Интенсивность рассеянного света абсолютная

Рассеяние света в жидкостях. В 1910 г. А. Эйнштейн, исходя из идеи Смолуховского, дал количественную термодинамическую теорию рассеяния света в жидкости, учитывающую ее сжимаемость. Эйнштейн установил что интенсивность рассеянного света определяется кроме длины падающей световой волны абсолютной температурой и физическими постоянными среды — сжимаемостью, зависимостью оптической диэлектрической постоянной (обусловленной только световым полем, т. е. квадратом показателя преломления), от плотности. Эйнштейн, полагая, что рассеивающий объем и имеет форму куба, представляя флуктуацию оптической диэлектрической постоянной в виде [c.318]

Измерения абсолютной интенсивности рассеянного света встречают серьезные экспериментальные трудности, которые, однако, удается преодолевать. Некоторое представление о результатах подобных измерений можно получить из следующих данных. [c.587]

Интенсивностью рассеянного света здесь и в дальнейшем в этой книге будем называть абсолютную величину вектора потока электромагнитной энергии [c.17]

Не составляет труда написать коэффициент рассеяния и для всех других выражений абсолютной интенсивности рассеянного света, пользуясь определением (1.68). Коэффициент рассеяния зависит только от физических свойств среды. Часто пользуются [c.45]

При исследовании кристаллов нужен правильный критерий, позволяющий отделить свет молекулярного рассеяния от света, рассеянного на посторонних включениях. Такой критерий был най ден Ландсбергом [17] в его первой работе по рассеянию света в твердом теле. Ландсберг проанализировал характер температурной зависимости интенсивности рассеянного света и нашел, что интенсивность молекулярного рассеяния в твердом теле практически пропорциональна абсолютной температуре. Если отложить интенсивность рассеяния в кристалле, измеренную при разных температурах, в функции абсолютной температуры, то должна получиться, и действительно получается, прямая линия [17]. Экстраполируя прямую линию к абсолютному нулю температур, можно оценить долю интенсивности света, рассеянного на посторонних включениях (не зависящую от температуры). В отсутствие постороннего рассеяния указанная прямая проходит через начало координат [20]. Критерий Ландсберга позволяет отобрать образцы хороших кристаллов или учесть долю паразитного света, рассеянного каждым образцом. [c.150]

ИЗМЕРЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ И АБСОЛЮТНОЙ ИНТЕНСИВНОСТЕЙ РАССЕЯННОГО СВЕТА [c.161]

Измерения относительной интенсивности рассеянного света отягчены меньшими погрешностями и в экспериментальном отношении гораздо проще, чем абсолютные измерения. Именно поэтому выполнено много относительных измерений и сравнительно мало абсолютных измерений интенсивности рассеянного света. [c.161]

Измерения абсолютной интенсивности рассеянного света [c.168]

Рис. 26. К теории метода измерения абсолютной интенсивности рассеянного света.

Установка для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света. Принципиальные схемы установок для измерения абсолютной интенсивности мало отличаются от схем установок, предназначенных для измерения относительной интенсивности. [c.170]

В установках для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света большие трудности вызывает ослабление прямого возбуждающего света. Для надежного сравнения яркостей или [c.171]

Из совпадения Л/ д, определенного из измерений абсолютной интенсивности рассеянного света, с наиболее точным значением этой величины следует, что изложенная теория молекулярного рассеяния света в газах правильна. [c.221]

Практическая ценность абсолютных измерений стала очевидной после работ Дебая [42] и его сотрудников, показавших, что по абсолютной интенсивности рассеянного света в растворах полимеров и белков может быть определен молекулярный вес макромолекул и другие важные их характеристики. [c.242]

Метод светорассеяния в таких задачах становится особенно удобным, если сложные абсолютные измерения можно заменить сравнительно простыми относительными измерениями. Но в последнем случае нужно располагать эталоном, абсолютная интенсивность рассеяния света которым хорошо известна. В качестве таких эталонов применяются различные веш ества [43, 337], но особенно часто используется жидкий бензол. Именно поэтому он особенно много исследовался. [c.242]

Экспериментальное исследование молекулярного рассеяния света в кристаллах было посвящено главным образом определениям абсолютной величины интенсивности рассеянного света, деполяризации рассеянного света, эффекта анизотропии рассеянного света и, наконец, тонкой структуры линии релеевского рассеяния. [c.389]

Первое определение абсолютной величины интенсивности рассеянного света в твердом теле было выполнено Ландсбергом и Вульфсоном [549] путем измерения отношения коэффициента рассеяния в кварце к коэффициенту рассеяния в газообразной углекислоте (СО2). [c.389]

Нулевой энергии квантового гармонического осциллятора соответствуют некоторые нулевые колебания частицы, которые происходят при температурах, как угодно близких к абсолютному нулю (Г=0 К) (П.4.9.4 ), Существование нулевой энергии подтверждено экспериментально в явлении рассеяния света кристаллами твердых тел при сверхнизких температурах. Рассеяние света происходит на колеблющихся атомах, молекулах или ионах, расположенных в узлах кристаллической решетки (11.1.6.5°). С классической точки зрения при Г- 0 К должны прекращаться колебания узлов решетки и должно прекратиться рассеяние света. Опыты показали, что при уменьшении температуры тела интенсивность рассеянного света не убывает ниже некоторого предела и сохраняется при дальнейшем охлаждении. Происходит это потому, что при сверхнизких температурах, близких к абсолютному нулю, сохраняются нулевые колебания узлов решетки и происходит рассеяние света. [c.434]

Интенсивность рассеяния зависит от степени нарушения оптической однородности. Чем сильнее нарушения, т. е. чем сильнее изменения показателя преломления п при изменении плотности р (чем больше дп др), тем интенсивнее рассеяние. В свою очередь, изменения плотности (флуктуации плотности) тем значительнее, чем больше вызывающая их энергия теплового движения кТ к — постоянная Больцмана Т—абсолютная температура) и сильнее сжимаемость вещества [р = — (1/н) (с(и/с(р)]. Расчеты показывают, что интенсивность света /, рассеиваемого единицей объема среды благодаря флуктуациям плотности, пропорциональна величине [c.119]

В литературе имеются экспериментальные данные по коэффициентам рассеяния жидкостей. Методики их измерения основаны на изучении относительной и абсолютной интенсивностей падающего и рассеянного света. При этом существует [66] несколько модификаций установок. Сложность измерений связана с необходимостью учета ряда поправок (апертурные ошибки непараллельный пучок лучей, неточная установка поляризатора в опытах с поляризацией погрешность от флуоресценции и т. д.). В табл. 6 приведены экспериментальные данные по коэффициенту рассеяния [c.226]

Строго говоря, формула Эйнштейна и другие выражения, написанные выше для абсолютной интенсивности, не могут быть применены к вопросам рассеяния света, поскольку термодинамика предполагает весьма медленные (обратимые) изменения параметров. Между тем в явлении рассеяния изменения происходят чрезвычайно быстро (во всяком случае для адиабатических флуктуаций). Пока не было установлено, что некоторые параметры, определяющие рассеяние, являются функцией частоты, применение термодинамических соотношений можно было считать правомерным, хотя в принципе и тогда можно было предполагать, что зависимость от частоты, например, у сжимаемости [45] должна иметь место, поскольку адиабатические флуктуации плотности рассасываются со скоростью упругих волн частоты 10 гц. [c.111]

Из сказанного следует, что для описания рассеянного излучения достаточно знать степень деполяризации Ago и абсолютный коэффициент рассеяния Rgo- Rm обычно находят при помощи относительных измерений, сравнивая интенсивность света, рассеиваемого исследуемой жидкостью, с интенсивностью света, рассеянного в тех же условиях эталонной жидкостью, значение абсолютного коэффициента рассеяния которой известно. В качестве эталона чаще всего используется бензол 2. В этом случае [c.109]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

И Впоследствии рядом исследователей были получены абсолютные и относительные интенсивности света, рассеянного в газах при разной температуре и давлении. Интересно, что используя экспериментальные данные по рассеянию газов, удалось теоретически найти число Аво-гадро, достаточно хорошо совпадающее со значениями, полученными из молекулярной теории газов. Фундаментальное исследование рассеяния света в парах ртути было приведено Ландсбергом и Мандельштамом в результате чрезвычайно тонкого и сложного эксперимента. Источником света служила искра, полученная с помощью конденсатора. Пары ртути помещались в сосуд с плоскими полированными стенками для входа и выхода возбуждающего света и для выхода рассеянного света. Было учтено большое число поправок, в первую очередь были приняты меры на подавление флуоресценции. В итоге были получены зависимости интенсивности рассеянного света от температуры и давления и прекрасное совпадение с данными теории. [c.238]

Отметим, что угловое распределение интенсивности рассеянного света измеряется легко, за исключением того случая, когда требуется разрешение корреляционных длин порядка микрона. Для определения корреляций на расстояниях порядка 1 мкм необходимо производить измерения при очень малых углах рассеяния. Для подобных измерений необходимы специальные оптические системы, в которых исключаются нежелательные дифракционные эффекты. К счастью, рассеяние в этих случаях всегда настолько велико, что можно использовать падающие пучки малой интенсивности. В тех работах, где приводятся абсолютные значения коэффициента рассеяния, которые сравниваются с теоретическими, особое внимание следует уделять условиям проведения опыта. Методы приготовления не содержащих загрязнений образцов обсуждались в нескольких работах, посвященных измерению абсолютной интенсивности света, рассеянного в простых жидкостях. Стейси [172] в своей фундаментальной монографии по рассеянию света довольно подробно рассматривает общие принципы создания фотометров для измерений рассеяния света и методы очистки жидкостей перед измерениями. Каждый исследователь обычно верит в свой любимый метод очистки. Однако методы центрифугирования, медленной дистилляции, фильтрации и электроосаждения, по-видимому, дают в равной степени хорошие результаты в руках терпеливого и аккуратного экспериментатора. В своих обзорах литературы по рассеянию света Кратовил [97, 98] обсуждает вопросы—усовершенствования экспериментального оборудования и методов химического приготовления исследуемых веществ. [c.107]

При измерениях абсолютной интенсивности рассеянного света все еще встречаются экспериментальные трудности, ведущие к недоразумениям ( 18). Однако согласие опытных данных с результатами расчета по формуле Эйнштейна с поправкой Кабанна теперь, по-видимому, не подвергается сомнению. [c.25]

Рис. 27. Схема установки для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света фотографическим методом (Вокулер [56]).

Рис. 28. Схема установки для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света фотоэлектрическим методом (Карр и Цимм [198]).

Используя фотографическую методику измерения, описанную в гл. HI, 11, Кабанн [303] первый сделал измерения абсолютной интенсивности рассеянного света в аргоне и измерения относительной интенсивности в некоторых других газах и парах органических веществ. Затем в лаборатории Кабанна Дором [1991 были сделаны абсолютные измерения в парах хлористого этила, а Вокулером [56] — в аргоне, воздухе и хлористом этиле. [c.220]

По-видимому, значения Л д, рассчитанные Кабанном [3031 и Дором [199] из их измерений абсолютной интенсивности рассеянного света, нужно признать несколько преувеличенными. Данные Вокулера для всех трех изученных им газов дают очень хорошие результаты для Ыа Среднее значение числа Авогадро, вычисленное по его данным для аргона, воздуха и хлористого этила, Ыа =(6,02 0,07)-10 находится в превосходном согласии с наиболее точным значением этой величины Л а = (6,0254 0,0002)-10 . Определение числа Авогадро по измерению коэффициента экстинкции к в атмосфере Земли по материалам многих авторов, обработанным Тьен-Киу [3051 и Васси [3061, дают также вполне удовлетворительные результаты, а именно Л/а==(6,10 0,08)-1023. [c.221]

Измерения абсолютной интенсивности рассеянного света в жидкостях, начатые Мартином и Лерманом [336] более сорока лет тому назад, продолжаются до сих пор. Особенно большое внимание таким измерениям уделяется именно теперь, когда они приобрели не только научную, но и практическую ценность. [c.242]

Упомянем, что Вокулер [55] из расхождения своих точных данных для абсолютной интенсивности рассеянного света в бензоле и эфире с формулой (2.6), с одной стороны, и данных Венкатесварана [257], не согласующихся с формулой (5 39 ), с другой стороны, делает вывод, что теория релеевского рассеяния недооценивает интенсивность центральной компоненты. В этом пункте Вокулер считает теорию релеевского рассеяния несовершенной и предлагает ее улучшить. Рокар [57] принимает это предложение и делает попытку найти дополнительный источник рассеяния света, учитывая корреляцию флуктуаций между соседними объемами, включающими одну-две молекулы. Однако в 1 было показано, что противоречие между теорией и опытом вызвано не несовершенством феноменологической теории рассеяния света, а неправильной оценкой значений входящих в формулу (1.94) параметров. [c.323]

Из теории молекулярного рассеяния света в кристаллах вытекает, что интенсивность молекулярного рассеяния пропорциональна абсолютной температуре. Небольшая дополнительная температурная зависимость, связанная с температурным коэффициентом упругих и упругооптических постоянных, дает изменение интенсивности рассеянного света 1%, когда температура меняется на 200°С [146] (кварц). Поэтому этим эффектом можно пренебречь. [c.376]

Кристаллы невозможно очистить от случайных включений, поэтому число изученных объектов здесь невелико. Метод, который позволил отличить молекулярно-рассеянный свет от света, рассеянного случайными включениями, состояд в исследовании зависимости интенсивности от температуры интенсивность молекулярно-рассеянного света растет пропорционально абсолютной температуре, а интенсивность паразитного света от температуры не зависит. [c.588]

Хотя сходящиеся волны неминуемо распадаются, они играют большую роль в теории Hey Tof 4HBbix резонаторов. Из того же рис. 2.22 ясно, что если в резонаторе по каким-либо причинам, например вследствие краевых эффектов, возникает близкая к сходящейся волна, то на протяжении нескольких первых обходов весь переносимый ею поток излучения целиком остается внутри резонатора. За это время плотность потока излучения, относящегося к основной расходящейся волне, успевает уменьшиться во много раз. В результате относительная интенсивность попавшего в сходящуюся волну света соответственно возрастает (отметим, что при наличии возбужденной активной среды этот свет усиливается не только по относительной, но и по абсолютной интенсивности). По мере приближения к сходящейся волне этот выигрыш в интенсивности, а с ним и роль рассеянного света становятся все более значительными. [c.115]

При спонтанном эффекте комбинационного рассеяния наблюдаются переходы, при которых колебательное квантовое число у, изменяется на единицу (Ау, = 1), а также переходы с большими изменениями у, (см., например, фиг. 33, где показан переход с уровня Vq = О на уровень у, = 2). Вследствие ангармоничности потенциала колебательные уровни не эквидистантны, и поэтому частоты линий спонтанного комбинационного рассеяния отличаются от значений если абсолютное значение целого числа Ь больше единицы (фиг.34, а). Наоборот, при эффекте вынужденного комбинационного рассеяния наблюдаются точные гарйоники (частоты 1ь + Ь[м с Ь = 1, 2,. .. см. фиг. 34,6). Если при вынужденном эффекте интенсивности насыщения стоксовых линий высших порядков могут достигать значений, близких по порядку величины к интенсивности лазерного света, то интенсивности этих линий при спонтанном эффекте быстро убывают с возрастанием Ь. Интенсивность спонтанного антйстоксова излучения пропорциональна числу частиц в возбужденном состоянии поэтому оно исчезает при низких температурах. При вынужденном эффекте такого исчезновения не происхо- [c.203]

Вторым примером может служить рассеяние света на границе раздела двух несмешиваюи ихся жидкостей или на свободной поверхности жидкости. Из-за теплового движения поверхность жидкости не бывает абсолютно гладкой. Она всегда неровная. На этих неровностях свет претерпевает дифракцию, т. е. происходит поверхностное молекулярное рассеяние. Если высота неровностей мала по сравнению с длиной волны, как это имеет место в обычных условиях, то амплитуда рассеянного света обратно пропорциональна первой, а его интенсивность второй степени длины волны. Поверхностное натяжение сглаживает неровности, появившиеся из-за тепловых флуктуаций. Поэтому молекулярное поверхностное [c.607]

В работах Рамана и Рамдаса [397], где они освещали поверхность ртути поляризованным светом, не приводится никаких абсолютных цифр, но их экспериментальные данные представляются в виде диаграмм, аналогичных рис. 55а, где длина стрелок изображает интенсивность, а направление — направление колебаний электрического вектора в рассеянном свете [66]. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...