Работа импульса элементарная

Работа импульса элементарная 632 [c.652]

Программа работы записывается на магнитную ленту в виде унитарного кода, т. е. последовательности командных импульсов, число которых пропорционально требуемому перемещению по соответствующей координате станка, а частота пропорциональна скорости перемещения. Цена одного импульса — элементарного шага — равна 0,02 мм, что составляет статическую точность системы. [c.289]

Элементарная работа равна скалярному произведению элементарного импульса силы на скорость точки. [c.285]

Рассмотрим систему, на которую наложены связи, сохраняющиеся после удара. Точки, испытывающие удары, совершают после ударов действительные, следовательно, совместимые со связями элементарные перемещения. Поэтому для этих перемещений сумма работ ударных импульсов реакций, как только что было показано, равна нулю. Мощность удара Р можно представить как частное от деления элементарной работы удара на бесконечно малую продолжительность М перемещения. Поэтому, разделив сумму работ на сК, получим сумму мощностей ударов связей, которая тоже равна нулю. Отсюда имеем следующую теорему [c.49]

Введем понятие обобщенных ударных импульсов, аналогичное понятию обобщенных сил (п. 54). Рассмотрим элементарную работу [c.459]

Пусть I — неизвестный ударный импульс оси Ох. Ввиду отсутствия трения он парал-Рис. 161 лелен оси Оу. Для элементарной работы удар- [c.462]

Подынтегральное выражение можно рассматривать как элементарную работу четырехмерного вектора, имеющего в качестве пространственных компонентов три компонента импульса, а в качестве компонента по времени — энергию. [c.846]

Графопостроители. Графические регистрирующие устройства (графопостроители) являются преимущественно устройствами вывода графической информации. Особенностью графопостроителей является электромеханический принцип работы механизма — построителя. Чертеж наносится на бумагу или синтетический носитель с помощью пишущего устройства (ПУ), снабженного шариковым стержнем. С помощью каретки п траверсы (рис. 7) ПУ может передвигаться в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Движение обеспечивается с помощью механического привода от специальных электрических двигателей шагового типа. У двигателей такого типа каждому импульсу на входе соответствует поворот ротора на определенный угол Аос. Каждому Аа соответствует элементарный шаг пера А/. [c.17]

Совместный анализ пунктов а — г и элементарные расчеты показывают, что длительность импульсов управления ЭВМ и паузы между ними должны составлять 1,25-10- с, а периодичность повторения — 2,5-10 с. Следовательно, одно машинное слово будет передано на ЭВМ за время 7,5-10- с. Таким образом, пропускная способность измерительного информационного комплекса несколько ниже потенциальной возможности созданного канала прямого доступа к оперативной памяти ЭВМ, что принципиально повышает надежность работы всех устройств. Частота системы точного времени выбрана 8-10 Гц. [c.47]

Реле и их технические данные. Реле называются автоматические аппараты, включающие или выключающие электрические цепи управления под воздействием импульса энергии того или иного рода. Через контакты реле обычно питаются катушки контакторов. Принципиальная связь работы реле и контакторов в элементарной схеме привода [c.55]

Принцип работы шаговых двигателей заключается в следующем. Управление приводом подачи происходит не непрерывно, а путем подачи отдельных импульсов тока, идущих с определенной частотой и в определенной последовательности. Каждому управляющему импульсу соответствует поворот ротора на определенный элементарный шаг и соответствующее элементарное перемещение рабочего органа, равное цене деления импульса на ленте. Применение шаговых двигателей позволяет создать простую и надежную систему управления без применения обратной связи. Однако точность обработки в связи с этим невысокая, несмотря на точное изготовление всех кинематических узлов. [c.292]

Составление программы работы станка состоит из определения координат точек детали, определения координат опорных точек траектории центра фрезы в равномерной разбивке, нахождении первых разностей координат опорных точек траектории центра фрезы и деления полученных разностей на величину элементарного шага, т. е. на цену импульса р. [c.343]

Все эти модели, исключая модель тахиона, предназначены для описания обычных объектов и должны удовлетворять принципу соответствия с существующей теорией, переходя в нее при малых энергиях. Структура большинства перечисленных выше схем такова, что этот переход определяется некоторым размерным критическим параметром. В качестве такого параметра можно было бы выбрать инвариантную энергию или переданный импульс удобнее, однако, говорить о соответствующей, так называемой элементарной длине /. Когда характерная для данного процесса длина больше /, рассматриваемая модель ведет к тем же результатам, что и обычная теория, и наоборот. По современным экспериментальным данным I < 10 см (см., впрочем, работу [2], где делается оценка I < 10 см). [c.161]

По принципу обеспечения выполнения команд различают аппаратное управление и микропрограммное. В аппаратном управлении для выполнения каждой команды запускаются в определенной последовательности те или иные участки схемы. При микропрограммном управлении процессор работает по соответствующей микропрограмме, состоящей из микрокоманд. Микрокоманды — элементарные операции процессора, длящиеся один или несколько тактов, выполняющие частичные функции обработки информации. Такт— наименьший период следования импульсов в ЭВМ, тактовая частота определяет быстродействие ЭВМ. Быстродействие измеряется числом выполняемых операций в 1 с. Так как разные операции выполняются за различное количество тактов, быстродействие указывается в усредненных показателях либо для каждого вида операций отдельно. [c.484]

При записи программы (рис. 1.16) на магнитную ленту 1 последняя перемещается с определенной скоростью мимо записывающей магнитной головки. Головка представляет собой электромагнит, основной частью которого является сердечник, состоящий из двух полуколец 2 и 3 с катушками 4, через которые проходит переменный ток. В рабочей части головки, находящейся над лентой, между половинками 2 и 5 сердечника имеется зазор Д = 0,01 -т- 0,02 мм. При пропускании переменного тока через катушки 4 записывающей головки в зазоре сердечника головки образуется переменное магнитное поле, которое воздействует на ферромагнитный слой ленты и производит намагничивание участка магнитной ленты, находящегося против зазора головки. Электрические импульсы фиксируются на магнитной ленте в виде поперечных элементарных магнитных штрихов. Записанная на магнитную ленту программа работы станка может быть считана с магнитной ленты при перемещении ленты мимо магнитной головки. [c.32]

Устройство управления автоматически управляет вычислительным процессом, обеспечивая заданную программой последовательность вьшолнения операций. Пульт управления служит для контроля за ходом вычислений и оперативного управления ЭВМ (пуск, остановка, проверка состояния отдельных блоков и т. п.). Команды, составляющие программу работы машины, состоят из счетных (вычислительных и логических) и служебных (управляющих) команд. Устройство управления обеспечивает определенный ритм их вьшолнения. Для этого систематически вырабатываются серии тактовых (управляющих) импульсов, задающие начало и очередность вьшолнения блоками ЭВМ отдельных элементарных операций. [c.184]

Первый вопрос касается граничных условий. На волновую функцию были наложены граничные условия периодичности, причем эти условия играли существенную роль при проведении всех вычислений. Хотя сами псевдопотенциалы не зависят от асимптотических граничных условий, но вся схема теории возмущений зависит от граничных условий периодичности. Именно вследствие наличия этих граничных условий имеет место сохранение импульса в каждом элементарном взаимодействии. Это приводит к уменьшению числа рассматриваемых матричных элементов и позволяет провести их классификацию по порядкам величины. Если наложить граничные условия, например, обращения волновой функции в нуль на поверхности большого ящика, то схема теории возмущений, возможно, и не будет работать. Возникает поэтому вопрос, зависят ли наши результаты от поставленных граничных условий. Пока отсутствует метод вычисления при произвольных граничных условиях, мы не можем дать строгого ответа на этот вопрос. Однако можно попытаться дать ответ, основываясь на физических соображениях. [c.480]

Иначе говоря, идеальный газ квазичастиц описывает не истинно стационарные, а лишь квазистационарные состояния системы, и пользоваться этим представлением можно лишь при достаточно малом затухании — пока ширина уровня мала по сравнению с энергией возбуждения, отнесенной к одной частице. В этом смысле понятие об элементарных возбуждениях является приближенным, и метод расчета автоматически определяет пределы его применимости, ибо позволяет определять константы затухания. Следует, однако, подчеркнуть, что в статистической физике конденсированных сред фактически всегда работают именно с квазистационарными состояниями. Действительно, только в этом случае и имеют смысл такие понятия, как длина и время свободного пробега, длина диффузии и т. д. Причина этого состоит в невозможности (при наличии взаимодействия между частицами) полностью исключить обмен энергией, импульсом и т. д. между различными степенями свободы системы. Молчаливо допускаемое пренебрежение нестационарностью состояний при вычислении термодинамических величин есть не более чем аппроксимация, справедливая лишь в указанных выше условиях (малость затухания). Представление об элементарных возбуждениях с конечным временем жизни, естественно, ничего не меняет в этой ситуации, а лишь выражает ее наиболее четким образом. [c.14]

На примере выражения (5.30) М1ы видим, что при полном отражении в верхней среде звуковое давление отлично от нуля при любом значении Г, в том числе и до прихода падающего импульса. Другими словами, в верхнем полупространстве распространяется волна-предвестник. Это, однако, не противоречит принципу причинности. Плоский импульс в любой момент времени имеет контакт с границей. В месте контакта возбуждается боковая волна. Она распространяется вдоль границы раздела быстрее следа падающей во шы и обусловливает существование предвестника. (Подробнее о боковой волне речь пойдет в гл. 3.) Связь боковой во шы с предвестником становится особенно ясной, ес ш рассмотреть отражение неплоского импульса, который в начальный момент не имеет контакта с границей, а касается ее лишь через некоторый промежуток времени. Для импульса специального вида, совпадающего при Г = О с плоским импульсом (5.22) в области z > I > О и равного нулю при z < < /, отраженная и прошедшая волны найдены в работе [164]. Результат удается выразить в элементарных функциях. В [164] показано, что по истечении достаточно большого промежутка времени после того, как импульс коснется границы, передний фронт боковой волны уходит на большое расстояние от фронта падающего возмущения, а задний фронт боковой волны формирует в верхнем полупространстве предвестник. [c.123]

Б случае наклонно расположенного отражателя правильной формы, например в виде наклонной полосы, ближняя и более удаленная кромки могут давать отдельные краевые волны, особенно при работе с короткими импульсами. Наклонный круглый диск дает лишь слабое эхо от краевых волн, потому что лишь, немногие элементарные волны имеют одинаковое время пробега. От отражателя с совершенно неправильными краями нельзя. [c.127]

Если в правой части равенства представлена причина, то в левой - след-, ствие. Меры действия сил здесь таковы элементарный импульс силы Fdt, элементарная работа Е-Зг, момент силы г хР относительно неподвижного центра (обычно начала координат). Они равны изменению трех мер движе- [c.114]

По аналогии с даламберовой силой инерции ( 198) векторную величину — — Ф,о) называют инерционным ударным импульсом, а произведение импульса силы на элементарное перемещение, по аналогии с элементарной работой силы, называют элементарной работой импульса. Употребляя эти термины, уравнение (56.55) словами можно прочитать так сумма элементарных работ активных и инерционных импульсов на любом виртуальном перемещении системы равна нулю. [c.632]

Представим себе, что мы не знаем ни уравнений Ньютона, ни даже (что еще более сблизит эту ситуацию с той, которая имеет место в теории элементарных частиц) дифференциального и интегрального исчисления, но знаем законы сохранения энергии, импульса, момента и центра инерции. Ясно, что при таком состоянии теории тяготения в работах по небесной механике законы сохранения занимали бы главенствуюш,ее положение. [c.281]

Нельзя не упомянуть здесь и о выдающемся математике древности, тоже александрийце, Евклиде (V—IV вв. до н. э.), труды которого сыграли огромную роль в развитии методологии науки, а значит, и в формировании ее понятий, включая и такие, как сила, работа, энергия, импульс и т. п. В своих Началах он не только обо б-щил все, что было сделано до него в области математики, не только разработал систему элементарной геометрии, изучаемую и ныне, но и впервые создал тщательно обоснованную систему дедуктивных рассул<дений — от общего к частному, которой потом следовали крупнейшие математики, механики, физики и даже философы. Дедуктивное построение наук и теперь считается наилучшим, поскольку наиболее полно и ясно раскрывает логику, содержание и воз,можности каждой науки. [c.33]

Первичные и производные величины. При изучении механики мы постепенно пришли к различного рода величинам, частью скалярным, частью векториальным. К геометрическим величинам — прямолинейным отрезкам и дугам кривых, поверхностям, объемам — мы присоединили кинематические величины в ремена, скорости (разного рода), ускорения, наконец, в последних двух главах мы сюда присоединили еще величины, которые мы можем назвать динамическими силы (и, в частности, удары), массы, живые силы и работы, мощности, импульсы и количества движения. В связи с этим необходимо изложить некоторые соображения, совершенно элементарного характера, но основ .ого значения об измерении этих различных величин при этом все эти величины мы будем рассматривать как скаляры, т. е. мы будем обращать внимание даже при векториальных величинах только на абсолютные их значения. [c.345]

В системе координат Аху, ось Ах которой направлена вертикально вниз, а ось Ау горизонтальна и лежит в плоскости рис. 15, имеем I = (О, I), а радиус-вектор г = (ж, у) точки приложения импульса имеет компоненты х = I os p + асо ф у = Isin p + asin . Для элементарной работы (1) импульса I на виртуальном перемещении Sr = Sx, Sy) получаем следующее выражение [c.461]

Представление о работе счетчика импульсов этого станка дает рис. 98, где показана схема элементарной ячейки счетчика. Ячейка образована одним реле Р— 1. В исходном состоянии реле Р —1 выключено. Конденсатор С заряжен напряжением +300 в через контакты датчика КУ. При получении импульса и замыкании контактов датчика конденсатор разряжается через реле реле, замыкаясь, ставится на самоиитание. Средние контакты Pi размыкаются, а левые и правые замыкаются. Конденсатор заряжается отрицательным напряжением. При следующем замыкании контактов конденсатор разряжается через обмотку реле, но создается ток обратного направления — противоток. Реле отпускает свой якорь. Схема приходит в исходное состояние. Таким образом, на два срабатывания контакта датчика реле сделает полный цикл. Включенное состояние реле условно принято за единицу, выключенное— за ноль. [c.173]

Простота конструкции и эксплуатации контактных экономайзеров является причиной того, что в настоящее время отсутствуют специально разработанные системы их комплексного автоматического регулирования, а система автоматики не входит в комплект поставки экономайзеров ЭКБ и других модификаций. На ряде объектов экономайзеры не автоматизированы и работают без какого-либо специального наблюдения. Но на многих других объектах эксплуатационниками выполнена на месте элементарная автоматизация работы отдельных узлов, в первую очередь р ре-качивающего насоса, обеспечивающая включение его при достижении предельного уровня воды в водяном объеме и выключение при опорожнении водяного объема. Импульс поступает от поплавкового клапана. Такое простейшее устройство было осуществлено еще на первом опытно-промышленном экономайзере в Киеве в 1959 г. [c.211]

Остановимся кратко на случае расчета характеристик СО2-лазера, когда его активная смесь возбуждается самостоятельным разрядом с источником предыонизации. Исходными уравнениями, описывающими генерацию такого лазера, являются системы (2.22) и (2.20), которые по математическому содержанию, а значит и по применяемым при их решении численным методам и построению программ на ЭВМ, ничем не отличаются от уравнений С02-лазера при несамостоятельном разряде возбуждения. Однако по физическому содержанию описание этих двух типов разрядов отличается друг от друга. Прежде всего для самостоятельного разряда несправедлива формула (2.26), т. е. для каждой выбранной смеси дрейфовая скорость электронов будет разной. Кроме того, существенные трудности при реализации уравнений (2.20) для самостоятельного разряда связаны с определением констант элементарных процессов а, р, т], появляющихся в уравнении, которое описывает развитие электронных лавин в смесях СО2—N2—Не. Эти трудности при разработке С02-лазеров с различными составами газов можно обойти, если воспользоваться методом исследования самостоятельного разряда, рассмотренным в работах [80, 152]. В них для конкретной смеси СО2—Не = 1—1—8 pz = = 1 атм) авторами проводились исследования основных характеристик самостоятельного разряда (форма и длительность импульсов тока и напряжения, их амплитуда и т. д.), причем они измерялись экспериментально и рассчитывались на ЭВМ с помощью уравнений (2.20). Конечным результатом этих исследований являются выражения, позволяющие при известной геометрии разрядной камеры определить функцию Пе (t) в самостоятельном разряде. Далее эти выражения для Пд (t) подставлялись в уравнения генерации, по которым и рассчитывались выходные характеристики излучения С02-лазера и которые сопоставлялись с характеристиками, измеренными в эксперименте [1 ]. Что касается остального алгоритма расчета, то он ничем не отличается от вышеизложенного примера расчета характеристик С02-лазера с несамостоятельным разрядом возбуждения. [c.71]

Получим выражение работы внутренних сил взаимодействия в системе ракета — отделяющиеся частицы . Внутренними силами являются реактивная сила Р, приложенная к ракете, и противодействующая ей сила —Р, приложенная к отделяющейся частице. Элементарные импульсы реактивной (Рс ) и противодействующей —РсИ) сил сообщают материальным точкам с массами т и (1т приращения скоростей у и Уг соответственно. Для вычисления работы воспользуемся теоремой Томсона и Тета в теории импульсивных движений (см., например, 13]) работа ударной силы при ударе равна произведению импульса этой силы на вектор средней скорости (для доударного и послеударного значений скорости) материальной точки, к которой приложена ударная сила [c.206]

Можно считать, что при импульсах передачи hk<.hka корреляционная энергия электронного газа состоит из двух частей, одна из которых связана с наличием плазмонов, а другая — с экранированным взаимодействием между отдельными частицами. Такое разделение соответствует уже указанному выше разделению функции S(k u) на две части — плазмонную и связанную с возбуждением пар. Оно возможно, только если плазмоны представляют собой отчетливо выраженную ветвь элементарных возбуждений электронного газа. В приложении В показано также, как надо выбрать контур интегрирования в комплексной плоскости (о, чтобы придти к подобному разделению [12]. После того как это сделано, легко показать, что выражение для дальней части корреляционной энергии при вычислении в рамках RPA по формуле (3.130) в точности совпадает с результатом работы [26], полученным методом коллективных переменных. [c.201]

Эффект обращения волны в пьезокристалле полезно пояснить и непосредственно, aj " ф без использования диспер- Рис. 11.3. Типы взаимодействий акустичес-СИОННЫХ диаграмм. В самом ких волн в кристалле с электрическим деле, как следует из уравне- полем, ний состояния (2.3), выражение для упругих напряжений в этом случае содержит нелинейный член ij=eijkim UkiEm, где eij im— постоянные нелинейного пьезоэффекта. Если kx—Ш) и m sin 2Ш, то из элементарной тригонометрии следует, что в Ыц имеется слагаемое, пропорциональное os ( jr+ o/). Очевидно, оно и вызывает генерацию обратной волны. Впервые указанный эффект был предсказан в [381. Как выяснилось впоследствии, именно генерацией обратной волны обусловлено явление двухимпульсного электроакустического эха (более принято понятие фононного эха ), наблюдаемого в монокристаллах и кристаллических порошках [39—461. Например, при подаче на кристалл LiNbOg импульса продольной акустической волны с частотой 550 МГц и после приложения к нему через время т импульса электрического поля на частоте 1100 МГц появляется серия эхо-сигналов, если время т удовлетворяет условию зе (2лЧ-1) Ыс, п=0, 1,2,..., где L — длина кристалла, с — скорость звука [431. Первые эхо-сигналы появляются вскоре после действия поля, однако сигнал максимальной амплитуды (истинное эхо) наблюдается в момент времени t=2x. Амплитуды сигналов эха пропорциональны произведению амплитуд задающих импульсов в соответствии с параметрической природой процесса. Явление фононного эха наблюдалось во многих работах для различных типов волн и в разных кристаллах и порошках. В частности, эхо на по- [c.295]

Необходимо отметить, что уровень реверберации снижается при уменьшении длительности импульса или эффективной ширины характеристики направленности, причем степень снижения пропорциональна 20 1д г, а не 401дг, характерной для эхо-сигнала от точечной цели. Происходит это потому, что объем элементарного объема реверберации увеличивается пропорционально квадрату расстояния, частично компенсируя двусторонние потери распространения. Формулы расчета Qв для наиболее распространенных типов антенн приведены в работе [4, табл. 8,1], [c.327]

Передача энергии с помощью работы вызывает в системе на микроскопическом уровне структурную перестройку из неупорядоченного движения (хаоса) выделяется (устанавливается) упорядоченное движение. На основе логических рассуждений попытаемся выяснить, как можно из неупорядоченного движения выделить упорядоченное движение. Мы знаем, что газ содержит огромное число элементарных частиц, движущихся хаотически. Если частица в цилиндре движется параллельно днищу поршня, то она не ударяется об него и не передает ему части своей кинетической энергии. Максимальное усилие оказывается на поршень лишь при ударе частиц о поршень под прямым углом (перпендикулярно к плоскости днища поршня). При косом ударе элементарной частип ы о днище поршня эффект получается промежуточным. Импульсы сил, возникающие при ударе частиц о поршень, заставляет последний перемещаться, увеличивая тем самым объем цилиндра. При увеличении объема цилиндра расстояние между частицами увеличивается. Энергия элементарных частиц будет уменьшаться, так как они все время будут отдавать свою энергию поршню. Если бы поршень был невесомым и вокруг цилиндра был абсолютный вакуум, то частицы газа перемещали бы поршень до бесконечности (при отсутствии трения между поршнем и стенками цилиндра). Когда поршень переместится на бесконечное расстояние, то частицы с ним не будут больше соударяться. При конечном числе элементарных частиц и бесконечном объеме расстояния между ними будут бесконечными. Работа расширения газа прекратится. Таким образом, чтобы полностью преобразовать неупорядоченное движение атомов (молекул) газа в упорядоченное (строго направленное) движение поршня, необходимо иметь цилиндр бесконечно больших размеров. Поскольку каждая частица при столкновении отдает свою энергию поршню, то она будет останавливаться, и ее энергия будет приближаться к нулю. Следовательно, абсолютная температура газа также будет понижаться и в конечном итоге также станет равной нулю. Движение частиц газа прекратится. В этом случае вся внутренняя энергия газа будет полностью преобразована в полезную работу [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...