Время собственное системы

Времени постоянная 81—82 Временное запаздывание регулятора 142, 144—146 Время собственное системы 78 Входная функция 24, 203 Выбор оптимальных параметров приборов 186—189 Вынужденные колебания 29, 30, 181— 254 [c.294]

Однако источник испускает N волн за время t, так что частота волн в его собственной системе отсчета равна [c.324]

Пусть есть случайное время работы до /-го отказа, а Л, - время работы после 1-го отказа. Условие g (X.) 1 означает и выполнение условий Хт < 1 и Мт) < Это означает, что собственно временем ремонта по сравнению с временем безотказной работы можно пренебречь (предполагается, что дисперсия времени восстановления также мала). Система с вероятностью l-g(X) продолжает нормально функционировать после очередного отказа элемента, а с вероятностью (Х) после отказа элемента почти сразу же (т.е. в течение малого интервала п) наступает отказ дублированной системы. Таким образом, случайное время работы системы составляется из геометрически распределенного случайного числа V, экспоненциально распределенных случайных величин I (интервалами т) в пределе можно пренебречь). [c.184]

Стандартизация и унификация единиц измерения удобна и необходима с многих хорошо известных точек зрения. Вместе с этим теория размерностей и подобия указывает, что для различных классов вполне определенных явлений выгодны свои собственные характерные единицы измерения, связанные с существенными величинами, характерными для объектов и явлений данного класса. Использование собственной системы единиц измерения часто очень выгодно, и к нему сводится описание явлений и законов в безразмерной форме — прием, плодотворный и широко внедренный в настоящее время в науке и технике. [c.10]

Изменение собственной системы отсчета. Формулы Лоренца позволяют перейти от собственной системы отсчета к любой другой инерциальной системе. Собственной мы называем ту инерциальную систему, с которой неизменно связано движущееся тело. Посмотрим теперь, как будут изменяться длины и время при переходе от одной инерциальной системы к другой. [c.638]

Предположим, что в системе Oxt находится стержень длины /о. Пусть этот стержень за короткое время получает ускорение, благодаря чему его скорость относительно системы Oxt становится равной V. Новая собственная система снова будет инерциальной. Длина стержня в этой новой системе равна /о. В системе же Oxt [c.639]

В то же время адаптивные системы оценивают внешние условия. Точнее, они оценивают собственные характеристики с учетом внешних условий и вносят в эти характеристики необходимые изменения для их улучшения или, если возможно, оптимизации. Этот механизм реализуется с помощью трех функций, характерных исключительно для адаптивного управления и отличающих его от других способов управления. Порой их бывает довольно трудно выделить в данной адаптивной системе, однако это необходимо сделать для реализации механизма адаптации. Опишем следующие три характерные функции [c.442]

С использованием собственной системы отсчета и собственного времени мы имеем дело в наших ощущениях. Собственное время — это инвариантная характеристика старения и всевозможных внутренних процессов и внутренних взаимодействий. [c.292]

При движениях элементарных частиц, атомов и молекул законы для всех внутренних взаимодействий и все характерные времена одинаковы только в собственных системах отсчета, например периоды излучаемых световых или радиоволн, время полураспада радиоактивных ядер, времена существования неустойчивых элементарных частиц и т. п. [c.292]

Здесь Д/ — собственное время некоторого процесса— его длительность, измеренная в его собственной системе отсчета, V — скорость ее движения. Заметим, что собственное время равно интервалу, деленному на с. [c.52]

Момент изменяющийся по гармоническому закону с частотой со, равной угловой скорости ротора, вызывает вынужденные незатухающие колебания люльки. По мере убывания угловой скорости со ротора уменьшается и частота изменения возмущающего момента Когда эта частота станет близкой к собственной частоте колебаний системы k, возникает состояние резонанса в это время амплитуда колебаний люльки станет наибольшей. Из теории колебаний известно, что при резонансе амплитуда А вынужденных колебаний может считаться пропорциональной амплитуде возмущающего фактора [c.297]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Из сказанного следует, что автоколебания отличны от собственных колебаний, поскольку последние являются затухающими, в то время как автоколебания не затухают. С другой стороны, автоколебания отличаются от вынужденных и от параметрических колебаний, так как и те и другие так или иначе вызываются внешними силами, характер действия которых задан. В этом смысле автоколебания могут быть названы также самовозбуждающимися, так как процесс колебаний здесь управляется самими колебаниями. Источник дополнительной энергии, поддерживающей колебания системы, находится вне упругой системы. Например, энергия воздушного потока, набегающего на вибрирующие части самолета, вызывает особый вид автоколебаний, называемый флаттером. [c.530]

На рис. 7-15 схематически представлена установка для проведения испытаний покрытий на стойкость к воздействию облучений. Установка состоит из камеры, в которую на специальный столик по.мещаются исследуемые образцы в впде либо таблеток, спрессованных из ко.мпонентов покрытий, либо собственно покрытий, нанесенных па металлические подложки. Камера снабжена криогенной охлаждающей системой, благодаря которой те.мпература во время испытаний на образцах поддерживается в пределах 77—423 К, давление составляет в течение всего эксперимента 6-10 Па. Для имитации электромагнитной радиации Солнца используется ксеноновая дуговая лампа, помещенная в специаль- [c.182]

В качестве примера рассмотрим малые колебания двух одинаковых плоских маятников, связанных пружиной (рис. VI.11, а). Интуитивно ясно, что если отклонить маятники на один и тот же угол а и отпустить их затем с нулевыми начальными скоростями (рис. VI. 11, б), то во время колебаний длина пружины меняться не будет, и, следовательно, маятники будут колебаться одинаково, так, как они колебались бы, если бы не были связаны пружиной. Отсюда сразу следует, что одной из собственных частот этой системы является собственная частота одного из маятников при отсутствии пружины. [c.239]

Периодом собственных незатухающих колебаний называется время одного полного колебания системы [c.407]

Различие между вращением вокруг неподвижной оси и движением с неподвижной точкой состоит в том, что ось вращения в первом случае неподвижна, а во втором случае перемещается, проходя всё время через неподвижную точку. 2. Ось, связанная с телом, называется осью собственного вращения ось, неподвижная в данной системе отсчёта, называется осью прецессии точка пересечения этих осей совпадает с неподвижной точкой тела. [c.56]

Время, отсчитываемое по часам, движущимся вместе с телом, в котором происходит какой-либо процесс, называют собственным временем этого тела. Его обозначают А о. Как следует из (6.4), собственное время самое короткое. Время Д/ того же процесса в другой системе отсчета зависит от скорости V этой системы относительно тела, в котором происходит процесс. Эта зависимость особенно сильно проявляется для значений скорости V, сравнимых со скоростью света (рис. 6.6). [c.185]

Найти расстояние, которое пролетела в /(-системе отсчета нестабильная частица от момента ее рождения до распада, если ее время жизни в этой системе отсчета At —3,0 мкс, а собственное время жизни А/о = 2,2 мкс. [c.205]

Понятие об абсолютно неподвижном пространстве предполагает существование абсолютно неподвижного тела, с которым можно физически связывать ту систему координат, к которой следует относить положения элементов вселенной. Отметим, что сам Ньютон не был убежден в том, что такое тело существует. Хотя в эпоху Ньютона собственное движение Солнца не было известно, можно было допустить, что гелиоцентрическая система декартовых координат с началом в центре Солнца и осями, направленными на три так называемых неподвижных звезды, все же является подвижной. Вопрос о существовании абсолютно неподвижной системы координат рассматривался довольно продолжительное время, пока это рассмотрение не привело к отрицанию существования такой системы. Эта точка зрения принадлежит современной механике, построенной на основе теории относительности. Само понятие абсолютно неподвижной координатной системы лишено теперь всякого физического смысла. [c.67]

Собственное вреднее время жизни я+-мезона равно 2,5-10- с. Если р да 0,9, то да 0,81 и, согласно (31), следует ожидать, что время жизни этой частицы в лабораторной системе отсчета будет равно [c.356]

Это время может быть отсчитано по циферблату или отпечатано приборами на листе бумаги. Наблюдатели, находящиеся в любой системе отсчета, могут видеть отпечатанную запись времени прохождения сигнала, и все они согласятся, что часы в неподвижной системе отсчета 5 показали время т. Но что показывают их собственные часы, не неподвижные относительно системы S Мы рассматриваем тот случай, когда L направлено параллельно оси у. [c.357]

Мы видим, что явление замедления времени совсем не связано с таинственными процессами внутри атомов оно возникает в процессе измерения. Часы, неподвижные в системе S, показывают собственное время т, т. е. время, определяемое наблюдателем, неподвижным в системе S такие же часы, неподвижные в системе S, тоже покажут время т, когда отсчет по ним ведется наблюдателем, неподвижным в системе S. Но когда мы отсчитываем в системе S промежуток времени, который в системе 5 равен т, то мы имеем более длинный промежуток, [c.358]

Преобразование Лоренца соответствует поворотам системы координат в пространстве — времени. В специальной теории относительности доказывается инвариантность физических законов только относительно этого типа преобразований. Обычная векторная алгебра дает нам систему обозначений, не зависящую от какой-либо конкретной системы координат в обычном трехмерном пространстве. Значение открытия Эйнштейна состоит в обобщении собственно преобразования Лоренца и простой геометрии четырехмерного пространства — времени.. В общей теории относительности Эйнштейн доказал возможность выразить физические законы в форме, независимой от любых преобразований я пространстве — времени, а не только преобразований перехода от одной неускоренной системы отсчета к другой. При этом четырехмерное пространство — время уже не является пространством с евклидовой геометрией — наоборот, оно может обладать кривизной. [c.371]

Будем искать выражение импульса, которое было бы инвариантно относительно преобразования Лоренца. Это выражение должно быть таким, чтобы составляющая импульса частицы по оси у не зависела от составляющей по оси х скорости системы отсчета, в которой наблюдается соударение. Если такое выражение будет найдено, то сохранение проекции импульса на ось у в одной системе отсчета будет обеспечивать ее сохранение во всех системах отсчета. Мы уже знаем, что относительно преобразования Лоренца смещение Ау в направление у одинаково во всех системах отсчета. Однако время А/, затрачиваемое на прохождение расстояния Ау, зависит от системы отсчета, и, следовательно, составляющая скорости Vg = = Ay/At тоже зависит от системы отсчета. Для измерения промежутка времени можно воспользоваться, вместо лабораторных часов, воображаемыми часами, расположенными на частице. Эти последние будут измерять собственное время частицы Ат. Это время должно быть признано всеми наблюдателями. Таким образом, отношение Ау/Ат одинаково для всех систем отсчета. [c.379]

В лабораторной системе координат время жизни больше, чем собственное время жизни [c.342]

Импульс, переносимый этим потоком энергии, может быть подсчитан на основе простого мысленного эксперимента, который обнаруживает реальность такого потока. Допустим, что обе торцовые стенки одновременно в собственной системе цилиндра быстро убираются и мы приходим к освобожденной системе. В собственной системе отсчета рассматриваемая термодинамическая система будет бурно расширяться, симметрично вперед и назад относительно направления движения. Однако центр масс системы не изменит своего положения относительно центра масс стенок. Но наб.ггюдателю весь этот процесс представляется совсем иначе. Он обнаружит, что задняя стенка удаляется раньше, а передняя стенка — позже, причем время запаздывания [c.348]

СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ — время, измеряемое часами, движущимися вместе с рассматрива ым телом, т. е. время в собственной системе отсчёта. Время протекания к.тЛ. процесса, измеряемое внеш. наблюдателем, мимо к-рого движется тело, зависит от относит, скорости движения. Если измерения проводятся наблюдателем 6 инерциальной системе отсчёта, то собств. промежуток времени г, протекающий на движущемся теле, связан с временем 1 системы отсчёта ф-лой [c.567]

Сокращение длины движущихся тел. Пусть в вагоне, движущемся со скоростью V, световой сигнал идет от задней стенки к передней, отражается и возвращается к задней. При длине вагона в собственной системе отсчета I на это требуется время t = 211с. В системе отсчета полотна на это потребуется время] [c.350]

Величины qQ и (р в ф-ле (2)—константы интеграции, определяемые начальными условиями. Полученное выражение (2) вполне характеризует как само явление Р., так и процесс установления этого явления. Сначала в системе существуют два колебания—одно собственное, затухающее с частотой свободных колебаний системы и убывающей по времени амплитудой (затухающее и поэтому непериодич. колебание), и другое—вынужденное, с частотой вынуждающей силы (о и постоянной амплитудой (периодич. колебание). Через достаточно долгое время собственные колебания с частотой (о затухнут, и в системе установится чисто периодич. процесс, причем заряд на обкладках конденсатора будет определяться выражением [c.213]

СНЕЛЛЯ ЗАКОН ПРЕЛОМЛЕНИЯ светового луча на границе двух прозрачных сред утверждает, что при любом угле падения а отношение sin a/sin Р (Р —угол преломления) явл. величиной постоянной. Установлен голл. учёным В. Снеллем в 1620 и независимо от него в 1627—30 франц. учёным р. Декартом. На основе С. 3. п. стало возможным ввести понятие преломления показателя. См. также Преломление света. СОБСТВЕННАЯ СИСТЕМА ОТСЧЁТА тела (частицы), система отсчёта, связанная с данным телом, т. е. система отсчёта, в к-рой тело покоится. Т. к. тело может двигаться с ускорением (в т. ч. вращаться), то С. с. о. в общем случае неинерциальна. Напр., С. с. о. нестабилизированного ИСЗ — воображаемая жёстко связанная с ним (летящая и кувыркающаяся вместе с ним) система координат и закреплённые на спутнике часы, отсчитывающие время. if- Д- Новиков. СОБСТВЕННАЯ ЭНЕРГИЯ тела (частицы), энергия тела, измеренная в собственной системе отсчёта, то же, что энергия покоя. [c.697]

СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ в теории относительности, время, измеряемое часами в собственной системе отсчёта движущегося тела, т. е. часами, жёст-ito скреплёнными с телом и движущимися вместе с ним. Время протекания к.-л. процесса, измеряемое наблюдателем вне тела, в к-ром происходит процесс, зависит от относит, скорости наблюдателя и тела. При измерениях вдали от тяготеющих тел [c.697]

Уравнение переноса излучения (3.40) связано с системой (3.38) тем, что интенсивность собственного излучения матрицыГ(Z)] зависит от ее температуры. В настоящее время разработаны различные приближенные методы решения уравнения переноса излучения (3.40). С их использованием получены численные решения совместной задачи (3.38)- (3.40) переноса энергии излучением, конвекцией и теплопроврдностью в проницаемом покрытии. Полученные результаты позволяют оценить диапазон изменения оптических характеристик матрицы, обеспечивающих ее наибольшую эффективность в том или ином конкретном случае. Так, например, выяснено, что наилучший режим работы пористого слоя как коллектора солнечной энергии достигается в том случае, когда матрица выполнена из материала, прозрачного и нерассеивающего в солнечном спектре, но непрозрачного и рассеивающего в инфракрасном диапазоне. Для теплового экрана с транспирационным охлаждением желательно обратное. [c.61]

Ура1внения (135.55) (вынужденных колебаний системы с двумя степенями свободы в нормальных координатах независимы друг от друга. Эти уравнения совпадают с уравнением (133.71) вынужденного колебания точки. Если частота возмущающей силы р совпадает с частотой одного из собственных колебаний системы k или /гг, то в решение множителем войдет время /. Следовательно, одна из нормальных обобщенных координат при возрастании t может быть сколь угодно большой (резонанс). Значения частот р возмущающей силы, ра(вной одной из частот собственных колебаний системы ( i,. 2), называют критическими частотами возмущающей силы. [c.218]

Время, которое показывают часы, покоящиеся в системе координат 2, называется собственным. Оно играет существенную роль в построении динамических ура1внений и для него вводится специальное обозначение т [c.281]

Время жизни частицы т — срегняя продолжительность существования нестабильных элементарных частиц. Обычно различают время жизни в системе координат, связанной с частицей т,, (собственное время жизни), и время жизни в неподвижной (лабораторной) системе координат т . Согласно теории относительности между этими величинами существует соотношение [c.342]

Вернемся к диаграмме Минковского (рис. 414) и дадим еще один вывод формулы (21), выражающей эффект замедления хода движущихся часов. Пусть наблюдатель В, движущийся со скоростью и < с в системе Охх, и наблюдатель А, покоящийся в тон же системе, находятся в начальный момент в одной и той же точке О х =. г = 0) пространства, где они синхронизируют свои часы, поставив их так, что т = т = 0. Покоящийся в ис-ходно11 системе Охт наблюдатель А в момент т = 6о по своим часам (точка No) посылает световой сигнал, который принимается наблюдателем В в момент, когда его часы показывают время т = 01 =/гбо (точка yVi). Траекторией светового луча служит прямая NqN, параллельная диагонали ОС. Сразу же по получении сигнала наблюдатель В посылает ответный сигнал (с траекторией N]N2 — прямой, перпендикулярной к диагонали ОС), который принимается покоящимся наблюдателем в момент, когда его собственные часы показывают т = 02 = kQ (точка N2). Совпадение коэффициентов пропорциональности в двух последних равенствах выражает как раз принцип относительности, т. е. совпадение законов распространения света во всех ииерциальных системах отсчета. Итак, 02 = fe9l = fe 6o. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...