Эксперименты с играми

Физические законы выражают в математической форме количественные связи между различными физическими величинами. Они устанавливаются на основе обобщения опытных, полученных экспериментальным путем данных и отражают объективные закономерности, существующие в природе. Принципиально важным является поэтому то, что физические законы не являются абсолютно точными, их точность возрастает с развитием науки и техники. Но это отнюдь не умаляет объективного значения законов. На каждом данном этапе своего развития физика дает нам приближенный снимок с действительности, со временем качество этих снимков—точность измерений— улучшается, они все лучше и полнее отражают объективные свойства окружающего нас мира. Опыт, эксперимент, измерение играют в науке принципиально важную роль. Об этом предельно четко писал У. Томсон (лорд Кельвин) Если вы можете измерять и выражать в числах то, о чем говорите, то об этом предмете вы кое-что знаете если же вы не можете сделать этого, то ваши познания скудны и неудовлетворительны. Быть может, они представляют собой первый шаг исследования, но едва ли позволительно думать, что ваша мысль продвинулась до степени настоящего знания [13]. Строго говоря, сама физика получила статус точной науки благодаря тому, что измерения позволяют устанавливать точные количественные соотношения, в которых находят отражение закономерности природы. [c.27]

Эффект образования ударной волны огибающей наблюдался экспериментально [2, 4] в жидкостях и гвердых телах как большее уширение спектра в синей области по сравнению с красной. В этих ранних экспериментах ДГС играет относительно малую роль и структура спектра похожа на ту, что показана на рис. 4.16. В случае световодов эффект ДГС достаточно сильный, так что в эксперименте [c.101]

В экспериментах с предельно короткими импульсами [63] существенную роль начинают играть ошибки, вызванные непараллельностью волновых фронтов. Поэтому авторы [63] наряду с неколлинеарной [c.281]

В табл. 3.2 представлены деформации растяжения или сжатия (знак минус), достигнутые к началу расслоения в экспериментах с различными слоистыми композитами. Анализ напряженного состояния, основанный на цитируемых работах, показывает, что у всех слоистых композитов, перечисленных.в табл. 3.2, в срединной плоскости, где компоненты межслойного сдвига равны нулю, существуют растягивающие напряжения Как оказалось, эти напряжения играют решающую роль в зарождении расслоения для всех образцов вплоть до номера 40. [c.146]

Основная сложность при проведении измерений заключается в том, что, как правило, измерения ведутся в условиях, в которых существенную роль играет пленение излучения и, кроме того, на продолжительность жизни влияют примеси других при-о, сутствующих газов, что не всегда учитывается и приводит к ошибочным величинам сечений тушения [14]. По-видимому, правильные результаты можно получить только в том случае, если отсутствует пленение. При этом трудности регистрации слабых световых потоков, вероятно, окупаются возможностью однозначно истолковать результаты эксперимента. С этой точки зрения интересна работа [15], где применение абсорбционного метода позволило правильно измерить сечение тушения. [c.330]

У истоков этой науки стоят такие корифеи, как Леонардо да Винчи и Галилео Галилей. Леонардо да Винчи, по-видимому, первым поставил задачу проведения опытов по определению несущей способности (эксперименты с железной проволокой). Хотя людям с древних времен приходилось строить различные и весьма сложные сооружения, знания о прочности и разрушении материалов раньше накапливались эмпирически и в значительной степени случайно, опыт передавался из поколения в поколение как некое искусство. Леонардо да Винчи, в частности, приписывают открытие того явления, которое называют теперь масштабным эффектом. Однако достижения Леонардо да Винчи остались неизвестны непосредственно следовавшим за ним поколениям и поэтому не оказали влияния на развитие механики разрушения. Галилео Галилей, установивший, что разрушающая нагрузка растягиваемого бруса прямо пропорциональна площади его поперечного сечения и не зависит от его длины, по праву может считаться основоположником механики разрушения. Заметим, что этот вывод, несколько модернизированный на неоднородное напряженное состояние, до сих нор играет основную роль в практических инженерных расчетах на прочность. [c.366]

О. с. играет огромную роль во многих природных явлениях, в оптич. приборах (зеркальные и зеркально-линзовые приборы и др.), при постановке научных экспериментов. Для визуального наблюдения к.-л. точки необходимо, чтобы из нее выходил пучок лучей. Поэтому окружающие не самосветящиеся предметы видимы благодаря диффузному О. с. если поверхность предмета гладкая и отражает зеркально, то видна но сама граница раздела, а видны изображения светящихся предметов, полученные при отражении от этой поверхности. Явление миража можно рассматривать как полное внутреннее О. с. от неоднородной слоистой атмосферы в случае наблюдения нри скользящих углах падения. Многие из т. н. летающих тарелок объяснены О. с. Солнца от мелких кристалликов льда в атмосфере. О. с. оказывает и вредное воздействие свет, отражаемый от поверхности линз, приводит к появлению бликов , уменьшению яркости и контрастности изображения. Во многих случаях О. с. можно существенно уменьшить нанесением на поверхности оптич. деталей специальных слоев (см. Просветление оптики). [c.567]

Основная тема этой книги — механические и электрические системы низкого порядка, но новые взгляды на динамику сыграли такую существенную роль в динамике жидкостей, что мы не можем не упомянуть по крайней мере некоторые эксперименты с хаотическими движениями в жидкостях. Вспомним гл. 1, где говорилось, что главная нелинейность в задачах о жидкости связана с переносным ускорением (V V) V, которое присутствует в уравнении движения (1.1.3). Впрочем, определенную роль могут играть и другие [c.117]

Рассмотрим, основные особенности некоторых экспериментов, в которых используются две частоты, причем по крайней мере одно из внешних радиочастотных полей велико. Отличие таких экспериментов от экспериментов с динамической поляризацией, описанных в гл. IX, состоит в том, что в первых играет суш ественную роль когерентный характер движения шипов, подверженных действию сильного радиочастотного поля. [c.520]

Следовательно, возникает система с обратной связью вторичные вихри — прецессия — вторичные вихри, где роль обратной связи играет прецессия. Очевидно, при достижении такого резонансного режима (по мере увеличения ц) эффекты охлаждения снижают. Однако, как следует из эксперимента, при дальнейшем увеличении ц эффект охлаждения начинает возрастать. Это можно объяснить следующим образом. [c.136]

В общем случае при отсутствии столкновений или взаимодействия между частицами турбулентное движение частиц связано только с турбулентностью жидкости (разд. 2.8). Следовательно, турбулентное движение множества частиц действительно не играет существенной роли при течении взвеси по трубе в экспериментах, описанных в разд. 4.5. Множество частиц можно наблюдать только вследствие хаотического движения, наложенного на движение массы, как в свободномолекулярном потоке. Таким образом, движение твердых частиц нельзя связать непосредственно со свойствами жидкости, так как положение частиц зависит также от столкновений между ними. [c.237]

Эти оценки были подтверждены прямыми измерениями, которые при правильном учете геометрии эксперимента и квантового выхода фотоприемника полностью подтвердили сформулированные выше данные. Аналогичные опыты были проделаны с интерферометром Майкельсона, в которых определяющую роль играла временная когерентность. [c.451]

Использование в оптическом эксперименте лазерных источников света привело к открытию ряда явлений, не совместимых с принципом линейности. Практически одновременно с созданием первых лазеров были обнаружены такие нелинейные оптические явления, как генерация гармоник, сложение и вычитание частот световых потоков, вынужденное комбинационное рассеяние света, двухфотонное поглощение. Было ясно также, что сам лазер — это оптическая система, в которой важную роль играет эффект насыщения усиления света активной средой. Все это стимулировало бурное развитие теоретических и экспериментальных исследований нелинейного взаимодействия света с веществом, разработку методов практического использования нелинейных оптических явлений в науке и технике и привело, в частности, к возникновению нелинейной оптики. [c.298]

По сравнению с численными методами, основанными на использовании цифровых ЭВМ, и аналоговыми методами, основанными на использовании АВМ, методы прямой аналогии являются наименее точными и наименее универсальными. Однако если скорость решения не играет существенной роли, а погрешность решения в 2—5 % оказывается допустимой, то этот метод является весьма эффективным для решения многих задач теории поля, поскольку здесь решение относительно сложных дифференциальных уравнений сводится к сравнительно несложному физическому эксперименту. [c.76]

Результаты расчетов по этим уравнениям достаточно хорошо согласуются с данными эксперимента в инфракрасной области спектра, где для оптических свойств металла главную роль играют свободные электроны. [c.767]

Имеется хорошее согласие между теорией и экспериментом, за исключением двух случаев, указанных в таблице квадратными скобками. Теория для Be и С дает соответственно валентности О и 2, в действительности же для них наблюдаются валентности 1 и 4. Как показывает более детальный анализ вопроса, это различие обусловливается тем, что их валентности определяются не основными состояниями атома, а возбужденными. Таким образом, может случиться, например у углерода, что главную роль играет валентность атома не в основном состоянии, а в возбужденном. Поэтому в связи с валентностью следует также рассматривать и возбужденные состояния атомов. Это особенно важно в том случае, когда возбужденное состояние имеет большую валентность, чем основное состояние. [c.313]

Процесс горения, следующий за воспламенением, может происходить либо на поверхности расплавленного окисного слоя, покрывающего металл, либо в окружающей паровой фазе. Важную роль играют гетерогенные реакции на поверхности растущих взвешенных окисных частиц. Горение на поверхности имеет место в том случае, если окисел более летуч, чем металл. Горение в парс -вой фазе происходит в обратном случае и может к тому же подав-.ляться образованием защитного окисного слоя или понижение.м тедшературы пламени в результате потерь тепла ниже точки кипения металла. Эксперименты с расплавленным алюминием проводились в работах [290, 289] горение магниевой ленты изучалось Коффином [123] проволок из титана, циркония, алюминия и магния — Гаррисоном и Иолтом [317, 318] стержней из бора — Талли [771]. Преобладающая часть исследований горения мета.т-лов выполнена с металлическими порошками [124 135, 162, 170, 683, 888]. [c.114]

В экспериментах с катодным наводороживанием сплавов Ре — С с низким уровнем прочности при возрастании содержания углерода наблюдалось усиление растрескивания [36]. В работе [19] отмечено уменьшение времени до разрушения низкоирочного чугуна (а также сплавов Ре — N1) [19]. При исследовании КР в нитратных растворах [34, 35] аналогичные результаты были получены для сплавов, закаленных в воде. При охлаждении в печи поведение было более сложным. Исследованные сплавы после закалки имели мартенситную структуру, а при медленном охлаждении — ферритперлитиую. Возможно, что в этом случае главную роль играли микроструктурные эффекты. Тем не менее в случаях, [c.57]

Поскольку экспериментатор обычно пытается исследовать объект как можно больших размеров, насколько это допускает мош,ность лазера, то с учетом потерь света на рассеяние предпочтительно иметь такие устройства, которые возвраш,ают максимум света от объекта. Это означает, что необходимо стараться располагать объект как можно ближе к плоскости голограммы, чтобы уменьшить потери интенсивности, которая обратно пропорциональна квадрату расстояния от объекта, а также располагать освеш,аюш,ий пучок таким образом, чтобы он не освеш,ал ничего, кроме объекта. Важную роль играет также однородность освеш,ения, особенно для экспериментов с усреднением по времени, в связи с тем, что контраст полос уменьшается с ростом амплитуд вибрации. Видность улучшается, если те участки, которые вибрируют с наибольшей амплитудой, освеш,ать с большей интенсивностью, чем стационарные. Огромные участки очень трудно однородно освеш,ать пучком с гауссовым распределением интенсивности, которое характерно для большинства лазеров. Спадание интенсивности на периферии гауссовых пучков можно частично компенсировать, используя линзу с большой сферической аберрацией, за которой на пути объектного пучка помеш,а-ется точечная диафрагма, играюш,ая роль пространственного фильтра [17]. Короткофокусная конденсорная линза, обраш,енная наиболее выпуклой стороной к точечной диафрагме, весьма эффективно сглаживает пучок с гауссовым распределением интенсивности. [c.526]

Причины различного поведения при разрушении этих полимеров следует искать в структуре их строения. В самом деле, как известно из экспериментов, с увеличением скорости нагружения в вязкоупругих полимерах упругие свойства становятся преобладающими и прочность растет. Однако, как уже говорилось, ПММА является линейным полимером, и это приводит к тому, что он проявляет тенденцию к преимущественной ориентации на сильно деформированных участках. Следовательно, ПММА более чувствителен к скорости деформирования, чем поперечно сшитые эпогс-идные смолы. Преобладающие вязкие свойства ПММА играют ведущую роль в образцах с трещиной, и его [c.125]

Буссе и др. [7] провели исследование материалов, которые могут быть использованы в качестве теплоносителей для тепловых труб. Результаты экспериментов показали, что при рабочей температуре около 1000° С в качестве теплоносителя можно рекомендовать литий, а в качестве материала трубы — сплав ниобия с 1 вес. % циркония. При температуре 1600° С наиболее подходящим теплоносителем может оказаться свинец в сочетании с тепловой трубой из тантала. Эти результаты подтверждаются экспериментами Коттера, Гровера и др., которые показали удовлетворительную совместимость в статических условиях таких теплоносителей, как серебро, индий и свинец с танталом, при температуре до 1800° С в течение 1000 ч [8]. Литий практически не взаимодействует со сплавом ниобий — цирконий (1 вес. %) в диапазоне температур 900—1300° С. Например, в одном из экспериментов такая система проработала около 4000 ч при температуре 1100° С без заметного снижения теплопередачи. Общая масса перекачанного лития составила 720 кг, В другом эксперименте с трубкой из тантала и серебром в качестве теплоносителя за 100 работы при температуре 1900° С было перекачано 200 кг серебра. При этом имел место перенос тантала в количестве 3-10 г дт, что соответствует растворимости тантала в серебре порядка 10" %. Растворимость материала трубы играет важную роль, поскольку теплоноситель в тепловой трубе подвергается многократной дистилляции и в случае заметного растворения материал трубы будет осаждаться на фитиле и забивать капилляры, нарушая подачу жидкости в испаритель. [c.212]

Второй случай мы имеем тогда, когда излучение сигнала и гетеродина генерируется одним и тем же лазером, как в экспериментах с оптическими локаторами. В этом случае дрейф частоты не играет роли, но ширина полосы модуляции и сдвиг частоты доллсны быть намного меньше расстояния между модами, если требуется получить идеальные результаты с многомодовым лазером. Чтобы избежать искажений спектра модуляции, необходимо преобразование частоты искажения появляются, если сдвиг меньше частоты наиболее существенных боковых полос. Методика гетеродинной демодуляции в этом случае аналогична изложенной выше, но здесь не нужно делать поправки на дрейф частоты и поэтому нет необходимости выбирать ширину полосы электронных схем фотоприемника и приемника больше, чем полоса модуляции. [c.524]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

Можно говорить о двух фундаментальных пределах этой точности. Один обусловлен дискретным характером взаимодействия падающих волн и измерительного прибора. Это ограничение доминирует в любом эксперименте с истинно тепловым излучением и подробно рассматривается в гл. 9. Второе ограничение связано с классическими статистическими флуктуациями самого волнового поля и с (неизбежно) конечной длительностью процесса измерения. Это последнее ограничение, которое часто играет основную роль в случае квазитеплового излучения, составляет содержание данного параграфа. [c.245]

Грйммами й передаются в автономный вычислительный центр. Более перспективные, неавтономные варианты использования ЭВМ в лабораторных исследованиях представлены на рис. 4, б—г. Благодаря тому, что в неавтономных вычислительных системах роль основного коммуникационного звена между ЭВМ и лабораторными приборами играет не оператор, а электронный интерфейс, неавтономный режим обладает важными преимуществами перед автономным более высокими скоростями приема данных машиной (10 —10 точек в секунду) и передачи управляющей информации и команд, более высокой точностью и надежностью приема и передачи сигнала возможностью непосредственного управления лабораторными экспериментами с помощью ЭВМ, выполняющих сложные логические операции возможностью видоизменения условий измерений в зависимости от ситуаций, возникающих непосредственно в ходе анализов исключением организационных трудностей субъективного характера, присущих автономному методу использования ЭВМ. [c.58]

Для такой концепции можно провести рассуждения, аналогичные тем, которые проводятся в кинетической теории газов. Разлнлте будет в основном заключаться в том, что роль длины свободного пробега молекул будет играть длина свободного пробега фононов в жидкости. Роль коэффициента аккомодации при этом должна играть величина 1 Б, где К — коэффициент отражения фононов. При этом оказывается весьма существенным, что Я близок к единице и величина коэффициента аккомодации фононов, в отличие от а для газов, очень мала. Обмен энергией между жидкостью и стенкой в значительной мере затрудняется сильным отражением фононов, что является следствием большого различия величин акустических импедансов жидкости и металла. Для типичного случая платина — органическая жидкость при нормальном падении 1 —7 = 1/160 множитель (2 — а)/а оказывается на 2—3 порядка большим, чем для газов. В результате величина температурного скачка может оказаться ощутимой даже для весьма малых значений длины пробега фононов. Элементарные расчеты дают возможность установить, что для типичного эксперимента с методом нагретой проволоки (диаметр проволоки 2г 0,1 мм и диаметр канала [c.92]

На рис. 1.41 показаны рассчитанные числа Ей в сравнении с опытными данными и результатами работы [61 ]. Как видно из графиков, расхождения не превышают 10 %. Из приведенных данных следует, что результаты расчета в приведенных случаях удовлетворительно совпадают с экспериментом, что свидетельствует о корректности и перспективности теоретической постановки. Необходимо распшрение численного эксперимента и диапазона изменения чисел Ке, Рг, "а, уточнение расчетных уравнений. В частности, нужны учет ламинарного пограничного слоя на части поверхности труб нри общем турбулентном режиме течения, учет явлений перехода ламинарного течения в турбулентное и т. д. По-видимому, в настоящее время в расчетной практике для однофазной жидкости необходимо еще использовать результаты обобщенного эксперимента. По мере накопления результатов численного эксперимента и сравнения его с опытом можно будет переходить на использования расчетных данных для условий, когда эксперимент затруднен и ненадежен, а затем и в более общих случаях. Что касается двухфазных систем, то ввиду отсутствия замкнутой системы полных уравнений, сложности граничных и начальных условий еще долгое время эксперимент будет играть решающую роль. [c.53]

Впервые безразмерные числа были введены при рассмотрении вопроса о подобии течений. В гидродинамике часто приходится проводить эксперименты с моделями и потом уже полученные данные переносить на реальные тела. Простые рассуждения, основывающиеся на уравнениях движения для описания двух течений с различными гидродинамическими параметрами, приводят к тому, что для вязкой несжимаемой жидкости, когда отсутствуют внешние силы, а также внешние поверхности, два течения подобны, если, кроме кинематического подобия (т. е. геометрического подобия и подобия поля скоростей), для этих течений равны числа Рейнольдса. Число Рейнольдса Re=pu//1l=u//v (где I — характерный масштаб движения, например радиус трубы при движении в ней жидкости, V — скорость потока и V — кинематическая вязкость) играет очень большую роль в гидродинамике и акустике, и далее нам часто придется иметь с ним дело. Если необходимо учитывать наличие внешних сил, например силы тяжести, то в добавление к числу Ке оказывается необходимым ввести также еще число Фруда Рг=и // , и тогда два течения подобны, когда, кроме кинематического подобия, числа Ке и Рг обоих течений равны. При учете сжимаемости жидкости в рассмотрение необходимо включить еще число Маха М=и/с, где с — скорость звука в жидкости. Если учитывается теплопроводность жидкости, появляется безразмерное число Прандтля г= Ср1к= 1р 1=у1 1, представляющее собой материальную константу среды, не зависящую от свойств потока. [c.21]

Противоположностью играм с полностью определенными матрицами выигрышей, в которых участвуют два игрока, делающих по одному ходу, являются игры, включающие много игроков, с неполной информацией, большим, но не бесконечным числом повторений ходов и ненулевой суммой выигрышей. Последнее типично для многих деловых и военных игр. Часто правила и условия этих игр представляются в устной форме, а вознаграждения описываются словами, а не числами, делая неприменимыми методы анализа, подобные описанным выше. Блумфилд и его коллеги в Центре международных исследований МТИ провели эксперименты с рядом таких игр (Штейнбрунер [85], Блумфилд и Гирин [9]). [c.377]

Результаты эксперимента показали, что при постепенном увеличении 1 происходит скачкообразное изменение спектрального состава излучаемых трубой звуковых волн. При этом подобным образом изменяются и термодинамические параметры работы вихревой трубы. Видно (см. рис. 3.32), что при достижении ц = 0,85 происходит резкое уменьшение адиабатного КПД и абсолютных эффектов подогрева и охлаждения (по модулю). Это явление сопровождается уменьшением интенсивности низкочастотных колебаний и соответственно увеличением высокочастотной акустической составляющей. Динамика низкочастотных колебаний в зависимости от ц аналогична поведению адиабатного КПД, т. е. максимуму КПД соответствует и максимум звукового давления, приходящегося на частоту 1300 Гц. Можно сделать вывод, что в процессе энергопергеноса в вихревой трубе наиболее активную роль играют низкочастотные возмущения и перспектива в использовании интенсификации тепломассообмена в вихревой трубе связана с применением для этого низкочастотных колебаний, соответствующих диапазону 1000—3000 Гц. Между акустическими характеристиками и эффективностью работы вихревой трубы существует четкая корреляция. Таким образом, на основе представленного обзора и результатов некоторых экспериментальных исследований макро- и микроструктуры вихревого потока вьщелим наиболее характерные и принципиальные его свойства [c.141]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Приведенные в таблице данные показывают, что рассчитанные по формулам (2.47), (2.48) с использованием найденных из эксперимента значений В и Ra и непосредственно измеренные значения энергии связи оказываются весьма близкими. Это означает, что рассмотренная выше теория ионных кристаллов описывает основные закономерности энергетики ионных кристаллов. При этом вклад в энергию за счет эмпирического потенциала отталкивания составляет —pIRo, т. е. —10% полной энергии. Этот вклад сравнительно мал и не играет определяющей роли в энергии связи ионных кристаллов, хотя пренебрежение этим потенциалом, разумеется, недопустимо. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...