дальнего полушария, сколько и с ближнего). Ответ. 1,2-10 см. [c.340]

Так как мы часто наблюдаем положение линии на экране или фотопластинке, то удобно заменить угловое расстояние между линиями линейным расстоянием 6s, выраженным, например, в миллиметрах. Если фокусное расстояние линзы, проектирующей спектр на экран, равно /, то, очевидно, 6s = /6ф, так что линейная дисперсия равна [c.212]

Это заключение подтверждается экспериментальным наблюдением в сс-спектрах со сравнимой интенсивностью а-частиц, соответствующих разным I (имеющих различное угловое распределение). [c.134]

Изучение выхода, энергетического спектра и углового распределения продуктов некоторых ядерных реакций привело к результатам, которые противоречат боровской концепции. [c.455]

Так, например, угловое распределение неупруго рассеянных быстрых нейтронов на свинце обнаруживает асимметрию вперед (в с. ц. и.), которую нельзя объяснить механизмом образования промежуточного ядра. Аналогичные результаты наблюдаются и для реакций с тяжелыми ионами., Соответственно в этих случаях энергетический спектр вылетающих частиц отличается от максвелловского (каким он должен был бы быть в случае справедливости боровской концепции) избытком быстрых частиц. [c.455]

Характеристики процессов прямого взаимодействия (выход, энергетический спектр и угловое распределение продуктов) резко отличаются от характеристик реакций, протекающих по боровскому механизму. [c.469]

Таким образом, все опыты, в которых изучалось п—р)-рассеяние, независимо от того, производилось ли непосредственное исследование углового распределения протонов отдачи или снимался их энергетический спектр, приводили одному и тому же результату угловое распределение рассеянных нейтронов в л. с. к. описывается законом os 0. [c.40]

Так как в этом случае изменение амплитуды колебаний происходит не по гармоническому закону, нужно саму функцию изменения амплитуды колебаний ( закон модуляции ) разложить в спектр каждой гармонической составляющей этого спектра с угловой частотой Q,, соответствуют две боковые частоты, щ — и m + [c.627]

Следовательно, во всех сечениях стержня угловая частота каждой гармоники спектра колебаний одна и та же и равна [c.662]

В простейшем одномерном случае время релаксации т , (наибольшее из линейного спектра времен угловой скоро- [c.86]

Рис. 4.9. Угловое распределение протонов с энергией, большей 9 МэВ, в реакции (V, р) на ядре изотопа меди 2,Си . Ядро лСи облучалось v-квантами с непрерывным спектром энергий

Перейдем к предсказаниям, вытекающим из статистической теории. Во-первых, в модели испарения угловое распределение должно быть изотропным, а не только симметричным вперед-назад, поскольку в процессе установления теплового равновесия ядро полностью забывает , каким образом оно образовалось. Во-вторых, испаряемые ядром нейтроны должны иметь спектр (4.58). Наконец, в-третьих, вылет заряженных частиц из составного ядра должен быть, как правило, сильно подавлен, поскольку вылет медленных частиц затруднен кулоновским барьером (см. гл. VI, 3), а быстрых — резким уменьшением плотности р (Еу) уровней конечного ядра при уменьшении энергии возбуждения . Разумеется, сохраняются и более общие предсказания модели составного ядра, такие как независимость процентной доли распада по определенному каналу от способа образования составного ядра. [c.146]

Своеобразие спектра частот и зон неустойчивости возникает при угловых колебаниях вала с неодинаковыми моментами инерции сечения, несущего деталь, имеющую различные значения главных центральных моментов инерции Исследуем, как изме- [c.145]

Оптические свойства органических стекол марок СТ-1, 2-55, СОЛ и Т2-55 характеризуются главным образом следующими показателями (табл. 74 и 75) коэффициентом преломления, коэффициентом оптического напряжения, общей прозрачностью, спектральной прозрачностью в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях спектра, светостойкостью, угловым смещением, игрой изображения. [c.132]

Аппроксимация спектральной плотности сейсмического ускорения, определяемая по формуле (1.19) для а = 7 1/с и р = 18 1/с, справедлива на участке частот при со 2 1/с. Для ш < 2 1/с значение спектральной плотности резко уменьшается по сравнению с тем значением (оз), которое дает формула (1.19). Если обратиться к спектрам землетрясений, которые приведены в литературе, то можно установить, что составляющие спектра с угловыми частотами меньше 2 1/с имеют слабую интенсивность [c.69]

Параметры Лазеров подразделяются на внешние и внутренние. Внешние параметры характеризуют излучение, вышедшее из лазера внутренние связаны с процессами, происходящими внутри резонатора с рабочим веществом. К внешним основным параметрам относятся энергия и мощность излучения, длительность импульса, угловая расходимость пучка света, когерентность излучения и поляризации. Помимо этого в ряде случаев необходимо знать распределение энергии и мощности внутри пучка, его спектральный состав и изменение во времени, а также изменение угловой расходимости в ближней и дальней зонах. К внутренним параметрам относятся спектр мод резонатора, усиление и шумы в ряде случаев требуется знать также порог генерации и насыщение. Различные типы лазеров имеют различные параметры, определяющие области их применения в науке и в технике, и в частности в машино-и приборостроении. [c.19]

Вследствие малых размеров резонатора и неоднородности р—/г-перехода угловая расходимость излучения полупроводникового лазера значительно больше, чем твердотельных и газовых лазеров, и достигает в горизонтальной плоскости 1—2°, а в вертикальной еще больше — 5—10°. Коэффициент полезного действия полупроводникового лазера на основе арсенида галлия 1—4%. Длина волны излучения полупроводниковых лазеров меняется в широких пределах в зависимости от состава полупроводника, перекрывая всю видимую часть спектра. Так, лазеры, в которых рабочим телом является сульфид цинка (ZnS), излучают в ультрафиолетовой части спектра (Я, = 0,33 мкм), селенид [ d (S + Se) ] — имеют зеленый цвет излучения X = 0,5-н0,69 мкм), арсенид— фосфид галлия [Qa(As + Р)] — красный (Я. = 0,75-нО,9 мкм) и т. д. [c.62]

Второй показана решетка с тем же основным периодом, но с чередуюшимися широкими и узкими штрихами. В пределах центральной части спектра угловые положения старых главных максимумов сохранились, но между ними появилась система новых максимумов, отвечающих удвоенному периоду решетки. Действительно, функция пропускания такой решеткр с базисом имеет существенную гармонику с периодом 2d, внутрь которого попадают один узкий и один широкий штрих. [c.157]

Спектр вторичных частиц зависит также от угла вылета частиц. Угловое распределение вторичных каскадных частиц отличается сильной анизотропией — вылетом большинства частиц в узкий конус по направлению движения первичной частицы. С повышением энергии первичнЬй частицы увеличивается и анизотропия. Экспериментально наблюдаемый факт большой ани- [c.250]

В 1962 г. был обнаружен космический источник интенсивного радиоизлучения, который оптически наблюдался в виде звездоподобного объекта о угловым диаметром 0,5". Вначале считали, что это — звезда в нашей Галактике, излучающая радиоволны, но затем был получен ее спектр, линии которого оказались значительно смещенными в направлении красного конца. Например, линия атомарного кислорода, имеющая нормальную длину волны 3,727-10- см была обнаружена при длине волны 5,097-10-5 см Одно из объяснений заключалось в том, что это — чрезвычайно массивная звезда с гравитационным красным смещением. Если эта гипотетическая радиозвезда находится в нашей Галактике, то ее расстояние от Земли должно быть меньше 1022 см. [c.421]

Боровская концепция протекания ядерной реакции подтверждается также сходством функций возбуждения и спектров частиц, испускаемых одинаковым промежуточным ядром, образующимся в разных реакциях максвелловским характером энергетического спектра вылетающих частиц (спектр испарения частиц из возбужденного иромежуточиого ядра) симметрией углового распределения продуктов реакции относительно плоскости, перпендикулярной к импульсу падающей частицы. [c.451]

Сопоставляя между собой выражения (14.9) и (14.10), легко показать, что возможными состоя ниями т-мезона являются 0 , 1"F, 2+, 3+,. .., причем состояние с нулевым спином может иметь только отрицательную четностьИзучение углового распределения и энергетического спектра я-мезонов показало, что наиболее вероятным состоянием для т-мезо-на является состояние с нулевым спином. [c.170]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Если во внешнем воздействии не содержится гармоники, частота которой близка к собственной частоте резонатора, то резонатор вообще не отзывается на внешнее воздействие. Таким образом, для резонанса недостаточно совпадения частот внешней силы и собственных колебаний, а необходимо, чтобы спектр внешнего воздействия содержал гармоническую составляющую с частотой, равной частоте гармонического резонатора. Например, внешнее воздействие с периодом Т и угловой частотой ш = = 2я.1Т, изображенное жирной линис11 на рис. 399, не содержит гармонической составляющей с частотой (О (основной тон отсутствует). В нем содержатся только составляющие 2(0 и Зй) (изображены тонкими линиями). Если гармонический резонатор настроить на частоту внешнего воздействия ы, резонанса наблюдаться не будет. Только при настройке резонатора на частоту 2ы или Зсо будет наблюдаться резонанс. [c.618]

Упражнение 2. Измерение угловой расходимости излучения ОКГ. Для этой цели сфотографируйте пятно лазерного излучения в фокальной плоскости камеры 16. Используйте фотопластинки изопанхром или специальные фотопластинки для ИК-области спектра. Измерение размеров пятна на фотопластинке проводите на компараторах МИР-1, ИЗА-2 или на микрофотометрах МФ-2, МФ-4. Угловую расходимость оцените по формуле а= ЪЦ, где О — диаметр пятна , f — фокусное расстояние камеры. Строго говоря, диаметр пятна нужно определять как диаметр окружности, в точках которой интенсивность излучения в два раза меньше, чем в центре пятна . Однако в настоящей задаче можно ограничиться приближенной оценкой. [c.301]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

В книге излагаются методы динамического анализа и синтеза управляемых машии, основанные на рассмотрении взаимодействия источника энергии (двигателя), механической системы и системы управления. Излагаются способы построения адекватной модели управляемой машины в форме, удобной для применеиия ЭВМ. Рассмотрены системы управления движением машии (системы стабилизации угловой скорости, позиционирования и контурного управления), их эффективность п устойчивость. Изложены особенности управления машинами с двигателями ограниченной мощности. В основу исследования многомерных динамических моделей управляемых машинных агрегатов положены структурные преобразования и методы динамических графов. Последовательно развивается концепция составной динамической модели, на базе которой решается проблема собственных спектров и определяются частотные характеристики моделей. [c.2]

Статистическая оптика (1988) -- [ c.306 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.518 , c.521 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах (0) -- [ c.49 , c.51 , c.182 , c.183 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах Т.1 (0) -- [ c.263 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...