Компонента центральная, интенсивность

Компонента центральная, интенсивность 94—98, 318— 324 [c.510]

Для линий, возникающих при переходе О, наоборот, интенсивнее те тс-компоненты, которые отвечают вертикальным стрелкам по краям данной схемы, и те а-компоненты, которые отвечают косым стрелкам в ее центре. Центральная ти-компонента при этом, как сказано, отсутствует. Примером может служить линия P2 D2, где из ти-компонент более интенсивна /б, и из а-компонент— /g и /б. [c.346]

Тип I. Переход J- J—1 gjправил интенсивностей, приведенных в конце 63. следует, что для этого типа расщепления в группе тс-компонент наиболее интенсивны центральные компоненты. Если оба множителя Ланде и g [c.370]

Тип II. Переход J- J—1 gj > gj . Число тс-компонент снова равно 2J—1, число а-компонент равно 2(27— 1). Из тс-компонент наиболее интенсивны опять центральные компоненты из о-компонент в данном случае наиболее интенсивны самые внешние компоненты. При малом значении разности gj — по сравнению со значениями самих множителей Ланде gj и gj-, получается характерная картина расщепления, схематически изображенная на рис. 200, а и на рис. 200,6 для случая линии Fg Gg с = 1,500 7—1 = 5, gj i 1,367. Снова при увеличении разности gj — gj- компоненты разных групп перекрываются, и расщепление теряет характерный вид. [c.371]

Тип III, Переход J—>J. Для этого типа по правилам интенсивностей группе 7с-компонент центральные компоненты наименее интенсивны, каждой из групп о-компонент наиболее интенсивны средние компоненты [c.371]

Сжимаемость и соответствующая полная интегральная интенсивность рассеянного в СОг света приводились на фиг. 2 и 3. На фиг. И изображено отношение интенсивности центральной компоненты к интенсивности компонент Бриллюэна — Мандельштама. Поскольку для СОг рассматриваемые частоты фононов гораздо выше частоты колебательной релаксации [79], отношение интенсивностей дается модифицированной формулой Ландау — Плачека (63) с колебательной удельной теплоемкостью j = 0,06 кал/г-К [111]. В спектре света, рассеянного разреженным газом, а также жидкостью большой плотности, интенсивность более или менее равномерно распределена между центральной компонентой и боковыми компонентами. В надкритической области преобладает релеевская компонента. Однако интенсивность компонент Бриллюэна — Мандельштама, пропорциональная с , также возрастает по мере приближения к критической точке, хотя и гораздо медленнее. [c.133]

Зависимость ширины линии, соответствующей переходу, который совершает спин I или группа эквивалентных спинов, от времен жизни других связанных с ним спинов Г может проявиться также и в отсутствие химического обмена и квадрупольной релаксации при наличии только магнитной релаксации. Ярким примером служит случай, когда Спин Г образован двумя эквивалентными спинами г = У%. Как упоминалось-раньше, в этом случае спектр, соответствующий спину I, в первом приближении представляет собой триплет с центральной линией Ц 0 в 2 раза более интенсивной, чем боковые линии. Однако в более высоком приближении две компоненты центральной линии, соответствующие /г—О, / = 1 и /г = О, Г= о, расщепляются и могут быть практически разрешены. Синглетная спиновая волновая функция состояния / = О антисимметрична по отношению к двум спинам и поэтому нечувствительна к. любому симметричному возмущению, например билинейному взаимодействию между спинами V или локальной неоднородности поля в пределах расстояния между ними. Следовательно, это состояние имеет значительна большее время жизни, чем триплетное состояние — О, 1 = 1 и две центральные линии спектра, соответствующего спину I, должны иметь неравные ширины и, будучи равными по интенсивности, неравные высота. , . [c.466]

В реальных случаях сварки в центральной части пластины при нагреве возникают пластические деформации укорочения, вызванные действием сжимающих напряжений Ог и сте, поэтому при последующем охлаждении в пластине появляются остаточные напряжения. На рис. 11.16 показано характерное распределение остаточных напряжений и ао в радиальном направлении. При этом можно выделить три зоны. В зоне / остаточные напряжения (как Ог, так и ое) растягивающие и, как правило, достигают значений предела текучести материала, т. е. Ол = = 0в==0т. В зоне // интенсивность напряжений а,, вычисленная по значениям компонентов Ог и Ств, приблизительно равна пределу текучести, т. е. о, = В зонах I я II происходят пластические деформации. В зоне III на стадиях нагрева и остывания возникают только упругие деформации. В этой зоне компоненты напряжений Стг и Ое уменьшаются по абсолютным значениям примерно обратно пропорционально квадрату радиуса. [c.431]

С разных позиций подходя к вопросу об увеличении точности анализа спектра, мы приходим к выводу, что помимо традиционных требований об уменьшении ширины аппаратной функции и уменьшении ошибки измерения интенсивности, имеется еще один важный параметр спектрометра — величина побочных, максимумов аппаратной функции. Необходимо каким-то образом воздействовать на ее форму с тем, чтобы спад от центрального пика происходил либо монотонно, либо чтобы вторичные-максимумы были как можно меньше. Задача эта имеет значение не только в спектроскопии, но также и во всех случаях,, когда возникает проблема выделения слабого компонента изображения или какого-либо сигнала на фоне сильного. [c.14]

Непрерывность распределения интенсивностей деформаций В рассматриваемой полосе следует непосредственно из непрерывности распределения компонент деформаций Ех, Еу и уху Распределение интенсивностей деформаций по сечению тонкой деформируемой полосы с центральным идеально пластическим слоем, находящейся под нагрузкой, показано на рис. 4. Распределение отношения 8 /б рассчитано при [х = 0,5 для разных значений показателя упрочнения п 0,5, 0,3 0,1 и О, при [c.27]

Центральная линия соответствует той же частоте ыо, что и при отсутствии магнитного поля, а направление поляризации параллельно магнитному полю (л-компонента). Боковые линии вдвое меньшей интенсивности смещены по шкале частот в противоположные стороны на одинаковые расстояния и поляризованы ортогонально центральной линии, т. е. перпендикулярно индукции магнитного поля (а-компонен- [c.63]

Из сказанного следует, что отношение интенсивности центральной компоненты /с к суммарной интенсивности двух компонент Бриллюэна — Мандельштама 2/бм пропорционально отношению флуктуаций энтропии к флуктуациям давления [c.123]

Формула Ландау — Плачека. Отношение интенсивностей центральной и боковых компонент измерялось в некоторых газах [79, 158] и жидкостях [49, 140, 141, 157, 156]. Если дисперсия отсутствует, то отношение интенсивностей должно подчиняться формуле [c.136]

Таким же образом было найдено, что интенсивности линий Вг" (спин /2)г Вг (спин /2), 3 (спин /2) в монокристаллах КВг и КЗ должны быть соответственно 0,4 и 0,3 от ожидаемых интенсивностей [13]. Аналогичным образом установлено [14], что в опилках металлической меди (/ — /2) отжиг увеличивал сигнал в 2,5 раза. Для объяснения предполагалось, что в отожженном металле наблюдается полная интенсивность, тогда как в начальном образце суш ествование дислокаций (устраненных отжигом) приводило к исчезновению побочных линий вследствие квадрупольного уширения первого порядка. Между прочим, отметим, что если условия (VII.30) выполняются, то дипольная ширина центральных компонент действительно меньше, чем ширина полной линии в совершенном кристалле. Причина, как уже указывалось в гл. IV, состоит в том, что переходы между двумя соседними спинами —У2 <— /2, т т — 1с т Ф =7 /4 не происходят одновременно, так как вследствие квадрупольного уширения они соответствуют разным частотам. Второй момент центральной линии, обусловленной диполь-дипольным взаимодействием, определяется (1 .65). [c.223]

Здесь полная интенсивность центральной компоненты [c.93]

При приближении к критической точке формулы (5.39) и (5.40) становятся неприменимыми. В этом случае интенсивность центральной линии / =/ 5 (второй член (2.1)) неограниченно возрастает. Чтобы избежать этого. Владимирский [46] произвел расчет отношения интенсивности компонент тонкой структуры, учитывая в выражении свободной энергии градиент флуктуации плотности, и получил формулу [c.95]

Процесса. Это относится, строго говоря, ко всем жидкостям, но различие между (7.4) и соответствующей термодинамической формулой выступает особенно сильно, когда в жидкости обнаруживается заметная дисперсия скорости звука. Примером могут служить такие жидкости, как бензол, сероуглерод, четыреххлористый углерод и др., в которых нами была обнаружена дисперсия МО—20% (см. гл. VI). Вследствие дисперсии скорости звука интегральная интенсивность в этих жидкостях должна быть примерно на 20— 40% ниже вычисленной из термодинамических значений параметров. Интенсивность центральной компоненты, так же как и /мб, должна рассчитываться с учетом скорости рассасывания изобарических флуктуаций. Но если флуктуации давления меняются быстро, что выражается в смещении компонент Мандельштама— Бриллюэна на величину 10 гц, то изобарические флуктуации плотности изменяются несравненно более медленно. В рассеянном свете они проявляются в виде несмещенной линии, максимум которой соответствует со=соо. Полуширина этой линии для различных жидкостей несколько различна, но в среднем лишь немного отличается от 6(0/-- 10 гц. Таким образом, в формировании центральной компоненты принимают участие процессы, почти на три порядка более медленные, чем процессы, обусловливающие смещенные линии. [c.114]

Из формул (7.21) и (7.22) следует, что интегральная интенсивность крыла сжатия и сдвигового крыла очень мала по сравнению с интенсивностью центральной компоненты. Поэтому при вычислении отношения 7 //мб их можно вовсе не принимать во внимание, и тогда [c.121]

В приведенном расчете не учтена центральная несмещенная компонента рассеянного света. В кристалле ее интенсивность чрезвычайно мала вследствие малости коэффициентов расширения (см. (1.54)). [c.137]

Здесь нас будет интересовать наиболее простой случай, когда подынтегральные функции являются дисперсионными. Этот случай прямо относится к распределению интенсивности в центральной линии и в компонентах Мандельштама — Бриллюэна тонкой структуры (5.19), (5.36) и (5.37). Аппаратная функция для интерферометра Фабри — Перо при достаточной разрешающей силе [c.196]

Учет асимметрии возбуждающей линии при расшифровке сложного контура в нашем способе достигается тем, что вправо от линии максимума для левой компоненты строится правая часть правого сателлита в соответствующем масштабе и наоборот. После такого построения видно, какая часть от хвостов боковых компонент накладывается на максимум центральной линии. Следующая операция состоит в том, что из общего контура вычитаются контуры боковых компонент. Таким образом получается контур центральной компоненты. В результате описанной операции получаются все три контура в первом приближении. При такой операции мы не учли части интенсивности центральной компоненты, накладывающейся на боковые и завышающей их интенсивность. [c.200]

Поэтому теперь из общего контура вычитается полученная в первом приближении центральная компонента, в результате получаются боковые компоненты во втором приближении, которые снова вычитаются из общего контура, после чего получается контур центральной линии во втором приближении и т. д. В результате двух-трех таких операций дальше уже контуры не изменяются, и мы считаем их окончательными. На рис. 40 окончательные контуры начерчены тонкими линиями. Определение интенсивностей компонент производится путем планиметрирования их площадей. [c.200]

Интересно отметить, что в спектре тонкой структуры воды нет отчетливо выраженной центральной компоненты (см. рис. IV). Если провести измерения максимальных интенсивностей, причем за интенсивность центральной компоненты принять интенсивность посередине между боковыми компонентами, то получается / /2/мб == 0,11, т. е. величина, близкая к данным Рэнка и сильно отличающаяся от данных Венкатесварана (см. табл. 23). Если же провести расшифровку контуров боковых компонент, как об этом рассказано в 12, то на долю интенсивности в промежутках между компонентами Мандельштама — Бриллюэна не остается ничего. Та интенсивность между смещенными компонентами, которая былаобнару- [c.322]

Сравнение полосы Тд СН4 в жидком азоте при 110° К со спектром газа при той же температуре (рис. 4) показывает, что в спектре раствора наблюдается существенное перераспределение интенсивности в пользу повышения интенсивности центральной Q-компоненты. Оценка возрастания относительной интенсивности компоненты Q (в предположении, что в компонентах Р, и й коэффициент поглощения на молекулу одинаков) показывает, что все молекулы, которые в газе находились на вращательных уровнях со значениями вращательного квантового числа/ 3, должны давать вклад только в компоненту Q. Если, исходя из использованной ранее модели объяснить увеличение интенсивности ( -компоненты существованием в растворах барьера для вращения молекул СН4, то высоту этого барьера и можно считать приблизительно равной энергии вращательного уровня с /=3, т. е. 7 бО см" . Ддд молекул СВ4 можно ожидать такой же высоты потенциального барьера для вращения в растворах. Однако благодаря меньшей величине вращательного квапта ( о=5.25 см , для СН4 и 2.63 см" ддд 004), возмущения в спектре дей- [c.224]

Расчет фокусатора проводился для следующих параметров Лд = 0,525 мкм, Л+1 = 4Ло/5 = 0,42 мкм, Л 1 = 4Ло/3 = 0,7 мкм (Л" = 4, р = 1 в (5.188)), длина отрезков фокусировки (I = ЗОА(Л), (А(Л) = Л /Д), радиус апертуры ДОЭ К = 2,5 мм, фокус линзы 500 мм, параметры призмы и линзы в (5.194), хо (ОДОА (Ад)), / = М = 2000 мм. Полутоновое изображение рассчитанного рельефа спектрального фокусатора приведено на рис. 5.63а. Распределение интенсивности, формируемое спектральным ДОЭ (5.190)-(5.194), (5.212) для освещающего пучка, состоящего из трех взаимно некогерентных плоских пучков с указанными выше длинами волн приведено на рис. 5.636. Рисунок 5.636 показывает высокое качество фокусировки в три отрезка.. Различные длины и интенсивности отрезков объясняются различным размером дифракционнох о пятна А(Л) для различных длин волн. Левый, центральный и правый отрезки на рис. 5.636 соответствуют компонентам Л 1 = 0,7 мкм, Ло = = 0,525 мкм и Л+1 = 0,42 мкм, соответственно. [c.387]

Обратная зональная ликвация характеризуется противоиолож-нпм распределением примесей и компонентов, понижающих температуру ликвидуса сплава. Слои металла, находящиеся вблизи поверхности и затвердевшие первыми, оказываются несколько обогащенными легкоплавкими примесями и компонентами, а центральная часть отливки, затвердевшая позже, обладает пониженным содержанием этих примесей и компонентов. Обратная зональная ликвация вызывается перемещением расплава, находящегося в двухфазной облает и П0ЭТ0М.У обогащенного легкоплавкими компонентами, к поверхности охлаждения вследствие объемной усадки. Обратная зональная ликвация проявляется в тех случаях, когда при затвердевании отливки формируется четко выраженная двухфазная область. Она характерна для отливок из сплавов со сравнительно большим интервалом кристаллизации и при условии интенсивного отвода тепла. [c.125]

Проведенное здесь рассмотрение спектра жидкостей и газов, состоящих из одноатомных молекул, можно распространить па системы, состоящие из более сложных молекул, если известно приближенное обобщение линеаризованных уравнений гидродинамики (45), которое описывает фурье-компоненты флуктуаций в этом случае. Например, спектр системы сферически симметричных молекул с внутренними степенями свободы можно получить либо путем введения частотной зависимости объемной вязкости [129], либо путем добавления гидродинамического уравнения еще для одной переменной состояния, характеризующей внутреннюю степень свободы [131]. В частности, Маунтейн [129] детально рассмотрел случай, когда переход энергии от внутренних степеней свободы описывается одним временем релаксации. Этот релаксационный процесс приводит не только к изменению ширины и смещению компонент Бриллюэна — Мандельштама, по и к появлению новой несмещенной линии, которая впоследствии экспериментально была обнаружена [85]. При этом отношение интенсивностей компонент уже не подчиняется обычной формуле Ландау — Плачека (38) [129]. Если частота фонона v (к) к велика по сравнению с частотой релаксации внутренней моды, то отношение интенсивности центральной компоненты 1 к интенсивностям компонент Бриллюэна — Мандельштама 2/бм выражается формулой [129, 163] [c.131]

Фиг. И. Зависимость отношения интенсивностей центральной компоненты и бриллюэновских компонент рассеянного в СОг света от приведенной плотности р = р/рс вдоль изотерм ДГ = (Т — = onst, лешащих вблизи крити-

Вблизи критической точки релеевская компонента становится очень интенсивной и чрезвычайно узкой. Первые измерения для этой компоненты вблизи критической точки газ — жидкость были выполнены Фордом и Бенедеком [75, 76] в шестифтористой сере. Предложенный этими авторами метод автобиений в настоящее время применяется несколькими экспериментаторами для изучения центральной компоненты как вблизи критической точки газ — жидкость [9, 145, 164, 178, 189] ), так и вблизи критической точки смешения в бинарных смесях [187, 361. [c.137]

И предположим, например, что зеркала Френеля освещены полихроматическим светом от точечного источника 5 (см. рис. 7.5). Как мы увидим далее (см. ц. 7.5.8), такой свет можно представить как совокупность некогерептных монохроматических компонент, занимающих некоторый частотный диапазон. Каждая компонента образует свою интерференционную картину, аналогичную писанной выше, а полная интенсивность в любой точке равна сумме интенсивностей в таких монохроматическцх картинах. Предположим, что диапазон длин волн источника равен Д .о, а средняя длина волны Хо. Центральные максимумы всех монохроматических интерференционных картин, соответствуюии1е равенству путей от 5, и совпадают в точке О, но в любом другом месте появляющиеся картины смещены друг относительно друга, ибо их масштаб пропорционален длине волны. Максимумы т-го порядка займут в плоскости наблюдения участок Дл , равный, согласно (8), [c.249]

В постоянном магнитном поле с Н р = О эти решения были получены в [7.14]. В [7.13] они были исследованы для случая = О в поле постоянного тока /q, = onst. Это решение интересно тем, что оно может реализоваться в центральной части z -пинча, где нет продольного магнитного поля. Они, возможно, наблюдались в виде светящихся точек на конечной стадии, мощных электрических разрядов в z-пинчах [7.15]. На этой стадии в разряде появляется много тяжелых примесей, которые дают излучение в рентгеновском диапазоне частот. Во многих работах отмечалось, что это излучение выходит не из всего объема, а из отдельных участков очень малых размеров (порядка Го). Чтобы объяснить такое излучение в предположении, что плазма находится в термодинамическом равновесии, приходится допускать, что плотность частиц в светящихся точках на несколько порядков больше плотности твердого тела. Другое объяснение этого явления состоит в следующем. В результате неустойчивости в плазме образуются упомянутые тороидальные вихри размером порядка Го. Захваченные в таких вихрях электроны далеки от термодинамического равновесия. Возможно, что при усилении или затухании такого вихря, сопровождающегося появлением компонента электрического поля вдоль В, происходит образование убегаюшрйх электронов с энергиями, намного превьш1ающими энергию фоновых электронов. Легко видеть, что наличие малого количества таких электронов при столкновениях с тяжелыми примесями может привести к появлению рентгеновского излучения такой же интенсивности, как и в случае плазмы большой плотности с максвелловским распределением по скоростям. [c.175]

Действительно, как следует из теории явления (см. 6, 7) и данных опыта (см. ниже), компоненты Мандельштама — Бриллюэна и центральная компонента в маловязких жидкостях полностью поляризованы, и поэтому в -компоненте они оказываются неослабленными. На компоненты тонкой структуры накладывается интенсивное и деполяризованное крыло, которое уменьшает контрастность картины и в некоторых случаях ведет к смегдению положения компонент Мандельштама — Бриллюэна и к искажению распределения интенсивности в них. Применение поляризатора уменьшает интенсивность крыла в г-компоненте почти в два раза, и таким путем заметно улучшаются условия измерения. При измерениях частот компонент Мандельштама — Бриллюэна в качестве поляризатора могут быть использованы соответствующим образом ориентированные поляроиды, призмы Глана или Николя. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...