Рассеяния интенсивность

Здесь N — число частиц в рассеивающем объеме, V" и е — объем и диэлектрическая проницаемость частицы, — диэлектрическая проницаемость среды, в которой взвешены частицы, 8 — угол рассеяния, — интенсивность падающего света, L —расстояние от рассеивающего объема до точки наблюдения. [c.581]

Поляризация пучка Р(0) является новым экспериментальным параметром, отражающим свойства ядерного взаимодействия в функции от угла рассеяния, орбитального момента и энергии частиц. Однако из-за Л л = Л п этот параметр нельзя измерить сравнением интенсивности левого и правого пучков, получающихся после первого рассеяния. Легко видеть, однако, что после второго рассеяния интенсивности левого и правого пучков станут различными (см. рис. 41) [c.80]

Основные выводы, вытекающие из теории Эйнштейна, совпадают с результатами теории Рэлея, так как флуктуационные неоднородности считаются малыми по сравнению с длиной волны. В первую очередь следует отметить, что в молекулярном рассеянии интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени (/ 1/Я ). Этим и объясняется [c.119]

Описанные в разделе 3.2.2 методы разделения парциальных структурных функций, использующие изотопное замещение и аномальное рассеяние, интенсивно разрабатываются, но их практическое воплощение применительно к изучению структуры аморфных сплавов в настоящее время тормозится вследствие низкой точности получаемых результатов. Для преодоления такого рода трудностей недавно разработаны два новых метода. Первый из них, так [c.71]

Изотропное рассеяние интенсивности излучения на граничных поверхностях не зависят от направления. Если интенсивности излучения на граничных поверхностях не зависят от направления, выражения (8.90) и (8.92) упрощаются и принимают соответственно вид [c.294]

Относительно короткие длины волн желательны также и потому, что плотность хранения информации пропорциональна или (см. п. 10.1.4.1). Однако в фиолетовом и ультрафиолетовом диапазонах возникает фоновый шум, ухудшающий восстановленные изображения это связано с неизбежным хаотическим (рэлеевским) рассеянием, интенсивность которого пропорциональна 1 . [c.429]

Экспериментальные исследования нелинейности обратного рассеяния интенсивного света в аэрозолях проведены в ряде работ. Ниже рассмотрены наиболее существенные из полученных результатов. [c.191]

Условия (1), (2) дадут полное гашение рассеянных пучков, если разность хода в них составит не целое число волн, а нечетное число полуволн (2ге + )Х12. В промежуточных же направлениях будет наблюдаться некоторое рассеяние, интенсивность которого зависит от числа рассеивающих центров. [c.7]

Это имеет простой физический смысл. Квадрат амплитуды рассеяния есть интенсивность. Следовательно, интеграл по всем значениям рассеянной интенсивности пропорционален объему рассеивающего объекта V = АВС чем большим количеством вещества рассеивается излучение, тем больше и рассеянная интенсивность. [c.28]

Произведение структурного фактора / (8)Р в (1), (3) на интерференционную функцию 2(8) = рассмотренного только что вида даст, следовательно, кристаллический тип дифракции на нулевой слоевой — экваторе. По мере возрастания индекса I слоевых линий резкость рефлексов на них будет уменьшаться и, начиная с некоторого I = V, рефлексы сольются друг с другом, т. е. слоевая будет представлять собой непрерывное распределение / (8) 2, поскольку составляющая будет постоянной величиной а 2з является одномерной функцией Лауэ (36). На этих слоевых с большим I выступает как бы самостоятельно дифракция от одномерной цепной молекулы. Поэтому непрерывное распределение рассеянной интенсивности по слоевым часто называют одномерной дифракцией . [c.265]

Для большинства целей векторная природа амплитуды волны не имеет значения. Например, для простых экспериментов по рассеянию с использованием неполяризованного падаюш,его излучения единственным следствием векторных свойств является умножение рассеянной интенсивности на поляризационный фактор, который зависит только от угла рассеяния. Следовательно, как правило, мы можем упростить рассмотрение, предполагая, что функция амплитуды г з (г)— скалярная величина, которая является решением волнового уравнения [c.16]

Следовательно, полная рассеянная интенсивность (для упругого и неупругого рассеяния) связана с Р(г, 0), что дает корреляции атомных положений независимо от времени, т. е. соответствует сумме всех корреляционных функций для мгновенных картин атомной конфигурации. [c.111]

Картина усложняется, если рассматривать газы или жидкости, состоящие из молекул. Тогда вместо Ро (г) для одного атома мы должны рассматривать ро(г, 0 , <в , где углы 0 , определяют ориентацию молекулы и зависят от времени. Полная рассеянная интенсивность тогда соответствует среднему во времени от мгновенных функций Паттерсона [c.116]

Пусть теперь уо = О, т. е. источники в среде постоянны, и изменяется значение Л (рис. 5,6). Первый множитель в (46) обращаете в единицу, и все определяется Я-функцией. При Л < 1 величина г х) монотонно возрастает от 1 в центре до некоторого конечного значения в далеком крыле, так что при постоянных источниках образу-ется линия поглощения, хотя никакого континуума по нашему предположению нет. Если же Л = 1, то Я-функция возрастает неограниченно и образуется глубокая линия поглощения с бесконечно мощ. ными крыльями. При постоянных источниках и чистом рассеянии интенсивность излучения бесконечно велика. Однако поскольку мы нормировали профиль на центр линии, этот профиль остается конечным и отвечает решению однородного уравнения, т. е. источникам на бесконечности. Функция источников возрастает с глубиной, а с удалением от центра линии в крыло излучение выходит все с больших глубин. [c.174]

Задача определения распределения частиц по размерам из измерений рассеяния также относится к числу некорректно поставленных (разд. 22.8). Рассеянная интенсивность д может быть измерена как функция длины волны X и угла рассеяния 0. Рассеянная интенсивность связана с распределением частиц по размерам п 0) и дифференциальным сечением рассеяния а, которое является функцией угла рассеяния 0, длины волны X и размера 0. Тогда можно записать [c.258]

Из рис. 5.4 ясно также, что если время прохождения Т через среду меньше длительности импульса Го, то форма рассеянного импульса в основном повторяет форму входного импульса, за исключением переднего края и хвостовой части. Заметим также, что в этом случае (Ti < Го) в промежутке между -1-+ Т = 2R2 и ( + To = 2Ri/ + То рассеянная интенсивность такая же, как в монохроматическом случае. [c.120]

Заметим, что в случае тонкого слоя рассеянная интенсивность [c.126]

Рассеяние нейтронной волны на одиночном ядре описывается с помощью т. н, амплитуды рассеяния Ь, имеющей смысл амплитуды сферич. волны, испускаемой ядром, если на него падает плоская возбуждающая волна единичной амплитуды. Амплитуда рассеяния зависит от массового числа ядра А, его заряда2, а также от относит, ориентации спинов нейтрона и ядра. Поэтому сумма сферич. волн, рассеянных ансамблем нетождеств. ядер, состоит из слагаемых с разл. амплитудами. В Н. с. важна усреднённая амплитуда (Ь), наз. когерентной амплитудой рассеяния. Усреднение амплитуд проводится по спиновым состояниям, изотопному и химическому составу ансамбля ядер, эквивалентных в структурном отношении. Среднеквадратичная флуктуация (Ь ) — (6) определяет интенсивность некогерентного рассеяния. Интенсивность когерентного рассеяния — дифракции нейтронов зависит от атомной структуры вещества, тогда как интенсивность некогерентного рассеяния к структуре нечувствительна. [c.284]

Зависимость тензора П, р. от векторов к н Н — следствие пространственной дисперсии, параметр к-рой а/к Га/Х 1 чрезвычайно велик (в оптич. диапазоне а/к й 10 ). Пространственная дисперсия вызывается двумя причинами трёхмерно-периодвч. расположением атомов в решётке, что ведёт к резкому пространственному перераспределению рассеянной интенсивности — дифракции на неё накладываются монотонная и плавная зависимости П. р. от угла рассеяния, обусловленные внутр. строением атомов и тепловыми калебаяиямя атомов кристалла. Количественно влияние темп-ры на П. р. учитывается введением Дебая — Уоллера фактора. [c.74]

При рассеянии интенсивного излучения в среде спонтанные процессы Р. с. могут усилиться стимуляцией излучением (индуцированное излучение). С тэким вынужденным рассеянием света связан широкий круг явлений напр., на вынужденном Р. с. основана работа комбинационного лазера. Если Р. с. стимулируется фотонами, рождёнными в среде в процессе рассеяния, то говорят о вынужденном пассивном рассеянии. Если Р. с. стимулировано внеш. излучением, то его нвз. активным вьшужденным Р, с. (см. Активная лазерная спектроскопия комбиващюнного рассеяния. Нелинейная оптика). [c.282]

В окрестности первичного луча появляется дополнит, диффузное рассеяние, интенсивность к-рого 1(e) определяет б [c.377]

Интенсивностъ рассеянного света. Матрицы рассеяния. Интенсивность пучка (S p, света, рассеянного в направлении х< , т. е. первая компонента его вектора Стокса S , [c.19]

Наиболее полное изложение теории дифракционных методов анализа дано в книгах Гинье[4], Г. С. Жданова [5], Джеймса [6], А. И. Китайгородского [7]. Отдельным вопросом теории посвящены книги Д. М. Васильева [8] (общее описание методов, геометрия дифракции), В. И. Ивероновой и Г. П. Ревке-вич [9] (теория рассеяния, интенсивность дифракции), Я. С. Уманского [10] (теория рассеяния, диффузное рассеяние). [c.95]

Наиболее опасные дефекты — трещины — ориентированы яреимущественно в вертикальной плоскости (рис. 69). Такие дефекты, расположенные в сечении шва, плохо выявляются при од-нощуповой схеме прозвучивания. Если в швах меньшей толщины, соизмеримой с эффективным диаметром ультразвукового пучка, суммарная амплитуда эхо-сигнала от плоскостных дефектов в сечении увеличивается за счет многократного зеркального отражения от дефекта и стенок, то в толстостенных швах этот угловой эффект уже не работает. Качественно это иллюстрируется рис. 70. Это приводит к тому, что такие дефекты при наклонном падении на них ультразвука могут быть выявлены только путем регистрации боковых лепестков индикатрисы рассеяния, интенсивность которых в десятки раз меньше, чем у основного лепестка. [c.117]

И ДЛЯ естественного света, рассеянное под углом 54°44 излучение равно средней рассеянной интенсивности, и оно не зависит от степени поляризации падающего света и от фактора нормальной деполяризации. Фажтар деполяр изации р можно найти, если провести измерения под любым другим углом, но так, чтобы 0= ] . [c.312]

Мы говорили о том, что рассеянные атомом волны сферически симметричны и амплитуда их спадает обратно пропорционально расстоянию от об-ьекта г. Кроме того, нужно учесть, что амплитуды вторичных волн пропорциональны амплитуде начальной, а значит и рассеянная интенсивность пропорциональна начальной [c.18]

Явление вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР), соответствующее описанному выше спонтанному процессу, было открыто на опыте Вудбери и Нг в 1962 г. ВКР также заключается в испускании спектральных компонент, сдвинутых относительно возбуждающего излучения на частоту внутримолекулярных колебаний, но вероятность этого процесса зависит от интенсивностей падающего и рассеянного излучений. ВКР возникает только при интенсивности падающего пучка, превышающей некоторую пороговую величину. В отличие от спонтанного рассеяния, интенсивность которого очень мала (10 — 10 часть возбуждающего потока), при ВКР доля рассеянного потока достигает десятков процентов. Помимо линий с частотами (ы S2) появляются линии более высоких порядков (ы 2S2), [c.504]

В когерентном рассеянии складываются амплитуды рассеяния для отдельных ядер, а в пекогерентном рассеянии — интенсивности. Поэтому когерентная составляющая сеченпя рассеяния пропорциональна квадрату числа отдельных рассеивателей, а некогерентная — просто чпслу отдельных рассеивателей N N [c.383]

РАДИОМЕТЕОРОЛОГИЯ изучает, с одной стороны, влияние метеорологич. условий в тропосфгае и стратосфере на распространение радиоволн (гл. обр. на УКВ), с другой — явления в тропосфере и стратосфере по характеристикам принимаемого радиосигнала. При распространении радиоволн в тропосфере и стратосфере нроисходит их преломление, поглощение, отражение и рассеяние. Интенсивность каждого из этих явлений определяется состоянием тропосферы и стратосферы в данный момент времени. Поэтому распространяющийся радиосигнал содержит информацию о состоянии этих сред в чрстности, о вертикальном и горизонтальном распределении диэлектрич. [c.295]

Если представить асимптотику волновой функции на больших расстояниях как суперпозицию сходящейся и расходящейся волн, то при чисто упругом рассеянии их амплитуды одинаковы (формула (13.51)), а при наличии неупругого рассеяния интенсивность расходящейся юлны с заданным I ослаблена по отношению к интенсивности сходящейся волны в отношении 5, . Поскольку это ослабление связано с неупругим рассеянием, то эффективное сечение неупругого рассеяния имеет вид [c.253]

Смотреть страницы где упоминается термин Рассеяния интенсивность : [c.420] [c.180] [c.160] [c.966] [c.556] [c.554] [c.526] [c.46] [c.289] [c.292] [c.145] [c.167] [c.499] [c.321] [c.358] [c.462] [c.509] [c.345] [c.779] [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...