Связи между оболочками

Прочность клеевого соединения. Хорошая связь между оболочкой конструкции и сердцевиной является общим и жизненно важным условием работы конструкции. В связи с этим необходимо, чтобы поверхность сердцевины обладала способностью к прочному соединению с оболочкой. [c.212]

Местные прогибы стенок камеры между связями возникают как результат действия контактных сил в связях. Если связи между стенками растянуты, то стенки камеры деформируются, как утрированно показано на рис. 14.4, а если связи сжаты, то местные деформации стенок имеют Характер, показанный на рис. 14.4, б наконец, если связи между оболочками вообще не нагружены, то нет и местных деформаций стенок. [c.366]

Измерение перемещений осуществляется с помощью датчиков перемещений типа ДП. В качестве связи между оболочкой и полом камеры можно использовать проволоку из инвара. Датчики и проволока должны быть теплоизолированы. [c.358]

Рис. 30. Геометрическая схема совмещенных оболочек, предназначенных для восприятия распределенной или сосредоточенной ударной нагрузки. А — совмещенные оболочки В — упругие связи между оболочками С — упругие связи внутри каждой оболочки.

Совместная защита предусматривает наличие электрической связи между оболочками силовых кабелей и другими подземными сооружениями. При аварийных замыканиях в кабеле на этих сооружениях могут появиться опасные напряжения. Положение осложняется тем, что отдельные подземные сооружения обслуживаются разными организациями, персонал которых обычно не знаком с правилами электробезопасности. При оценке условий безопасности следует исходить из наихудших условий, которые будут при замыкании в кабеле в точке подключения к его оболочке дренажа или перемычки к другому сооружению. Очевидно, что напряжение, возникающее на подземном сооружении при замыкании в кабеле, всегда будет несколько меньше, чем напряжение на оболочке кабеля. Степень уменьшения зависит от схемы совместной защиты. [c.96]

Пример 12.2. Определить число и мощность катодных станций, необходимых для защиты того же кабеля, что в примере 12.1, при условии одновременной защиты брони и оболочки. Оболочка и броня с обеих сторон отсоединены от контуров заземления, в муф-. тах связь между оболочкой и броней отсутствует. Анодные заземления удалены от кабеля на 100 м и выполнены из пяти электродов типа ЗКА-140, расположенных в один ряд. Измерение показало, что [c.156]

Основываясь исключительно иа экспериментальных наблюдениях, логично сделать вывод, что значительная доля атомов примеси пребывает в междоузлиях. Полученный результат легко объяснить, если допустить наличие особого рода взаимодействия между электронами примеси и растворителя, которое приводит к уменьшению ионного радиуса примеси. Предположив существование такой связи между -оболочками, Энтони и Терн-балл построили теоретическую модель, согласно которой золото, серебро и медь должны растворяться, хотя бы частично, в междоузлиях вышеупомянутых металлов-растворителей. Кроме того, отношение радиусов примесного атома при размещении его в междоузлии и в узле соответственно должно уменьшаться при [c.219]

Формула (8.23) неприменима для сложных атомов. Однако ясно, что поляризуемость таких атомов также должна сильно возрастать с увеличением радиуса электронных оболочек, поскольку связь между ядром и электроном при этом уменьшается. Наиболее слабо связаны с ядром валентные электроны, поэтому они испытывают под действием поля наибольшее смещение. [c.279]

Оболочковые формы с жидким наполнителем. При заполнении пространства между оболочкой и опокой наполнитель находится в полужидком состоянии, в связи с чем этот процесс получил название формовки с жидким наполнителем (см. рис. 104, б). Наполнитель приобретает прочность после схватывания (твердения) связующего материала и высокотемпературной сушки. В качестве огнеупорного наполнителя могут быть использованы кварцевый песок, шамотный бой, а связующим является глиноземистый цемент. Однако данная технология не является перспективной, так как имеет определенные недостатки. [c.202]

Итак, Мх = 1Мг. Это дополнительная связь между внутренними усилиями. Таким образом, при симметричной нагрузке цилиндрической оболочки это условие дает возможность рещать статически неопределимую задачу. [c.76]

Гетерополярная (ионная) молекула -образуется при переходе валентных электронов от одного атома к другому, обладающему большей электроотрицательностью. Связь между ионами в такой молекуле осуществляется за счет кулоновского притяжения. При этом анион и катион имеют замкнутые устойчивые внешние электронные оболочки, сходные с электронными оболочками инертных газов. При колебании ядер такой молекулы (рис. 40, а) внешние электронные оболочки аниона и катиона практически не деформируются и, следовательно, поляризуемость молекулы не изменяется. В этом случае (da/dq)q=q = 0 и комбинационного рассеяния не возникает. Однако ионная молекула обладает большим дипольным моментом, который изменяется при ее колебаниях. Поэтому величина эффективного заряда dp dq)g q у нее значительна, что приведет к появлению интенсивного поглощения в ИК-области спектра. [c.101]

По этой теории изгибом поверхности оболочки от нагрузки пренебрегают и считают, что элемент сосуда, выделенный меридиональными и перпендикулярными им и к контуру сосуда кольцевыми сечениями, испытывает только растяжение, а нормальные напряжения по толщине стенки t распределены равномерно. При этом связь между меридиональными (7 и кольцевыми <7, нормальными напряжениями описывается уравнением Лапласа [c.68]

Связь между перемещениями и деформациями в круговой цилиндрической оболочке можно получить из формул Коши в цилиндрической системе координат (2.4). Для перехода от пространственного тела к оболочке вместо цилиндрической системы координат хвг введем систему координат хдг, связанную со срединной поверхностью оболочки. При этом координаты х и 9 сохранят [c.219]

Мы получили геометрические уравнения теории круговой цилиндрической оболочки. Они устанавливают связь между деформациями в произвольной точке оболочки и перемещениями соответствующей точки срединной поверхности. [c.222]

Таким образом, получаем четыре формулы, дающие связь между деформациями и перемещениями в оболочке вращения, [c.240]

Для связи между усилиями и деформациями воспользуемся упрощенными физическими уравнениями теории тонких оболочек (10.18), которые в данном случае будут иметь вид [c.241]

Эти векторы показаны на рис. 18.9. Для изотропных линейно , упругих оболочек, приняв гипотезы а з Оц, а.22 и повторив дословно приведенные в 16.5 построения для пластин, связь между усилиями Nj, N2, N- , моментами Л ,, М2, Мц и характеристиками деформации е,, 62, 1 12, усц, 22. И12 получим в форме (16.26). Так как значения усилий и моментов при переходе от сечения к сечению изменяются, то с учетом этих изменений изображенную на рис. 18.9 картину следует уточнить, что сделано на рис. 18.10, где указан и вектор поверхностной нагрузки Составляя уравнения равновесия мембранных усилий и моментов аналогично тому, как это сделано для пластинки, получим [c.430]

Если принять, что угол поворота сечения на торце оболочки равен нулю, то из этого условия найдем связь между Qo и Л/о [c.247]

Ферромагнетизм в ферритах обусловлен косвенным обменным взаимодействием. Если обменное взаимодействие между спинами электронов осуществляется через ион кислорода, то, по-видимому, взаимодействие происходит между электронами внешней оболочки (2s) ионов металлов. 0 косвенное квантово-механическое взаимодействие по силе не уступает обменному взаимодействию, наблюдаемому в металлах. Подобная связь между спиновыми магнитными моментами называется косвенным или сверх- [c.179]

Конфигурация p nd, в силу принципа Паули, примененного для подгруппы р5, эквивалентна рассмотренной выше конфигурации из двух электронов pd. Как видно, здесь снова получилось 12 различных состояний с теми же значениями квантового числа. /, которые получались при [L, 5]-и [у. У]-связях. Полученное совпадение числа результирующих состояний при всех типах связи не является случайным оно является результатом общего положения, вытекающего из так называемого принципа адиабатической инвариантности, установленного Эренфестом, в силу которого квантовое число У сохраняет свое значение при любых изменениях типа связей. Таким образом, результирующее состояние электронной оболочки атома или иона, соответствующее данной конфигурации электронов, характеризуется одним и тем же набором квантовых чисел У независимо от типа связи между моментами электронов. Число термов, соответствующих данной электронной конфигурации, не зависит от того, какого рода связи осуществляются между моментами электронов. Меняются только расположение термов и ряд их свойств, проявляющихся при воздействии внешних полей. Поэтому в тех случаях, когда надо знать лишь число термов, соответствующих какой-либо электронной конфигурации, всегда можно исходить из предположения, что имеет место [L, 5]-связь, и пользоваться обычной символикой для обозначения термов. Надо только помнить, что в тех случаях, когда [L, 5]-связь нарушена, квантовые числа L и 5 теряют свой смысл. [c.214]

Связь между механическим и магнитным моментами сохраняется и в квантовой механике для орбитального движения электронов. Для собственных магнитного и механического (спинового) моментов электрона отношение ]xjp, как было указано в И, вдвое больше отношения, определяемого равенством (1). Отсюда суммарный магнитный момент jty электронной оболочки связан с ее механическим моментом более сложным соотношением [c.541]

Для атомов с несколькими электронами роль движения ядра вокруг центра тяжести более сложна, чем для одноэлектронной системы, для которой. по Бору, применимы формулы (1) — (5). Необходимо принимать во внимание взаимную связь между электронами и поляризацию электронной оболочки. Учет этих добавочных условий необходим даже для наиболее легких атомов и ионов с двумя валентными электронами (Не I, ЫII и т. д.). Квантовомеханический расчет для двух электронов выполнен рядом авторов [67.68j Соответствующий сдвиг ДУ(. носит название специфического. Нормальный и специфический сдвиги складываются аддитивно, так что общий расчетный сдвиг [c.560]

Наличие момента ядра / ведет к изменению полного магнитного момента всей атомной системы. Практически в тех сильных полях, которыми обычно пользуются при опытах Штерна—Герлаха, связь между магнитным моментом ядра [А/ и моментом электронной оболочки jxj разорвана, так что создаются условия, соответствующие предельному случаю эффекта Пашена — Бака. Каждая компонента пучка должна расщепляться еще на 2/- -1 компонент. [c.567]

Среди молекул имеется значительное число находящихся в нормальном состоянии 41 и, следовательно, не обладающих магнитным моментом, обусловленным электронной оболочкой, В сильном внешнем магнитном поле связь между ядерными моментами разрывается, и момент каждого из ядер самостоятельно ориентируется по отношению к направлению поля. При этих условиях молекула ведет себя как совокупность несвязанных ядер, и, следовательно. для каждого из ядер метод Раби должен обнаружить присущее ему резонансное значение отношения v/Zf . Правда, прецессируя во внешнем магнитном поле, молекула должна дать диамагнитный эффект, который оказывает некоторое влияние на значение магнитных моментов ядер. Но, во-первых, этот эффект мал (не больше 7%), а, во вторых, он может [c.572]

Так как диаграммы растяжения обычно заданы в виде графиков, то решение приходится вести либо численным подбором, либо, что в данном случае удобнее, графически. Для этого по диаграммам растяжения а = а (е ) и а" а" (е") следует построить кривые a h = f (e ) и a"h" = /(8ц), т. е. изменить масштаб диаграмм растяжения материала внутренней и наружной стенок в соответствии с их толш,инами h и h" и сместить начало отсчета по оси абсцисс соответственно на величины e t и е (рис. 14.2, б). Для простоты диаграмму сжатия считают совпадающей с диаграммой растяжения. Сложив графически эти две кривые, можно построить зависимость суммы (a h - - аЪ") от полного удлинения 8д точка пересечения этой последней зависимости с прямой pr.gR и даст рабочую точку А. Таким образом можно определить напряжения во внутренней и наружной стенках в рабочем режиме Оэ и а э. Следует подчеркнуть, что внутренняя стенка из-за больших температурных удлинений обычно оказывается сжатой. После того как напряжения во внутренней и наружной стенках определены, нетрудно подсчитать силы в связях между оболочками, В современных двигателях связи располагают так часто, что их действие на стенки вполне можно заменить осредненным контактным давлением (положительное давление соответствует растягивающим усилиям в связях). Тогда, рассмотрев равновесие элемента внутренней стенки, можно получить [c.362]

В. Крупка [79—81] изучил контактные задачи для круговой цилиндрической оболочки с жесткими и упругими ложементами, радиус основания которых равен наружному радиусу оболочки. Решение численное. Связь между оболочкой к ложементом представлялась рядом точечных опор. Реакции в точках опоры определялись из условия равенства смещений точек ложемента и оболочки. Численные результаты обнаружили существенную концентрацию реакции на концах зоны контакта. Изгиб свободно опертой по торцам оболочки жестким штампом, радиус основания которого равен наружному радиусу оболочки, рассмотрен также Ю. В. Соболевым и Н. П. Алешиным 61]. Численное решение, как и в цитированных работах В. Крупки, получено путем замены основания штампа рядом точечных опор. Т. С. Акульшина и др. [1] разобрали случай, когда между жесткими ложементами и оболочкой имеются прокладки, деформирующиеся как винклеровское основание. Решение задачи получено в тригонометрических рядах, коэффициенты которых определяюк ся иэ бесконечной системы алгебраических) уравнений. Численные расчеты показали, что реакция мало меняется в зоне контакта, лишь вблизи концов ложемента имеется резкий всплеск. Случай ложемента и оболочки одинакового радиуса изучался теоретически и экспериментально и в диссертации Р. Цвизеля [83]. Использован метод разложения решения в тригонометрические ряды по окружной координате. Для определения каждого члена ряда как функции продольной координаты применяется редукционный метод, так как переменные не разделяются. Выполненные исследования показывают, что имеет место резкая концентрация реакции у концов ложемента. [c.321]

При дальнейшем уменьшении расстояш1я между связями (/ < 4/г) изгибная жесткость подкрешхенного участка оболочки становится очень большой и преобладающими местными напряжениями в оболочках следует считать напряжения среза. Применяемые в камерах современных двигателей фрезерованные ребра и гофровые проставки обеспечивают частые связи между оболочками, что требует использования в практике проектирования соответствующих методов расчета. [c.179]

Связи между оболочками 171, 178, 180 Система автоматизированного проектирования 376, 379, 381, 398 Смесительная roj OBKal27,128,131- 137 Сопло 5, 100, 101, 125, 126 Схемы ЖРД с вытеснительной системой подачи 31-37 [c.421]

Заряд атомного ядра Z определяется количеством протонов в ядре (и, следовательно, количеством электронов в атомных оболочках), которое совпадает с порядковым номером элемента в таблице Менделеева. Заряд определяет химические свойства всех изотопов данного элемента. Наиболее точно заряд ядер был измерен в 1913 г. Мозли, который нащел простую связь между частотой характеристического рентгеновского излучения V и зарядом Z [c.25]

Связь между большой электронной теплоемкостью и структурой d-обо-лочек переходных металлов была впервые замечена Моттом [168]. Можно ожидать, что функция gaQ, а следовательно, и электронная теплоемкость будут иметь здесь большую величину. Действительно, волновые функции d-электронов отличны от нуля на значительно меньшем расстоянии от центра атома, чем волновые функции валентных s-электронов. Следовательно, перекрытие волновых функций соседних атомов будет незначительным и с -зона будет уже, чем s-зопа. Далее, d-оболочка должна вмеш ать по 10 электронов на атом, тогда как s-оболочка—только 2. Поэтому, если допустить, что в металлах переходных груин d- и s-зоны валентных электронов перекрываются [c.358]

Полученные соотношения (4.1) и (4.3) для определения параметра (Т, 8р) толстостенных оболочковых конструкций, работающих под давлением, могут быть представлены через известные деформационные характеристики материала оболочки 8 и v / (относительные удлинение и сужение) путем замены величины Бр, характеризутощей значения равномерной деформации материала, функционалом связи между данными характеристиками /53/ [c.201]

Приведенные соотношения (4 64) и (4 63) справедаивы в диапазоне существования наклонной мягкой прослойки, который регламентируется условиями выхода верхней (нижней) контактной границы прослойки, соответственно, в плоскость, проходящую через верхнего (нижнюю) точку внутренней поверхности сферической оболочки и параллельную ее экваториальной гаоскости. Данному условию отвечает следующее уравнение связи между геометрическими параметрами оболочки, мягкой прослойки и места ее расположения [c.243]

При сближении ионов до расстояний порядка их собственных размеров валентные эдектроны данного атома вступают в сильное взаимодействие с соседними ядрами и их электронными оболочками, обеспечивающее возникновение химической связи. Поэтому валентные электроны нельзя считать локализованными у данного атома и в некоторых случаях они получают возможность перемещаться по всему кристаллу. Конечно, в молекулярных кристаллах связь между атомами, образующими решетку, имеет характер ван-дер-ваальсовых сил. Однако в подавляющем больщинотве явлений, происходящих в твердых телах, электроны играют самую существенную роль. Поэтому рассмотрим наиболее общий случай, когда в кристалле содержатся ионы и валентные электроны. [c.47]

Электрические силы взаимодействия приводят к взаимной деформации ионов, в результате чего симметрия электронных оболочек теряет в той или иной мере свой шаровой характер. Снижение степени симметрии ионов должно приводить к возникновению ван-флековакого парамагнетизма Хр, S результате чего x = Xd + Xp- Поскольку составляющая Хр обусловлена взаимной деформацией ионов, наличие хр к ионном соединении указывает на зарождение ковалентной связи между ионами. E Te TBeHBo считать, что вклад парамагнитной составляющей есть функция (вероятно, нелинейная) поляризуемости, т. е. Xp=4>( )- [c.154]

Различие между этими разделами механики состоит, во-первых, в рассматриваемых объектах (так, например, в курсе сопротивления материалов рассматривается главным образом брус, в теории упругости помимо бруса изучаются нанряжеиное и деформированное состояния пластин, оболочек, массива, а в строительной механике объектами изучения являются системы, состоящие из стержней (фермы), балок (рамы), пластин и оболочек) во-вторых, в принимаемых допущениях (теории упругости, пластичности и ползучести отличаются друг от друга тем, что в них принимаются различные физические законы, устанавливающие связь между напряжениями и деформациями, но не вводится каких-либо деформационных гипотез, а в сопротивлении материалов физический закон тот же, что и в теории упругости (закон Гука), но, кроме того, принимается дополнительно ряд допущений — гипотеза плоских сечений, ненадавлпвания волокон и т. д.) в-третьих, в методах, используемых для решения задач (в теории упругости приходится решать существенно более слопшые уравнения, чем в сопротивлении материалов, и для их решения приходится прибегать к более сложным математическим методам). [c.7]

Примесямк второго вида для германия служат элементы третьей группы, например, индия, на внешней оболочке которого имеется три валентных электрона. При замещении атома германия индием возникают связи лишь с тремя атомами, а с четвертым — связь оказывается нарушенной. Для заполнения этой связи атом индия захватывает один из электронов, образующих валентную связь в кристалле, и дополняет свою внешнюю оболочку четвертым электроном для этого требуется незначительная энергия — 0,011 эв. Однако при этом нарушается одна из валентных связей между близлел<ащими атомами германия, откуда был захвачен этот электрон, т. е. образуется дырка. Возникновение дырки не сопровождается появлением свободного электрона. Атом индия приобретает отрицательный заряд, но этот заряд не может являться носителем. [c.173]

Проницаемость, как свойство материала, должна учитываться и исключаться при выборе материалов в процессе конструирования. Проницаемость носит избирательный характер и обнаруживает себя только по отношению к определенным проникающим веществам, в то время как через ка-, налы течей могут проходить все проникающие вещества. При наличии течей обнаруживается прямая связь между составами газовой среды по обе стороны оболочки, а при подаче жидкости на одну поверхность оболочки выявляется ее присутствие на противоположной поверхности. Это позволяет базировать методы течеискания на применении различных пробных веществ, избирательно фиксируемых после проникновения их через течи. [c.185]

Связанная система уравнений (50) и (51) по своей структуре аналогична системе, описывающей большие прогибы однородных пластин (см. работу Тимошенко и Войновского-Кригера [163] с. 418), включающей в отличие от системы (50), (51) нелинейные операторы, а также основным уравнениям линейной теории пологих оболочек ([163 ], с. 559). В нелинейной теории пластин й в теории пологих оболочек связь между уравнениями осуществляется через коэффициенты, зависящие от кривизны, а в рассматриваемом здесь случае слоистых анизотропных пластин эта связь вызвана неоднородностью материала (она осуществляется с помощью оператора включающего элементы матрицы 5 /, которые зависят, в свою очередь, от элементов матрицы Ац и матрицы Вц, входящих в исходные соотношения упругости). Это означает, что при постановке граничных условий на краях слоистой анизотропной пластины необходимо одновременно рассматривать силовые факторы и перемещения, соответствующие как плоскому, так и изгибному состояниям. При этом на каждом краю следует сформулировать по четыре граничных условия. [c.178]

Ковалентная связь возникает между атомами элементов групп IVB, VB, V1B и VIIB системы Д. И. Менделеева (рис. 1.13). Все они кристаллизуются по правилу 8 — N каждый атом окружен 8 — N ближайшими соседями, где М — номер группы, к которой принадлежит элемент. Объясняется это тем, что в валентной оболочке элемента группы N имеется 8 — N орбиталей, на которые могут быть приняты электроны соседних атомов. Так, алмаз, кремний германий, серое олово являются элементами IV группы. Поэтому они имеют тетраэдрическую решетку, в которой каждый атом окружен четырьмя ближайшими соседями, как показано на рис. 1.13, а. Мышьяк, фосфор, висмут и сурьма принадлежат к V группе периодической системы. Эти элементы имеют слоистую решетку, причем в плоскости слоя каждый атом имеет три ближайших соседа (рис. 1.13, б) слои связаны друг с другом слабыми силами Ван-дер-Ваальса. У селена и теллура, принадлежащих к VI группе, атомы образуют длинные цепочки так, что каждый имеет два ближайших соседа (рис. 1.13, в) цепочки связаны между собой силами Ван-дерт Ваальса. Наконец, в решетке йода, принадлежащего к VII труп- [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...