Максимальная полезная внешняя работа

П. МАКСИМАЛЬНАЯ ПОЛЕЗНАЯ ВНЕШНЯЯ РАБОТА [c.80]

Полезная внешняя работа Т обратимого процесса равняется, как известно, интегралу — j v dp, взятому по кривой процесса (в рассматриваемом случае по линии abo). Соответственно этому в координатах р—v максимальная полезная внешняя работа, или работоспособность тела /o, изобразится алгебраической суммой площадей аа Ь Ь и ЬЬ о о. [c.84]

В координатах i—s (рис. 2.31) максимальная полезная внешняя работа /о выражается длиной вертикального отрезка ао, где точка о определяется путем следующего построения. В точке о равновесия тела с окружающей средой проводится касательная к изобаре. Учитывая, что в точке о угловой коэффициент изобары [c.84]

Из уравнения (2.102) видно, что максимальная полезная внешняя работа, производимая телом над внешним объектом работы при переходе из начального состояния в состояние о равновесия с окружающей средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р, равняется убыли эксергии тела. [c.84]

Уравнения (2.99) и (2.101) представляют собой основные соотношения между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. Эти уравнения имеют самое общее значение и справедливы для любых термодинамических систем. С их помощью по известным конечным и начальным значениям энтропий всех участвующих в процессе тел может быть определена [c.84]

Таким образом, при изоэнтропическом процессе максимальная работа изменения объема равняется убыли внутренней энергии, а максимальная полезная внешняя работа, связанная с изменением объема, равняется убыли энтальпии. [c.96]

Подставив в уравнение (3.6) значение — Т Si — S2) + р Vi — V ), равное, как было показано выше, U l — U l, убеждаемся, что максимальная полезная внешняя работа адиабатически изолированной системы равняется убыли внутренней энергии системы [c.98]

Величина Ls,v, max представляет собой максимальную полезную внешнюю работу адиабатически изолированной системы при обратимом изменении ее состояния, когда объем V и энтропия S системы сохраняют неизменное значение. [c.98]

Из термодинамического тождества можно получить также выражение для максимальной полезной внешней работы в том случае, когда при обратимом изменении состояния системы не меняются величины V и Li - [c.98]

Общее выражение для работы процесса. В случае необратимого процесса полезная внешняя работа меньше максимальной полезной внешней работы, производимой в тех же условиях между теми же начальным и конечным состояниями. Поэтому из уравнений (3.1), (3.3) и (3.5) для одиночного тела имеем [c.100]

Так как дифференциал любого из термодинамических потенциалов, взятый с обратным знаком, представляет собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть в определенных условиях совершена системой при бесконечно малом процессе, то химический потенциал численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в данных условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на единицу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирую- [c.106]

Выражение для Максимальная полезная внешняя работа, кото- [c.497]

S2) р V — V2), равное, как было показано выше, Ил — U 2, находим, что максимальная полезная внешняя работа адиабатически изолированной системы равна убыли внутренней энергии системы [c.129]

Известно, что работа в поле консервативных сил численно равна разности потенциалов в начальной и конечной точках. Поэтому функции U V, S), / р, S), F (V, Т), Ф (р, Т), разность значений которых в двух состояниях представляет собой согласно выражениям (2.73)—(2.78) максимальную полезную внешнюю работу, производимую системой при обратимом переходе в соответствующих условиях из одного состояния в другое, получили название термодинамических потенциалов. Каждый из термодинамических потенциалов является однозначной функцией состояния системы. [c.131]

В координатах i — s (рис.2.26) максимальная полезная внешняя работа I o соответствует длине вертикального отрезка а-0, где точка О определяется путем следующего построения. В точке О равновесия тела с окружающей средой проводится касательная к изобаре. Учитывая, что в точке О угловой коэффициент изобары (di/ds)p равен Т — То, а j и s имеют значения to, Sq, уравнение этой касательной можно записать в виде [c.152]

Уравнение (2.105) представляет собой основное соотношение между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. Это уравнение имеет самое общее значение и справедливо для любых термодинамических систем. С его помощью по известным конечным и начальным значениям энтропий всех участвующих в процессе тел может быть определена разность между максимальной (теоретически располагаемой) полезной внешней работой и действительной произведенной работой, т. е. потеря работы вследствие необратимости процесса. [c.153]

ПИИ I. Поэтому максимальная полезная внешняя работа за один цикл [c.505]

В прямом преобразователе, рабочий процесс в котором происходит в условиях постоянства температуры окружающей среды, максимальная полезная внешняя работа равна убыли энергии Гиббса рабочего тела [c.506]

На is диаграмме максимальная полезная внешняя работа I o выражается длиной вертикального отрезка аО, где точка О определяется путем следующего построения. В тО Чке О проводится касательная к проходящей через О изобаре. Учитывая, что в точке О угловой коэффициент изобары di ds)-p согласно (3-22) равен Т а г и s имеют значения /о, So, уравнение этой касательной можно записать как [c.91]

Уравнения (3-44) и (3-46) представляют собой основные соотношения между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. [c.91]

Определим теперь максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть произведена телом над внешним объектом работы при обратимом изотермическом процессе. [c.109]

Т. е. максимальная полезная внешняя работа при изотермическом процессе равняется убыли изобарного потенциала. [c.109]

Найдем, наконец, максимальную полезную внешнюю работу, производимую телом над внешним объектом работы при переходе тела из начального состояния 1 (которое предполагается равновесным) в состояние 2 равновесия с внешней средой, имеюш,ей постоянные температуру и давление Т и р. Как было показано ib 3-6, обратимый переход из / в 2 в этом случае состоит из обратимого изоэнтропического процесса и затем обратимого изотермического процесса при температуре внешней среды. Полезная внешняя работа, производимая при этом переходе, равняется на основании первого начала термодинамики [c.110]

Таким образом, максимальная полезная внешняя работа, производимая телом при переходе из заданного состояния в состояние равновесия с окружающей внешней средой, равняется убыли эксергии. [c.110]

Убыль эксергии определяет также максимальную полезную внешнюю работу изоэнтропического процесса. Действительно, при изоэнтропическом процессе Si = S2 и поэтому разность 5i—Эа равняется, как это видно из (4-7), h—h, последняя же согласно (4-2) представляет собой L s. Таким образом, [c.110]

Здесь io и So — удельные энтальпия и энтропия тела в состоянии равновесия с окружающей средой Т — температура окружающей среды, г и S — удельные энтальпия и энтропия тела в данном состоянии. Работоспособность Го, как мы знаем, представляет собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть произведена телом при обратимом переходе из данного состояния в состояние равновесия с окружающей средой, имеющей постоянные параметры Т и р I o численно равна разности эксергии э = 1—T s в начальном и конечном состояниях. [c.333]

Удельную максимальную полезную внешнюю работу 1а 1в слу- [c.52]

Выше указывалось, что дифференциалы dU, dl, dF и ofZ, взятые с обратным знаком, представляют собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть совершена системой в определенных заданных условиях при бесконечно малом процессе. Тогда из уравнения (9-48) следует, что химический потенциал будет численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в этих условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на едиЕшцу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирующим телом над внешним объектом при уменьшении массы тела на единицу массы. [c.151]

Второе начало термодинамики. 2.6. Превращение теплоты в работу в теплово.м двигателе. 2.7. Термодинамическая температура. 2.8. Энтропия. 2.9. Абсолютная температура как интегрирующий делитель элементарного количества теплоты. 2.10. Аналитическое выражение второго начала термодинамики. 2.11. Максимальная полезная внешняя работа. 2.12. Третье начало териодина.мики. 2.13. Статистическая природа второго начала термодинамики. [c.6]

Максимальная полезная внешняя работа Lmax представляет собой работу, которую производит система над внешним теплоизолированным от системы объектом работы в обратимом процессе 1—2. Работу, которую должен затратить внешний источник работы, чтобы вернуть систему из состояния 2 в исходное состояние 1 в тех же самых условиях, т. е. работу обратного обрати- [c.96]

При обратимом изотермическо-изохорическом процессе убыль энергии Гельмгольца системы, а при обратимом изотермическо-изобарическом процессе убыль энергии Гиббса системы равна согласно данным раздела 4.1 максимальной полезной внешней работе L. Поэтому можно также сказать, что мерой химического сродства участвующих в реакции веществ является максимальная полезная работа, которая может быть произведена над внешним объектом работы в результате химической реакции между этими веществами при обратимом ее проведении. [c.489]

Найдем работу, производимую телом при изоэнтропи-ческом процессе. Если состояние тела, находящегося в окружающей среде, изменяется изоэнтропически, то Si = Si, и поэтому согласно уравнению (2.72) максимальная полезная внешняя работа тела [c.129]

Найдем выражение для максимальной работы, совершаемой телом при переходе из начального состояния I в конечное сотояние 2 в условиях, когда один из термодинамических параметров сохраняет неизменное значение. Начальное и конечное состояния, естественно, предполагаются равновесными, а максимальная работа, как мы уже знаем из 3-5, производится при обратимом процессе. При этом производимая телом максимальная полезная внешняя работа по абсолютной величине равняется минимальной работе, которую должен затратить внешний источник работы для того, чтобы вернуть тело в тех же самых условиях из конечного состояния 2 в исходное состояние 1. [c.108]

Аналитическое выражение для характеристических функций, например F, можно получить на основании следующих соображений. Чтобы изменить величину поверхности раздела фаз на dQ при неизменных температуре и объеме жидкой фазы, нужно затратить полезную внешнюю работу, минимальное значение которой равняется adQ. Но согласно (4-14) минимальная работа, затрачиваемая внешним объектом, равная максимальной полезной внешней работе ири 7 = onst, и V= onst, со-етавляет dF, поэтому [c.142]

Уравнение (3-21) представляет собой основное соотношение между действительной и максимальной полезной внешней работой. Это уравнение имеет самое общее значение и справедливо для любых термодинамичеоких систем с его помощью по известным конечным (и, понятно, начальным) [c.52]

Максимальная полезная внешняя работа Ц-2, макс представляет собой работу, которую производит система над внешним объектом работы в данном обратимом процессе 1 — 2. Внешний объект работы (источник работы) предполагается теплоизолированным от рассматриваемой системы, вследствие чего взаимодействие между системой и источником работы имеет исключительно механический характер в каждой точке обратимого процесса источник работы оказывает на систему давление, в точности равное давлению системы. Работу, которую должен затратить внешний источник работы, чтобы вернуть систему из состояния 2 в исходное состояние 1 в тех же самых условиях, т. е. работу обратного обратимого процесса 2— 1, называют минимальной работой, ясно, что Li 2, макс = 1-2. мин. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...