Энергия тела собственная

Согласно принципу инертности энергии тело, собственная масса которого (т. е. масса, измеренная связанным с ним наблюдателем) равна т , обладает собственной энергией т с . Если тело движется равномерно со скоростью V — ио отношению к наблюдателю, которого мы для простоты назовем неподвижным наблюдателем, то его масса будет иметь значение [c.645]

Простейшим примером подобной системы могут служить два небольших тела, соединенные друг с другом пружинкой. Если эта система движется в поле тяжести в отсутствие сопротивления воздуха (т. е. нет внешних сторонних сил), то меняются ее кинетическая энергия Т, собственная потенциальная энергия и внешняя по- [c.111]

Эту энергию Ей он назвал энергией покоя или собственной энергией тела. [c.288]

Гипотеза Эйнштейна о существовании собственной энергии тела подтверждается многочисленными экспериментами. На основе использования закона взаимосвязи массы и энергии ведутся расчеты выхода энергии в различных ядерных энергетических установках. [c.288]

Чем богаче будет ваш опыт в физике, технике, астрономии или химии, тем больше вы будете убеждаться в важном значении физических постоянных. Разберем другой пример. Рассмотрим характеристическую длину, которая получится, если приравнять Мс собственной гравитационной энергии тела [c.277]

Предметом изучения термодинамики являются закономерности превращения энергии в различных физических, химических и других процессах можно сказать, что термодинамика представляет собой в самом общем смысле науку об энергии. Термодинамика не ограничивается анализом каких-либо отдельных или частных видов энергии, как это имеет место, например, в механике, где изучается лишь энергия механического движения (т. е. кинетическая и потенциальная энергия тела), но рассматривает все существующие виды энергии и всевозможные ее превращения. Отличительной чертой термодинамики является введение в совокупность исследуемых видов энергии внутренней энергии тел, что собственно и делает термодинамику общей наукой о превращениях энергии. Действительно, любой макроскопический процесс сопровождается изменением внутренней энергии участвующих в процессе тел, вследствие чего превращение внутренней энергии является наиболее общей особенностью макроскопических процессов. Так как внутренняя энергия обусловлена движением составляющих тело частиц, называемым тепловым, то содержание термодинамики можно формулировать как изучение теплового движения, понимаемого в самом широком смысле. [c.7]

Чтобы установить физическое содержание функций и и I, сравним сначала уравнение (2.7) с уравнением (2.3), описывающим изменение полной энергии системы. Из этого сопоставления следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела, присущая ему как таковому. [c.30]

В газотурбинных установках затраты энергии на собственные нужды составляют существенную долю полезной работы установки. Эта доля зависит от значения удельной энтальпии рабочего вещества перед турбиной и уменьшается с ростом последней. Повышение начальной энтальпии рабочего тела увеличением температуры ограничивается возможностями современной металлургии, устанавливающей предел максимальной температуры в цикле 700—800° С. Другой путь состоит в применении рабочего вещества с большой удельной энтальпией. В газотурбинных установках, работающих по открытому циклу, это достигается использованием в качестве рабочего тела одновременно с газообразными продуктами сгорания второго рабочего вещества, способствующего увеличению общего теплосодержания рабочего тела. Таким веществом может быть обычная вода, обладающая, как известно, значительной удельной энтальпией. [c.587]

Для установления физического содержания функций U и I сравним уравнение (1.30) с уравнением (1.25), описывающим изменение полной энергии системы. Из сравнения следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела. [c.33]

Теплота, по существу, представляет собой передачу импульсов при соударении молекул или квантов энергии (фотонов) при лучистом теплообмене. При подводе энергии к рабочему телу, например теплоты, собственная энергия тела должна естественным образом увеличиваться. Но нетрудно представить себе, что энергия, воспринимаемая в форме теплоты, может тут же отдаваться в форме механической работы. Достаточно вообразить, что границы рабочего тела, бомбардируемые молекулами, перемещаются, например поршень в цилиндре. И если собственная энергия тела ири этом не меняется, значит вся полученная теплота отдана в форме работы. [c.20]

Чтобы установить физическое содержание функций U vi I, сравним сначала уравнение (2-8) с уравнением (2-4), описывающим изменение полной энергии системы. Из этого сопоставления следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела (системы), присущая ему как таковому энтальпия же согласно (i2-10) есть не что иное, как полная энергия, связанная с данным состоянием тела она состоит из внутренней энергии и тела и величины p V, представляющей собой работу, которую нужно было затратить для того, чтобы ввести тело объемом V во внешнюю среду, имеющую повсюду одинаковое давление р. Превышение 1 над и сопряжено с наличием внешней по отношению к среде силой. Оно тем больше, чем выше давление среды [c.32]

Представляя движение тела в виде разложения по собственным формам колебаний недемпфированной системы (1. 20) и используя свойство ортогональности, получим выражение для кинетической энергии тела в виде суммы кинетических энергий форм колебаний [c.31]

Назовем (рис. 8-2) эффективной энергией тела эф сумму испускаемой телом собственной энергии 6 и отраженной [c.204]

Наряду со специфическими ядерными свойствами рабочее тело или теплоноситель атомной энергетической установки должны обеспечивать низкую затрату энергии на циркуляцию в контуре охлаждения реактора. От этой характеристики зависит расход энергии на собственные нужды и к. п. д. нетто установки. [c.8]

Как будет показано далее, нрн диффузном собственном излучении тел (подчиняющихся закону Ламберта) угловой коэффициент является чисто геометрическим фактором, зависящим от формы, линейных размеров и относительного расположения поверхностей, участвующих во взаимном лучистом теплообмене. Для тел, собственное излучение которых не подчиняется закону Ламберта, величина углового коэффициента для собственного излучения, будет также определяться характером распределения энергии излучения но отдельным направлениям. [c.85]

Алгоритм расчета собственных частот и форм колебаний ротора. Расчетная модель ротора может быть представлена в виде совокупности конечных элементов. При этом энергию тела (потенциальную и и кинетическую Т) выражают в виде их сумм по отдельным конечным элементам (AU, АТ). [c.49]

Спектр излучения твердых тел является непрерывным. Спектр излучения газов прерывистый, т. е. их излучение селективно. Селективным излучением и поглощением обладают также некоторые твердые тела (например, кварц), имеющие наиболее выраженный объемный характер высвечивания или по глощения. Больщинство твердых тел поглощают и излучают весьма тонким пограничным слоем. Это дает основание в феноменологической теории излучательные характеристики приписывать непосредственно геометрическим поверхностям тел. Такая поверхность тела в общем случае частично поглощает, частично отражает и частично пропускает тепловое излучение, падающее из окружающего пространства. Поглощенное излучение превращается в тепловую энергию тела, которая, будучи трансформированной в лучистую, вновь участвует в собственном излучении данного тела. [c.457]

Полная энергия тела складывается, таким образом, из кинетической энергии и энергии покоя. Тело с массой покоя /По обладает запасом так называемой собственной энергии о, связанной с массой покоя соотношением о = оС . [c.13]

Одновременно с излучением собственной энергии тела поглощают энергию, излучаемую другими телами. Разность между количеством энергии, излучаемой телом, и количеством энергии, поглощенной этим телом от излучения других тел, является мерой лучистого теплообмена данного тела с другими телами. [c.184]

Основные виды лучистых потоков. Выше указывалось, что все тела в общем случае обладают свойством излучать, поглощать, отражать и пропускать через себя лучистую энергию. Пусть тело Т излучает некоторое количество лучистой энергии с (фиг. 15.1) это испускание называют собственным излучением тела. Предположим далее, что на тело Т падает лучистая энергия в количестве ЕщС, это поступление энергии называют падающим излучением. Падающая энергия распределится и направится в общем случае по трем лучистым потокам один поток энергии телом Т поглощается, другой — отражается, третий — проходит сквозь тело. Ту часть падаю- [c.325]

Собственное излучение Е осуществляется за счет уменьшении тепловой энергии тела Т, последняя же пополняется за счет поглощенного излучения Е ), поскольку вся лучистая энергия, поглощенная телом Т, превращается в тепловую энергию таким образом, разность значений Е и Е будет определять прибыль или убыль тепловой энергии в теле Т [c.326]

Собственную энергию тела в конечном состоянии можно представить как II + К ). Общая энергия до превращения должна быть равна общей энергии после превращения, включая полученную работу. Отсюда имеем [c.109]

Физический смысл составленного интегрального уравнения лучевого обмена энергией тел (108,3) заключается в том, что удельный поток энергии падающего излучения, или освещенность площадки в какой-либо точке М, со всех пунктов Р окружающих тел определяется множеством энергии лучей, падающих на рассматриваемую площадку от собственного и отраженного излучений окружающих тел. [c.417]

Примечание 3. В классической теории с абсолютным временем dt = dt) ненаблюдаемая для второго наблюдателя кинетическая энергия Т равна кинетической энергии Т в осях первого наблюдателя в этом случае нет потребности в энергии покоя массового тела. К понятию собственной энергии тела шос привело релятивистское ограничение скорости. [c.262]

При /3 = 0 имеем = О (при традиционном представлении о кинетическом потенциале имело бы место равенство нулю разности кинетической и потенциальной энергий). В предельном случае /3=1, когда нет массы покоя (и самой весомой частицы), кинетический потенциал собственного поля (23) имеет значение, равное собственной энергии тела (шос ). [c.262]

Количество энергии из собственного излучения тела 2, вернувшееся к нему обратно и поглощенное им [c.266]

Когда тепловые лучи падают на твердое тело, то не вся заключающаяся в них энергия поглощается телом и переходит в тепло. Некоторая часть падающей энергии отражается от поверхности тела в пространство. Лишь абсолютно черное тело поглощает все падающие лучи. Для реальных тел поглощение тем сильнее, чем больше коэффициент излучения этим телом собственных тепловых лучей. [c.106]

При малых значениях коэффициента вязкости — ту резонансная частота близка к частоте собственных колебаний системы. На рисунке 25.3 изображен график зависимости амплитуды вынужденных колебаний от частоты возмущающей силы (резонансная кривая) при различных значениях коэффициента вязкости р. Острота максимума кривой самым существенным образом зависит от затухания свободных колебаний системы. Для кривых, изображенных на рисунке, р1 > Рг- Для резонансной частоты сдвиг по фазе вынужденных колебаний мало отличается от ф = 90° и вся работа внешней силы затрачивается на преодоление сопротивления движению системы (при установившихся колебаниях). Для частот, сильно отличающихся от частоты собственных колебаний системы, сдвиг фазы не равен 90° и работа внешней силы в отдельные части периода колебаний может быть отрицательной, т. е. система отдает энергию телам, вынуждающим колебания. [c.220]

Предположим, что базисные векторы е, е ,, вд суть собственные векторы тензора инерции ( 1.9). Координатные оси, связанные с те.пом, тогда будут главными, а кинетическая энергия тела запииются в виде ( 6.2) [c.465]

Все тела непрерывно испускают и иоглощают энергию излучения. Каждое тело испускает собственное излучение, обусловленное его природой и температурой [79]. Пусть два тела с одинаковой температурой составляют изолированную систему (для теплообмена с окружающей средой) оба тела будут непрерывно испускать и поглощать энергию излучения, однако при этом как внутренняя энергия тела, так и их температура останутся неизменными. Если два тела имеют разные температуры первое Т , а второе Т., ирп условии > Га, ТО элергия излучения переносится от первого тела ко второму в холодном теле происходит превр ,щсние энергии излучения го внутреннюю энергию, при этом температура холодного тела повышается. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела (среды) называют поглощением. Однако не вся энергия излучения, падающая на тело, поглотится нм. При взаимодействии потока падающего излучения с поверхностью тела ноток может разделиться на три части []ервая р отражается, вторая х —проходит сквозь тело (если оно прозрачно), третья а — поглощается. [c.274]

Сравнивая выражения bq = du- -bl и 617 = процессах изменения состояния закрытой системы собственная энергия рабочего тела, определяемая его внутренним состоянием, характеризуется значением и. В случае потока упругой жидкости собственной энергией рабочего тела является энтальпия, включающая внутреннюю энергию и потенциальную энергию давления. Очевидна аналогия энтальпия в потоке играет ту же роль, что и внутренняя энергия в закрытой системе, — роль собственной энергии тела, определяемой его термодинамическим состоя1гием. [c.206]

Одним иэ мощных средств уменьшения расхода энергии на собственные расходы является отключение части работающих двлга-телей при снижении собственного расхода. Так, при наличии двух дымососов и двух вентиляторов, обеспечивающих каждый работу котла с нагрузкой до 70% от максимальной, необходимо следить за тем, чтобы при нагрузках, меньших указанной, один из моторов выводился из работы. То же относится и к числу работающих питательных насосов. Циркуляционные насосы конденсаторов не имеют регулирования числа оборотов. Между тем нагрузка конденсаторов турбин может колебаться в очень широких пределах, в особенности на ТЭЦ где зимой при низких температурах воздуха (и воды) требуется, с одной стороны, меньшее количество охлаждающей воды для одинакового количества конденсирующегося пара, а с другой стороны, количество пара, поступающего в конденсатор, уменьшается при увеличении отбора пара. для отопительных целей. [c.216]

Сначала по температуре наружного воздуха и заданной нагрузке определяют параметры рабочего режима ГТУ, принимая значение аэродинамического сопротивления КУ и соответствующих газоходов равным примерно 2—3 кПа. После этого рассчитывают КУ. При поверочном расчете находят значения гидравлических и аэродинамических сопротивлений КУ и делают повторный расчет модуля ГТУ-КУ по скорректированным данным. Далее определяют параметры рабочих тел в схеме паротурбинной и теплофикационной установок. Расчет ПТУ позволяет скорректировать исходные данные для повторного расчета КУ и парогенерирующего модуля ГТУ-КУ в целом. Затем повторяют расчет ПТУ с модулем ГТУ-КУ с постоянной корректировкой исходных данных. Одновременно определяют затраты тепловой и электрической энергии на собственные нужды. После необходимого числа щагов расчета режима ПГУ-ТЭЦ с последовательным приближением сравнивают значения полученной и заданной тепловой мощности ТЭЦ. [c.405]

Аберсон и др. [26, 27] сделали одну из ранних попыток применения сингулярного элемента для описания движущейся трещины. Они воспользовались сингулярным элементом, приведенным на рис. 3(a), который включал в себя первые 13 членов собственных функций Уилльямса [28], определенных для стационарной трещины, находящейся в линейно-упругом теле. Собственные функции, использованные в [26,27], учитывают движения тела как твердого целого. Внутри сингулярного элемента вершина трещины перемещается между узлами А и В, как показано на рис. 3(a). После того как вершина доходит до узла В, происходит резкая смена схемы сетки, как это видно из рисунка. Для соблюдения условий совместности по перемещениям на границах между сингулярным и обычными треугольными элементами применяется модифицированный принцип минимума дополнительной энергии. Однако, как сообщается в [62], применение описанного подхода не привело к получению осмысленных результатов. [c.284]

Отсюда усматривается, что, как и давление идеального газа в фиксированном объеме, напряжение в деформированном эластомере пропорционально абсолютной температуре Т. Этот хорошо подтвержденный экспериментами факт был первым триумфом статистической теории эластомеров. В то же время вклад в деформацию собственно упругой составляюш,ей (связан ой с внутренней энергией тела, обусловливаемой межатомными межмолекуляр-ными расстояниями) обычно пренебрежимо мал. [c.65]

В общем случае обмен энергией излучения различных тел осуществляется в разнообразных условиях. Любое тело обменивается энергией излучения со всем множеством окружающих тел и сред, и процесс обмена энергией может быть нестационарным. Часть энергии излучения, падающей на тело, частично отражается, поглощается и частично может пропускаться телом. Энергия излучения, поглощенная телами, может превращаться не только в тепло, но и в другие формы энергии, например электрическую, химическую и т. п. Собственное изл5 ение тел может отличаться от температурного излучения, и обмен энергией излзгчения может осзтцествляться при отсутствии термодинамического равновесия. Решить задачу об обмене энергией излучения тел в общем случае весьма затруднительно. Поэтому приходится принимать условия, которые приближенно отвечают реальным условиям радиационного обмена энергией тел. [c.408]

В ЯМР понятие спиновой температуры было введено X. Казимиром и Ф. дю-Пре при термодинамическом описании экспериментов К. Гор-тера по парамагнитной релаксации. В твёрдых телах ядерные спины связаны друг с другом дипольными магнитными взаимодействиями гораздо сильнее, чем с решёткой. Понятие спиновой температуры предполагает, что спины находятся в состоянии внутреннего равновесия, достигнутого за время поперечной релаксации Г2, существенно более короткого, чем время спин-решёточной релаксации Т, и что это состояние равновесия может быть описано внутренней температурой отличной от температуры решётки Г. Существенный вклад в развитие представления о спиновой температуре внёс Дж. Ван-Флек, обративший внимание на то важное обстоятельство, что разложение статистической суммы Z по степеням обратной температуры 1/Т позволяет найти Z без вычислений собственных значений энергии и собственных функций гамильтониана. Первым, кто активно использовал это обстоятельство, был, безусловно, И. Валлер. Итак, зная статистическую сумму состояний ] с энергией каждого из них при температуре резервуара Т [c.168]

Поверхностное натяжение определяется как работа сг изотермич. и обратимого образования 1 см данного поверхностного слоя, т. е. как максимальная работа перевода в поверхностный слой необходимого для его образования числа молекул из объема граничащих фаз. Из самого определения следует, что сг м. б. легко измеряемо только для жидких поверхностей раздела (жидкость—газ или жидкость 1—жидкость 2), т. е. для поверхностей, образованных фазами, молекулы которых легкоподвижны и потому позволяют провести процесс образования нового поверхностного слоя практически вполне обратимо. Для твердых поверхностей раздела (твердое тело— жидкость или твердое тело—газ) обратимое проведение механич. диспергирования невозможно, и потому (Т не м. б. измерено обычными прямыми методами, связанными с увеличением поверхности. Поверхностное натяжение твердых тел на границе с окружающей средой—жидкостью или газом, м. б. приближенно оценено однако работой диспергирования, т. е. работой всегда определенным образом производимого, но необратимого измельчения тела (напр, со-шлифовывания, истирания или процарапывания). Такую работу или пропорциональное ей преодолеваемое усилие следует принять за меру твердости твердого тела. Твердость является т. о. мерой поверхностной энергии тела в данных условиях. Обычная шкала твердости дает расположение твердых тел (минералов) в порядке возрастания их поверхностной энергии (см. Склерометрия, Капиллярные явления и Поверхностное натяжение). Свободная энергия любого поверхностного слоя возрастает с увеличением различия в интенсивности молекулярных сил соприкасающихся фаз, т. е. с увеличением разности их полярностей, и следовательно изменяется обратно взаимной растворимости обеих фаз, образующих поверхность, а убывает почти линейно для чистых жидкостей на границе с собственным паром при повышении Г, обращаясь в О незадолго до критич. точки, при к-рой полярности обеих фаз выравниваются. При низких 1° а падает с Ь, причем для ассоциированных жидкостей кривая несколько выпукла, а для мало ассоциированных—почти линейна, что связано с практич. неизменяемостью полной поверхностной энергии Е с Т [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...