Струя достаточная

Если начальная скорость падения струи достаточно велика, силы тяжести не изменяют существенно и она на всем протяжении течения остается практически равной средней скорости в начальном сечении струи Mq, то массоотдачу в струе можно рассчитать из решения следующей задачи [c.56]

Изменением скорости Wx, которая согласно принятым условиям принимает смысл средней по сечению струи, можно пренебречь, если начальная скорость падения струи достаточно велика. В этом случае силы тяжести не изменяют существенно величину Wx и она на всем протяжении течения практически равна Wo. [c.177]

Как показывает сравнение с опытом, для турбулентных струй достаточно деформировать только продольную координату д . iB этом случае уравнения переноса тепла и импульса в новом, деформированном пространстве запишутся в виде [c.341]

Более того, если площадь сечения выходящей воздушной струи достаточно велика, скорость воздуха внизу, вверху и в центре батареи может сильно различаться, (скорость может меняться вдвое). [c.218]

Удар струи о выпуклое тело. Если струя достаточно тонка, то, как и в плоском случае, мы можем считать, что в окрестностях точки удара струи о поверхность тела и точки отхода струи от поверхности течение примерно такое же, как в случае удара струи о плоскость. Вне этих окрестностей можно считать, что струи имеют осевую симметрию. В частности, сюда входит задача об ударе струи о шар. Если дополнительно учесть влияние вязкости, то по тем же соображениям, что и в плоском случае (см. стр. 241), в этой задаче нужно считать, что точка отхода струи от сферы должна находиться на одном диаметре с точкой удара. Пользуясь этим, можно объяснить устойчивость шара в струе и в пространственной постановке. [c.255]

Па основе результатов [9], в качестве альтернативного варианта, обеспечивающего повышение эффективности системы подачи при неизменном числе пилонов, рассматривается вариант С3. В нем, как и в С2, двенадцать специальным образом спрофилированных сопел на каждом пилоне при неизменном числе пилонов. Согласно [9], для получения эффекта разделения струй достаточно создать определенную неравномерность поля на срезе сопла. Последнюю можно обеспечить при простом профилировании сверхзвуковой части круговое сечение соединено с эллиптическим линейчатой поверхностью. Расширение потока в таком сопле происходит в основном в направлении большой оси эллипса. Разделение струй происходит в этом же направлении, причем его интенсивность будет зависеть от углов раскрытия сопла, степени нерасчетности истечения и М . [c.338]

Рассмотрим случай выпуклого профиля. Установим форму минимальной области влияния, когда ширина струи достаточно мала, так что точка пересечения ударной волны с границей струи принадлежит минимальной области влияния. [c.296]

Назовем свойство инфинитезимальной невырожденности -присоединенных отображений периодов общим при данном к,. если оно выполняется вне аналитического множества положительной коразмерности в пространстве струй достаточно высокого порядка. [c.105]

В каком случае росток конечно определен, то есть эквивалентен любому другому ростку с той же струей достаточно высокого порядка (в частности, имеет полиномиальную нормальную форму) [c.176]

Таким образом, на основании всех приведенных выше данных можно сделать вывод, что камера смешения, имеющая длину — 5 калибров, обеспечивает степень перемешивания струй, достаточную для эффективной работы эжектора с периферийной кольцевой щелью для эжектирующего газа. [c.97]

Нетипичные формы этой теоремы принадлежат собственному голоморфному подмножеству пространства струй достаточно высокого порядка в нуле. [c.101]

Этот критерий теряет смысл при r = 0. Однако если заменить величину r на Ь (так как опыты [17] были проведены для струй, достаточно удаленных от оси вращения), то условие (3.3) преобразуется к виду [c.28]

Для обеспечения нормального процесса резки металл должен отвечать следующим требованиям температура его плавления должна быть выше температуры горения в кислороде температура плавления оксидов металла должна быть ниже температуры его плавления количество теплоты, выделяющейся при сгорании металла в кислородный струе, должно быть достаточным для поддержания непрерывного процесса резки теплопроводность металла не должна быть слишком высокой, в противном случае теплота слишком интенсивно отводится [c.208]

Ограниченные струи исследованы также достаточно подробно [3,4, 19, 28, 30, 134]. Результаты некоторых из этих исследований, проведенных на моделях аппаратов, при наличии в них сопротивления, рассредоточенного по сечению (зернистых слоев), будут рассмотрены ниже. [c.53]

При достаточном расстоянии между решетками жидкость, набегающая на вторую решетку уже в виде кольцевой струи, будет растекаться по ее фронту в обратном направлении, т. е. от периферии к центру. Если коэффициент сопротивления второй решетки не очень большой, то в сечении на конечном расстоянии от нее распределение скоростей будет равномерным (рис. 3.11, б). Если коэффициент сопротивления второй решетки будет слишком большим, то обратное растекание по ней кольцевой струи приведет к дальнейшему ее перетеканию в том же направлении и на конечном расстоянии за этой решеткой. В результате снова получится неравномерное распределение скоростей (рис. 3.11, в). [c.88]

В приведенных выводах это обстоятельство не учитывалось, т. е. принималось, что струя набегает на решетку нормально к ее поверхности. Кроме того, растекание струи по фронту решетки, так же, как и в сечениях за ней, не происходит равномерно монолитность струи в сечении р—р решетки или /—/, как показывают опыты, сильно нарушается. Все это объясняет, почему приведенные в данной главе формулы расчета растекания струи как по фронту решетки, так и по сечению 2—2 далеко за ней, не достаточно хорошо согласуются с опытными зависимостями. Особенно это касается случаев большой неравномерности. В том, что формулы расчета растекания по фронту самой решетки не везде справедливы, можно убедиться на основе следующих соображений. [c.107]

Анализируются приближеяные методы расчета параметров сверхзвуковых струй, истекащих в вакуум. Развит приближенный метод определения угла наклона линий тока и чисел Маха в точках сверхзвуковой, осесимметричной струи, достаточно удаленных от среза сопла. Метод основан на использовании результатов расчетов параметров струй методом характеристик и известных закономерностей одномерного течения газа.Приводится сравнение с расчетами по методу характеристик. [c.143]

Корреляции пульсаций давления с компонентами скорости р и ) и р у ) определяют перенос энергии турбулентности, обусловленный пульсациями давления, и позволяют судить о природе этих пульсаций. При измерении величин р и ) и р у ) использовался термоанемомет-рический датчик 55А32 ( ДИСА ) с двумя наклонными нитями, который располагался рядом с чувствительным элементом микрофона. Размер чувствительного элемента датчика 1.5 мм расстояние между микрофоном и датчиком около 0.5 мм. Таким образом, локальность измерения р и -) близка к 4 мм. Для получения мгновенных значений произведений (р и -) использовался аналоговый процессор турбулентности 52В25 ( ДИСА ). На осциллограмме, записанной при прохождении датчика в поперечном сечении струи, видно, что величина (р и ) знакопостоянна (отрицательна) в ядре струи, где пульсации этой величины невелики. В слое смешения (р и ) пульсирует с большой амплитудой, принимая положительные и отрицательные значения. Такое поведение (р и ) в слое смешения приводит к необходимости значительного увеличения времени осреднения (до 20-30 с) при измерении корреляций (р и ) и (р у ). При измерении в ядре струи достаточно времени осреднения 3 с. [c.573]

После появления в 1952—1954 гг. работ Лайтхилла по теории порождения шума турбулентным потоком довольно скоро было установлено, что как эксперименты по шумам струй, имевшиеся к этому времени, так и вновь поставленные опыты со струями достаточно хорошо подтвер ждают выводы этой теории и в первую очередь закон восьмой степени. Поскольку весь круг вопросов по аэродинамической генерации звука имеет кроме чисто научного интереса также большое значение в авиационной и ракетной технике, после работ Лайтхилла стало появляться большое количество экспериментальных работ в этой области, обширная библиография которых имеется в [14, 17, [c.411]

Хотя влияние дополнительного резонатора обычно состоит в усилении уже возникших акустических колебаний, тем не менее, судя по размерам канавки и ее расположению, по-видимому, здесь имеет место не усиление, а дополнительное возбуждение звука, подобное происходящему в свистках Левавассера. В этом случае излучатель как бы имеет два источника генерации, синхронизированных между собой, один из которых усиливает или даже инициирует работу второго. Это предположение основано на том, что при некоторых режимах работы излучателя, особенно стержневого типа (о чем еще будет подробно сказано в гл. 6), струя отработанного воздуха движется не в сторону резонатора, как показано на рис. 4, а после взаимодействия с резонатором изменяет свое направление и обтекает сопло. При этом кинетическая энергия струи достаточно велика, чтобы возбудить акустические колебания в тороидальном резонаторе, например типа Гельмгольца [15]. Необходимо лишь, чтобы частота колебаний в обоих излучателях была одинаковой, а фаза подобрана так, чтобы колебания усиливались. Так как вторичные резонаторы применяются обычно в стержневых излучателях при с с, когда поток воздуха из резонатора движется в основном по направлению к соплу, такой механизм работы вторичного резонатора кажется весьма правдоподобным. [c.24]

При наклонном расположении мундштука но отношению к иоверхности металла кислороднчя струя достаточно подогревается снизу теплом, выделяемым в резе. Поэтому резка с высокими скоростями допускает сохранение той же мощности подогревающего пламени, что и при обычной кислородной резке. [c.341]

Как известно, для определения всех параметров газового потока требуется знать распределение трех величин. Выберем в качестве первой число Маха, в качестве второй - температуру торможения, а в качестве третьей - статическое давление. Таким образом, при изучении изэнталь-пийных (Го = onst) изобарических (р = onst) струй достаточно найти всего одну величину - число М. Его удобно вычислять по формуле Рэлея по измеренным давлениям торможения за прямой ударной волной, образующейся на носике трубки Пито [см. формулу (2.1)]. В первом приближении можно считать, что ро пропорционально М , а следова- [c.56]

Защита от кислорода и азота воздуха может быть осуществлена путем почти полного его удаления (до состояния достаточно высокого вакуума, например, при электроннолучевой сварке) либо путем оттеснения воздуха от реакционного сварочного пространства другими газами. Это обычно достигается направлением в зону сварки так называемых защитных газов. Если сварка выполняется в естественных условиях, при окружении воздуха, такое его оттеснение осуществляется направленной, достаточно мощной струей защитного газа. Эта струйная защита кроме требований к самому защитному газу должна отвечать еще и некоторым общим требованиям, таким как отсутствие замешивания внешней газовой среды в струю, достаточное оттеснение окружающего газа. Если химическая активность и возможность реагирования с расплавленным металлом определяются составом защитного газа, то надежность струйной защиты определяется рядом дугих параметров (сечение струи, начальная скорость истечения газа, его плотность и др.). [c.209]

Интересующая нас ситуация такова. Предположим, что нам уже известно, что росток некоторого отображения / конечно -определен. Нам нужно оценить порядок его -определенности. Для этого мы можем рассмотреть аффинное пространство струй достаточно высокого порядка г (главное — что конечномерное) и действие на нем группы / Э. Нам хотелось бы, чтобы / -орбита точки / / сод8 ржала проходящее через эту точку аффинное подпространство г-струй отображений, имеющих ту же струю как можно более низкого порядка, что и f. [c.187]

Пример. Почти любой набор п функций определяет в 1ространстве струй достаточно высокого порядка в нуле л-мер- ую плоскость (исключительные наборы принадлежат множеству соразмерности бесконечность). Эта плоскость имеет степень k гогда и только тогда, когда исходный набор функций невырож-хенным линейным преобразованием приводится к треугольному [c.149]

Связь бифуркационных множеств семейств наборов функций с клетками Шуберта состоит в следующем. Пусть дан набор функций (/ьСопоставим каждому 1 (из области определения набора) -мерную плоскость в пространстве струй функции в нуле, получающуюся следующей конструкцией сдвигом независимой переменной переносим в О, берем струи сдвинутых функций в точке О и натягиваем на них плоскость (мы предполагаем, что она п-мерна — это так для струй достаточно высокого порядка для всех наборов, кроме множества растущей с порядком коразмерности). [c.151]

Плазменная струя — достаточно стабильный высокотемпературный источник излучения для спектрального анализа. Варьированием режимов одного и того же плазматрона можно получить широкий интервал температур. Однако для спектра плазменной струи характерен интенсивный фон, обусловленный рекомбинацией ионов, что понижает чувствительность определения элементов. В то же время в ней зачастую почти полностью отсутствует реабсорбция. Плазменную струю целесообразно применять для спектрального определения больших содержаний элементов. Мы использовали плазменную струю для определения содержания свинца (свыше3%) в концентратах и промежуточных продуктах флотации. [c.132]

Если жидкость удовлетворяет релаксационному уравненин> состояния первого порядка, оказывается возможным решить, по крайней мере в принципе, ряд задач, которые не могут быть поставлены в рамках теории простой жидкости. Для примера рассмотрим задачу об истечении струи жидкости из фильеры (сопровождаемом, вообще говоря, хорошо известным явлением разбухания). Измеряя силу, можно измерить напряжение в сечении фильеры. Если жидкость удовлетворяет уравнению состояния релаксационного типа, этой информации вполне достаточно для оценки напряженного состояния в струе. При этом не обязательна знать предысторию деформирования до достижения выходного сечения фильеры. [c.236]

Для получения высоких коэффициентов теплоотдачи к газам стараются каким-либо способом уменьшить толщину пограничного слоя. Проще всего для этого увеличить скорость течения газа. Интенсификация теплоотдачи происходит и при резкой искусственной турбулиза-ции пограничного слоя струями, направленными по нормали к поверхности (рис. 9.3). С помощью системы из множества струй можно обеспечить высокие значения а от достаточно протяженной поверхности. Так, в воздушных струях с относительно невысокими скоростями истечения (м) 60 м/с) удается достигать значений при а = 200 300 Вт/(м К). При обычном продольном обтекании протяженных поверхностей толщина пограничного слоя на них велика, а коэффициенты теплоотдачи к воздуху при таких скоростях обычно ниже 100 Вт/(м - К). [c.80]

Результаты всех исследований, проведенных в МО ЦКТИ, по определению коэффициентов сопротивления слоя и струи >.стр различных укладок моделей шаровых твэлов в круглых трубах и модели ак внои зоны в изотермических и неизотер-мических условиях приведены в табл. 3.4 и на рис. 3.3. Из рисунка следует, что почти во всех опытах удалось достичь автомодельного режима течения, при котором изменение сопротивления Ар зависит практически только от изменения квадрата скорости и плотности, а не зависит от числа Re. Отчетливо видно существенное влияние объемной пористости т шаровой укладки на коэффициент сопротивления слоя Так, при изменении объемной пористости от 0,66 до 0,265 коэффициент сопротивления уве 1ичивается примерно в 30 раз. Разброс опытных данных по коэффициенту сопротивления для определенной шаровой укладки не превышает 10% среднего значения, что указывает на достаточную степень точности измерения перепада давления и массового расхода. В п. 3.1 была теоретически определена зависимость (3.9) коэффициента сопротивления струи Я-стр от объемной пористости т и константы турбулентности астр. [c.62]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

Поскольку одна плоская решетка без дополнительных устройств не всегда достаточно эффективна при использовании ее в качестве распределительного устройства, возникает необходимость в других способах выравнивания потока. Одним из способов является последовательная установка системы плоских решеток, каждая из которых имеет меньший коэффициент сопротивления, чем необходимый коэффициент сопротивления при одной решетке. В этом случае растекание струи будет происходить постепенно от одной решетки к другой (рис. 3.10, а), что исклюйает возможность новой деформации потока вследствие перетекания жид1сости из [c.87]

Отметим, что в сечении перед решеткой, достаточно удаленном от нее, статическое давление ирактически одинаковое как в струе, так и вне ее, что подтверждает сделанное предположение р = ро [выражение (4.67)1. Тоже самое справедливо и для сечения, расположенного за решеткой, что подтверждает предположение р"==Рг [уравнение (4.69)1. Кроме того, в рассматриваемых сечениях при данном отношении площадей Ру Рц = 9,6 и данном коэффициенте сопротивления решетки 30 статические давления близки по значению, что для данных условий подтверждает предположение ро р<> [формула (4.91)1 или же бр л 0. Однако, как показали более подробные исследования (рис. 7.3), последнее условие при дальнейшем увеличении перестает быть верным, и чем больше отношение площадей тем выше значение р, при котором относительная [c.163]

Что касается фронта решетки, то при достаточно больших значениях полное и сравнительно равномерное растекание струи (Мк л 1,2) достигается при любых значениях Нр10ц- Это видно из диаграмм полей скоростей, полученных при наложении на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки (см. табл. 7.8). [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...