Пределы точности Измерения интенсивностей

В пределах точности измерений интенсивность износа труб кипятильного пучка практически постоянна в течение всего периода наблюдений сказанное относится и к нижним трубам пароперегревателя, если не говорить о первых 350 ч, когда интенсивность износа была несколько выше. Что касается верхних труб пароперегревателя, расположенных в зоне всплесков, то после 350 ч работы средний локальный износ составил 0,3 мм, а после 850 и 1210 ч - всего 0,2 мм. Возможным объяснением такого утолщения стенки является образование тонкой оксидной пленки, которая действительно наблюдается на некоторых трубах. [c.81]

На рис. 72 приведены данные Величкиной [188, 189]. За единицу выбрана интенсивность рассеянного света при 18° С (/lg). В пределах точности измерения интенсивности ( 10—15%) теория хорошо согласуется с опытом. [c.328]

Таким образом, измеряемыми величинами при определении интенсивности излучения являются величины Q, 7] г) и (1). Типичная величина точности измерения интенсивности излучения лежит в пределах от 20% до 50%. [c.65]

В опытах Ландсберга и Шубина [571] были проделаны многочисленные серии измерений с большим количеством измерений в каждой серии. Из результатов опыта авторами был сделан вывод, что в Пределах точности измерений (1%) интенсивности нижней, средней и верхней точек неравномерно нагретого кристалла не отличаются от интенсивности равномерно нагретого кристалла. [c.407]

Поляризующие элементы — поляризаторы — желательно-устанавливать после системы линз непосредственно перед исследуемой деталью или моделью с тем, чтобы возможные остаточные напряжения в объектах не сказывались на точности измерений. В настоящее время освоен промышленный выпуск пленочных поляроидов большого формата и выполнение этога требования обычно не вызывает затруднений. Поляризатор и анализатор монтируют в круглых поворотных оправах, снабженных лимбами. Цена деления лимба соответствует чувствительности глаза или фотоприемника к изменению интенсивности света при повороте лимбов и колеблется в пределах [c.311]

Интенсивность звукового поля определялась, кроме того, обычным промышленным измерителем уровня звука. Результаты, полученные путем измерения изменений температуры, совпадают в пределах точности использовавшихся приборов с показаниями измерителя уровня звука. [c.91]

Если dRo есть погрешность экспериментального измерения отношения интенсивностей, то уравнение (6) определяет соответствующую величину dTo, устанавливающую предел точности спектроскопического метода измерения температуры. Таким образом, мы видим, что с точностью до множителя а относительная погрешность температурных измерений совпадает с погрешностью измерений интенсивности линий. При благоприятных условиях современные методы позволяют выполнить измерения с точностью до 1%, так что dRo/R = 0,Ol, но обычно ошибки измерений значительно больше. [c.294]

Для доказательства того, что волна на цилиндре является поверхностной, с помош ью дифракции света снималось распределение амплитуды радиального смещ,ения в волне от относительного расстояния R—г)/Яд до поверхности. На рис. 3.27 изображены указанные зависимости. Теоретическая кривая (7) рассчитывалась по формулам (1.92) для смещ,ений в рэлеевской волне в изотропном цилиндре, для экспериментальной кривой 2) нормированная амплитуда радиального смещ,ения Ur/Uy (0) (где С/г (0) — амплитуда на поверхности) вычислялась [213] как квадратный корень из отношения интенсивности света в первом дифракционном максимуме к интенсивности в нулевом, деленный на такую же величину вблизи поверхности (на глубине, равной половине ширины световой ш ели, /г/2 = 0,13 мм). Как видно из графиков, в пределах точности наших измерений —30% (это вызвано в основном небольшими размерами освеш ен-ной области в длинах Яд и ее искривленностью) ход экспериментальной и теоретической зависимостей примерно одинаков и демонстрирует поверхностную локализацию исследуемой волны. [c.263]

Шумы представляют собой важную проблему в науке и технике, поскольку они определяют нижние пределы как в отношении точности любых измерений, так и в отношении величины сигналов, которые могут быть обработаны средствами электроники. Для того, чтобы определить эти пределы, необходимо знать интенсивность имеющихся источников шума, уметь минимизировать отношение шума к сигналу при любом методе измерений и в любых устройствах обработки сигналов и научиться просто и точно измерять эти шумы. Цель данной книги познакомить читателя с этими проблемами. [c.9]

Интенсивное изучение методов и техники точной реализации точек плавления и затвердевания металлов было проведено авторами работ [47—50] и [52—56]. Предел воспроизводимости, достигнутый при реализации точек затвердевания металлов, определяется скорее совершенством термометров, используемых для фиксации переходов, чем самими металлами. Необходимость обеспечить достаточную глубину погружения термометра в среду с измеряемой температурой является сложной проблемой (см. гл. 5). В зависимости от конструкции термометра требуется его погружение в зону однородных температур в пределах от 10 до 20 см, чтобы чувствительный элемент в пределах 0,5 мК соответствовал температуре окружения. Поскольку разница АТ между температурой чувствительного элемента и температурой окружения экспоненциально уменьшается с глубиной погружения, нет больших различий в глубине погружения для точки таяния льда, точки затвердевания олова и даже золота. Увеличение глубины погружения для разных конструкций термометров на 1,5—3 см приводит к уменьшению АТ примерно в 10 раз. В точках затвердевания металлов обычно можно обеспечить достаточную глубину погружения, однако при измерении платиновым термометром сопротивления температур других объектов всегда важным ограничением является однородность их температур. Поэтому выше 500 °С платиновым термометром трудно измерить температуру тела с точностью лучше 50 мК. Отметим в этой связи эффективность применения тепловых трубок для увеличения области очень однородной температуры. [c.169]

Фосфор, Р4. До настоящего времени исследован только спектр рассеяния молекулы Р4 (Венкатесваран [89U]). В жидкой фазе найдены три частоты 363, 465, 606 см . Линии, соответствующие первым двум, полностью деполяризованы, т. е. не принадлежат 1шолне симметричным колебаниям. С другой стороны, наиболее интенсивная линия с частотой 606 см имеет степень деполяризации p = u,u5, которую в пределах точности измерений можно считать равной нулю. [c.323]

На основании полученных результатов можно сделать вывод, что в пределах точности измерений величины параметра а ячейки для обоих препаратов одинаковы, а параметра с — разные. Получаем для окиси олова, осажденной 30%-ным раствором аммиака, а — 3,800 А, с = 4,834 А для окиси олова, осажденной 20%-ным раствором карбоната натрия, а = 3,802 А, с = 4,837 А. Последние значения очень близки к значениям, полученным в работе Свэнсона, где а=3,802 А, с=4,836 А при 26 °С. Соотношение интенсивностей иное, чем у Свэнсона . Для окиси олова, полученной осаждением раствором аммиака наиболее интенсивными линиями является й = — 2,97 А (101), й = 2,68 А (ПО), й = 1,75 А (112), что совпадает с данными, приведенными у Свэнсона. [c.92]

Луч лазера проходит через модулятор интенсивности и претерпевает дифракцию на измеряемом изделии. Разностный сигнал, поступающий с фотодетекторов и D , которые расположены в точках дифракционной картины, соответствующих половинному уровню максимальной интенсивности излучения первого бокового максимума, поступает на микроамперметр. Фотодетектор D , установленный на оптической оси установки, дает возможность контролировать выходную мощность лазера и в случае необходимости стабилизировать ее. При увеличении диаметра изделия электрический сигнал фотодетектора увеличивается, а фотодетектора Da— уменьшается. Уменьшение диаметра изделия приводит к обратному изменению электрических сигналов фотодетек-торов. Пределы контроля устройства равны —16,7 и +18,3% от эталонного размера. Точность измерения составляет 0,5% от контролируемого диаметра, но при этом необходимо фиксировать измеряемый объект в луче лазера с большой точностью. [c.257]

Пределы измерения углов дифракции от —90 до -f 164°, точность измерения углов дифракции 0,005° размеры истинного фокуса рентгеновских трубок 1X12 мм (трубка БСВ-12) 0,04X8 мм (трубка БСВ-14) потребляемая мощность источников питания 2 кВт, максимальное напряжение на рентгеновской трубке 50 кВ, максимальный ток рентгеновской трубки 60 мА стабилизация высокого напряжения и анодного тока при одновременной работе двух трубок при колебаниях сетевого напряжения в пределах 7% от номинала поддерживается с точностью 0,1% суммарная ошибка измерения интенсивности за 10 ч работы не более 0,5%. В комплект установки входят высоковольтный источник питания ВИП-2-50-60 стойка с защитным кожухом рентгеновской трубки и механизмом юстировки гониометрическое устройство ГУР-5 с приставками для вращения образцов в собственной плоскости для исследования преимущественных ориентировок кристаллов (текстур) в поликристаллах, для получения полного набора интегральных интенсивностей от монокристаллов, для съемки неподвижных образцов измерительно-регистри-рующее устройство ЭВУ-1-4 устройство для вывода информации с цифропечатающим устройством и перфоратором, блок автоматического управления трубки рентгеновские БСВ-12 и БСВ- 4, блоки детектирования сцинтилляци-онные БДС-6, блоки детектирования пропорциональные БДП-2. [c.10]

Износ образца осуществляется на приборе, представленном на рисунке 6.1, который позволяет регулировать условия проведения опыта по температуре, скорости абразивных частиц и составу газовой среды в широких пределах. Скорость абразивных частиц в этом приборе определяется по числу оборотов двигателя. Длительность опыта в завпсимо-сти от скорости абразивных частиц и запыленности потока устанавливается экспериментально. Необходимое для этого количество абразива определяется интенсивностью износа и точностью измерения веса образца. [c.118]

Из-за большой длины фокусного расстояния размер пятна был достаточно велик, что увеличивало точность измерений. Распределение плотности почернения пленки было получено путем сканирования по узким полоскам в микроденситометре с минимальной щелью, допускающей отсчет в пределах всей шкалы прибора, так, чтобы при измерении сохранялось максимально возможное количество деталей. Узкие двумерные полоски соединялись затем соответствующим образом и давали распределение плотности почернения на пленке. Кривые постоянной интенсивности были получены как линии пересечения распределения интенсивности с плоскостью, проходящей на соответствующих уровнях. [c.73]

Часто требуется ослабить лазерный пучок до уровня энергии или мощности, соответствующего динамическому диапазону имеющегося приемника. Располагая хорошо откалиброванным ослабителем, можно также определить область, в которой чувствительность приемника следует некоторому предписанному закону, или исследовать характер отклонений от этого закона. При сравнительно низких интенсивностях, с которыми обычно имеют дело в оптике, в качестве ослабителей пользуются нейтральными фильтрами. Такой фильтр представляет собой прозрачную среду, например желатину или стекло, содержащие поглощающий материал подходящей концентрации. Спектральные характеристики такого материала слабо зависят от длины волны, по крайней мере в видимой области спектра, и поэтому они выглядят серыми или черными в зависимости от их общего поглощения. При работе с такими фильтрами в узких интервалах длин волн нужно соблюдать осторожность, ибо коэффициент пропускания типичных фильтров может изменяться в пределах видимого спектра почти в 2 раза. По этой причине, а также в силу того, что из-за взаимодействия излучения в результате поверхностного отражения внутри пачки таких фильтров общие вносимые потери совокупности фильтров могут быть не равными сумме индивидуальных вносимых потерь, следует калибровать каждый фильтр или пачку фильтров на нужной длине волны, когда требуется высокая точность измерений. [c.137]

Следует сделать некоторые предположения относительно характера иитерферограммы. Во-первых, пространственная частота иитерферограммы предполагается заранее известной. Практически это хорошее приближение. Например, если интерферограмма образуется с помощью звездного интерферометра Майкельсона, то ее период определяется интервалом субапертуры, длиной волны и фокусным расстоянием, а все эти параметры можно считать известными. Во-вторых, амплитуда интерферо-граммы предполагается постоянной в пределах многоэлементного фотоприемника. В действительности мы предполагаем, что рассматриваемый свет является квазимонохроматическим и что усредненные по времени интенсивности двух пучков постоянны в пределах фотоприемника. В-третьих, пространственный период иитерферограммы предполагается большим по сравнению с размером отдельного элемента. Это предположение позволяет нам считать интенсивность на любом элементе постоянной. Наконец, мы используем несколько искусственное предположение о том, что на всем фотоприемнике укладывается целое число периодов иитерферограммы. Последнее предположение позволит нам упростить задачу (как будет ясно из дальнейшего) и все-таки найти фундаментальные пределы точности интересующего нас измерения. [c.464]

Колориметрический метод определения концентрации кремнекислоты основан на измерении интенсивности окраски синего кремнемолибденового комплекса. Измерение, осуществляемое на фотоколориметрах с перестановкой кювет, позволяет определять концентрацию кремнекислоты до 0,1 мкг в пробе. Эта цифра является следствием следующего расчета обычный график зависимости показаний прибора от концентрации кремнекислоты в пробе имеет вид прямой линии с углом наклона к оси абсцисс 0,04—0,05 дел мкг SiO - Следовательно, величина показаний 0,005, являющаяся возможной погрешностью колориметрирования, отвечает содержанию SiO в пробе, равной 0,1 мкг. Эту величину можно считать пределом измерения данным способом (с перестановкой кювет), и одновременно ее можно считать возможной величиной погрешности при колориметрировании. Если для анализа было взято 50 мл воды, то можно указать точность определения (собственно колориметрирования) при разных концентрациях кремнекислоты в литре (табл. 13-21). [c.321]

Относительно малые части объема вещества с высокой степенью трехмерного упорядочения вызывают более интенсивную дифракцию рентгеновских лучей, чем участки, слабо упорядоченные. Так, по данным [14-7] наличие в гматерпале до 70—80% слабо графитированных веществ может не обнаруживаться но профилю дифракционных линий, т. е. 1 е давать второго пика интенсивности линий (002), (004) и не оказывать заметного влияния на угловое положение соответствуюпдпх максимумов. В связи с этим межслоевое расстояние целесообразно оценивать по нескольким линиям дифракционного спектра, учитывая ряд инструментальных ошибок. Достигаемая с учетом этих замечаний точность измерения с/2 находится в пределах 0,0004 нм. [c.261]

Все параметры вычислительных алгоритмов МГУА, а также структура этих алгоритмов выбираются при помощи перебора ряда вариантов таким образом, чтобы получить наиболее глубокий минимум. Допустимый минимум зависит от интенсивности помех и практически при обычной точности измерения переменных составляет 5... 10%. Полученные модели адекватно воспроизводят исследуемый процесс при торможении, так как погрещность этих уравнений по данным исходной выборки находится в пределах 6...7%, что допустимо. Планирование и использование полного факторного эксперимента ПФЭ позволяет получить триботехнические функциональные зависимости (математические модели) для различных фрикционных материалов. [c.482]

Преимущества сцинтилляционных счетчиков таковы. Во-первых, у них высока эффективность регистрации, равная почти 100% для заряженных частиц и 30% для у-квантов. Во-вторых, у сцинтилляционных счетчиков очень мало разрешающее время, предел которого определяется длительностью люминесцентной вспышки. Продолжительность вспышки зависит от вещества сцинтиллятора. Для неорганических кристаллов, таких как Nal, это время имеет порядок 10" с, для органических кристаллов (антрацен, нафталин) — примерно 10" с, для пластических сцинтилляторов доходит до 10"° с. Поэтому неорганические и особенно пластические сцинтилляторы особенно хороши там, где требуется высокое разрешение по времени. Третьим преимуществом люминесцентного счетчика является возможность измерения энергии как заряженных частиц, так и у-квантов. Для измерения энергии более пригодны неорганические кристаллы, так как в органических кристаллах и пластиках плохо выполняется линейность зависимости интенсивности вспышки от энергии первичной частицы. Но даже и в счетчиках с неорганическими кристаллами энергия измеряется с точностью порядка 10% в области энергий от сотен кэВ и выше и с точностью порядка 50% в области десятков кэВ. Сцинтилляционным счетчиком можно измерять не только энергию, но и скорость тяжелых заряженных частиц с энергиями в области десятков МэВ. Для этого используется тонкий кристалл. В таком кристалле измеряется не вся энергия частицы, а лишь потеря энергии на расстоянии толщины кристалла, т. е. —dE/dx. А это и есть измерение скорости (см. гл. VIII, 2, формула (8.24)). Если же на пути частиц поставить комбинацию из тонкого и толстого кристаллов, то можно измерить энергию и скорость, т. е. энергию и массу. Таким путем можно легко отделять, например, протоны от дейтронов, измеряя в то же время энергии и тех, и других частиц. Как недостаток сцинтилляционных счетчиков отметим то, что с ними труднее работать, чем с газоразрядными. Например, кристалл Nal очень гигроскопичен и боится больших потоков света. Поэтому этот кристалл приходится тщательно герметизировать и экранировать от наружного освещения. Сцин-тилляционный счетчик сейчас является одним из основных типов детекторов как в самой ядерной физике, так и в ее технических приложениях. В сцинтилляционных счетчиках в качестве рабочего вещества иногда используются жидкие прозрачные сцинтилляторы, которые могут иметь неограниченно большой эффективный объем (вырастить большой кристалл трудно). [c.501]

В этой таблице широкие пределы колебаний времени на одно измерение главным образом обусловлены различной квалификацией контролеров и различным (принятым) темпом контроля. Принятый темп контроля непосредственно связан с погрешностью измерения. Так, по тем же наблюдениям при измерении диаметра вала 36 мм микрометром 1-го класса точности с продолжительностью = 0, 9м1мин на одно измерение средняя квадратическая ошибка <3 составляла 1,6 мк, а при переходе на более интенсивный режим (0,9 мин. на одно измерение) средняя квадратическая ошибка о достигла 2,3 мк. Еще более существенная зависимость а от выявлена для резьбовых микрометров и др. [c.193]

Выше кратко рассматривались две основные методики количественного анализа смесей (стр. 21), базирующиеся на использовании концентрационной кривой в процентах пропускания или на применении закона Беера. В любом случае наибольшая точность может быть достигнута при работе с полосами поглощения, имеющими интенсивность в пределах 25—65% пропускания. Обе указанные методики применимы и к спектрам растворои. Аналогичный метод был разработан для анализа твердых смесей при спектроскопическом исследовании прессованных таблеток из галогенидов щелочных металлов [27]. В этом случае в качестве внутреннего стандарта используют тиоц-ианат калия, который тщательно перемешивают с порошком бромистого калия до получения исключительно однородной смеси с концентрацией тиоцианата 1—2%. Затем записывают ряд спектров таблеток, приготовленных из стандартной смеси тиоцианата с бромидом калия при различных концентрациях образца. Отношение интенсивности поглощения иона N5" при 2126 г (4,7 х) к интенсивности выбранной полосы поглощения образца наносят на график в зависимости от концентрации образца в процентах, и таким образом получают калибровочную кривую. Используя ту же самую стандартную смесь тиоцианата с бромидом калия в качестве материала для прессования таблеток, по этой кривой можно определить концентрацию вещества в любой исследуемой смеси. При этом важным фактором, определяющим воспроизводимость результатов, является постоянство времени размалывания смеси порошков для прессования таблеток. Описанная методика исключает необходимость измерения толщины таблеток и позволяет исследовать вещества, поглощение которых не под- [c.59]

В опытах [525] изучались чистые жидкости, у которых вязкость заключена в пределах от 0,01 до 0,9 пз, а также растворы сероуглерода в парафиновом и минеральном маслах и раствор нитробензола в минеральном масле. Во всех чистых жидкостях найдено время релаксации 2-10 сек. В растворах сероуглерода в маслах т=0 с точностью до 5-10 сек, а в растворах нитробензола в минеральном масле т==7-10 сек. Расхождения между данными по инерции явления Керра [525] и данными для той же физической величины, приведенными в табл.32 и 33, так велики, что нет никакой надежды их примирить. Но в этом расхождении нельья было видеть прямого противоречия, пока не была детально изучена поляризация центральной компоненты линии релеевского триплета. Действительно, время релаксации 10 —10 сек, найденное по рассеянию (табл. 32, 33), недоступно измерению в эффекте Керра по существу самого экспериментального способа измерения инерции этого эффекта. С другой стороны, если времена 10 сек реальны, они не могли быть обнаружены при спектрографическом методе исследования крыла линии Релея. Действительно, процессы релаксации анизотропии с 2 10 сек модулируют рассеянный свет с частотой / 10 гц. Следовательно, полуширина спектрального распределения интенсивности света, рассеянного на [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...