Интенсивность рассеянного света данные

Измерения абсолютной интенсивности рассеянного света встречают серьезные экспериментальные трудности, которые, однако, удается преодолевать. Некоторое представление о результатах подобных измерений можно получить из следующих данных. [c.587]

Степень почернения фотопластинки для различных углов рассеяния W( 3) определяется с помощью микрофотометра. На основании этих данных, пренебрегая паразитным рассеянием, можно определить относительное угловое распределение интенсивности рассеянного света из соотношения [c.225]

Т. э. воспринимается невооружённым глазом как равномерное и непрерывное свечение нек-рой части объёма рассеивающей свет системы. На самом деле свет исходит от отд. точек—дифракционных пятен, хорошо различимых под оптич. микроскопом при достаточно сильном освещении разбавленного золя. Интенсивность рассеянного в данном направлении света (при пост, параметрах падающего света) зависит от числа рассеивающих частиц и их размера. [c.113]

Особенно ценным оказался данный метод в мореплавании (па кораблях), где он получил довольно широкое распространение. Нефелометрический метод пе лишен и ряда существенных недостатков. Главный из них состоит в том, что интенсивность рассеянного света зависит не только от концентрации частиц, но и от их распределения по размерам и даже от формы. [c.730]

Эта зависимость вытекает из самой природы явления. Раньше указывалось, что комбинационное рассеяние является некогерентным, поэтому следует ожидать пропорциональной зависимости интенсивности рассеянного света от числа частиц данного вещества в единице объема. Такая зависимость в большинстве случаев соблюдается. В частности, в случае неполярных молекул и при отсутствии водородной связи в довольно широком диапазоне изменения концентраций мо кно считать интенсивность линий комбинационного рассеяния 1 пропорциональной числу молекул в единице объема п [c.790]

Основным недостатком метода является влияние размеров частиц на интенсивность рассеянного света, что значительно затрудняет расшифровку нефелометрических данных. Нефелометрические приборы обычно измеряют отношение рассеянного светового потока к падающему или к световому потоку, рассеянному эталонной средой. В качестве приемников излучения используются фотоэлектрические преобразователи, установленные под углом 90° к направлению распространения падающего светового потока. [c.100]

Для полного понимания этих данных необходимо располагать информацией о межмолекулярных силах в системе, с одной стороны, а также микроскопической теорией действующего на молекулу электрического ноля — с другой. Согласно предположению Смолуховского [171], сильное увеличение интенсивности рассеянного света вблизи критической точки обусловлено флуктуациями плотности. Эйнштейн [62] обошел трудности, связанные с применением формул Релея к системе частиц, предположив, что жидкость состоит из изотропных элементов объема с диэлектрической проницаемостью 8, которая непрерывно меняется вследствие флуктуаций плотности или концентрации. Вычисляя работу сжатия или работу осмоса, которыми сопровождаются соответственно флуктуации плотности в однокомпонентной или флуктуации концентрации в двухкомпонентной жидкостях, Эйнштейн связал рассеяние с сжимаемостью Б однокомпонентной системе или с ее аналогом — осмотическим давлением в двухкомпонентной системе. [c.98]

Таким образом, хотя выражение (33), по-видимому, удовлетворительно описывает рассеяние вблизи критической точки, точные определения т] для жидкостей в настоящее время отсутствуют. Поэтому дальнейшие исследования следует направить на изучение рассеяния при очень малых углах, т. е. при углах, меньших 10°. Только такие исследования позволят с полной уверенностью говорить об определенном виде длинноволновой части корреляционной функции, не приписывая ей заранее удобную форму типа (32). В настоящее время мы можем только строить предположения о виде хвоста корреляционной функции, даже если данные по рассеянию света дополнить данными экспериментов но рассеянию рентгеновских лучей при малых углах. Конечно, непосредственная цель эксперимента состоит в определении интенсивности рассеяния как функции брэгговских расстояний 2л/к на интервале от нескольких до 10 ООО A и больше. При наличии таких данных можно получить точный вид корреляционной функции с помощью корректных преобразований интенсивности рассеянного света. [c.121]

Зависимость интенсивности рассеянного света от радиуса сферы иллюстрирует табл. 13.4. Наличие эффекта Ми ясно видно из сравнения величин, приведенных в первом и третьем рядах. Как мы видим, имеется очень быстрый рост интенсивности с увеличением размеров сферы чтобы получить истинные значения интенсивности, данные в таблице нужно умножить на Я. > 4зх а2= /д [c.604]

Необходимость получения числовых результатов по фор.му-лам Ми обусловлена множеством применений этой теории. Из-за вариаций размеров частиц и (или) длины волны обычно нужны числовые данные для фиксированного показателя преломления т и некоторого интервала значений х. На выбор того или другого метода вычислений могут влиять такие соображения, как требуемая точность, вопрос о том, ищется ли коэффициент ослабления или интенсивности рассеянного света, и, наконец, вопрос [c.170]

Данные табл. 20 наглядно показывают, каким образом распределяется энергия, рассеянная водяной каплей. Изотропное рассеяние дало бы распределение, пропорциональное долям полного телесного угла 4л, соответствующим каждому интервалу 0 эти доли равны соответственно 0,067 0,183 0,250 0,250 0,183 и 0,067. Таким образом, деление результатов, приведенных в табл. 20, на эти числа дает средний коэффициент усиления в каждом интервале по отношению к изотропно рассеивающей частице. Этот средний коэффициент усиления приблизительно равен 9 для первого промежутка, он меньше 2 для второго промежутка и равен 0,04 и 0,01 (поляризации в направлениях и 2 соответственно) для промежутка от 90 до 120°. Очень большой диапазон изменения интенсивности рассеянного света делает бесполезным изображение этого распределения с помощью полярной диаграммы рассеяния. Лучше всего нанести 1пг 1 и 1пг 2 в зависимости от О (ср. рис. 44 в разд. 13.12). [c.268]

С теоретической точки зрения наиболее простым измерением является измерение интенсивности света определенной длины волны и определенной поляризации, рассеянного под определенным углом (в единичном телесном угле). Интенсивность рассеянного света для отдельной частицы дана в разд. 2.1 и 4.1, для ансамбля частиц (например, для заштрихованной области на рис. 88)— в разд. 2.6 и 4.22. Такое простое измерение осуществить трудно, так как, не считая конечности интервала длин волн, из-за конечной ширины отверстия или щели в осветительном и приемном устройствах приходится иметь дело с некоторым интервалом углов. В некоторых опытах использовались сходящиеся пучки света, сами по себе дающие определенный интервал углов. [c.450]

Связь коэффициента экстинкции с интенсивностью возбуждающего света дана во введении (см. стр. 20). Чтобы отыскать полное ослабление света вследствие рассеяния, нужно знать зависимость коэффициента рассеяния от углов и произвести соответствующее интегрирование по полной сфере. [c.46]

Действительно, предполагалось, что в некотором объеме находится определенное при данной температуре количество локальных оптических неоднородностей (флуктуаций показателя преломления), не зависящее от времени, а сами они считаются застывшими . В этом случае была найдена зависимость суммарной интенсивности рассеянного света от измеряемых на опыте параметров среды и длины волны падающего света. [c.82]

Распределение интенсивности рассеянного света по частотами по направлениям поляризации дано в табл. 5а. При этом мно- [c.141]

На рис. 72 приведены данные Величкиной [188, 189]. За единицу выбрана интенсивность рассеянного света при 18° С (/lg). В пределах точности измерения интенсивности ( 10—15%) теория хорошо согласуется с опытом. [c.328]

B. B. Владимирский, Температурная зависимость интенсивности рассеянного света в стекле, ДАН СССР 36, 251 (1942). [c.497]

Из ф-л (1), (2) и (3) видно, что значения соответствующих величин становятся бесконечно большими в точках, где г с обращается в бесконечность гс неограниченно растёт при т- 0, т. е. с приближением к точке фазового перехода). Это означает, что любая часть рассматриваемой системы в точке фазового перехода чувствует изменения, произошедшие с остальными частями. Наоборот, вдали от точки перехода флуктуации статистически независимы, и случайные изменения состояния в-ва в данной точке образца не сказываются на остальном в-ве. Наглядным примером служит рассеяние света в-вом. В случае рассеяния света на независимых флуктуациях (т, н. рэлеевское рассеяние) интенсивность рассеянного света обратно пропорц. X (к — длина волны) и прибл. одинакова по разным направлениям (рис. 4, а). При [c.332]

В 194 мы определили тепловое или температурное излучение как равновесное излучение, подчиняющееся закону Кирхгофа. Этим мы противопоставили тепловое излучение другим, неравновесным видам свечения. Однако к числу таких неравновесных свечений, интенсивность которых может превышать при данной температуре тепловое излучение, принадлежат еще разнообразные типы свечения. Сюда относится, конечно, и люминесценция, но и рассеянный свет и свет отраженный точно так же отличаются от теплового излучения. Однако все эти виды свечения, кроме люминесценции. [c.760]

Таким образом, производная поляризуемости молекулы по колебательной координате йа1(1д играет существенную роль в явлении комбинационного рассеяния света. Из формул (3.11) и (3.12) следует, что интенсивности красного и фиолетового сателлитов должны быть практически одинаковы, что противоречит опытным данным. Это противоречие может быть устранено лишь в рамках квантовой теории комбинационного рассеяния света. [c.100]

Качественный анализ по спектрам комбинационного рассеяния света основан на том, что каждая молекула обладает собственными характерными (нормальными) колебаниями, которые проявляются в спектре в виде отдельных линий с определенной частотой и интенсивностью. При этом спектр смеси нескольких веществ представляет собой простое наложение спектров составляющих компонентов. Измерив частоты и интенсивности линий, можно определить вещество (или смесь веществ), которому принадлежит СКР, если сравнить полученные данные со спектрами известных веществ. Для проведения качественного анализа достаточно приблизительно оценить интенсивность линий. [c.117]

Метод с использованием интенсивностей линий индивидуальных веществ. Для многих углеводородов известны интенсивности линий комбинированного рассеяния света, измеренные в стандартных условиях для одинаковых объемов вещества и выраженные в единой шкале, в которой линия с частотой 802 см циклогексана имеет интенсивность в максимуме /о = 250, а интегральную интенсивность /ао=500 условным единицам. Для некоторых веществ эти данные приведены в приложении 4. Измерив интенсивности линий каких-либо веществ в смеси и сравнив полученные данные [c.139]

Флуктуации диэлектрической проницаемости жидкости Де могут быть вызваны флуктуациями термодинамических параметров плотности Др, давления ДР, температуры ДТ, концентрации Дх и т. п. и анизотропными флуктуациями. В качестве термодинамических параметров, характеризующих состояние элемента объема жидкости, могут быть выбраны различные наборы переменных например, Т, р, л , , или Т, Р, хЦ. Выбор этих переменных прои з-волен, определяется удобством решения задачи и простотой физической интерпретации различных слагаемых, входящих в общую интенсивность рассеяния света. Таким образом, изучение рэлеез-ского рассеяния света позволяет получить данные о различных типах флуктуаций, происходящих в жидких фазах [c.108]

Данные теоретических расчетов подтверждаются экспериментальными исследованиями изменения параметров влажного пара и дисперсности жидкой фракции в соплах Лаваля на нерасчетных режимах. На рис. 6-9 показано распределение статического давления s = Pi/po, радиуса капель Гк и интенсивности рассеянного света J вдоль плоского сопла Лаваля. Жидкая фаза возникала в зоне спонтанной конденсации (сечение сопла I 20 мм) и далее проходила через прямой скачок уплотнения (сечение / 70 мм). Опыты показывают весьма слабое изменение среднего радиуса капель в зоне скачка уплотнения, в то время как интенсивность рассеянного света J резко падает. Поскольку J ktir K, то при Гк = = onst уменьшение J свидетельствует об уменьшении числа частиц п и, следовательно, влажности у. Полученная в опытах и расчетным путем величина зоны релаксации I составляла около 1,5-10 м. [c.129]

Куртней [137, 138] применил быстродействующую камеру Вильсона (время расширения 3—8 мсек), VIA = 1,2—1,5. Давлепие в процессе расширения и после него измерялось с помощью пьезоэлектрического датчика, помещенного в камеру. Температуры термостата и газа перед расширением измерялись железо-константановыми термопарами. Процесс конденсации регистрировался фотоумножителем по изменению интенсивности рассеянного света под углом 90°. В камере возникал плотный туман, напоминающий табачный дым. Изучалась кинетика конденсации водяного пара в смеси с инертным газом (Аг, Не, N2). Насыщение газа производилось в отдельном устройстве, камера была сухая . В работе [137] получены данные, которые согласуются с измерениями Вильсона (S =8, Гг = 257 °К) и с классической теорией гомогенной нуклеации. Последующее более детальное исследова- [c.156]

Экспериментальная графическая зависимость интенсивности рассеянного света от размеров коллоидных частиц изображена на рис. 537. Данные получены отчасти на золях ВаЗО с содержанием 1 ммолъ/л (кружки), отчасти на золях ВаЗО с содержанием 3,5 ммоль л (крестики). Все точки ложатся на кривую с максимумом около 800 м . [c.721]

Применяют светофильтры твердые, жидкие и газовые. Слой хлора толщиной до 3 см при давлении 6,6 атм при 20° С пропускает резонансную линию ртути = 2537 А, а все лиынп, которые лежат в сторону больших длин волн от нее вплоть до 4077 А, почти совсем поглощает. Применение данного светофильтра особенно желательно для веществ, прозрачных п ультрафиолете, которые в видимой области спектра не дают достаточно интенсивных комбинационных спектров (интенсивность рассеянного света можно значительно увеличить по мере приближения длины волны возбуждающего света к полосе электронного поглощения исследуемого вещества). [c.766]

И Впоследствии рядом исследователей были получены абсолютные и относительные интенсивности света, рассеянного в газах при разной температуре и давлении. Интересно, что используя экспериментальные данные по рассеянию газов, удалось теоретически найти число Аво-гадро, достаточно хорошо совпадающее со значениями, полученными из молекулярной теории газов. Фундаментальное исследование рассеяния света в парах ртути было приведено Ландсбергом и Мандельштамом в результате чрезвычайно тонкого и сложного эксперимента. Источником света служила искра, полученная с помощью конденсатора. Пары ртути помещались в сосуд с плоскими полированными стенками для входа и выхода возбуждающего света и для выхода рассеянного света. Было учтено большое число поправок, в первую очередь были приняты меры на подавление флуоресценции. В итоге были получены зависимости интенсивности рассеянного света от температуры и давления и прекрасное совпадение с данными теории. [c.238]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Как ясно видно из сравнения (5.33) и 5.34), существует поляризационный эффект, зависящий от поляризации падающего пучка. Основная причина появления анизотропии рассеяния состоит в том, что комбинационное рассеяние света описывается тензорной величиной и интенсивность рассеянного излучения данной полярйзации имеет тензорную зависимость от поляризации падающего света. [c.48]

Возможные случаи суммируются в табл. 14. Эту таблицу можно расматривать как часть исследования, данного в разд. 10.1 (рис. 20), и поэтому пять ее столбцов обозначены соответствующим образом. Правильное описание физических процессов в области Релея — Ганса сводится к интерференции света, независимо рассеянного всеми элементами объема. Для области аномальной дифракции это будет прямолинейное распространение и последующая дифракция согласно принципу Гюйгенса. В этой области интенсивность рассеянного света всегда концентрируется вблизи первоначального направления распространения. [c.203]

При измерениях абсолютной интенсивности рассеянного света все еще встречаются экспериментальные трудности, ведущие к недоразумениям ( 18). Однако согласие опытных данных с результатами расчета по формуле Эйнштейна с поправкой Кабанна теперь, по-видимому, не подвергается сомнению. [c.25]

Располагая данными для Р1 и можно найти полную интенсивность света, рассеянного в газе. Простой расчет приводит к полученной нами раньше формуле Эйнштейна — Кабанна для газов (4.4) или формуле Релея. Следовало ожидать, конечно, что для случая газов и паров интенсивности рассеянного света, рассчитанные из молекулярной и термодинамической теорий, полностью совпадают. Ничего нового не добавляет и квантовомеханический расчет интенсивности [50]. [c.73]

По-видимому, значения Л д, рассчитанные Кабанном [3031 и Дором [199] из их измерений абсолютной интенсивности рассеянного света, нужно признать несколько преувеличенными. Данные Вокулера для всех трех изученных им газов дают очень хорошие результаты для Ыа Среднее значение числа Авогадро, вычисленное по его данным для аргона, воздуха и хлористого этила, Ыа =(6,02 0,07)-10 находится в превосходном согласии с наиболее точным значением этой величины Л а = (6,0254 0,0002)-10 . Определение числа Авогадро по измерению коэффициента экстинкции к в атмосфере Земли по материалам многих авторов, обработанным Тьен-Киу [3051 и Васси [3061, дают также вполне удовлетворительные результаты, а именно Л/а==(6,10 0,08)-1023. [c.221]

Упомянем, что Вокулер [55] из расхождения своих точных данных для абсолютной интенсивности рассеянного света в бензоле и эфире с формулой (2.6), с одной стороны, и данных Венкатесварана [257], не согласующихся с формулой (5 39 ), с другой стороны, делает вывод, что теория релеевского рассеяния недооценивает интенсивность центральной компоненты. В этом пункте Вокулер считает теорию релеевского рассеяния несовершенной и предлагает ее улучшить. Рокар [57] принимает это предложение и делает попытку найти дополнительный источник рассеяния света, учитывая корреляцию флуктуаций между соседними объемами, включающими одну-две молекулы. Однако в 1 было показано, что противоречие между теорией и опытом вызвано не несовершенством феноменологической теории рассеяния света, а неправильной оценкой значений входящих в формулу (1.94) параметров. [c.323]

Рассеяние света на адиабатических флуктуациях плотности или на тепловых упругих волнах в твердом теле, в котором установлен постоянный температурный градиент, будет зависеть от того, в какой мере затухают в этом теле упругие волны, определяющие рассеяние света. Если выбрать такой размер кристалла, чтобы упругие волны, существенные для релеевского рассеяния, в нем практически не затухали бы вовсе, а с другой стороны, в этом кристалле создать большой градиент температуры, то в таком кристалле, несмотря на любой градиент температуры, интенсивность рассеяния из любого места кристалла будет одной и той же. При увеличении размеров кристалла затухание тепловых волн может стать ощутимым, и рассеяние света из разных объемов такого кристалла при наличии градиента температуры уже не будет одинаковым. Поэтому Мандельштам [570] сразу отметил, что предсказываемый им эффект зависит от формы и размеров кристалла. Чем меньше затухание упругой волны, тем больше будет отличаться интенсивность света, рассеянного в данной точке неравномерно нагретого кристалла, от интенсивности рассеяния равномерно нагретого кристалла при той же температуре. Следовательно, в неравномерно нагретом кристалле интенсивность рассеяния в данной точке зависит не только от температуры в этой точке, но и от распределения температуры во всем кристалле. Экспериментальные исследования этого явления были предприняты Ландсбергом и 1Бубиным [571], а количественная теория эффекта была дана Леонтовичем [572, 573]. [c.402]

ИНДИКАТРЙСА в оптике, изображает зависимость хар-к светового поля (яркости, поляризации) или оптич. хар-к среды (отражат. способности, показателей преломления и др.) от направления. Напр., И. рассеяния даёт зависимость интенсивности рассеянного света от угла рассеяния неполяризованного падающего света. Для получения И. из центра полярной диаграммы откладывают отрезки, изображающие в условном масштабе величины соответствующих векторов. Поверхность, на к-рой лежат концы этих векторов, и будет И. Для оптически изотропных сред оптич. И.— сфера. И. пользуются в тех случаях, когда аналитич. выражения соответствующих угл. зависимостей сложны или неизвестны, а также при систематизации эксперим. данных. См. также ст. Кристаллооптика. [c.219]

Формула (13.8) называется формулой Рэлея. Ее можно было бы вывести исходя из сообраясеннй Рэлея о том, что интенсивность рассеянного некоторым объемом света будет представлять собой сумму интенсивностей света рассеянными отдельными молекулами, находящимися в данном объеме. Такое неверное предположение Рэлея приводило к правильному результату в случае идеального газа лишь благодаря равенству AN = N. [c.313]

Измерения интенсивности света, рассеянного атмосферой, проведенные в безоблачные дни в горных условиях, когда допустимо считать атмосферу свободной от случайных запылений, дали для числа Авогадро цифру, удовлетворительно согласующуюся с общепризнанным значением по исправленным данным, полученным между 1938 и 1951 гг., эти измерения дают для числа Авогадро значение (61,0 0,8) 10 моль в прекрасном согласии с принятым значением (60,2 0,3) 10 моль ). Хорошие результаты получены также из опытов по рассеянию света в газах в лабораторных условиях (Кабанн и его сотрудники по их последним данным Na = (61,0 0,8)моль-1). [c.587]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...