Дальнодействующее взаимодействие

Соблюдается принцип дальнодействия взаимодействия тел распространяются мгновенно, т. е. с бесконечно большой скоростью. [c.174]

Это уравнение может быть выведено и широко используется для описания однокомпонентных систем с дальнодействующим (например, кулоновским) взаимодействием. Физически это связано с тем, что каждая молекула ( частица ) вследствие дальнодействия взаимодействует одновременно с большим числом других молекул ( среда ), причем по той же причине доминирующую роль в их взаимодействии играют так называемые дальние столкновения (большие прицельные расстояния), при которых скорость рассеиваемых молекул почти не меняется и углы столкновения малы. На основе последнего предположения можно вывести уравнение Фоккера—Планка, например из кинетического уравнения Больцмана (несмотря на то, что первое предположение без второго не соответствует самому уравнению Больцмана (приближение парных столкновений)). [c.60]

Перейдем теперь к изучению классической плазмы — системы, определение и описание которой было дано в разд. 6.5. При этом для простоты мы идеализируем плазму, используя для нее модель электронного газа, движуш егося в положительно заряженном нейтрализующем фоне Кроме того, будем учитывать лишь кулонов-скую часть взаимодействия между электронами короткодействующее отталкивание не будет рассматриваться, так как мы полагаем, что в разд. 20.2 и 20.3 нам удалось разобраться в физических следствиях взаимодействия такого рода. Как и в равновесных задачах, основное внимание будет уделено роли дальнодействующего взаимодействия ). [c.285]

В действительности точная комбинация влияний короткодействующего и дальнодействующего взаимодействий в одном сходящемся кинетическом уравнении представляет собой далеко не тривиальную проблему вследствие разнообразия возможных перекрестных эффектов. Из-за ограниченности места мы здесь не будем касаться этой проблемы (тем не менее см. разд. 20.7). [c.285]

Главный качественный вывод этой работы состоит в том, что при выполнении условия (1) формула (2) универсальна и пригодна для описания рассеяния как элементарных, так и составных частиц. Структура последних сказывается лишь на величине К, в то время как левая часть (2) определяется дальнодействующим взаимодействием комплексов как целого. Сходные выводы можно сделать и в отношении связанных состояний, которые мы описываем ниже совместно с рассеянием, используя формализм функций [c.299]

При тех же условиях взаимодействие Уь = аУь (оно зависит в общем случае от г и р) переходит в величину У = г , зависящую только от г и имеющую смысл дальнодействующего взаимодействия комплексов как целого. Индекс нуль вверху в дальнейшем присваивается величинам, относящимся к взаимодействию У . [c.306]

Переходя к решению уравнения (31) при выполнении условия (29), будем действовать точно так же, как и выше при рассмотрении двухчастичной задачи. Вводя функцию ио (см. (10)), найдем для нее уравнение, отличающееся по виду от (11) только дополнительным интегрированием по р в правой части. Это уравнение также решается в два этапа. На первом пренебрегается прямой интерференцией взаимодействий (как и в п. 3, это сводится к смешению волновых функций), а также взаимодействие Уь заменяется на — дальнодействующее взаимодействие комплексов как целого. Этому этапу отвечает уравнение [c.306]

В рассчитанные методом Монте-Карло внутреннюю энергию, давление и т. д. могут быть внесены поправки, приближенно учитывающие отброшенное дальнодействующее взаимодействие. Обычно радиус обрезания Гс имеет величину [c.285]

В этом соотношении обычно пренебрегают вкладом б-функции, возникающей при использовании обрезанного парного потенциала (19) вместо точного потенциала и (г), а вместо этого приближенно учитывают отброшенное дальнодействующее взаимодействие. Если сам парный потенциал исследуемой системы обладает разрывами, как, например, потенциал твердых сфер или потенциал в виде прямоугольной ямы, то формулу (29) невозможно использовать непосредственно для численных расчетов (так как мы не можем численно усреднять б-функцию). В этом случае используются известные выражения для уравнения состояния через значения радиальной функции распределения g (г) в точках разрыва потенциала. Поведение радиальной функции распределения само по себе представляет интерес. [c.288]

В ионных кристаллах наряду с упругими силами F= —Q , пропорциональными смещениям, играют существенную роль электрические дальнодействующие взаимодействия между ионами. Смещения ионов из равновесных положений создают электрическую поляризацию, последняя вызывает появление поля, которое в свою очередь взаимодействует с ионами. Удельная поляризация Р обусловлена как смещением ионов, так и внутренней поляризацией ионов (смещение электронов относительно ядер) под влиянием электрического поля. Поэтому в общем виде можно написать [c.60]

Дальнодействующее взаимодействие посредством электрического поля учитывается в (12.6) членами в круглой скобке и последним слагаемым, [c.389]

Если поле Е равно нулю, т. е. если нет дальнодействующего взаимодействия, это уравнение приводится к виду [c.266]

Взаимодействие см. Дальнодействующее взаимодействие Дипольное магнитное взаимодействие Ион-ионное взаимодействие Магнитное взаимодействие Электрон-ионное взаимодействие Электрон-фононное взаимодействие Электрон-электронное взаимодействие Вектор Бюргерса П 250—252 [c.402]

Дальнодействующее взаимодействие и колебания решетки II 68 (с), 76 [c.394]

II 58-62, 76 в одномерной решетке с базисом II 62— 66, 76, 77 волновые пакеты, II 124 в случае трехмерной моноатомной решетки Бравэ I 66—70 в случае трехмерной решетки с базисом II 70, 71, 77, 78 гармоническое приближение II 50—53 дальнодействующее взаимодействие II 62 (с), 68 (с), 76 дебаевская модель спектра II 85—89, 92— [c.398]

См. также Дальнодействующее взаимодействие Экранирование Куперовские пары II 354—356 грубый расчет II 369 и бозоны II 355 (с) размер II 355 (с), 356 [c.400]

Имеется еще одно ограничение на применение принципа универсальности, которое не упоминалось в разд. 1.3. В большинстве физических систем межмолекулярные силы являются эффективно короткодействующими в инертных газах они убывают как г г — расстояние между молекулами) в кристаллах часто достаточно рассматривать только взаимодействие между ближайшими соседями. Корреляции неограниченного радиуса, возникающие в критической точке, обусловлены кооперативным поведением всей системы, а не дальнодействующими взаимодействиями. [c.19]

С другой стороны, если достаточно дальнодействующие взаимодействия включены в Е(з), то они, очевидно, могут влиять на характер неограниченного роста радиуса корреляций вблизи и мы не должны удивляться, если критические показатели при этом изменятся. Таким образом, принцип универсальности применим только к системам с одинаковым радиусом взаимодействия. Чтобы получить правильное критическое поведение, не следует вводить в модель реальной системы нефизические дальнодействующие взаимодействия. [c.19]

В третьем законе Ньютона предполагается, что обе силы равны по модулю в любой момент времени независимо от движения точек. Это утверждение соответствует ньютоновскому представлению о мгновенном распространении взаимодействий — предположению, которое носит название принципа дальнодействия ньютоновской механики. Согласно этому принципу, взаимодействие между телами распространяется в пространстве с бесконечно большой скоростью. Иначе говоря, если изменить положение (состояние) одного тела, то сразу же можно обнаружить хотя бы очень слабое изменение во взаимодействующих с ним телах, как бы далеко они ни находились. [c.42]

В частности, наличие предельной скорости автоматически предполагает ограничение скорости движения частиц величиной с. Иначе эти частицы могли бы осуществлять передачу сигналов (или взаимодействий между телами) со скоростью, превышающей предельную. Таким образом, согласно постулатам Эйнштейна, значение всех возможных в природе скоростей движения тел и распространения взаимодействий ограничено величиной с. Этим самым отвергается принцип дальнодействия ньютоновской механики. [c.178]

В ньютоновской механике W представляет собой потенциальную энергию взаимодействия частиц системы — величину, зависящую при данном характере взаимодействий только от конфигурации системы. В релятивистской же динамике, оказывается, не существует понятия потенциальной энергии взаимодействия частиц. Это обусловлено тем обстоятельством, что само понятие потенциальной энергии тесно связано с представлением о дальнодействии (мгновенной передаче взаимодействий). Являясь функцией конфигурации системы, потенциальная энергия в каждый момент времени определяется относительным расположением частиц системы в этот момент. Изменение конфигурации системы должно мгновенно вызвать изменение и потенциальной энергии. Так как в действительности этого нет (взаимодействия передаются с конечной скоростью), то для системы релятивистских частиц понятие потенциальной энергии взаимодействия не может быть введено. [c.224]

Количественное выражение электростатического взаимодействия в теории дальнодействия и в теории близкодействия имеет один и тот же вид (закон Кулона). Поэтому на основе изучения законов электростатики нельзя сделать обоснованный выбор между этими двумя теориями. [c.132]

Обозначим массы двух взаимодействующих в случае мгновенного дальнодействия материальных точек через ni[ и m-i, -векторы их скорости через V и v-з,, а векторы их ускорения через w и W2. Тогда, согласно первому и третьему законам, предполагая, что никаких других сил, кроме взаимодействия точек, нет, получим [c.17]

Одной из центральных задач ядерной физики является выяснение природы ядерных сил. Ядерные силы невозможно отнести ни к одному из других известных видов сил. Они не могут быть силами электромагнитного происхождения электрическими потому, что проявляются не только между заряженными, но и между нейтральными частицами (например, между нейтроном и протоном в дейтоне) магнитными потому, что чисто магнитное взаимодействие между магнитными моментами нуклонов слишком мало. Силы, ответственные за р-распад, и гравитационные силы, также не могут быть причиной ядерно-го взаимодействия, так как и те и другие чрезвычайно слабы. Кроме того, силы тяготения являются дальнодействующими. [c.7]

Видно, что поле напряжений прямолинейной дислокации имеет дальнодействующий характер, спадая, как г . На расстоянии (10 —10 )й от линии дислокации напряжения составляют величину - (10- —10 ) G. Как мы видели, при таких напряжениях дислокации уже могут двигаться. Таким образом, если на расстоянии — (10 —W)b от дислокации находится другая дислокация, то под действием напряжений, созданных первой дислокацией, вторая может начать скольжение. Другими словами можно сказать, что между дислокациями существует сильное упругое взаимодействие. Из рис. 3.23 легко понять, например, что две краевые дислокации, расположенные в одной плоскости скольжения, отталкиваются, если они одноименные, и притягиваются, если они разноименные. [c.105]

Такое представление о мгновенной передаче действия сил на расстояние без участия среды, в которой осуществляется взаимодействие, получило название теории дальнодействия. Сторонники этой теории рассматривали силу как нечто внешнее по отношению к материи и источник движения искали вне материальности мира. Сам же Ньютон не разделял этих взглядов. [c.105]

Для нее можно точно вычислить различные коэффициенты переноса. Лоренц надеялся использовать свою модель для описания электронов в металлах, но для этой цели она оказалась непригодной вследствие квантовых эффектов и дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия. Однако она может быть применена в ряде физически интересных и важных случаев. [c.151]

Таким образом, каждая частица одновременно взаимодействует с целым коллективом соседних частиц и, следовательно, плазма представляет собой, по существу, не газ, а своеобразную систему, стянутую дальнодействующими силами. Благодаря дальнодействию кулоновских сил и большой подвижности легких электронов в плазме определяющую роль играют коллективные процессы, т. е. колебания и волны различных типов. [c.215]

Теория Зегера предполагает, что на стадиях I или А упрочнение происходит благодаря дальнодействующему взаимодействию далеко отстающих одна от другой дислокационных петель в первичной системе скольжения. По достижении напряжения т N источников дислокаций в единице объема испускает п дислокационных петель. Каждая петля согласно экспериментальным данным перемещается на большее расстояние L. Петли расположены в соседних плоскостях скольжения на расстояниях 5<Ь. [c.212]

В реальных кристаллах в противоположность принятым допущениям полная призматическая дислокационная петля может скользить по своему призматическому цилиндру скольжения и движение дислокаций облегчается. Следовательно, отмеченные выше заключения нуждаются в некотором изменении в основном для дальнодействующего взаимодействия, с учетом которого может быть получено хорошее приближение. Для расстояний, меньших радиуса петли, дислокация и петля могут изменять свою форму и положение, при этом должна значительно уменьшаться и величина максимальной энергии взаимодействия в результате отклонения от теории упругости на малых расстояних. Тем не менее учет упругого взаимодействия имеет большое значение на расстояниях, меньших, чем радиус петли, до того момента, когда движущаяся дислокация и петля придут в контакт. Рассмотренное упругое взаимодействие может вносить вклад в температурно независимую часть предела текучести [c.246]

Имеются также результаты (в форме графиков) дополнительных расчетов уравнения состояния при 0 = 5 20 и 100, проведенных Фиккетом и Вудом [23] в связи с обсуждением свойств жидкого аргона при сильном ударном сжатии. Эти результаты приведены в табл. 5 вместе с результатами некоторых более поздних расчетов для 0 = = 100. Необходимо отметить, что процедура коррекции, позволяющая учитывать дальнодействующее взаимодействие (некоторая информация о ней дана в табл. 5), в принципе может приводить к систематическим ошибкам, особенно в тех случаях, когда рассчитывались реализации только для 32 молекул. Значения приведенных объемов в расчетах для 0 = 5 и 0 = 20 были слишком различны, а интерполяцию между ними необходимо проводить крайне осторожно, так как в этой области лежит фазовый переход жидкость — твердое тело, но-видимому, вблизи т = 0,75 при 0 = 5 и между т = 0,5 и т = 0,75 при 0 = 20. В табл. 5 указаны точки реализации 0 = 100, соответствующие Н - и В -ветвям. [c.377]

Теория, учитывающая одновременное взаимодействие электрона с оптическими и акустическими ветвями колебаний без использования континуальной модели и адиабатического приближения, развивалась в работе Суми и Тоязавы [132] на основе метода фейнмановских интегралов. Было показано, что резкое изменение состояния полярона (наблюдаемое при увеличении связи) от почти свободного типа (Р) к самозахваченному типу (5) вызывается взаимодействием малого радиуса (деформационный потенциал акустических колебаний), а не дальнодействующим взаимодействием (поле электрической поляризации оптических колеба иий). Такое резкое изменение должно наблюдаться только при малом отношении средней энергии фононов к энергетической ширине электронной зоны в жесткой решетке, т. е. при 7< 1. При 7 5з1 почти свободное состояние Р практически не отличается от самозахваченного состояния 5. [c.256]

Некоторые свойства, важные для первичной термометрии, зависят в конкретной температурной области от той или иной части потенциала. При низких температурах взаимодействие между молекулами определяется в основном дальнодействую-щими силами притяжения. При понижении температуры молекулы проводят все больше времени в окрестностях друг друга, группируясь парами. В результате этого давление оказывается ниже, чем в случае идеального газа, а второй вириальный коэффициент В(Т) имеет отрицательное значение и продолжает уменьщаться с понижением температуры. При высоких температурах столкновения между молекулами становятся более интенсивными и решающее значение приобретают силы отталкивания. Это приводит к эффекту исчезновения некоторого объема, что в свою очередь вызывает увеличение давления по сравнению с величиной для идеального газа и, следовательно,— к положительному значению В(Т). При дальнейшем повышении температуры величина В(Т) снова уменьшается в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. На рис. 3.2 кроме В(Т) показаны рассчитанные зависимости С(Т), 0(Т) и Е(Т). График построен в приведенных единицах по принципу соответственных состояний (см., например, работу Мак-Глейшена [49]). Кривые соответствуют величинам В(Т) Уь и С(Т)П 1, где [c.80]

Эти три условия выполняются далеко не всегда, и механика изучает методы, с помощью которых законы, полученные для систем, удовлетворяющих этим условиям, могут быть использованы и в тех случаях, когда какое-либо из этих условий не выполняется. Как мы уже видели выше, предположение о том, что время не зависит от пространства и материи и что пространство является евклидовым, однородным и изотропным, сделало невозможным рассматривать причины такого в 1Жиейшего явления материального мира, как взаимодействие материи, и заставило в рамках этой простой модели искать для описания взаимодействия обходные пути —ввести понятие о дальнодействии. Тот же прием используется в механике, если условия Г —3° не выполнены помимо сил, возникающих при выполнении условий 1° —3°, в этих случаях вводятся дополнительные силы, которые подбираются так, чтобы скомпенсировать нарушение условий 1° —3° и распространить законы механики на случай, когда не все эти условия выполняются. Так, например, поступают в механике для того, чтобы распространить ее законы на случай, когда изучается движение относительно неинерциальных систем отсчета. Аналогичным образом изучается движение системы, материальный состав которой меняется во время движения. Этот же прием используется иногда и для исследования движений в тех случаях, когда в пространстве существуют ограничения, наложенные на координаты [c.65]

Взаимодействие тел на расстоянии называют дальнодействую-щими силами. Например, электромагнитные и гравитационные силы. [c.7]

Ядериые силы обладают очень важным свойством насыщения, свидетельствующим о том, что каждый нуклон в ядре взаимодействует только с ограниченным числом ближайших соседних нуклонов, в тд, время как электромагнитные и гравитационные силы являются дальнодействующими, и они проявляются не только между соседними частицами. [c.135]

Различают две формы силового взаимодействия материальных тел близкодействие и дальнодействие. Под первым пон1[-мают взаимодействие, осуществляемое путем непосредственного контакта тел, под вторым — результат взаимодействия тел с физическими полями (тяжести, тяготения, электрическим и магнитными), по отношению к которым находятся в равновесии или движутся материальные тела. [c.10]

К приложениям газокинетического уравнения Больцмана мы в дальнейшем еще вернемся, а сейчас изложим вывод кинетического уравнения для плазмы — системы частиц с дальнодейству-ющими силами взаимодействия. [c.127]

Температура, как мы видим, является термодинамически равновесным параметром, так как существует только у термодинамически равновесных систем, притом у таких, части которых не взаимодействуют друг с другом (т. е. энергия взаимодействия частей много меньше их собственной внутренней энергии), так что энергия системы равна сумме энергий ее частей. Следовательно, согласно второму исходному положению термодинамики, энергия термодинамических систем является аддитивной функцией. Большие гравитирующие системы не являются поэтому термодинамическими, так как для них принцип аддитивности энергии не выполняется вследствие дальнодействующего характера гравитационных сил. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...