Пространство струй

Пространство струй. Пусть V тл W — области вещественно линейных пространств R" и R ". Если в пространствах R" [c.13]

При этом нет общего подхода к объяснению физических явлений, происходящих при конденсации пара на струе. Некоторые авторы считают, что при вступлении в паровое пространство струя воды дробится (Браун [4]). Другие авторы в теоретических расчетах считают струю сплошной (С. С. Кутателадзе [24], [c.99]

Склонность воды к вспениванию обусловлена наличием в ней солей и органических веществ. Так как пена значительно легче воды, то она может заполнить паровое пространство испарителя гораздо выше, чем об этом можно судить по водоуказательным приборам. Вода из пены в большом количестве будет увлекаться вторичным паром. Размыв пены обычно осуществляют подачей питательной воды в паровое пространство струями или сплошной пеленой выше уровня воды. Это мероприятие наиболее эффективно, когда температура питательной воды значительно ниже температуры насыщения. [c.361]

Чистота пара испарителей зависит также от режимных факторов, таких, как нагрузка и положение уровня концентрата в корпусе испа- рителя. С увеличением нагрузки растет подъемная скорость пара, увеличивается капельный унос и ухудшаются условия сепарации. Чтобы качество дистиллята по содержанию натрия не выходило за допустимые пределы, производительность испарителя не должна превышать определенного значения, установленного при теплохимических его испытаниях. Отклонение уровня концентрата от нормального положения как в ту, так и другую сторону вызывает повышение концентраций примесей в промывочной воде, в связи с чем эффективность промывки снижается. Завышение уровня ведет к резкому увеличению влажности пара из-за сокращения высоты парового пространства перед паропромывочным устройством. Понижение уровня до верхней трубной доски и ниже приводит к прострелу парового пространства струями пароводяной смеси и забросу значительных количеств концентрата в промывочную воду. Для обеспечения требуемого качества дистиллята необходимо, чтобы регулятор питания поддерживал постоянство уровня концентрата. [c.233]

Первые ступени ракет для вывода на орбиту вокруг Земли искусственных спутников или для вывода на баллистические траектории межконтинентальных снарядов достигают в атмосфере чисел Маха до пяти и более. Спускаемые на Землю космические аппараты имеют при входе в атмосферу с околоземных орбит М 25, а при возвращении с окололунных траекторий М 35. Метеорные тела достигают в верхних слоях атмосферы значений М 100. Большие значения числа Маха 10—15 и более) имеют потоки в аэродинамических трубах, предназначенных для изучения гиперзвуковых течений газа, а также истекающие в разреженное пространство струи из сопел ракетных двигателей верхних ступеней многоступенчатых ракет. [c.399]

Алгебраическая и аналитическая неразрешимость проблемы устойчивости по Ляпунову. Существует алгебраическое подсемейство коразмерности порядка ста в пространстве струй / (3), пересечение которого с множеством нейтральных струй [c.54]

Коразмерности этих подсемейств в соответствующих пространствах струй равны 3 и 4 соответственно. [c.55]

Назовем свойство инфинитезимальной невырожденности -присоединенных отображений периодов общим при данном к,. если оно выполняется вне аналитического множества положительной коразмерности в пространстве струй достаточно высокого порядка. [c.105]

Сильная теорема трансверсальности (Тома) [25]. Пусть N — замкнутое многообразие и С — замкнутое подмногообразие пространства струй J N,P). Тогда множество отображений f N- -P, e-струйные расширения которых транс-версальны к С, есть открытое всюду плотное множество в пространстве всех гладких отображений из N в Р. [c.159]

Произведение расслоенное 202 Производная сечення 103 Пространство струй 159 [c.255]

Нетипичные формы этой теоремы принадлежат собственному голоморфному подмножеству пространства струй достаточно высокого порядка в нуле. [c.101]

Доказательство зтой теоремы изображено на рис. 58. Во-первых мы можем рассматривать только типичные фронты и их кобордизмы. Типичный одномерный фронт является замкнутой кривой с точками возврата. В точке возврата касательная к фронту не вертикальна (для фронтов в пространстве струй функций). Следовательно, мы можем различать 4 типа точек возврата фронтов отклоняющих влево или вправо на восходящих или нисходящих фронтах. [c.117]

Турбулентные течения происходят не только в трубах, но и в пограничном слое при внешнем обтекании тел, в струйных течениях в неограниченном стенками пространстве (струя отработавших газов реактивного двигателя в атмосфере). Каждое из этих течений имеет свою специфику и свои закономерности. [c.123]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, б), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечения (рис. 3.4, б). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости за решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

Рис. 10.1. Распределение скоростей в различных сечениях струи при входе ее в ограниченное пространство аппарата с F (/F = 39 [134]

Если равнодействующая сил, действующих на рассматриваемый элемент струи, равна нулю, то при неизменных значениях параметров струи и основного потока траектория движения элемента будет иметь постоянное положение в пространстве. Это условие можно записать в виде равенства сил [c.361]

Реальная физическая задача об обтекании заданного тела, разумеется, однозначна. Дело в том, что в действительности не существует строго идеальных жидкостей всякая реальная жидкость обладает какой-то, хотя бы и малой, вязкостью. Эта вязкость может практически совсем не проявляться при движении жидкости почти во всем пространстве, но сколь бы она ни была мала, она будет играть существенную роль в тонком пристеночном слое жидкости. Именно свойства движения в этом (так называемом пограничном) слое и определят в действительности выбор одного из бесчисленного множества решений уравнений движения идеальной жидкости. При этом оказывается, что Е общем случае обтекания тел произвольной формы отбираются именно решения с отрывом струй (что фактически приводит к возникновению турбулентности). [c.34]

Требуется определить движение в струе жидкости, бьющей из конца тонкой трубки и попадающей в неограниченное пространство, заполненное той же жидкостью, — так называемая затопленная струя (Л. Ландау, 1943). [c.118]

Для эжекторов с разными веществами, предназначенных, как правило, для создания и поддержания вакуума, наиболее существенным является предельно достижимое разрежение. Если в рассмотренной выше схеме эжектора с одним веществом давление во всасывающем паттрубке I (рис. 10-22) могло быть либо выше, либо в крайнем случае равно давлению в камере смешения, определяемому давлением струи, выходящей из сопла, то в эжекторах с разными веществами данление в откачиваемом пространстве может быть ниже давления в камере смешения. В этом случае подсос газа вызывается диффузией молекул из пространства, где концентрация молекул данного газа велика, в пространство струи, где концентрация этих молекул незначительна из-за их непрерывного уноса струей. Встречная диффузия паров рабочего вещества вследствие направленного движения струи мала кроме того, диффузия ограничивается специальными приспособлениями. Так, часть рабочего вещества, которая проникает в трубопровод, ведущий к откачиваемому пространству, на своем лути конденсируется в специальных охлаждаемых ловушках. [c.376]

Теорема трансверсальности Тома. Пусть С — собственное подмногообразие пространства струй / (М, N). Тогда множество отображений / M- N, fe-струйные расширения которых трансверсальны к С, образует густое множество в пространстве всех отображений из М в N с С-топологией (при условии, что г>го к, dimM, dimA/ )). [c.15]

Если в ограниченном пространстве струя коснулась стенок, то струйное движение в том смыле, как это говорилось ранее, происходит только до места касания, так как далее поток движется, как по каналу, к выходному отверстию. [c.71]

Сущность подачи электролита под напором, которая реализуется при вневанных способах электролиза, состоит в том, что с помощью насосной установки электролит подается в катодно-анодное пространство струями через систему входных отверстий диаметром 2,4...2,6 мм, а отводится через систему выходных отверстий диаметром 2,8...3,0 мм, выполненных в аноде. Площадь всех отверстий составляет 4,8 % площади рабочей поверхности анода. [c.435]

Можно ожидать, что граница устойчивости, потеряв полу-алгебраичность и ничем более не сдерживаемая, будет представлять патологии на теоретико-множественном уровне. Например, множество устойчивых струй в конечномерном алгебраическом подмногообразии пространства струй фиксированного порйдка может, вероятно, иметь бесконечное число компонент связности или быть всюду плотным вместе со своим дополнением . Одна из предсказанных здесь патологий в настоящее время обнаружена. Построено однопараметрическое алгебраическое семейство в пространстве струй / (5), пересекающее множество устойчивых струй по счетному числу интервалов, накапливающихся к внутренней точке семейства. Несколько более слабый результат опубликован. [c.55]

Коразмерность множества топологически нестабилизируе-ных струй в теореме Такенса (рассматриваемого как подмножество пространства струй с осойой точкой 0) равна трем. Топологическая классификация ростков векторных полей, принадлежащих некоторому подмножеству коразмериости 6, может даже иметь числовые модули. [c.57]

Конечная определейность изолированной особенности. Задача классификации критических точек функций состоит в. описании орбит действия группы Ли ростков диффеоморфизмов, на бесконечномерном пространстве ростков функций. Удобно сводить эту задачу к описанию действия конечномерной группы Ли на конечномерном пространстве струй. [c.15]

Если отображаемое многообразие не компактно, то теорема трансверсальности остается спра.ведливой, если пространство отображений снабдить тонкой топологией Уитни (для открытости С должно быть замкнутым). Напомним определение базиса такой топологии. Фиксируем открытое множество V в пространстве струй (М, Р) при каком-либо к. Множество С -огго1бражений ш N в Р, й-<струи которых в каждой точке принадлежат V, объявляется открытым. [c.160]

Бордман [150] предложил другое определение 2 (/) в терминах пространства струй, сняв с этого множества требование гладкости. Для любого невозрастающего набора целых чисел /= ( 1,...,/й) он определил гладкое подмногообразие (не обязательно замкнутое) в пространстве й-струй /> М ,Рр). Это подмногообразие не зависит ни от какого отображения [c.162]

Интересующая нас ситуация такова. Предположим, что нам уже известно, что росток некоторого отображения / конечно -определен. Нам нужно оценить порядок его -определенности. Для этого мы можем рассмотреть аффинное пространство струй достаточно высокого порядка г (главное — что конечномерное) и действие на нем группы / Э. Нам хотелось бы, чтобы / -орбита точки / / сод8 ржала проходящее через эту точку аффинное подпространство г-струй отображений, имеющих ту же струю как можно более низкого порядка, что и f. [c.187]

Теорема ([45], [43]). Для любого натурального г существует разбиение пространства струй J (n, р) на непересекающиеся полуалгебраические подмножества Vo, Vi, V2,, обладающие следующими свойствами [c.193]

Пространства функций без особенностей Аз. Пусть М — компактное /п-мерное С -многообразие (возможно с краем), g — гладкая функция, не имеющая особенностей вблизи оМ. Пусть 2зс Я(Л1, R) —пространство струй функций имеющих особенности лишь типов А или Ла. Пусть B( s,g) — подмножество в В( 2з), состоящее из сечений, совпадающих с pig) вблизи дМ, A ii3,g)—inpo xpaiH TBO функций, принад-леж,ащих А (Q3) и совпадающ ИХ с g вблиз и дМ. [c.231]

Связь бифуркационных множеств семейств наборов функций с клетками Шуберта состоит в следующем. Пусть дан набор функций (/ьСопоставим каждому 1 (из области определения набора) -мерную плоскость в пространстве струй функции в нуле, получающуюся следующей конструкцией сдвигом независимой переменной переносим в О, берем струи сдвинутых функций в точке О и натягиваем на них плоскость (мы предполагаем, что она п-мерна — это так для струй достаточно высокого порядка для всех наборов, кроме множества растущей с порядком коразмерности). [c.151]

Грассманово расширение может проходить по различным клеткам Шуберта (построенным по естественному флагу пространства струй, составленному из степеней максимального идеала). Например, грассманово расширение пересекает дополнение к клетке Шуберта старшей размерности (аномалии 0) в точности там, где его определитель Вронского обращается в нуль. [c.151]

Лежандрово подмногообразие, трансверсальное краю пространства струй, пересекает его (край) вдоль (иммерсированного) подмногообразия. Проекция в этого пересечения называется лежандровым краем исходного лежандрова подмногообразия. Размерность края на 1 меньше размерности исходного подмногообразия. Физическая интерпретация очевидна фронт лежандрова края является обычным краем фронта исходного подмногообразия. [c.115]

Ракетный двигатель — это не идеальное средство использования механической энергии реактивной струи, так как имеют место потери. Это происходит вследствие того, что ракета оставляет за собой в пространстве струю истекающего из сопла газа, который обладает некоторой абсолютной скоростью Va, относительно невозмущенной атмосферы. Кинетическая энергия этого потока газов постепенно рассеивается за счет турбулентного трения и диффузии. Обозначим эту потерянную мощность Nl - [c.51]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Протекание однородного потока через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, ограниченное стенками. В случае, когда на решетку в осевом направлении набегает равномерный поток, общая струя, образованная после слияния струек за решеткой и ограниченная с одной стороны стенкой налипает на эту стенку (рпс. 1.50, а). Если поток за решеткой ограничен со всех сторон (поступает в прямой канал, рабочую камеру пли в вентилируемое помещение), он также налипает на одну из стенок и. твпжется вдоль нее с максимальной скоростью, в то время как у противоположной стенки образуется большая отрывная (вихревая) зона (рис. 1.50). Отрыв потока от стенки обус.човлен возникновением положительного градиента давления при расширении (уменьшении скорости) потока за суженным сечением 1-1 струн (см. рис. 1.49, й). [c.55]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

Структура потока в пространстве перед слоем. Промышленные аппараты отличаются именно тем, что вход потока в их рабочее пространство осуществляется через относительно небольшое отверстие (рис. 10.1, а). Если нет никаких специальных устройств для раздачи потока на все сечение сразу после входа, то, как было уже отмечено в гл. 1, внутри аппарата образуется свободная струя. При этом структура ее зависит как от отношения площадей Г, /Го. так и от относительного расстояния от входного отверстия Яц = HglDf, до рабочего слоя. Некоторое представление о структуре потока после входа в аппарат, как при отсутствии сопротивления, рассредоточенного по сечению, так и при его наличии (плоской решетки) было дано на основе результатов опытов (см. рис. 7.2). Приведем некоторые дополнительные сведения о течении струи в надслойном пространстве аппарата, полученные на основе результатов ряда исследований [105, 127, 1341. [c.268]

При наличии сопротивления (зернистого слоя) непосредственно за сечением = 35 характер профилей скорости струи отличается не только от профилей свободной струи, но в некоторой степени и от профилей скорости, получаемых в пустом аппарате. Это отличие характерно главным образом для пристенной области, в которой, как видно по рис. 10.1, б, почти во всех сечениях наблюдаются обратные токи (кривые 3). Это обстоятельство можно объяснить тем, что при наличии сопротивления (слоя) непосредственно за сечением Sg = 35 пространство, в котором происходит циркуляция присоединенных масс, значительно уменьша( тся, а следовательно, скорости циркуляционных масс увеличиваются как в прямом, так и обратном направлениях. [c.269]

Мурзинов И.Н. Параметры подобия при истечении сильно недорас-ширенных струй в затушенное пространство. - мех.жидкости и газа, [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...