Дальнодействующее взаимодействие в металлах

Для нее можно точно вычислить различные коэффициенты переноса. Лоренц надеялся использовать свою модель для описания электронов в металлах, но для этой цели она оказалась непригодной вследствие квантовых эффектов и дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия. Однако она может быть применена в ряде физически интересных и важных случаев. [c.151]

Посмотрим, какая энергия Ь(Ир будет соответствовать таким плазменным колебаниям в металлах. Для металла с N — 10 сж имеем ЙШр 4,0 эв это значительно больше энергии теплового движения (при 300° К тепловая энергия составляет примерно 3-10 эе). Следовательно, плазменные колебания, обусловленные дальнодействующим электрон-электронным взаимодействием, при нормальных температурах возбуждаться не могут. Этот результат оправдывает наше прежнее допущение, в соответствии с которым при определении разрешенных состояний электрона в решетке металла можно пользоваться представлением о незави- симых частицах. [c.74]

С точки зрения микроскопической теории диэлектриков различная концентрация свободных электронов в диэлектриках и металлах обусловлена разной природой их химических связей (рис. 1.1). Любая связь атомов, молекул или ионов представляет собой электрическое взаимодействие. Отталкивание сблизившихся частиц обусловлено перекрытием электронных оболочек. Энергия отталкивания быстро убывает с расстоянием Uor r —г Энергия притяжения — более дальнодействующая в ионных кристаллах она пропорциональна г в ковалентных — убывает с расстоянием быстрее (г- —а в молекулярных кристаллах она изменяется в пределах г — [c.9]

Большинство теорий деформационного упрочнения, в частности г. ц. к. металлов, базируется на эффекте упругого взаимодействия между дислокациями. Эти теории, исходя из ряда упрощающих предпосылок, часто основанных на экспериментальных данных структурного анализа, позволяют получать уравнения связи напряжения с деформацией. Такие уравнения можно сопоставлять с экспериментальными кривыми, проверяя обоснованность используемых теорией положений. Рассмотрим в качестве примера выводы теории упрочнения за счет полей дальнодействующих упругих напряжений. [c.115]

В докладах об определении свойств компонентов плазмы содержатся результаты вычисления потенциалов взаимодействия для литиевой плазмы, а также параметров дальнодействующих сил щелочных и щелочноземельных металлов, спиртов и др. [c.3]

Можно представить себе, однако, такие крайние ситуации, в которых параметр взаимодействия Iц столь сильно зависит от расстояния, что взаимодействие между спинами, находящимися в точках К, и К , нельзя охарактеризовать определенным знаком. Так обстоит дело, например, в неупорядоченных разбавленных сплавах (с концентрацией 1—10%) некоторых переходных металлов (например, Мп) в некоторых благородных металлах (в частности, Си). Дальнодействующее осциллирующее взаимодействие между спинами охватывает область значительного объема, в которой газообразно распределены магнитные ионы. Таким образом, воздействие на любой данный спин складывается из большого числа членов, дающих в сумме эффективное поле [c.549]

Известно несколько основных физических процессов, обусловливающих взаимодействие между точечными дефектами и дислокациями. Так, упругое взаимодействие обусловливает миграцию атомов примеси в областях ядра дислокаций и приводит к образованию сегрегаций (облака Коттрелла). Энергия взаимодействия дислокаций с примесями внедрения о. ц. к. решетки высокая ( 0,55 эВ для углерода и азота в а-же-лезе), а в г. ц. к. решетке низкая (Я = 0,08 эВ для водорода в никеле). Вакансии в металлах с кубической решеткой не вызывают заметных объемных искажений и не создают дальнодейству-ющих полей сдвиговых напряжений. Поэтому обычно взаимодействие между дислокациями и вакансиями в этих металлах слабое (f =0,02 эВ). [c.222]

К. о. в. через электроны проводимости было предсказано М. Рудерманом и Ч. Киттелем (М. Ruderman, h. Kittel) в 1954 для ядерных спинов в металлах. Оно появляется во втором порядке теории возмущений по постоянной сверхтонкого взаимодействия п отличается дальнодействующим осциллирующим характером спадания с расстоянием R j [c.469]

Обратимся теперь к реальным металлическим кристаллам, в которых неизбежно имеются примеси. Если примеси заряжены, то их поле в металле заэкранировано с дебаевским радиусом порядка межатомного расстояния. Поскольку плазменные колебания соответствуют коллективной дальнодействующей части кулоновского взаимодействия [12], то, естественно, плазмоны не будут замечать примесных центров. Поскольку плазменные волны в металлах имеют длину намного больше межатомных расстояний (Яр>а), то вследствие дифракции они также должны плохо замечать и нейт- [c.348]

Для магп. металлов группы железа и большйнства их сплавов справедлива скорее картина магнетизма коллективизированных электронов, однако там. где можно говорить о наличии достаточно хорошо определённых локализованных магн. моментов (напр., по-видимому, в a-Fe), взаимодействие между ними подобно РККИ-взаимодействию, т, е. является осциллирующим и дальнодействующим. Это подтверждается прямыми расчётами обменных параметров на основе зонной теории, магнетизма. [c.469]

В то же время важно отметить, что рассматриваемые обычно в литературе описания зернограничных структур относятся к совершенным границам зерен. Структурные ЗГД, которые могут присутствовать в таких границах, являются неотделимой частью периодического строения границ зерен. По структуре к совершенным близки границы зерен в хорошо отожженных материалах. Совершенные границы зерен обладают минимальной энергией при заданных кристаллогеометрических параметрах границы, для них характерно отсутствие дальнодействующих упругих полей напряжений. Структура таких границ является стабильной и равновесной. Вместе с тем в реальных металлах структура границ зерен определяется не только кристаллогеометрическими параметрами, но и результатом взаимодействия границ с другими дефектами решетки-дисдокация- [c.78]

В зависимости от расстояния взаимодействия между молекулами условно разделяются на близкодействующие и дальнодействующие [7, 8]. К первой группе относят отталкивание молекул, образование химических и квази-хнмических связей. Во вторую группу включают вандер-ваальсовское притяжение молекул, электростатическое взаимодействие ионов между собой, а также взаимодействие с электронным газом расплавов металлов, резонансные эффекты. [c.84]

Второй вклад в полную энергню — так называемая электростатическая энергия. Она определяется как электростатическая энергия точечных положительных зарядов, расположенных в точках, соответствуюш,их истинным положениям ионов, и окруженных однородно распределенным компенсирующим отрицательным зарядом. Обычно в расчетах заряд этих ионов отличается от истинного заряда ионов последнее связано с ортогонализацией псевдоволновой функции к функциям внутренних оболочек ионов. Поправка к величине валентного заряда обычно бывает порядка 109о. Введение для описания ионов такой эффективной валентности — целиком дело удобства. Если в качестве этой величины мы будем пользоваться другим эффективным зарядом или даже истинным зарядом ионов, это просто изменит оставшиеся члены в энергии, но полная энергия будет математически той же самой. Из-за дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия вычисление электростатической энергии представляет собой довольно тонкую проблему. Однако с математической точки зрения она хорошо определена, и соответствующий вклад в энергию можно найти аналитическими методами. Наиболее распространенный подход к решению этой задачи был первоначально развит Эвальдом [161 применительно к вычислению электростатической энергии ионных кристаллов и обобщен на случай металлов Фуксом [17]. Иногда более удобной оказывается другая модификация метода Вальда (см. 131). [c.483]

Во-вторых, как видно из фиг. 135, на больших расстояниях эффективный потенциал начинает осциллировать. Конечно же, это фриделевские осцилляции, и они имеют то же происхождение, что и фриделевские осцилляции электронной плотности. Именно эти осцилляции ответственны за дальнодействующий характер взаимодействия между ионами в простых металлах. Интересно отметить, что осцилляции имеют знак, противоположный знаку, которого на первый взгляд можно было бы ожидать. Осцилляции электронной плотности приводят к осцилляциям электростатического потенциала, которые способствуют тому, чтобы соседние ионы находились в точках, соответствующих максимальной электронной плотности. Однако благодаря своей природе псевдопотенцнал создает в основном отталкивание, поэтому ионы стремятся занять положения, отвечающие низкой электронной плотности. Последний эффект особенно отчетливо проявляется в алюминии. [c.496]

Прежде всего металл представляет собой систему многих частиц, в которой взаимодействие между электронами проводимости столь же существенно, сколь и взаимодействие каждого из них по отдельности с ионами металла. Главный результат межэлектронного взаимодействия состоит в экранировании всех злектростатических сил в системе. Так, дальнодействующее куло-новское взаимодействие [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...