Дальнодействие

Дальнодействие 42 Движение абсолютное 30, 104 [c.365]

В ньютонианской механике силы делились на два класса ко-н-тактирующие и дальнодействующие. [c.295]

В задачах релятивистской механики силы, возникающие при тесном сближении частиц, можно моделировать ударными силами. Общий вид дальнодействующих сил не имеет места в релятивистской механике, так как понятие их несовместимо с принципами теории относительности. Действительно, при рассмотрении движения точки полагается, что, например, гравитационная сила распространяется с бесконечно большой скоростью. Из релятивистской же теории следует, что силы должны передаваться со скоростями, не превышающими скорости света с. [c.295]

В третьем законе Ньютона предполагается, что обе силы равны по модулю в любой момент времени независимо от движения точек. Это утверждение соответствует ньютоновскому представлению о мгновенном распространении взаимодействий — предположению, которое носит название принципа дальнодействия ньютоновской механики. Согласно этому принципу, взаимодействие между телами распространяется в пространстве с бесконечно большой скоростью. Иначе говоря, если изменить положение (состояние) одного тела, то сразу же можно обнаружить хотя бы очень слабое изменение во взаимодействующих с ним телах, как бы далеко они ни находились. [c.42]

Соблюдается принцип дальнодействия взаимодействия тел распространяются мгновенно, т. е. с бесконечно большой скоростью. [c.174]

В частности, наличие предельной скорости автоматически предполагает ограничение скорости движения частиц величиной с. Иначе эти частицы могли бы осуществлять передачу сигналов (или взаимодействий между телами) со скоростью, превышающей предельную. Таким образом, согласно постулатам Эйнштейна, значение всех возможных в природе скоростей движения тел и распространения взаимодействий ограничено величиной с. Этим самым отвергается принцип дальнодействия ньютоновской механики. [c.178]

В ньютоновской механике W представляет собой потенциальную энергию взаимодействия частиц системы — величину, зависящую при данном характере взаимодействий только от конфигурации системы. В релятивистской же динамике, оказывается, не существует понятия потенциальной энергии взаимодействия частиц. Это обусловлено тем обстоятельством, что само понятие потенциальной энергии тесно связано с представлением о дальнодействии (мгновенной передаче взаимодействий). Являясь функцией конфигурации системы, потенциальная энергия в каждый момент времени определяется относительным расположением частиц системы в этот момент. Изменение конфигурации системы должно мгновенно вызвать изменение и потенциальной энергии. Так как в действительности этого нет (взаимодействия передаются с конечной скоростью), то для системы релятивистских частиц понятие потенциальной энергии взаимодействия не может быть введено. [c.224]

Возможный ответ на этот вопрос давала теория дальнодействия, которая утверждала, что электрические заряды обладают способностью мгновенно действовать друг на друга па расстоянии. [c.132]

Количественное выражение электростатического взаимодействия в теории дальнодействия и в теории близкодействия имеет один и тот же вид (закон Кулона). Поэтому на основе изучения законов электростатики нельзя сделать обоснованный выбор между этими двумя теориями. [c.132]

Обозначим массы двух взаимодействующих в случае мгновенного дальнодействия материальных точек через ni[ и m-i, -векторы их скорости через V и v-з,, а векторы их ускорения через w и W2. Тогда, согласно первому и третьему законам, предполагая, что никаких других сил, кроме взаимодействия точек, нет, получим [c.17]

В системе поток — материал выделяются два физических уровня короткодействующий динамический и дальнодействующий термодинамический описание последнего возможно с помощью второго начала термодинамики для локально равновесных систем. Динамический уровень в подобных системах математически не описан. [c.25]

Одной из центральных задач ядерной физики является выяснение природы ядерных сил. Ядерные силы невозможно отнести ни к одному из других известных видов сил. Они не могут быть силами электромагнитного происхождения электрическими потому, что проявляются не только между заряженными, но и между нейтральными частицами (например, между нейтроном и протоном в дейтоне) магнитными потому, что чисто магнитное взаимодействие между магнитными моментами нуклонов слишком мало. Силы, ответственные за р-распад, и гравитационные силы, также не могут быть причиной ядерно-го взаимодействия, так как и те и другие чрезвычайно слабы. Кроме того, силы тяготения являются дальнодействующими. [c.7]

Видно, что поле напряжений прямолинейной дислокации имеет дальнодействующий характер, спадая, как г . На расстоянии (10 —10 )й от линии дислокации напряжения составляют величину - (10- —10 ) G. Как мы видели, при таких напряжениях дислокации уже могут двигаться. Таким образом, если на расстоянии — (10 —W)b от дислокации находится другая дислокация, то под действием напряжений, созданных первой дислокацией, вторая может начать скольжение. Другими словами можно сказать, что между дислокациями существует сильное упругое взаимодействие. Из рис. 3.23 легко понять, например, что две краевые дислокации, расположенные в одной плоскости скольжения, отталкиваются, если они одноименные, и притягиваются, если они разноименные. [c.105]

Такое представление о мгновенной передаче действия сил на расстояние без участия среды, в которой осуществляется взаимодействие, получило название теории дальнодействия. Сторонники этой теории рассматривали силу как нечто внешнее по отношению к материи и источник движения искали вне материальности мира. Сам же Ньютон не разделял этих взглядов. [c.105]

Это уравнение может быть выведено и широко используется для описания однокомпонентных систем с дальнодействующим (например, кулоновским) взаимодействием. Физически это связано с тем, что каждая молекула ( частица ) вследствие дальнодействия взаимодействует одновременно с большим числом других молекул ( среда ), причем по той же причине доминирующую роль в их взаимодействии играют так называемые дальние столкновения (большие прицельные расстояния), при которых скорость рассеиваемых молекул почти не меняется и углы столкновения малы. На основе последнего предположения можно вывести уравнение Фоккера—Планка, например из кинетического уравнения Больцмана (несмотря на то, что первое предположение без второго не соответствует самому уравнению Больцмана (приближение парных столкновений)). [c.60]

Для нее можно точно вычислить различные коэффициенты переноса. Лоренц надеялся использовать свою модель для описания электронов в металлах, но для этой цели она оказалась непригодной вследствие квантовых эффектов и дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия. Однако она может быть применена в ряде физически интересных и важных случаев. [c.151]

Таким образом, каждая частица одновременно взаимодействует с целым коллективом соседних частиц и, следовательно, плазма представляет собой, по существу, не газ, а своеобразную систему, стянутую дальнодействующими силами. Благодаря дальнодействию кулоновских сил и большой подвижности легких электронов в плазме определяющую роль играют коллективные процессы, т. е. колебания и волны различных типов. [c.215]

Для протяжённых конструкций наибольший интерес представляет расчёт дальнодействия анодноЯ защиты т.е. определение радиуса анадкой защиты. [c.82]

Некоторые свойства, важные для первичной термометрии, зависят в конкретной температурной области от той или иной части потенциала. При низких температурах взаимодействие между молекулами определяется в основном дальнодействую-щими силами притяжения. При понижении температуры молекулы проводят все больше времени в окрестностях друг друга, группируясь парами. В результате этого давление оказывается ниже, чем в случае идеального газа, а второй вириальный коэффициент В(Т) имеет отрицательное значение и продолжает уменьщаться с понижением температуры. При высоких температурах столкновения между молекулами становятся более интенсивными и решающее значение приобретают силы отталкивания. Это приводит к эффекту исчезновения некоторого объема, что в свою очередь вызывает увеличение давления по сравнению с величиной для идеального газа и, следовательно,— к положительному значению В(Т). При дальнейшем повышении температуры величина В(Т) снова уменьшается в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. На рис. 3.2 кроме В(Т) показаны рассчитанные зависимости С(Т), 0(Т) и Е(Т). График построен в приведенных единицах по принципу соответственных состояний (см., например, работу Мак-Глейшена [49]). Кривые соответствуют величинам В(Т) Уь и С(Т)П 1, где [c.80]

Эти три условия выполняются далеко не всегда, и механика изучает методы, с помощью которых законы, полученные для систем, удовлетворяющих этим условиям, могут быть использованы и в тех случаях, когда какое-либо из этих условий не выполняется. Как мы уже видели выше, предположение о том, что время не зависит от пространства и материи и что пространство является евклидовым, однородным и изотропным, сделало невозможным рассматривать причины такого в 1Жиейшего явления материального мира, как взаимодействие материи, и заставило в рамках этой простой модели искать для описания взаимодействия обходные пути —ввести понятие о дальнодействии. Тот же прием используется в механике, если условия Г —3° не выполнены помимо сил, возникающих при выполнении условий 1° —3°, в этих случаях вводятся дополнительные силы, которые подбираются так, чтобы скомпенсировать нарушение условий 1° —3° и распространить законы механики на случай, когда не все эти условия выполняются. Так, например, поступают в механике для того, чтобы распространить ее законы на случай, когда изучается движение относительно неинерциальных систем отсчета. Аналогичным образом изучается движение системы, материальный состав которой меняется во время движения. Этот же прием используется иногда и для исследования движений в тех случаях, когда в пространстве существуют ограничения, наложенные на координаты [c.65]

Эта аксиома предполагает дальнодействие, т. е. возможность действия материальных тел друг на друга на расстоянии, что характерно для классической механики Г а лилея — Ньютона. [c.172]

Взаимодействие тел на расстоянии называют дальнодействую-щими силами. Например, электромагнитные и гравитационные силы. [c.7]

Эта теория принимает без изменения такие положения ньютоновской механики, как евклидовость пространства и закон инерции Галилея — Ньютона. Что же касается утверждения о неизменности размеров твердых тел и промежутков времени в разных системах отсчета, то Эйнштейн обратил внимание на то, что эти представления возникли в результате изучения движений тел с малыми скоростями, поэтому их экстраполяция в область больших скоростей ничем не оправдана, а следовательно незаконна. Только опыт может дать ответ на вопрос, каковы их истинные свойства. Это же относится к преобразованиям Галилея и к принципу дальнодействия. [c.177]

Рис. 9.1. Потенциал сил гравитацион ного прнтяжения, как н потенциал сил электростатического притяжения, нропорционален величине -г . При больших расстояниях эта функция убывает с увеличением расстояния относительно медленно таким образом, сила, действующая по закону обратных квадратов, является силой дальнего порядка (дальнодействия). Потенциал ядерных сил притяжения пропорционален величине -ехр(-г/го)г-1

Ядериые силы обладают очень важным свойством насыщения, свидетельствующим о том, что каждый нуклон в ядре взаимодействует только с ограниченным числом ближайших соседних нуклонов, в тд, время как электромагнитные и гравитационные силы являются дальнодействующими, и они проявляются не только между соседними частицами. [c.135]

Рис.61. Схема перестройки структуры расплава в процессе предкристаллизации а - частицы жидкой фазы (расплава), совершающие броуновское движение б - состояние расплава при некотором охлаждении, появление зародышей новой фазы докрити-ческого радиуса 3 - критическое состояние расплава в момент образования критических зародышей новой фазы, поле сил дальнодействующего притяжения генерирует в системе перколяцнонный кластер

Спиральные макроструктуры в пеках - результат процессов посткристаллнзации Формирование упорядоченной макроскопической структуры в нефтяных пеках является коллективным эффектом, возникающим в результате процессов самоорганизации, при котором одновременно приходит в движение огромное число структурных элементов Сами по себе причины и механизмы явлений самоорганизации на данный момент изучены слабо. Кроме того, в отличие от процессов агрегации на нижних иерархических уровнях структуры, на макроуровне невозможно выде шть отдельную область, рассмотреть ее в отдельности, вывести статистик7 поведения, а затем обобщить результаты на всю систему. Как результат самоорганизации, на макроуровне возникают силы дальнодействия, и система начинает действовать как единое целое. В связи с этим компьютерное моделирование формирования макроструктуры нефтяных пеков затруднено. [c.187]

Различают две формы силового взаимодействия материальных тел близкодействие и дальнодействие. Под первым пон1[-мают взаимодействие, осуществляемое путем непосредственного контакта тел, под вторым — результат взаимодействия тел с физическими полями (тяжести, тяготения, электрическим и магнитными), по отношению к которым находятся в равновесии или движутся материальные тела. [c.10]

Для дальнодействующих сил (кулоновские или гравитационные силы) параметр удара р может быть очень велик. В случае короткодейст- Рис. 68. [c.213]

В заключение отметим, что, если при выводе уравнения движения учитывать не короткодействующие, а дальнодействующие силы, то окончательный результат, в общих чертах, останется без изменений. При этом, хотя зависимость со = (х)(/г) будет иметь более сложный вид, но число нормальных колебанпй типа (5.21) по-прежнему останется равным N, т. е. числу допустимых значений волновых чисел k в интервале (5.34). При малых k зависимость f) = o(fe) остается линейной, а при k = nla групповая скорость обращается в нуль и решение в этом случае также описывается стоячими волнами типа (5.30). [c.151]

К приложениям газокинетического уравнения Больцмана мы в дальнейшем еще вернемся, а сейчас изложим вывод кинетического уравнения для плазмы — системы частиц с дальнодейству-ющими силами взаимодействия. [c.127]

Температура, как мы видим, является термодинамически равновесным параметром, так как существует только у термодинамически равновесных систем, притом у таких, части которых не взаимодействуют друг с другом (т. е. энергия взаимодействия частей много меньше их собственной внутренней энергии), так что энергия системы равна сумме энергий ее частей. Следовательно, согласно второму исходному положению термодинамики, энергия термодинамических систем является аддитивной функцией. Большие гравитирующие системы не являются поэтому термодинамическими, так как для них принцип аддитивности энергии не выполняется вследствие дальнодействующего характера гравитационных сил. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...