Свет интенсивность

Когда интенсивность излучения достигнет максимума, свет начнет сильно ионизовать пары вещества, превращая их в плазму. Возникнув, плазма преградит дальнейший доступ лазерного излучения к поверхности материала — ведь свет интенсивно поглощается плазмой (рис. 18.3, в). [c.296]

В зависимости от того, как ориентированы друг относительно друга обе пластинки, меняется интенсивность проходящего через них света. Интенсивность оказывается наибольшей, если оси обеих пластинок параллельны-, она равна нулю (свет полностью задерживается), если оси пластинок перпендикулярны, и имеет промежуточное значение при промежуточных положениях пластинок. Опыт показывает, что интенсивность пропорциональна os а, где а — угол между осями обеих пластинок. [c.372]

Рэлей произвел расчет интенсивности света, рассеянного на сферических частицах, размеры которых малы по сравнению с длиной волны падающего света (1899 г.), и нашел, что для первоначального естественного света интенсивность рассеянного света равна [c.581]

Инфракрасный спектр поглощения. Для получения ИК-спект-ра поглощения параллельный пучок света интенсивности /о от источника А, обладающего сплошным ИК-спектром, направляют на исследуемое вещество В, которое частично поглощает, а частично пропускает его (рис. 32). Прошедший свет интенсивности / анализируется и регистрируется с помощью спектрометра Сп. [c.88]

Пленка, имеющая плотность почернения D и рассматриваемая в падающем на нее свете интенсивностью L, ослабляет этот свет. Вследствие этого интенсивность прошедшего света Ln становится меньше L. Фотографическая плотность почернения пленки определяется соотношением D = = Ig L/Lj,. Кривую зависимости плотности почернения D пленки от логарифма относительной экспозиции А Ig X называют характеристикой (рис. 5). [c.315]

Фотохимическая деструкция происходит под влиянием световой энергии. Степень фотохимической деструкции зависит от длины волны ультрафиолетового света, интенсивности облучения и строения пластмассового материала. Химическая деструкция происходит под действием различных химических агентов воды, кислот, кислорода и т. д. [c.126]

У источников света интенсивность излучения должна быть порядка 1,5 кЕт/м , они должны перемещаться соответственно траектории движения солнца. [c.512]

Для полихроматического света интенсивности полос в направлении 0, обусловленные различными волновыми числами, являются аддитивными, поскольку когерентность между ними отсутствует. Если распределение интенсивности спектра В(о) простирается от Tj до а , то полная интенсивность в направлении 0 определяется выражением [c.135]

В заключение этого раздела рассмотрим случай, когда насыщающая электромагнитная волна состоит не и,5 непрерывного пучка, а из импульса света интенсивностью I = [c.75]

Отсюда находим, что в случае некогерентного света интенсивность изображения представляет собой свертку интенсивности входного [c.63]

Последнее, однако, обладает тем важным свойством, что положение и форма его отражающих поверхностей, отслеживая смещение полос интерференционной картины, тем самым поддерживает величину фазового сдвига между интерферирующими пучками (S (d) и 7 (d)) на выходе схемы постоянной. Фактически это и приведет к тому, чта при наличии достаточно медленной фазовой модуляции в одном из входных пучков света интенсивность выходных пучков поддерживается практически на постоянном уровне. [c.221]

Для полной характеристики состояния поляризации светового пучка требуется знание четырех величин [14] интенсивности естественного света интенсивности подмешанного поляризованного света азимутов осей эллипса эксцентриситета эллипса. [c.67]

В проходящем свете интенсивная желтая окраска. Вызывает поляризацию света [c.624]

Облучение А -излучением меди (30 кв, 18 ма) в течение 2 часов при Н- 20 . Толщина кристалла около 1 мм. 0—интенсивность падающего света интенсивность прошедшего света. [c.96]

Сравнение советских решеток с различными постоянными, по статистическим данным, которые получены в ГОИ Ф. М. Герасимовым и сотрудниками, показывает, что решетки с большой постоянной в среднем дают спектральные линии более высокого качества, имеют более слабые ложные линии и меньше рассеивают свет. Интенсивность ложных линий Роуланда у решеток с количеством штрихов 600 на 1 мм в среднем составляет 0 1 % интенсивности главных линий, а у лучших решеток достигает 0,61 %. Число л6ж- ных линий у разных решеток колеблется от одной пары до десяти, а иногда и более и зависит от состояния машины при нарезании решетки. При этом наиболее яркой является в большинстве случаев первая пара. Духи Лаймана не наблюдаются. [c.100]

Отсюда следует, что = гц = 1 при ф>фт при любой поляри-за ции падающего света интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего, т. е. отражение действительно полное, что соответствует заключению, сделанному выше на основе закона сохранения энергии. Этот эффект легко наблюдается на опыте и находит многочисленные практические применения. На рис. 3.11 показаны стеклянные призмы полного отражения. На границе стекло — воздух фт 42°, поэтому при падении света на грань призмы под углом 45° отражение полное. Призма на рис. 3.11, а поворачивает лучи под прямым углом, оборотная призма на рис. 3.11,6 переворачивает изображение. Призмы полного отражения широко используются во многих оптических приборах, в частности в зрительных трубах и полевых биноклях для получения прямого изображения. [c.156]

В 1871 г. лорд Рэлей [24] опубликовал свою первую статью по рассеянию света малыми частицами в земной атмосфере, причем для простоты он принял форму частиц сферической. С помощью такого приближения Рэлей показал, что для частиц, размеры которых меньше длины волны падающего света, интенсивность рассеянной волны пропорциональна 1/Х . [c.458]

За последние годы существенно повысился интерес к вопросам, связанным со статистическими характеристиками света. Интенсивно изучаются когерентные световые поля, обладающие неклассической статистикой фотонов. Эти работы, в частности, имеют целью уменьшить флуктуации фотоприема до уровня, определяемого дробовым шумом фототока. В рамках этой книги невозможно рассматривать эти работы, основанные на квантовой электродинамике и представляющие синтез волновых и корпускулярных представлений. Мы ограничимся предельно кратким указанием на цикл работ , в которых возможность наблюдения флуктуаций фотонов изучалась в классических схемах волновой оптики (интерферометры Юнга и Майкельсона) с использованием современных методов регистрации фототока. [c.451]

Нельзя не сказать подробней о фототролном стекле, которое мы уже упоминали. После варки, осветления и формования стекло подвергают специальной термообработке, благодаря которой выделяются микрочастицы бромистого серебра размером 100— 200 ангстрем, окруженные стекловидной фазой. Под воздействием ультрафиолетового и видимого света из бромистого серебра выделяются микрочастицы металлического. серебра, препятствующие прохождению света. Интенсивность падающего на стекло излучения уменьшается. Это способствует рекомбинации микрочастиц серебра и брома и восстановлению прозрачности стекла. Введение фототропной пленки в многослойное стекло или нанесение ее на внутреннюю поверхность стеклопакета позволяет получать строительные материалы с переменной прозрачностью. [c.99]

При Р, с. отдельными молекулами, в отличие от Р. с. атомами, в спектре рассеяния появляются новые, соседние с несмещённой, линии. Неупругое Р. с. молекулами наз. комбинационкшж рассеянием света (эффектом Рамана). Классик, теория объясняет это рассеяние внутримолекулярным движением, модулирующим электронную поляризуемость молекул, что приводит к появлению спектральных сателлитов воз-бужда ющей гармоники и вместе с этим меняет интенсивность рассеянного света. Интенсивность сателлитов определяется глубиной модуляции поляризуемости и обычно составляет 10 и менее от интенсивности рэле-евской ЛИВИИ. Причём стоксовы компоненты рассеяния гораздо интенсивнее антистоксовых при темп-рах Г /г со — а к. Смещение линий Дш = со — о/ определяется частотами внутримолекулярных колебаний. [c.279]

Лазеры создают излучение наиболее высокой интенсивности по сравнению со всеми известными источниками света. Интенсивность лазера превышает наибольшую интенсивность неотфильтрованных некогерентных источников света примерно в 10 раз. Поэтому визирование можно вьшолнять путем непосредственной посылки пучка света в заданном направлении, а интерферометрические измерения проводить в нормально освещенном помещении и даже на открытом воздухе. Дистанции, на которых можно выполнять оптические измерения, возрастают при этом во много раз. [c.416]

Inverse Square (Квадратичная инверсия). Интенсивность света убывает обратно пропорционально квадрату расстояния на расстоянии 2-х единиц от источника света интенсивность уменьшается в 4 раза, а на расстоянии 4-х единиц — в 16 раз. Если установлен этот параметр, то интенсивность убывает очень быстро. [c.824]

Отметим егце один вариант задачи, получаюгцийся в предположении, что наружная граница слоя освегцается не параллельным пучком, а диффузным светом, интенсивность которого имеет одинаковое значение для всех направлений. [c.329]

При всех обстоятельствах необходимо не допустить прямого попадания или отражений опорного пучка в глаз человека. Например, опорный пучок, отраженный от фотографической пластинки, может повредить глаз. Для эмульсии Агфа Сайнтиа 8Е75 освещение фотографической пластинки должно быть приблизительно 15 мкДж/см Считая, что от фотографической пластинки отражается 10% света, интенсивность света, попадающего в глаз, оказывается в 150 раз больше допустимого уровня, установленного согласно формуле (2). В случае отражательных голограмм опасность возрастает, поскольку опорный пучок освещает фотографическую пластинку со стороны, противоположной объекту. Только около 10% энергии поглощается эмульсией. Очевидно, во избежание повреждений глаз необходимо принять специальные меры предосторожности. Этому можно помочь, если создать такие условия, чтобы пучок попадал на фотопластинку под большим углом и свет отражался или проходил через нее, минуя объект. [c.677]

Рис. 22 и 23. Спектральное распределение вспышачного действия видимого света на ультрафиолетовое свечение щёлочно-галоидяых кристаллов, окрашенных ультрафиолетовым светом. (Интенсивности свечения пересчитаны к равным значениям в максимумах). [c.63]

При взаимодействии лазерного пучка с поверхностью происходит генерация гармоник, которые можно наблюдать в отраженном свете. Интенсивность второй гармоники зависит от кристаллической структуры поверхности, что было показано для таких материалов, как алюминий, медь, серебро, никель, кремний (ссылки в [2.38]). Интенсивность второй гармоники пропорциональна квадрату мощности лазерного пучка, причем коэффициент пропорциональности увеличивается в 80 раз при переходе от гладкой поверхности к шероховатой [2.39]. Влияние шероховатости на интенсивность рассеяния связано с локальным усилением электрического поля на микроостриях. Для диагностики поверхности методом генерации второй гармоники применяют обычно лазер на алюмо-иттриевом гранате, легированном неодимом, с длинами волн 1,064 или 0,532 мкм, энергией в импульсе порядка 300 мДж и длительностью импульса ри 10 не. [c.57]

В первом случае волна естественного света интенсивности I представлена в виде суммь дву линейно поляризованных волн с интенсивностями //2 Электрические векторы колеблются во [c.200]

Наряду с изложенным, в сегнетокерамике существует особый электрооптический эффект — электрически управляемое рассеяние света. Если керамика поляризована параллельно направлению распространения света, то свет проходит через нее, почти не рассеиваясь. Однако, если ее переполяризовать з перпендикулярном направлении (или располяризовать), то свет интенсивно рассеивается доменной структурой и почти не проходит в прямом направлении. Области керамики, поляризованные перпендикулярно лучу, в отраженном свете видны как светлые, что используется для считывания хранимой информации. Возможна и запись информации светом, для чего пластинку из сегнетокерамики покрывают тонким слоем фотополупроводника. [c.260]

Определение показателя преломления и поглоп ения, если известен коэффициент ирозрачнвсти и отражения. Пусть на плоскопараллельный слой исследуемого вещества толщины (1 надает пучок света, интенсивность которого / . Если толщина слоя не меньше нескольких микрон, когда интерференционный эффект можно не учитывать, то коэффициенты пропускания Т и отражения Я можно рассчитать на основании следующих формул [c.487]

Два средних изображения а и 6 имеют взаимио-перпсиди-кулярную поляризацию. Кроме того, приз.ма Р установлена так, что световой вектор в двух сравниваемых лучах составляет угол 45° с вертикалью. Этим достигается то, что независимо от деполяризации рассеянного света интенсивность каждого из четырех пучков по выходе из призмы будет равна половпне интенсивности до поступления в призму. [c.743]

Если на фотоприемник падает свет, интенсивность которого регулярно изменяется в пространстве и во времени, то, как было показано, флуктуации числа фотоотсчетов подчиняются распределению Пуассона. Однако в большинстве задач, представляющих реальный интерес, световая волна, падающая на фоточувствительную поверхность, есть стохастический объект ее флуктуации нельзя предсказать заранее. Как будет видно из дальнейшего, любые стохастические флуктуации классической интенсивности могут оказывать влияние на статистические свойства регистрируемых фотособытий. По этой причине необходимо рассматривать распределение Пуассона (9.1.7) как условное распределение его условность состоит в том, что нам точно известна интегральная интенсивность W. [c.440]

Частично поляризованная волна теплового излучения падает на фоточувствительную поверхность. Полная интегральная интенсивность падаюш,его света может рассматриваться состояш,ей из двух стат21стически независимых компонент W (среднее значение 1 1) и (среднее значение 1 2). Следовательно, плотность распределения величины может быть представлена в виде свертки плотностей распределения величин 1 и Покажите, что при этих обстоятельствах функция распределения Р К) полного числа наблюдаемых фотособытий может быть представлена в виде дискретной свертки функций распределения Р К) и Р2 К) чисел фотособытий, которые наблюдались бы при раздельном падении света интенсивностью 1 и W2. [c.495]

Книга посвящена новой главе физики — взаимодействию излучения большой интенсивности с веществом на атомарном уровне. Одним из основных разделов этой главы являются исследования нелинейной иоиизации атомов лазерным излучением оптического диапазона частот. Эта новая глава физики возникла в середине XX века сразу вслед за созданием лазеров. Появление лазеров дало в руки экспериментаторов качественно новые источники света, интенсивность которых в 10 раз превышает интенсивность света от долазерных источников. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...