Фокус задний

Величины /х и 2 суть постоянные длины, характеризующие преломляющую поверхность. Они называются ее фокусными расстояниями-, /х — переднее фокусное расстояние (точка — передний фокус) — заднее фокусное расстояние (точка — задний фокус) (рис. 12.11). [c.282]

В системе из двух компонентов, имеющих фокусные расстояния f ч fy и /2 и расстояние между задним фокусом первого компонента и передним фокусом заднего компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.232]

Вершинная рефракция очковой линзы—величина, обратная расстоянию (по оптической оси) от вершины линзы до фокуса. Передняя вершинная рефракция— величина, обратная расстоянию от передней вершины линзы до переднего фокуса. Задняя вершинная рефракция—величина, обратная расстоянию от задней вершины линзы до заднего фокуса. Вершинная рефракция измеряется в диоптриях (В), если соответ-ствуюш ие расстояния даны в м. [c.273]

Флуктуации 273 Фокус задний 28 [c.446]

Знак минус указывает на то, что точка Fx расположена слепа от сферической поверхности. Точки F и F., называются соответственно задним и передним фокусами (рис. 7.8, а, б) сферической поверхности. [c.175]

Обычно в оптических системах объект и его изображение находятся в одной и той же среде (в воздухе), т. е. /ii == 2- Тогда передний и задний фокусы системы становятся равными друг другу, главные плоскости сливаются с узловыми плоскостями, а главные точки — с узловыми точками. В этом случае у — l/(i. [c.186]

Все эти случаи показаны на рис. 4. Следует обратить внимание на то, что для эллиптических орбит центр поля совпадает с одним из фокусов эллипса при vavi — с передним. [c.240]

Величины / U f называют передним и задним фокусными расстояниями. Как видно, они полностью определяются значениями показателей преломления п и п и кривизной поверхности, на которой происходит преломление световых лучей. Соответствующие точки F к будут передним и задним фокусами этой по верхности. Очевидно, что / // = —п/п. [c.279]

При таком построении можно отсчитывать расстояние не от преломляющей поверхности, а от переднего и заднего фокусов х и х рис. 6. 23). Тогда соотношение (6. 26) можно преобразовать к симметричному равенству, которое обычно называют формулой Ньютона [c.279]

Аналогичная (формула для заднего фокуса второй системы имеет вид [c.300]

Для исправления сферической аберрации зеркал (например, прожекторов) им обычно придают не сферическую форму, а вид параболоида вращения, располагая источник в фокусе в таких зеркалах при тщательном их выполнении сферическую аберрацию можно сделать очень малой. Хорошо исправленными могут быть отражатели, обе поверхности которых сферические, но разной кривизны задняя, посеребренная, имеет меньшую кривизну. Отраженный свет испытывает дополнительное преломление в стекле отражателя, который играет роль рассеивающей линзы (тоньше в середине), рассчитанной так, чтобы исправить аберрацию задней поверхности. Такие зеркала употребляются в настоящее время только в небольших сигнальных аппаратах (диаметром не свыше 100 мм). [c.305]

Обозначив расстояние источника от переднего фокуса через Xi и расстояние изображения от заднего фокуса через 2, вывести формулу тонкой линзы в форме, данной Ньютоном [c.883]

Принцип образования изображения в системе может быть рассмотрен как процесс двойной дифракции. Первая дифракция происходит на объекте 2, освещаемом плоской монохроматической волной, образуемой когерентным источником света /. Объект 2 расположен в передней фокальной плоскости объектива 3, который образует в своей задней фокальной плоскости 4 пространственный спектр объекта (т. е. осуществляет преобразование Фурье объекта). В плоскости голограммы 4, которая одновременно является передней фокальной плоскостью второго объектива 5, находится мультиплицирующий элемент, представляющий собой голограмму набора точечных источников, число и расположение которых соответствует желаемому числу и расположению размноженных изображений. В результате в плоскости голограммы 4 имеем произведение двух спектров Фурье объекта и набора точечных источников. Второй объектив 5 в свою очередь осуществляет преобразование Фурье объекта, находящегося в его фокальной плоскости. Как следствие. этого в плоскости изображения 6 получаем совокупность изображений исходного объекта, причем линейное увеличение системы 7 и размер изображений определяются соотношением фокусов объективов системы 7==/,//,. Очевидно, что размеры отдельных модулей могут быть большими (более 5—10 мм), они ограничиваются лишь полем изображения второго объектива 5. Это является большим преимуществом системы. [c.63]

Задний фокус F —точка на оптической оси в пространстве изображений, сопряженная с бесконечно удаленной точкой, расположенной на оптической оси в пространстве предметов. [c.198]

Передняя (задняя) фокальная плоскость — плоскость, перпендикулярная оптической оси и проходящая через передний (задний) фокус. [c.198]

Заднее фокусное расстояние / — расстояние от задней главной точки до заднего фокуса. [c.199]

Задний фокальный отрезок Sp.—расстояние от вершины задней поверхности до заднего фокуса F. [c.199]

Оптическая сила системы Ф — oi ношение показателя преломления п в пространстве изображений к заднему фокус Юму расстоянию / системы [c.199]

На рис. 1.8.8,3 показана готическая форма оперения (крыла). При одинаковых с треугольным оперением углах атаки оно имеет повышенные коэффициенты подъемной силы. Обтекание такого оперения носит более благоприятный характер, так как отрыв потока начинается позднее. К недостаткам оперения можно отнести более переднее расположение центра давления (или фокуса), что вызвано повышенными аэродинамическими нагрузками на переднюю часть. Более заднее расположение фокуса характерно для серповидного оперения (рис. 1.8.8,и). Особенностью этого оперения является также относительно слабое смещение фокуса в трансзвуковой области полета. [c.68]

Расстояние от задней главной плоскости второго компонента до заднего фокуса всей системы [c.232]

Микроскопы — оптические системы, у которых передний фокус положительного окуляра удален от заднего фокуса положительного объектива. Предмет помещается непосредственно перед передним фокусом объектива. Микроскоп дает обратное увеличенное изображение. [c.242]

Нормальные объективы рассчитаны на длину тубуса 160 мм (длиной тубуса называется расстояние между задним фокусом объектива и передним фокусом окуляра микроскопа.) Для работы в отраженном свете с объектами, не покрытыми покровными стеклами, служат специально корригированные объективы, рассчитанные на длину тубуса 190 мм или на бесконечность". [c.242]

Нормальные объективы рассчитаны на длину тубуса 160 мм (длиной тубуса называется расстояние между задним фокусом объектива и передним фокусом [c.330]

Лучи света между бабками идут параллельными пучками, поскольку штрихи шкалы находятся в фокусе объективов. Благодаря этому изображение остается резким независимо от расстояния между бабками. Расстояние от оси измерения до плоскости шкалы равно фокальному расстоянию объективов, поэтому перекос бабок из-за погрешностей направляющих не вызывает ошибок при измерениях. При измерении заднюю бабку устанавливают над соответствующей стеклянной пластинкой дециметровой шкалы так, чтобы ее двойной штрих попал в поле зрения отсчетного микроскопа передней бабки. Затем, пользуясь микровинтом И, совмещают один из штрихов шкалы с изображением двойного штриха пластинки. На дециметровой шкале штрих выбирают с таким расчетом, чтобы изображение шкалы оптиметра не выходило за пределы поля зрения. Миллиметры и десятые доли миллиметра отсчитывают по шкале при помощи микроскопа 16, микроны — по трубке оптиметра 17. [c.111]

Суммируя вышеизложеиное, приходим к выводу, что топкая линза характеризуется двумя фокусами (так называемыми передним н задним), двумя фокальными плоскостями, одной главной точкой, совмещенной с оптическим центром линзы, и одной главной плоскостью. В следующем параграфе увидим, что линза характеризуется также узловыми точками и узловыми плоскостями. Для тонкой линзы узловая точка совпадает с главной, а узловая плоскость — с главно11 плоскостью. [c.183]

А- В соответствует в пространстве изображений сопряженный луч 62/ 2. выходящий из системы в точке Как идет луч внутри системы, нас не интересует. Второй луч PlQl выберем вдоль главной оси. Сопряженный ему луч Q2P l будет также идти вдоль главной оси. Точка / 2 как пересечение двух лучей и ( гР , есть изображение точки, в которой пересекаются лучи и PlQl, сопряженные с С.2 2 и С 2 2- Но так как 161 PlQl, то точка, сопряженная с р2. лежит в бесконечности. Таким образом, есть фокус (второй, или задний) нашей системы. Плоскость, проходящая через фокус перпендикулярно к оси, носит название фокальной. [c.295]

Нормальный глаз в спокойном состоянии воспринимает параллельные лучи (визирует бесконечно удаленную точку) поэтому передняя ( >окальная плоскость окуляра дол.жна быть совмещена с изображением объекта. В частности, если объект бесконечно далек, то задний фокус объектива приводится в совпадение с передним фокусом окуляра (телескопическая система) (рис. 14.15). Рисунок показывает, что увеличение телескопической системы можно выразить также как отношение диаметров сечения пучков, входящих в объектив и выходящих из окуляра, т. е. как отношение [c.332]

Главные плоскости и фокусы идеальной оптической системы. В идеальной оптической системе свойство параксиальной области распространено па всю систему. Пучок параллельных лучей после преломления в оптической системе из К поверхностей (фиг. ]]) соберется в точке F , называемой задним фокусом, оптической системы. Геометрическое место точек пересечения продолжений падающих параллельных лучей и соответствующих им преломленных лучей — плоскость, иернендикулярная к оптической оси и называемая ждней глагной плоскостью Н [c.231]

Телескопические оптические системы— линзовые афокальные (бес-фокуспые) оптические системы, которые составлены из двух оптических систем таким образом, что задний фокус первой системы (объектива) совпадает с передним фокусом второй системы (окуляра). Телескопические оптические системы не имеют фокусов и фокальных и главных плоскостей. Они предназначены для наблюдения удаленных предметов. [c.240]

В системе из двух колшонентов, имеющих фокусные расстояния /, и f[, f, и /п и расстояние Д между задним фокусом первого компонента и передним фокусом второго компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.321]

Оптическая схема зрительной трубы описываемой интерференционной угломерной установки приведена на рис. 228, где I — референтная плоскость, 2 — объектив зригельной трубы, 3 — дополнительная линза, 4 — мнимое изображение предмета, 5 — действительное изображение предмета, 6 — окуляр, 7 — предмет (интерференционная картина), F — передний главный фокус объектива, F l — задний главный фокус объектива, Fz — передний главный фокус дополнительной линзы, F — задний главный фокус дополнительной линзы, F — задний главный фокус окуляра. [c.304]

К особому классу относятся т. н. малопсумящие А., примером к-рых. может служить рупорно-параболич. А. (рис, 20). Расположен-НЫ11 в фокусе иалучате.аь облучает часть параболоида, и энергия излучается в пространство через апертуру, ограниченную металлич. зеркалом и конусом, так что энергия облучателя попадает только на зеркало. Уровень боковых и задни. С лепестков в ДН такой А. весьма мал, а шумовая темп-ра составляет неск, 1 . [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...