КМШ по максимальным на бесконечности

Неравенство (11.2) устанавливает только максимально возможную величину силы трения покоя, так как сила трения является слагающей пассивной реакции связи и ее сначала неизвестное направление определяется в дальнейшем только активными силами. Из этого неравенства также следует, что сила трения покоя имеет всегда такую величину, которая необходима для предотвращения скольжения тел одного относительно другого, но не может превзойти некоторого предельного значения. Если бы трение отсутствовало, то равновесие было бы возможно при вполне определенных значениях сил или координат, определяющих положение тела. При трении имеется целая область положений равновесия и бесконечное множество значений активных сил, при которых имеет место равновесие. [c.215]

Как показано в 3.3, наибольший термический КПД в заданном диапазоне температур имеет цикл Карно. При его осуществлении предполагается использование горячего источника с постоянной температурой, т. е. фактически с бесконечной теплоемкостью. Между тем на практике в работу превращается теплота продуктов сгорания топлива, теплоемкость которых конечна. Отдавая теплоту, они охлаждаются, поэтому осуществить изотермическое расширение рабочего тела при максимальной температуре горения не удается. В этих условиях необходимо установить общие принципы, определяющие наибольшую термодинамическую эффективность теплосилового цикла, в частности, с позиций потери эксергии. [c.56]

Основные условия для получения максимальной работы от системы требуют, чтобы движуш,ая сила и сила сопротивления были уравновешены во всех случаях. Такой процесс можно назвать равновесным , или обратимым , поскольку только бесконечно малые изменения в силах действующей и противодействующей будут вызывать процесс, обратный своему направлению. Такой процесс является предельным — к нему можно приближаться, но нельзя достигнуть в действительности. Он является стандартным или относительным процессом, с которым можно сравнить реально выполненные процессы. [c.37]

В отличие от [Л. 217] здесь в знаменателе записано располагаемое тепло, которое определено не как количество тепла, отданное греющей средой при ее охлаждении до температуры окружающей среды, а как максимальное количество тепла, которое может быть отнято в идеальном противоточном теплообменнике с бесконечно большой поверхностью. Это физически более обоснованно, так как в теплообменнике в пределе может иметь место лишь следующее равенство [c.365]

Чтобы не ставить прокаливаемость в зависимости от способа охлаждения, вводят понятие идеальный критический диаметр (обозначается De )- Это — диаметр максимального сечения, прокаливающегося насквозь в идеальной жидкости, отнимающей тепло с бесконечно большой скоростью. [c.295]

Прокаливаемость оценивается величиной критического диаметра кр— максимальным диаметром сечения образца сквозной закалки в определенной охлаждающей среде. Каждой охлаждающей среде соответствует определенное значение О р, а более эффективной среде — максимальный О р- Идеальным критическим диаметром является максимальный диаметр сечения образца сквозной закалки в идеальной охлаждающей среде, поглощающей тепло с бесконечно большой скоростью Уо . [c.127]

Функция ф (j ), устанавливающая закон распределения максимальных амплитудных отклонений точек оси стержня, называется формой главного колебания или собственной формой. Собственных форм колебаний прямого стержня, как известно, бесконечное множество, и каждой из них соответствует определенное значение частоты (И, которая называется собственной частотой. Эти частоты и соответствующие им собственные формы определяют с помощью уравнения собственных форм и краевых условий задачи. [c.573]

Отметим, что, хотя интегрирование в соотношении (9. 2. 3) осуществляется в бесконечных по 7 и пределах, фактический вклад в интеграл при В Д. I > будет пренебрежимо мал. Это связано с тем, что процессы дробления паровых пузырьков приводят к тому, что при Н > пузырьки пара начинают дробиться (см. разд. 4.1) и, следовательно, весь массообмен идет за счет паровых пузырьков с радиусами И <1 Что касается времени пребывания пузырьков в слое, то оно может быть достаточно большим, но максимальное время насыщения парового пузырька является конечным. По истечении этого времени после попадания пузырька в слой, массообмен между пузырьком и жидкостью заканчивается. Нижние пределы интегрирования [c.339]

При контакте цилиндрических тел с параллельными образующими (длина которых принимается бесконечно большой) максимальное напряжение определяется по формуле [c.81]

Бесконечно малый концевой элемент контура сопла не влияет на обтекание предыдущей части этого контура. Если сопло обладает максимальной тягой, то концевой элемент должен давать максимальный [c.139]

Величина максимальной работы, отнесенная к единице переносимого заряда, есть не что иное, как ЭДС элемента, т.е. разность потенциалов, устанавливающаяся между его электродами при отсутствии тока. Таково определение ЭДС. Но отсутствие тока означает бесконечно малую скорость переноса зарядов. Этого можно добиться, уравновешивая электрическую силу, действующую на заряды в пространстве между электродами, какой-то другой силой. Тогда процесс будет обратимым достаточно лишь чуть увеличить эту силу, чтобы заставить заряд двигаться обратно. [c.112]

Поскольку система равновесная, ее энтропия согласно второму закону имеет максимальное значение,, поэтому любые бесконечно малые вариации состояния за счет внутренних переменных /( ) не меняют энтропии системы, и (6.10) можно записать в виде [c.52]

Этому уравнению удовлетворяют координаты точек М, а следовательно, геометрическое место этих точек есть поверхность второго порядка. Из всех поверхностей второго порядка только эллипсоид не имеет бесконечно удаленных точек, следовательно, концы отложенных отрезков лежат на поверхности эллипсоида. Его называют эллипсоидом инерции . Заметим, что при построении этого эллипсоида мы взяли начало координат в произвольной точке О. Следовательно, для каждого тела в каждой точке пространства можно построить свой эллипсоид инерции с центром в этой точке. Момент инерции тела относительно любой оси, проходящей через эту точку, обратно пропорционален квадрату отрезка оси, лежащей внутри эллипсоида инерции. Ясно, что наибольшей оси эллипсоида соответствует наименьший момент инерции и, наоборот, наименьшей оси эллипсоида — максимальный момент инерции. Напомним, что в эллипсоиде имеются обычно три взаимно перпендикулярные оси, называемые главными. Можно совместить координатные оси с главными осями эллипсоида инерции. Из математики известно, что уравнение эллипсоида, отнесенного к главным осям, не содержит членов с произведениями координат. Следовательно, центробежные моменты инерции относительно этих осей равны нулю. Их называют главными осями инерции в данной точке О, а моменты инерции тела относительно этих осей называют главными моментами инерции. Формула (204) принимает. вид [c.341]

Абсолютная, относительная, переносная, средняя, начальная, конечная, заданная, угловая, мгновенно угловая, постоянная, секторная, линейная, окружная, синхронная, возможная, виртуальная, обобщённая, первая (вторая) космическая, минимальная, максимальная, предельная, малая, номинальная, потерянная, круговая, параболическая. .. скорость. Адиабатическая, бесконечная. .. скорость звука. [c.83]

Если бы мы имели дело только с монохроматическим излучением, то понятия фазовой скорости было бы достаточно для описания всех явлений, связанных с распространением электромагнитных волн. Однако монохроматическая волна, представляющая собой безграничную и бесконечно длящуюся синусоиду, неосуществима. На самом деле излучение распространяется в виде импульсов, ограниченных во времени и в пространстве (см. 1.7). Скорость распространения такого импульса можно отождествить со скоростью распространения какой-либо его точки, например точки максимальной напряженности поля. Однако при этом надо предполагать, что импульс, распространяясь, сохраняет свою форму или во всяком случае деформируется достаточно медленно. Для того чтобы судить об этом, можно представить импульс как наложение бесконечно большого числа близких по частоте монохроматических волн (представление импульса в виде интеграла Фурье). Если все эти монохроматические волны разной длины распространя- [c.86]

В многочисленных опытах было замечено, что число циклов до момента разрушения зависит от величины возникающих максимальных напряжений. При больших напряжениях для разрушения достаточно небольшого количества циклов нагружения и, наоборот, при малых напряжениях деталь может проработать практически бесконечно долгое время, поэтому в этом случае число циклов, до которого должно проводиться испытание, предварительно оговаривается. [c.331]

Нетрудно видеть, что максимальное значение числа М (при Т = 0) равно бесконечности. Этот факт объясняется тем, что при достижении максимальной скорости вместе с абсолютной температурой обращается в нуль и скорость звука. [c.24]

Ленин Pi возмущения начинают распространяться на всю область потока. Это и есть максимальное давление, при котором еще возможно заданное сверхзвуковое течение на бесконечности перед решеткой. [c.86]

Прежде всего следует по возможности уменьшить влияние астигматизма призмы. Это достигается установкой, во-первых, щели спектрографа в фокусе коллиматорного объектива и, во-вторых, призмы на минимум угла отклонения. С помощью зрительной трубы с ахроматическим объективом, сфокусированной предварительно на очень далекий предмет (установка трубы на бесконечность), рассматривают через коллиматорный объектив щель освещаемую каким-либо источником света. Перемещая щель относительно объектива, добиваются наибольшей резкости ее изображения. Коллиматор при таком способе фокусировки должен быть, предварительно снят со спектрографа. Если это невозможно, то камера спектрографа заменяется зрительной трубой, а щель освещается от источника линейчатого спектра. Рассматривая изображение в спектре и передвигая щель коллиматора, добиваются максимально резкого изображения спектральных линий, расположенных в средней части спектра. По окончании фокусировки коллиматора камера устанавливается на прежнее место. [c.26]

Определить максимальный прогиб вязкоупругого стержня (см. рисунок) в начальный и бесконечно удаленный моменты времени, полагая [c.279]

В рамках ОТО нестационарные космологические решения уравнений Гильберта — Эйнштейна впервые были получены в 1922 г. известным советским ученым А. А. Фридманом . По Фридману, существует три типа расширяющихся Вселенных два бесконечных, а третий — замкнутый, но без границ выбор той или иной модели существенно зависит от знания средней плотности материи во Вселенной. РТГ приводит к единственной бесконечной, расширяющейся, но плоской Вселенной, трехмерная часть которой евклидова. При расширении Вселенной она переходит из состояния с максимальной плотностью в состояние [c.160]

Так как дифференциал любого из термодинамических потенциалов, взятый с обратным знаком, представляет собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть в определенных условиях совершена системой при бесконечно малом процессе, то химический потенциал численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в данных условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на единицу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирую- [c.106]

Из сказанного следует, что при регулировании Пд с помощью насоса и самого гидромотора теоретически можно изменять частоту вращения вала от нуля до бесконечности. Практически максимальная частота вращения вала гидромотора имеет предел, так как с уменьшением Уд уменьшается и крутящий момент Л4д (см. 13.1). Максимальная скорость вращения будет ограничена значением /дтш 0.3 (см. рис. 13.4, б), соответствующим минимальному значению момента [c.215]

Большинство феноменологических моделей, описывающих процесс разрушения, в том числе усталостного, основываются на рассмотрении элементарного акта разрушения в бесконечно малом объеме материала [12, 38, 141, 282, 336, 349, 351]. Такой подход обязательно приводит к постулированию совпадения зон максимального повреждения и разрушения материала. При моделировании развития трещин в сплошной среде, где любой параметр НДС и повреждения относится к материальной точке, разрушение должно пройти через совокупность точек с максимальной повреждаемостью. В целом ряде случаев построенные на этой основе модели не позволяют объяснить существующие экспериментальные данные. Например, известно, что при смешанном нагружении тела с трещиной, описываемом совместным изменением КИН Ki и Ки, фактическое увеличение скорости развития трещины при росте отношения AKnl Ki оказывается существенно выше, чем это следует из НДС (и соответственно повреждения) в точках, через которые пройдет трещина [58]. В предельном случае при нагружении тела с трещиной только по типу II скорость роста определяется величиной максимальных деформаций, локализованных на продолжении трещины, а направление развития разрушения оказывается перпендику- [c.136]

Если для электродных реакций — анодной и катодной — известны поляризационные кривые и соотношение площадей электродов, то поляризационная диаграмма коррозии, построенная на основании этих данных, может дать наиболее исчерпывающую характеристику данного коррозионного процесса (рис. 20), На оси абсцисс здесь отложен корро-зиоииый ток / (величина, пропорциональная скорости коррозии), на оси ординат— отрицательные значения потенциалов электродов — Е. Начальное пололсенне потенциалов и Е соответствует разомкнутому состоянию электродов (бесконечно большое омическое сопротивление) точка пересечения анодной и катодной кривых S соответствует короткому замыканию анода II катода без всякого омического сопротивления. Очевидно, что короткому замыканию будет соответствовать максимальный коррозионный ток /шях- В этом случае эффективные потенциалы катода и анода сближаются до общего потенциала коррозии Ех. [c.52]

Выше указывалось, что дифференциалы dU, dl, dF и ofZ, взятые с обратным знаком, представляют собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть совершена системой в определенных заданных условиях при бесконечно малом процессе. Тогда из уравнения (9-48) следует, что химический потенциал будет численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в этих условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на едиЕшцу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирующим телом над внешним объектом при уменьшении массы тела на единицу массы. [c.151]

Решение Ламе (соединение бесконечной длины) предполагает равномерное распределение давления по длине соединения и Дает средние значения к. В соединениях конечной длины, как показывает точный расчет (Парсонс), на кромках возникают скачки давления, пропорциональные жесткости втулки и величине к. Максимальное давление на кромках превышает номинальное давление кв 2 — 3,5 раза (рис. 319). Скачки можно практически устранить и сделать давление пpиблизиieльнO постоянным с помощью разгружающих фасок на втулке, утонения втулки к краям и бомбинирования вала (см. рис. 212). [c.461]

Ясно, что эта работа будет тем больше, чем больше величина внешних сил, против которых она совершается. Газ, вытекающий из баллона, совершит тем больше работы, чем с большей силой лопасти турбинки будут противодействовать его истечению. Но максимальная величина этой силы определяется давлением в баллоне. Если давление внешних сил будет больше, газ не будет вытекать, он будет, наоборот, закачиваться обратно. Таким образом, для ползшения максимальной работы нужно переводить систему в равновесное состояние так, чтобы все время удерживать ее в механическом равновесии с внешними силами. При этом скорость перехода будет бесконечно мала, силы трения будут отсутствовать , процесс будет обратимым, и полная энтропия системы будет оставаться неизменной. [c.111]

Таким образом, максимальное растягивающее напряжение для пластинки с малым отверстием в три раза больше напряжения в пластинке без отверстия. Если положить г=5а, то при 0=я/2 получим Ствв=1,0224 , т. е. напряжение будет отличаться всего на 2,24% от такового в пластине без отверстия. Следовательно, расстояние от центра отверстия, равное пяти радиусам, можно рассматривать практически как бесконечно большое, что и оправдывает наше предположение о бесконечных размерах пластины. [c.170]

Этот угол 2ф мы назовем апертурой перекрывающихся пучков. Максимальное значение угла 2ф соответствует условию iSjQi и II Saiia". при этом экран расположен в бесконечности. Обычно угол 2ф несколько меньше, ибо экран располагается на конечном расстоянии D, хотя и большом по сравнению с S S - Величина апертуры 2ф определяет собой угловые размеры поля интерференции, средняя освещенность которого зависит от яркости и угловых размеров изображений источника Sj, S . Полный поток, проходящий через поле интерференции, пропорционален площади этого поля и, следовательно, углу 2ф. В интерференционном поле благодаря интерференции происходит перераспределение освещенности — образуются интерференционные полосы. [c.72]

В действительности мы всегда имеем более или менее сложный импульс, ограниченный во времени и в пространстве. При наблюдении такого импульса мы можем выделять какое-нибудь определенное его место, например, место максимальной напряженности того электрического или магнитного поля, которое представляет собой электромагнитный импульс. Скорость импульса можно отождествить со скоростью распространения какой-либо его точки, например, точки максимальной напряженности поля. При этом, однако, надо предполагать, что импульс нащ сохраняет при распространении свою форму или во всяком случае деформируется достаточно медленно или периодически восстанавливается. Для выяснения этого обстоятельства мы можем представить импульс как наложение бесконечно большого числа близких по частоте монохроматических волн (представление импульса в виде интеграла Фурье). Если, например, все эти монохроматические волны разной длины распространяются с одной и той же фазовой скоростью (среда не имёет дисперсии), то с той же скоростью перемещается и импульс как целое, сохраняя неизменной свою форму. [c.428]

На схеме легко также видеть, что серия Лаймана соответствует переходам с одного из высших уровней на основной уровень, т. е. уровень, соответствующий минимальному запасу энергии, серия Бальмера — переходам с верхних уровней на второй и т. д. Предельное (максимальное) значение V соответствует для каждой серии случаю, когда т = оо = 0), т. е. начальное состояние соответствует бесконечно большому удалению электрона от ядра или [c.725]

Коэффициент полезного действия теплообменника. К. п. д. теплообменника определяется как отношение нолного количества тенла, переданного от одного потока к дру10му, к максимально возможному количеству тенла, которое может быть передано в теплообменнике бесконечной длины. [c.106]

Значения G были рассчитаны для нескольких моделех" магнита. Биттер показал [85], что максимальное значение G, которое может быть достигнуто для соленоида какого бы то ни было типа, равно 0,272 (при Я, выраженном в зрстедах, И в вт, р в ом-см и в см). Однако такой соленоид должен иметь размеры, стремящиеся к бесконечности во всех направлениях. Для конечной катушки с прямоугольным сечением и однородной плотностью тока максимальное значение G равно 0,179. При атом = Z = 4 (фиг. 9). Значения G в пределах от 0,18 до 0,21 могут быть достигнуты, когда плотность тока вблизи центра будет больше, чем во внешних частях катушки. В общем однородность поля тем меньше, чем выше значение G, и на практике значение G опреде,ияется требованиями к однородности поля, предъявляемыми данным экспериментом. [c.454]

Природа взаимодействия (44.12) была рассмотрена Сингви [145, 146] ). Электроны вблизи поверхности Ферми движутся со скоростями, значительно большими скорости звука S. Испускание фононов моншо рассматривать как излучение Черенкова или как волну от снаряда, движущегося и воздухе со скоростью, большей скорости звука. Возмущением захватывается только область следа внутри угла, равного рад. Проводя в (44.12) суммирование и беря только главное значение расходящихся выражений, Сингви установил, что энергия взаимодействия двух электронов равна нулю, за исключением случая, когда один из электронов находится в следе другого. Взаимодействие положительно (отталкивание) и максимально на границе следа, где оно становится бесконечным. Бом и Ставер [131] еще раньше высказывали предположение о том, что такая следовая природа взаимодействия мон ет оказаться существенной. Они предположили, что в сверхпроводящем состоянии могут образовываться цепочки электронов, в которых один электрон движется в следе другого. Сингви также рассматривал эту возможность. Однако в такой модели возникают трудности, связанные с принципом неопределенности. Как мы уже видели ранее, имеется веское доказательство того, что волновые функции электронов в сверхпроводящем состоянии размазаны на большие расстояния и поэтому трудно представить, чтобы они описывали локализованные и сравнительно слабо взаимодействующие цепочки . [c.775]

Для определения максимальной интенсивности деформаций в условиях общей текучести на рис. 5.4 представлена номограмма. В левой ее части приведена зависимость ( imax / т) O " нагруженности для соединения бесконечных размеров при различной степени упрочнения метал- [c.132]

Поскольку площадь выходного сечения сопла нельзя сделать бесконечно большой, то такой расчетный режим не может быть реализован. При любом конечном значении FJFkp тяга двигателя, работающего в пустоте, будет меньше теоретически возможного значения. Однако из графиков функций z k) и дСк) видно, что при значительном уменьшении FJF,tp снижение тяги получается не очень большим. Так, если вместо FJFkp = °° принять при к = 1,33) FJF p = 10, q ka) = 0,1, ка = 2,208, то тяга по отношению к максимальному теоретическо.му значению (при = Ятах = 2,657) составит [c.248]

При некотором значении р2=Р2та% скачок становится прямым и непосредственно за решеткой имеется равномерный дозвуковой поток ), направленный по пластинке, т. е. с нулевым углом отставания дальнейшее повышение противодавления (по сравнению с прямым скачком) оказывается невозможным — течение становится неустойчивым, и прямой скачок, перемещаясь вверх по потоку, делает невозможным заданное течение на бесконечности перед решеткой. Поэтому значение е, соответствующее прямому скачку, является максимально возможным, отвечающим режиму предельного дросселирования решетки при заданном числе Мь [c.84]

Обычно используют упрощенную схему, полагая длину переходного участка равной нулю и считая, что в сечении х = начинается основной участок, целиком состоящий из струйного пограничного слоя, в котором скорость изменяется ут значения и на оси до нуля на достаточном удалении от нее. Осевая скорость на основном участке убывает от значения до нуля на бесконечности. На рис. 198 приведены профили скоростей для плоской струи, вытекающей из прямоугольного отверстия размером 0,03x0,65 м каждая кривая на рисунке соответствует фиксированному расстоянию от выходного отверстия. Можно видеть, что ядро с равномерным распределением скоростей исчезает уже на расстоянии 0,2 м. На рис. 199 показан профиль скоростей на основном участке, построенный в безразмерных переменных и и = у1уа , где Уо.5 — расстояние от оси, на котором скорость равна половине максимальной. [c.416]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...