Диффузии длина

Диффузии длина 246 Диффузия от точечного источника 206 Диэлектрическая проницаемость жировой, мышечной и мозговой тканей 75 [c.274]

Релаксации длина 56. См. также Диффузии длина [c.483]

Формулы (4.1.24) и (4.1.25), так же как и для гравитационного стекания (см. главу 3), зависят от коэффициента диффузии, длины и амплитуды волны и интенсивности перемешивания, причем степени в этих зависимостях при соответствующих членах совпадают. [c.67]

Определим длину диффузионного следа Ь за газовым пузырьком как расстояние вдоль оси симметрии, на котором за счет диффузионного механизма происходит существенное изменение концентрации в следе. С этой целью использует уравнение стационарной диффузии (6. 2. 12) [c.261]

Интеграл второго уравнения системы (8.110), т. е. второго закона Фика, будет равен для бесконечно длинного цилиндра при взаимной диффузии двух газов следующему выражению [c.302]

Оа. 3 — коэффициент диффузии нейтронов в активной зоне >отр и отр — коэффициент диффузии и длина диффузии нейтронов в отражателе соответственно. В диффузионном приближении. [c.39]

Здесь 2ув и L — сечение увода и длина диффузии медленных нейтронов, вычисляемая по формулам (9.48), (9.48а). При этом предполагается, что источники в активной зоне, распределены по закону [c.55]

При проведении практических расчетов защит, ограниченных в поперечном направлении, в первом приближении можно учесть эту ограниченность, подобно тому как это делается для активной зоны. Если поперечное сечение защиты представляет собой круг радиусом то в формуле (9.65) и при вычислении длины диффузии входящей в эту формулу, сечение увода 2ув следует [c.55]

Исторически первая волновая трактовка дифракции была дана Т. Юнгом (1800 г.), который исходил из представлений, внешне сильно отличающихся от френелевских. Помимо закона распространения волнового фронта в направлении лучей, выводимого из построения огибающей вторичных волн Гюйгенса, Юнг ввел принцип передачи или диффузии амплитуды колебаний вдоль волнового фронта (поперек лучей). Скорость такой передачи пропорциональна, по Юнгу, длине волны и растет с увеличением различия амплитуд в соседних точках волнового фронта. Кроме того, диффузия амплитуды сопровождается изменением фазы колебаний. Таким образом, по мере распространения волнового фронта происходит сглаживание, расплывание неоднородного распределения амплитуды на волновом фронте. Полосы, наблюдающиеся при дифракции на экране с отверстиями (см. рис. 9.13, 9.14 и 9.18), возникают, по Юнгу, в результате сдвига фазы между колебаниями в падающей волне и колебаниями, диффундирующими в данную точку из соседних областей волнового фронта. В области геометрической тени падающая волна отсутствует, наблюдается чистый эффект диффузии, и полосы появиться не могут, что находится в соответствии с наблюдениями. [c.171]

В работе Д. У. фон Розенберга[50] изучен процесс вытеснения однофазной жидкости из пористой среды. В результате своих исследований автор установил, что длина зоны смешения, которая охватывает фронт вытеснения, зависит от дебита, коэффициента диффузии для двухжидкостной системы и геометрии пор. [c.14]

Дифференциальное сечение 222 Диффузионная длина 313 Диффузия нейтронов 312 Длина волны де Бройля 490 [c.715]

При деформациях этой поверхности заключенный в ней объем остается неизменным эти деформации имеют симметрию бриллюэновской зоны и направлены наружу вдоль тех направлений, по которым границы зоны ближе всего к центру зоны. В работе [70] предполагалось, что такие деформации уменьшают среднюю длину свободного пробега электрона при диффузии к противоположной точке поверхности и, следовательно, увеличивают горизонтальную диффу.зию по сравнению с вертикальным движением, вызывая тем самым отклонение /) > 1. [c.270]

Диффузия турбулентная 177 Диффузор 209 Длина влияния 223 [c.320]

Ранее существовало представление, согласно которому перенос молекулярного потока при транспортных процессах объяснялся прыжковым механизмом, причем прыжки происходят редко на расстоянии порядка межмолекулярного. Прыжок может произойти в том случае, когда расстояние между ближайшими соседями, окружающими частицу, таково, что она может выскочить из этого окружения. Согласно этому механизму диффузии должны существовать две характерные длины свободного пробега, одна из которых соответствует колебанию частицы в ячейке, а другая имеет [c.192]

Длиной диффузии называется величина L = Dl Za, см, где D— коэффициент диффузии, см — макроскопическое сечение поглощения, см . Коэффициент диф- [c.1138]

Значения длины диффузии L, коэффициента диффузии D, средней логарифмической потери анергии ц величины 1—JJ,, где, и — средний косинус угла рассеяния, для ряда элементов приведены в табл. 41.15. [c.1139]

Замедленные до тепловых энергий нейтроны начинают диффундировать, распространяясь по веществу во все стороны от источника. Этот процесс уже приближенно описывается обычным уравнением диффузии с обязательным учетом поглощения, которое для тепловых нейтронов всегда велико (на практике для того их и делают тепловыми, чтобы нужная реакция шла интенсивно). Основной характеристикой среды, описывающей процесс диффузии, является длина диффузии L, определяемая соотношением [c.548]

Размеры блоков замедлителя и урана ограничены сверху тем, что расстояние от любой точки блока до его границы в уране должно быть меньше длины замедления УЧ, а в замедлителе—меньше длины диффузии L (см. гл. X, 4). Реально оказывается, что при оптимальном подборе блоков в гетерогенной среде реакцию осуществлять легче, чем в гомогенной, так как выигрыш за счет увеличения р с избытком компенсирует проигрыш за счет уменьшения /. Так, на естественной смеси изотопов урана гомогенную цепную реакцию можно осуществить только с самым высококачественным замедлителем — тяжелой водой. Но гетерогенная реакция на естественной смеси возможна и при использовании менее качественного замедлителя — графита, от факт сыграл решающую роль в возникновении ядерной энергетики, так как впервые управляемая реакция деления была осуществлена именно в уран-графитовой гетерогенной системе (Э. Ферми с сотр., 1942 И. В. Курчатов с сотр., 1946). [c.575]

Заменяя длину свободного пробега I величиной 2<г>, получим с помощью формул для коэффициентов переноса, известных в элементарной кинетической теории, следующие выражения для коэффициента диффузии -компонента и теплопроводности смеси [c.257]

Длина диффузии. Длина диффузии Ld — расстояние, характеризующее пространственный спад неравновесной концентрации носителей до равновесного значения. Значение Ld определяется через коэффициент диффузии D и время жизни т с помощью соотношения Lo=l Коэффициент диффузии и подвижность связаны соотношением Эйнштейна D = kT i. e (в невырожденном полупроводнике). Максимальная длина диффузии характеризует степень совершенства и чистоты кристалла. При Г = 300 К Z.d =0,5 см в Ge, Lo 0,3 см в Si, 10 - 10 см в InSb [162]. [c.455]

Следует отметить, что, поскольку к прямо пропорциональна напряжению V, для полного преобразования приложенное напряжение должно быть тем меньше, чем больще длина взаимодействия L. На рис. 11.18, йг показана измеренная эффективность преобразования ТЕ <- ТМ как функция от приложенного напряжения V при согласованной связи в волноводном канале с Ti-диффузией длиной L = = 6 мм, а на рис. 11.18, б представлена зависимость преобразования мод от длины волны [4, 5]. [c.492]

Длина диффузии. Длина диффузии Ld — расстояние, характеризующее пространственный спад неравновесной концентрации носителей до равновесного значении. начение Ld определяется соотношением Ld = = y Dz, где D — коэффициент диффузии, т — время жизии. Коэффициент диффузии и подвижность связа- [c.341]

Там же [27 ] приводятся соотношения Броэрсма, которые были использованы для оценки полученных результатов. Они связывают коэффициент диффузии ) длинной жесткой макромолекулы с ее контурной длиной Ь и диаметром й [c.144]

В дальнейшем фазы процесса повторяются. При г = 36 с под телом видны следы двух последовательных струй (фиг. 1, е). Фазы коротких внутренних волн изменяются по сравнению с фиг. 1, г на 180° (темные полосы стали светлыми и наоборот). Со временем амплитуда и размеры всех элементов течения, за исключением максимальной длины вторичной струи, начинают убывать, регулярность картины нарушается, все движения затухают и вырождаются с образованием горизонтальных слоистых структур, медленно исчезающих под действием диффузии. Длина же каждой последующей вторичной струи растет с увеличением ее номера. Толщина высокоградиентной структуры внутри вторичной струи практически не зависит от ее номера. [c.44]

Турбулентная струя. Турбулентные струи были исследованы Толмином [8161, расширившим теорию пути перемешивания Прандтля [6861, и Хоуартом [3541, использовавшим вихревую теорию турбулентного смешения. Льюис и др. [4821 провели экспериментальное исследование струи воздуха, содержащей твердые частицы диаметром от 0,295 до 0,15 мм. Они рассматривали задачу в рамках турбулентной диффузии и применили метод Толмина, показав, что наилучшее согласие получается при С = = (длина смешения/г) яй 0,0086 и = г1гС 1 . Сравнение отношения массовых расходов (ррП7р)г/(ррЦ р)г=о с экспериментальными результатами показано на фиг. 8.16. Авторы работы [4821 показали, что [c.379]

В двух ранее рассмотренных случаях нами не учитывалось влияние диффузии на степень химической неоднородности. При установившихся непрерывных процессах кристаллизации незначительное диффузионное перераспределение примесей приводит к некоторому выравниванию концентраций, однако качественно картину их распределения не изменяет. Для прерывистого процесса кристаллизации характерно появление определенной периодичности в распределении примесных элементов по длине кристаллита. В момент замедления, а затем и остановки процесса диффузия примеси в жидкую и твердые фазы начинает играть существенную роль в выравнивании составов как внутри однородных фаз, так и между твердой и жидкой. Из рис. 12.25, в, видно, что в момент остановки процесса затвердевания слои жидкости, прилегаюш,ие к твердой фазе, обедняются примесью (—ДСж), а затвердевший металл обогащается ею. Возобновление процесса кристаллизации из обедненного состава жидкой фазы приводит к снижению содержания примеси во вновь образующихся кристаллитах (—АСтв). Повторяясь периодически, этот процесс приводит к появлению так называемой слоистой неоднородности. Количество легирующего элемента в жидкой и твердой фазах на границе сплавления определяется следующими зависимостями [c.459]

Кроме того, приводится решение уравнения конвективной диффузии для иолуограниченного тела при граничных условиях первою рода и для тела конечной длины при условиях первого и третьего рода. [c.11]

Величина L = > захв называется диффузионной длиной тепловых нейтронов. Диффузионная длина — это мера смещения тепловых нейтроиов в процессе их диффузии (подобно тому, как дл ииа замедления Ls является мерой смещения нейтронов в процессе замедле ния). Так как D = а [c.313]

Так как С характеризует количество вещества в единичном объеме, то из (6.121) следует, что коэффициент диффузии D имеет размерность LP-T- , где L—длина, а Т—время. Обычно D выражают в mV или mV . [c.204]

Наибольших значений средняя глубина выхода фотоэлектронов достигает в фотоэмиттерах с отрицательным электронным сродством. Здесь Н соответствует длине диффузии электронов проводимости, т. е. характерному расстоянию, которое проходит электрон до того, как произойдет его рекомбинация с дыркой. В таких фотоэмиттерах Я превышает микрометр (Ялг (1- 5) м). [c.172]

Однако и в этом случае зависимости (60) и (61) удается обосновать. Их можно получить теоретическим путем, если учесть нарушение локальных автомодельных связей между коэффициентами турбулентной вязкости, а также диффузии, и осредненными параметрами потока. Дело в том, что при наличии спут-ного потока (и Ф 0) согласно автомодельной теории коэффициенты вязкости и диффузии по длине струи должны уменьшаться, а в действительности, как показывают опыты, значения этих коэффициентов на очень протяженном участке струи (до х (200—400) 6о) не изменяются. Данный факт объясняется тем, что возмуш ения сносятся по потоку, т. е. влиянием его предыстории. [c.393]

Спектр времен релаксации уравнения вращательной диффузии (25 )в общем случае довольно сложный. Например, для аксиально симметричной брауновской частицы в сильном поле и = =w< ) 2( os 0) (потенциал Майера—Заупе), где ц<°)/0 = й3> 1 он в первом приближении по малому параметру й включает в себя T i—Yii/0 (вращение вокруг длинной оси), линейный набор Xj = [c.238]

В зависимости от относительного расположения горючего и замедлителя различают гомогенные и гетерогенные реакторы. Примером гомогенной активной зоны может служить раствор уранил-сульфатной соли U2SO4 в обычной или тяжелой воде. Более распространены гетерогенные реакторы. В гетерогенных реакторах активная зона состоит из замедлителя, в который помещаются кассеты, содержащие горючее. Поскольку энергия выделяется именно в этих кассетах, их называют тепловыделяющими элементами или сокращенно твэлами. Расстояния между твэлами не должны превышать сумму длин замедления и диффузии (см. гл. X, 4). [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...