Изображение колебаний в плоскости

Изображение колебаний в плоскости х, / [c.12]

Изображение колебаний в плоскости x,t [c.13]

Измерение квазистатическое 218 Измеритель ускорения 220 Изображение колебаний в плоскости л , I 12-14 [c.295]

Волны в пластинах с колебаниями в плоскости распространения возбуждают с помощью продольной волны, падающей из внешней среды, как показано на рис. 1.3. Угол падения рассчитывают с учетом фазовой скорости, которую определяют с помощью дисперсионных кривых, изображенных на рис. 1.4, б. Для заданной толщины h пластины и частоты / рассчитывают значение /Л/ j. Пусть, например, оно равно 0,7. По рис. 1.4, б находят, что при этом значении аргумента могут быть возбуждены моды So и а,1, отличающиеся фазовыми скоростями Ср. Угол падения возбуждающей продольной волны определяют из выражения . [c.17]

Ф и г. 1.8. Изображение поперечных колебаний в пучке естественного света (среди хаотично происходящих колебаний в плоскости, перпендикулярной направлению распространения света, можно найти волны всех длин). [c.24]

Для того, чтобы ответить на эти вопросы, вспомним сначала общую схему зрительного аппарата человека. Глаз, как известно, состоит из хрусталика, который проецирует в плоскость сетчатки световые изображения предметов. В плоскости сетчатки располагается набор световых рецепторов — палочек и колбочек, которые регистрируют распределение интенсивности света в созданном хрусталиком изображении. Анализ изображения осуществляется в нервных цепях самой сетчатки и далее в зрительных отделах мозга. Хрусталик, вообще говоря, формирует трехмерные оптические изображения объектов, однако сетчатка в силу своей двумерной структуры регистрирует распределение интенсивности света только в плоскости, где находятся палочки и колбочки, поэтому в каждый данный момент мы видим отчетливо и резко предметы, находящиеся только в одной какой-то плоскости пространства. Для того чтобы сфокусировать глаз на другие плоскости пространства, необходимо изменить аккомодацию, т. е. изменить оптическую силу линзы хрусталика. Разрешающая способность глаза также весьма ограничена — в лучшем случае с расстояния около метра мы способны увидеть предметы размером не меньше миллиметра. И, наконец, отметим, что глаз совсем не регистрирует такую важную характеристику светового поля, как фаза его колебаний, ограничиваясь только регистрацией интенсивности. [c.8]

В плоскости изображения все такие лучи, испытавшие двойное преломление, соберутся по кругу с одной и той же разностью хода. В данном случае интерференционная фигура состоит следовательно из чередующихся темных и светлых колец (вкл. л., —исландский шпат, вырезанный перпендикулярно к оптич. оси, в монохроматич. свете На, между скрещенными НИКОЛЯМИ). Картина осложняется однако поляризационными явлениями. Каждый луч разбивается вследствие двойного прелом-ления на два один с колебаниями в плоскости главного сечения (то есть в радиальном направлении—фиг. 8), другой с колебаниями, перпендикулярными к этой плоскости (т. е. в тангенциальном направлении—фиг. 8). Амплитуды этого разложения будут зависеть от азимута со. В направлении ОР есть только радиальная компонента, к-рая не будет пропускаться анализатором (пропускающим в разбираемом случае только колебания, перпендикулярные к ОР). В направлении ОА могла бы пройти также только радиальная компонента, но ее нет под этим азимутом в падающем свете. Т. о. по двум направлениям ОР и ОА свет будет полностью погашен, по середине между этими направлениями свет будет максимальным, на круговую интерференционную картину наложится темный крест если направления колебаний падающего и пропускаемого анализатором света параллельны, то крест будет светлым. Интерференционные кольца являются кривыми равной разности хода, зависящей от А, поэтому при освещении белым светом кольца становятся радужными. Кривые равной разности хода назьшаются изохроматами. Распределение интенсивности в темном или светлом кресте зависит только от азимута со и не зависит от А (если только от А не зависит положение оптич. осей), поэтому при освещении белым светом крест не имеет окраски, он черный или белый (интерференционные фигуры такого типа называются и з о г и р а-м и—линиями равного поворота). Для точек интерференционной картины, близких к центру, углы Тг и (фиг. 7) мало отличаются друг от друга, и оптич. разность хода обыкновенного и необыкновенного лу- [c.157]

Рис. 1. Изображение периодического колебания в плоскости х, I.

Рис. 65. Изображение демпфированных колебаний в плоскостях т и , т при

Пример выполнения задания. Пренебрегая сопротивлением, исследовать вынужденные колебания системы с двумя степенями свободы, изображенной в положении покоя (рис. 246). Колебания происходят под действием пары сил, приложенной к стержню DE и расположенной в плоскости чертежа. Момент возмущающей пары изменяется но закону [c.345]

Падающая световая волна возбуждает в среде колебания электронов, которые становятся источниками вторичных волн. В случае изотропных молекул их направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны. Это колебание можно представить как сумму двух колебаний, одно из которых а лежит в плоскости АОС, а другое р — к ней перпендикулярно (рис. 16.10). Другими словами, колебания электронов в молекуле изображаются как суперпозиция колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по аир. Излучение каждого из них может быть представлено диаграммой, изображенной на рис. 16.4, ориентированной в соответствии с направлениями аир. [c.18]

Пример 46. Определить частоты свободных колебаний в вертикальной плоскости системы, изображенной на рис 64 масса однородного стержня АВ равна 2от, масса каждого из грузов С и О равна т длина нитей А01 = В0г = С0з = О0 = 1 массой нитей пренебречь. [c.149]

Амплитуда момента в плоскости первого цилиндра условно направлена вверх. Рабочие процессы в третьем и первом цилиндрах сдвинуты один относительно другого по фазе на 90 , поэтому относительная амплитуда момента направлена под углом 90-0,5 = 45° к амплитуде, первого цилиндра амплитуду в плоскости седьмого цилиндра — под углом 180-0,5= =90 и т. д. Такое же направление будут иметь вектора гармоник 4 /а> 8 /г, I2,. .., (4 + /а)-го порядков. Для З /., 7 /г. И /а. -, (4п — /г)-го порядков расположение векторов моментов будет в виде зеркального изображения рассмотренного случая. При геометрическом суммировании относительных амплитуд из формы колебаний для обеих групп гармоник фазовые диаграммы совпадают. Аналогично изложенному построены в [c.377]

Универсальная диаграмма, изображенная на рис. 1, оказывается полностью пригодной для решения задач анализа и синтеза также и в случае произвольного числа синхронно работающих дебалансных вибровозбудителей, плоскости вращения центров тяжести роторов у которых, как и выше, проходят через центр тяжести вспомогательного тела (Э] и перпендикулярны к одной из главных центральных осей инерции этого тела направления вращения валов возбудителей могут при этом быть и различными. Твердое тело не предполагается свободным оно может быть связано с неподвижным основанием, а также с другими телами системы посредством произвольной плоской системы линейных упругих или демпфирующих элементов (рис. 2). Вибровозбудители также могут быть любыми (электромагнитные, пневматические и др.) предполагается лишь, что они порождают гармонические силы или моменты, действующие в плоскости хОу. В указанных предположениях малые колебания тела могут быть представлены в виде [c.149]

Рассмотрим объект, представленный функцией пропускания (комплексной) амплитуды колебаний Q (М). Пусть а (Л1, t в) — падающая переменная (флуктуирующая) амплитуда в этой же точке. Если 6—время прохож,де-ния расстояния между объектом и изображением, то амплитуда, пропущенная объектом, будет равна aQ, и в результате в плоскости изображения получаем распределение [c.139]

Это значит, что Z является параметром, с помощью которого определяется положение точки в плоскости изображений, а Ф представляет максимальную разность фаз между колебаниями, возникающими в центре плоскости изображений от центральных и крайних точек зрачка. Получаем, интегрируя вначале по переменной <р. [c.177]

Пример. Если для системы, изображенной на фиг. 64, жесткости обеих опор в плоскости колебаний не равны между собой и составляют каждая С и, а жесткость стержня, опреде [c.372]

После дифракции световой волны на решетке АВ в фокальной плоскости Р объектива 6 (см. рис. 5.3.6) возникает дифракционная картина, состоящая из ряда максимумов спектра различных порядков 5о, 1,. . . и т. д. Поэтому каждый дифракционный максимум в плоскости Р можно рассматривать как вторичный источник когерентных колебаний. Световые волны,, распространяющиеся от этих вторичных источников, интерферируют между собой, образуя изображение предмета (решетки АВ) в плоскости изображения объектива А В. Чтобы полу- [c.362]

Допустим вначале, что через объектив проходит лишь спектр нулевого порядка 5о, тогда в плоскости А В он создаст равномерную освещенность и изображения решетки не будет. Если, кроме максимума нулевого порядка 5о проходит свет от максимума 1-го порядка то уже имеет место интерференция двух когерентных колебаний и в плоскости А В создается система чередующихся максимумов и минимумов. [c.362]

Предположим, что с помощью какого-либо приспособления можно было бы сдвинуть кривую 3 еще на л/2. Рассмотрим образование изображения объекта в этом случае. Расположение колебаний 2 и 3, которые прошли через объект и пришли в плоскость изображения, будет соответствовать или рис. 5.4.6, а, или рис. 5.4.6, б. [c.368]

На рис. 139 изображен николь-поляризатор П, одноосный кристалл Кр и николь-анализатор Ан. Кристалл вырезан таким образом, что его оптическая ось лежит в плоскости чертежа и перпендикулярна к направлению распространения падающих лучей. Плоскость координат ху перпендикулярна направлению распространения пучка лучей. ПП и Ан Ан — плоскости колебаний плоскополяризованного пучка лучей, пропущенного соответственно поляризатором и анализатором А — амплитуда колебаний пучка лучей, пропущенного поляризатором. [c.211]

В плоскости я колебание, соответствующее изображению F, называется прямым, а второе колебание соответствует дифрагированному свету, который распределяется вокруг F и сдвинут по фазе на я/2 по отношению к первому. [c.27]

Оптическая схема установки, использующей фотометрические методы измерения монохроматических яркостей, приведена на рис. 3.9. На оптической скамье закрепляют сравниваемые по яркости источники излучения с раздельными питанием и регулировкой. Такими источниками, например, являются модель АЧТ и температурная лампа или две температурные лампы. Изображения этих излучателей с помощью объективов создаются на входной щели призменного монохроматора. Перед щелью расположен модулятор, представляющий собой струну с наклеенной на нее призмочкой. Струна с заданной частотой совершает колебания в плоскости, параллельной плоскости входной щели, в результате чего на последней поочередно создаются изображения то одного, то другого излучателя. Струна находится между полюсами постоянного магнита, и ее колебания обусловливаются прохождением по струне переменного тока частотой около 860 Гц. Она включается в цепь обратной связи двухкаскадного усилителя и образует вместе с ним струнный генератор с самовозбуждением. Амплитуда колебания струны регулируется автоматически. Выходная щель монохроматора 5 может перемешаться по спектру в пределах длин волн от 0,45 до 1,0 мкм. [c.45]

Принципы оптической голографии могут быть распространены и на ультразвуковые колебания. На рис- 38 приведена схема установки акустической голографии. Объект в виде буквы прозвучивается ультразвуковыми колебаниями. В плоскости звукового изображения перемещается сканирующий приемник, из меряющий диафрагированную звуковую волну. Поскольку звуковой приемник измеряет непосредственно амплитуду звуковой волны (в противоположность оптическим приемникам, измеряющим интенсивность), опорная волна непосредственно снимается со звукового генератора и в виде электрических сигналов пересылается в приемник. Таким образом, отдельный опорный луч не нужен. Голограмма состоит из электрического сигнала, характеризующего интенсивность интерферирующего акустического распределения в зависимости от положения. Сигнал может воспроизводиться с помощью только электронных устройств. [c.117]

Простейшая схема исследования колебаний по второму методу приведена на рис. 32. Трубка Т с ртутным катодом и расположенным близко к нему анодом включалась в цепь, состоящую из аккумуляторной батареи и системы последовательных безындукционных сопротивлений Нх и / 2- Расстояние между катодом и анодом составляло от 0,3 до 0,5 см. В центре катода имелось фиксирующее устройство — небольшая полоска листового молибдена в форме треугольника, одна из вершин которого слегка выступала над поверхностью ртути. Катодное пятно, возбуждавшееся с помощью контактной иглы, фиксировалось очень скоро на границе смачивания полоски ртутью. Против фиксатора в аноде имелось небольшое отверстие, сквозь которое световой поток от катодного пятна и ближайших к нему частей разряда проходил к стеклянной призме и направлялся затем к фотоумножителю Ф через диафрагму В. Фокусируя изображение пятна в плоскости этой диафрагмы и передвигая последнюю кверху или книзу с помощью микрометрического винта, можно было исследовать раздельно световой поток, исходивший из самого 8 и. г. Кесаев 113 [c.113]

В качестве примера мы рассмотрим нормальные колебания плоской молекулы типа XYZ,, ранее изображенной на фиг. 24а-е. При отражении этих колебаний в плоскости симметрии молекулы xz), перпендикулярной плоскости молекулы, мы получаем конфигурации, изображенные на фиг. 2Аж-м. Мы видим, что в случае колебаний Vj, v>,, Vj и это отражение нэ изменяет смещений, тогда как для колебаний Vj и v- направления всех векторов смещений меняются на обратные, т. е. соответствующие нормальные координаты S4 и преобразуются в —Е4 и —(происходит сдвиг фазы на 180°). Эти колебания по отношению к плоскости симметрии о , (xz) являйтся антисимметричными. Аналогичное рассмотрение показывает, что все колебания, кроме колебания Vj, являются симметричными ио отношению к плоскости молекулы, а колебание — антисимметричным. Наконец, колебания Vj, v и являются антисимметричными относительно поворота на 180° вокруг оси X—Y (оси симметрии второго порядка). [c.96]

Между прохождением звука через отверстие в экране и его отражением от плоского рефлектора той же формы, что и отверстие, имеется простое соопюшение, которым иногда мож1ю воспользоваться при эксперименте. Представим себе, что в Q, изображении Q в плоскости экрана, помещен источник, одинаковый с Р и в той же фазе, и предположим, что экран удален и заменен пластинкой, форма и положение которой в точности таковы же, как у отверстия мы знаем, что на эффект в Р от двух источников не влияет присутствие пластинки, так что колебание от Q, отраженное пластинкой, и колебание от Q, обошедшее кругом пластинки, дают в соединении такое же самое колебание, какое было бы получено от Q, если бы препятствия не было совсем. Но согласно допущению, которое мы сделали в начале этого раздела, колебание, беспрепятственно идун1,ее от р, можно рассматривать как состоящее из колебания, находящего себе путь вокруг пластинки, и колебания, которое прошло бы через отверстие той же самой формы в бесконечном экране таким образом, колебание от Q, прошедшее через отверстие, одинаково с колебанием от Q, отраженным от пластинки. [c.125]

Другой случай подобного рода представлен на рис. 119. Круглый диск АВ подвешен на вертикаль- ном валу. Вращение вала может происходить сво бодно, но его изгиб ограничен направляющими стержнями пп, параллельными плоскости ху рисунка. Вдоль значительной части длины вал имеет некру говое поперечное сечение, как показано на рнсун ке, так что его изгибная жесткость в плоскости ху зависит от угла поворота. Положим сначала, что вал не вращается и каким либо способом вызваны его поперечные колебания в плоскости х Диск будет совершать простое гармоническое движение, часто которого зависит от изгибной жесткости вала в этой плоскости. Для изображенного нз рисунке положения вала изгибная жесткость мини [c.168]

Уточним постановку задачи об освещении объекта в микроскопе, воспользовавшись введенными ранее понятиями (см. 6.5). Объектив Oj (рис. G.68) служит для освещения объекта, который находится в плоскости изображения круглого некогерентного однородного излучаге.чя S. Исс.иедуем степень когерентности колебаний в двух точках Pj и Рз объекта, рассматриваемого с помощью объектива Ог- [c.339]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

П Р Облема кажется довольно простой сразу же возникает мысль, что освещенности, получаемые от различных элементов объекта, можно просто складывать в плоскости изображения и в результате получать распределение освещенности. В действительности, однако, это справедливо только при условии, что различные элементы объекта излучают некогерентные между собой колебания, т. е. нет никакой постоянной связи по фазам отдельных колебаний. Хотя на Практике это условие и соблюдается для большинства оптических приборов (-например, приборов для наблюдения или фотограф1ирования удаленных объектов, спектропрафов и т. д.), но оно не выполняется в микроскопе и также в некоторых проекционных аппаратах объект освещен вспомогательным источником, и колебания, исхо- [c.55]

Чы рассмотрели для примера схему рис. 103, но проведенные вычисления носят общий характер и не зависят от схемы. В случае когда диффузная поверхность А колеблется вокруг оси, лежащей в ее плоскости, спекл-структура в плоскости Е, отстоящей на расстояние d, получает поперечное смещение, для определения которого также можно использовать полученные выше выражения, если принять f t)—2Qd. Колебания диффузного объекта можно обнаружить визуально, пользуясь схемой рис. 105, если наблюдать изображение в плоскости Н, которая не является плоскостью точной фокуси ровки изображения диффузного объекта. При этом участки [c.112]

Очень простая схема, изображенная на рис. 109, позволяет обнаруживать колебания диффузного объекта, связанные с изменением его ориентации. Пусть, например, диффузный объект, освещенный светом лазера, колеблется между двумя положениями Ai и Лг. Сформируем в плоскости А изображение объекта А с помощью объектива О. Поместим теперь плоскопараллельную двулучепреломляющую пластинку Q, вырезанную под углом 45° к оптической оси крИ сталла, либо перед объективом, либо за объективом. Сначала предположим, чго усредненная по микрорельефу пло скость объекта находится, например, в положении А (рис. 110). При наличии двулучепреломляющей пластинки две точки Ml и М плоскости А оказываются наложенными друг на друга в изображении Л, Эти точки интерферируют [c.113]

С точки зрения волновой оптики трансформация линзой гомоцентрических пучков вновь в гомоцентрические означает, что линза не вносит разности хода между отдельными лучами гомоцентрического пучка, т. е. что оптическая длина пути от точки предмета до точки изображения должна оставаться неизменной для любого луча. Однако из простых геометрических соображений волновой оптики видно, что если верхние точки в плоскости предмета обоих нучков находятся в одной фазе колебаний, то в это время из-за наклона пучков нижние точки находятся в разных фазах колебаний. Оптическая разность хода здесь определяется отрезком р, который равен р = 2Дг/з1пк. То же самое имеет место в плоскости изображения, где волновые фронты можно представить себе тоже в виде плоскостей, так как изображение для рассматриваемого случая всегда лежит сравнительно далеко за задним фокусом линзы. Оптическая разность хода для точек соответствующих лучей, которые проходят через верхнюю точку предмета, здесь будет определяться величиной р = 2Д sin и. Эта величина равна по абсолютному значению величине р = 2Д г/ sin и в силу условий без- [c.52]

Сложение таких колебаний приводит к образованию лпнейпо поляризованной волны, плоскость колебаний электрического вектора которой расположена под углом в 45° к направлению исходных колебаний. Если этп же колебания илхеют некоторую разность фаз, так что одно из ппх отстает по фазе от другого, например на 90° (разность хода /4), как это показано на рис. 378, то результирующее колебание будет круговым, а связанная с ним волна—поляризованной по кругу. Мгновенное ее изображение на рисунке справа представляется винтовой лестницей с осью Z в направлении распространения волны. Аналогичный случай сложения колебаний, но с неравными амплитудами, изображенный на рис. 379, дает результирующее колебание в виде эллипса. [c.501]

Л разрешения предполагалось, что две точки предмета Si и S2 представляют собой некогерентные точечные источники, и в плоскости создаваемого оптической системой изображения происходит простое наложение дифракционных картин от каждого из них. Несамосветящийся объект должен быть освещен каким-либо источником света. Если этот источник точечный, то световые колебания в точках Si и S2 освещаемого им предмета когерентны. Любой реальный источник имеет конечные размеры, поэтому в общем случае световые колебания в близких точках Si и S2 освещаемого предмета будут частично когерентны. Степень пространственной когерентности 712 световых колебаний в точках Si и S2 зависит от расстояния Z между ними и от угловых размеров источника света (см. 5.5). Когда применяется оптическая осветительная система (конденсор), отображающая светящуюся поверхность источника на плоскость объекта (рис. 7.32), роль углового размера источника играет выходная апертура 2uo осветителя в пределах центрального максимума дифракционной картины от его оправы световые колебания частично когерентны, ибо каждая точка источника отображается конденсором в виде кружка конечных размеров. Радиус этого круж-ка, т. е. размер области когерентности, порядка К/ио- Если апертура осветителя мала по сравне-нию с числовой апертурой объектива микроскопа, то расстояние Zmin между точками Si и S2, лежащими на пределе разрешения, много меньше ширины дифракционного кружка от оправы конденсора и световые колебания в Si и S2 можно считать полностью когерентными. [c.372]

При наличии внешнего поля и движения электрона по сложной траектории, изображенной на рис. 10.6, в момент прохождения электрона около остова он может оказаться в направлении перпендивулярном плоскости орбиты, гораздо дальше от атомного остова, чем в направлениях X, У в ПЛОСКОСТИ орбиты. Очевидно, это может привести к тому, что электрон на данном проходе около атомного остова не будет ионизован. Таким образом, может возникнуть стабилизация процесса фотоионизации ридберговского атома — увеличение напряженности поля, приводя к увеличению амплитуды колебаний электрона при его движении по кеплеровой орбите, будет [c.268]

При изучении колебаний системы разделяют по числу стеш-ней (яободы. Под числом степеней свободы понимают число независимых переменных, обобщенных координат, необходимых и достаточных для описания положения системы в любой момент времени. Каждая реальная система обладает бесконечным числом степеней свободы, так ках дня описания ее положения в произвольный момент времени необходимо бесконечное число параметров. Однако в зависимости от задачи, которую приходится решать, можно реальную систему представить в виде расчетной схемы с конечным числом степеней свободы. Поясним сказанное на примере. На рис. 13.7, а изображен вал с насаженным на шго диском. Прв рассмотрении колебаний вала во многих случаях можно пртнебречь его массой. Диск, в свою очередь, можно считать абсолютно жестким. Тогда перемещение любой точки вала будет определяться шестью величинами — тремя поступательными перемещениями центра массы диска в направлении координатных осей и тремя углами поворота диска относительно этих же осей. В этом случае получим систему с шестью степенями свободы (рис. 13.7, б). Если считать, что вся масса диска сосредоточена в его центре в точке О, то перемещения точек вала будут зависеть от трех поступательных перемещений центра массы диска и система будет иметь три степени свободы фис. 13.7, в). Наконец, рассматривая только изгибиые колебания в вертикальной плоскости, получим сис му с одной степенью свободы (рис. 13.7, г). [c.350]

Вскоре после сдачи машины в эксплуатацию обнаружились неравномерная осадка, искривление верхней поверхности фундамента и значительные вращательные колебания в вертикальной продольной плоскости, а также колебания вращения в горизонтальной плоскости верхней плиты относительно нижней. При искривлении верхней поверхности фундамента пострадала и машина были повреждены подшипники, и сторона расположения цилиндров сместилась по отношению к коленчатому валу. После примерно 900 ч работы край нижней" плиты со стороны вала машины опустился на 6 см, а со стороны цилиндров поднялся на 1 см. Амплитуда вертикальных колебаний края нижней плиты со стороны вала была равна 1 мм. Амплитуды горизонтальных перемещений четырех углов верхней плиты, вызванные динамическим моментом относительно вертикальной оси, имели примерно такой же порядок. Замером колебаний была получена картина динамических деформаций фундамента в продольной вертикальной плоскости под действием результирующей инерционной силы с амплитудой /С== 100 т, схематически изображенная на рис. XI.16. В нижней плите вплотную за продольными стенами в районе середины фундамента образовалась поперечная трещина. В рамных конструкциях под местом расположения цилиндров машины возникли отдельные (снача- [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...