Состояние физически реализуемое

Пусть имеем систему из М частиц, первоначально регулярно расположенных, например, в узлах кубической решетки. Регулярное расположение частиц выбирается для того, чтобы в начале расчета система находилась в физически реализуемом состоянии. Данные о положениях всех частиц вводятся в ЭВМ. Затем производится поочередное смещение первой, второй и т. д. частицы. Когда процесс смещения совершается над Л -й частицей, он повторяется сначала. Смещение -й частицы производится следующим образом [c.183]

В теории классич. полей и в квантовой теории С. п.— положение, согласно к-рому суперпозиция (т. е. результат суммирования, наложения друг на друга) любых допустимых в данных условиях состояний физ. системы (или возможных процессов в ней) является также допустимым состоянием (или соответственно возможным процессом). Так, классич, ш.-магн. поле в вакууме удовлетворяет С. п. сумма любого числа физически реализуемых полей есть также физически реализуемое зл.-магн. поле. В силу С. п. эл.-магн. поле, созданное совокупностью электрич.. зарядов и токов, равно сумме полей, создаваемых этими зарядами и токами по отдельности. Слабое гравитац. поле также с хорошей точностью подчиняется С. п. [c.26]

Тенденции к порядку и хаосу обусловлены устойчивостью и неустойчивостью. Еще совсем недавно устойчивость рассматривалась как неотъемлемое требование физической реализуемости. Казалось, что неустойчивые состояния равновесия и периодические движения физически нереализуемы на протяжении продолжительных интервалов времени и имеют значение лишь в математических исследованиях, поскольку играют важную роль в формировании границ областей притяжения устойчивых состояний равновесия и периодических движений. [c.43]

Физического смысла отрицательная температура не имеет это только способ описания инверсного состояния вещества, реализуемого в рабочем теле любого квантового генератора. Температура в термодинамике играет роль теплового потенциала. Поэтому вполне естественно, она может быть как отрицательной, так и положительной, как значение любого физического потенциала. [c.18]

Таким образом, если доказано существование и единственность состояния, удовлетворяющего аксиомам, граничным и начальным условиям, и непрерывно зависящего от данных задачи, то можно надеяться, что построено математическое описание физически реализуемого упругого состояния. Поставленная так задача называется корректной ). [c.54]

Операция симметрии (иногда называемая принципом инвариантности или просто симметрией) физической системы есть соответствие, при котором каждому физически реализуемому состоянию Ф сопоставляется другое, Ф, такое, что все вероятности переходов сохраняются [c.19]

Рис. 7.10. Построение Максвелла определяет физически реализуемую горизонтальную линию ЬР относительно теоретической изотермы, задаваемой уравнением состояния, например уравнением Ван дер Ваальса. В состоянии равновесия химические потенциалы в точках Ь и Р должны быть равны. Как показано в тексте, из этого следует, что площадь I должна быть равна площади II, определяемой положением ЬР.

Таким образом, для математической формулировки задачи описания напряженно-деформированного состояния тела необходимо иметь по крайней мере еш,е шесть зависимостей между перечисленными девятью функциями. Очевидно, что недостающие зависимости между функциями должны отражать физическую сторону данной задачи для конкретной модели сплошной среды, наделенной определенными свойствами ее механического поведения. Эти зависимости называются законом поведения или законом состояния рассматриваемой сплошной среды.Установление закона состояния приводит к замкнутой системе уравнений, которая позволяет определить реализуемое в теле поле напряжений и поле перемещений при заданном внешнем воздействии на тело. [c.49]

Моисеев [7] на основе рассмотрения механизмов развития живой природы сформулировал принцип минимума диссипации энергий в неживой материи Если множество устойчивых движений или состояний, удовлетворяющих законам сохранения и другим ограничениям физического характера, состоит более чем из одного элемента, т.е. они не выделяют единственного движения или состояния, то заключительный этап отбора реализуемых движений или состояний определяется минимумом диссипации энергии (или минимумом роста энтропии) . Это гипотетическое утверждение Моисеев назвал принципом минимума диссипации энергии. Опытные данные подтвердили, что существует определенный класс явлений в неживой природе, для которых этот принцип является важнейшим. Применительно к живой природе этот принцип отражает стремление синергетической системы в максимальной степени использовать энергию и вещество. [c.13]

Условимся говорить, что любое частное решение уравнений равновесия в объеме и на поверхности определяет статически возможное состояние среды. Многообразие таких состояний — многообразие удовлетворяющих трем краевым условиям (1.5.15) частных решений системы трех дифференциальных уравнений в частных производных (1.5.6), содержаш,их шесть неизвестных. Задача статики сплошной среды состоит в определении в этом многообразии состояния, реализуемого в принятой физической модели. [c.25]

В п. 1.5 гл. I уже говорилось, что задачей статики сплошной среды является разыскание во множестве статически возможных напряженных состояний (удовлетворяющих уравнениям статики в объеме и на поверхности) фактически реализуемого в принятой физической модели среды состояния. Эта модель определяется законом состояния для большого числа сред он состоит в задании связи между тензорами напряжения и деформации [c.101]

Число сегментов в макроскопических частях эластомера достаточно велико, поэтому эластомеры можно рассматривать как макроскопически однородную систему. Для изучения свойств систем из большого числа частиц эффективно использовать подходы термодинамики и статистической физики. Описание поведения эластомера с этих позиций основано на том, что реализуемость его микроскопического состояния носит вероятностный характер. Наиболее вероятными микросостояниями являются состояния термодинамического равновесия. Вероятностное поведение эластомера, как и всякой термодинамической системы, отличает его от детерминированного поведения, рассматриваемого в классической механике. Покажем, что в термодинамическом смысле физическая природа упругости эластомеров отличается от традиционных материалов, например, металлов, и связана прежде всего с изменением энтропии, а не внутренней энергии твердого тела [63, 72, 249]. [c.70]

Между тем, в реальных условиях всякое упругое (термоупругое) состояние реализуется вполне однозначно или обладает физически допустимой многозначностью. Реализуемые в действительности упругие состояния суть те частные (конкретные) состояния, которые отбираются из всей совокупности упругих состояний, описываемых аксиомами, по дополнительному требованию, состоящему в удовлетворении определенных граничных и начальных условий. [c.53]

Дель Антонио [68] доказал приводимую ниже теорему, из которой следует, что при некоторых часто реализуемых в физических приложениях условиях состояние Гиббса является локально нормальным состоянием. [c.359]

Из рассмотрения, очевидно, следует исключить как прямую х = а, так и небольшую ее окрестность, так как они соответствуют состояниям системы, в которых провод АВ находится в месте, занимаемом проводником с током /, и которые, следовательно, не реализуемы в физической системе. [c.137]

Все данные о техническом состоянии ГПА и ЛУ, полученные по результатам работы ГТС на фактическом режиме, заносятся автоматически в базу данных (БД) комплекса для последующего использования в расчётах "прогнозных" режимов, т.е. с варьированием технологического задания по транспорту газа в пределах заданного участка ГТС. Расчёты прогнозных режимов выполняются в комплексе с теми же коэффициентами технического состояния ГПА, линейных участков и КС в целом (коэффициент рециркуляции), которые были получены предварительно в среде "фактический режим" и переданы затем в "прогнозный режим". Непосредственно перед выполнением задания в "прогнозном режиме" производится распределение потока газа из многониточной трубопроводной системы по цехам КС с учётом приоритетности типа ГПА, технического состояния, параметров транспортируемого газа и сезона года, т.е. задача в целом сводится к выбору оптимального варианта включения в работу разных по типам ГПА в цехах КС. Выбор оптимального варианта загружения ГПА для каждого КЦ производится по минимуму топливных затрат. С учётом большого количества сочетаний в эксплуатационных условиях технического состояния ГТУ, ЦБН, а следовательно, и реализуемых газодинамических полей характеристик, расчёты компримирования производятся не в абсолютных физических параметрах (О, п), а в относительных критериальных. [c.109]

Множество 0 частачно характеризует правила сушер-отбора, имеющиеся в этой теории. Например, если каждый эрмитов оператор является наблюдаемой, то любое состояние физически реализуемо, так как любой проекционный [c.17]

Состояния равновесия. Нелинейной системе может соответствовать несколько состояний равновесия их число равно числу действительных корней уравнения (15). По структуре фазовых диаграмм вблизи особой точки можно определить устойчивость пли неустойчивость соответствующего состояния равновесия физически реализуемыми являются только устойчивые состояния равновесия (см. п. 3). Для систем с одной степенью свобод111 особые точки, соответствующие дискретным устойчивым и неустойчивым положениям равновесия, всегда чередуются на фазовой плоскости. Основные типы особых точек представлены в табл. 7, более подробно ронрос рассматривается в п. [c.24]

Предположим, что лучи, описывающие состояния физической системы, лежат в гильбертовом пространстве Ж, Будет ли любой единичный луч в Ж описывать возможное состояние системы В общем случае ответ должен быть отрицательным. Например, никошлу не удавалось создать состояние, которое было бы суперпозицией состояний с различными зарядами Q, и считается, что их не бывает в Природе. По-видимому, также любое физически реализуемое состояние должно быть собственным состоянием оператора В, барионного числа, и (—1) , где F — четное число для состояний с целым спином и нечетное число для состояний с полуцелым спином. [c.16]

Операторы Q, В ж (—1) сохранянт я во времени, но эти законы сохранения надо отличать от обычных законов сохранения, таких как, скажем, закон сохранения ж-ком-поненты момента Jx- Действительно существуют физически реализуемые состояния, не являющиеся собственными состояниями Jx, например состояния с определенным значением z-компоненты момента Jz. [c.16]

Если же предположить, что все операторы в 0 комму-тир тот между собой (это иногда называют гипотезой коммутативных правил суперотбора), то структура множества физически реализуемых состояний существенно упростится. Правила сзшеротбора в 0 могут быть одновременно диагонализованы, и Ж распадается на ортогональные подпространства, в которых каждый из операторош, определяющих правила суперотбора, принимает определенное значение. Эти подпространства называются когерентными подпространствами. Наблюдаемые отображают когерентные подпространства на самих себя, и единственные операторы, которые определены на одном когерентном подпространстве, преобразуют его в себя л коммутируют со всеми наблюдаемыми, суть операторы, кратные единичному, т. е. наблюдаемые, будучи лимитированы одним-единственным когерентным подпространством, образуют неприводимое множество операторов. [c.18]

Хотя наблюдаемые какого-либо частного когерентного подпространства неприводимы, отсюда никоим образом не следует, что они включают в себя каждый эрмитов оператор. Например, в некотором специальном когерентном подпространстве имеются нормируемые состояния с бесконечной энергией, а состояния такого рода не следует относить к физически реализуемым. Значит, проекционный оператор на такое состояние не будет наблюдаемой, хотя он и эрмитов. Несмотря на это, в дальнейшем будем считать, что [c.18]

Предполагается, что отображение Ф-)-Ф взаимно однозначно. Это значит, что когда Ф пробегает все физически реализуемые состояния, то Ф делает то же, причем если Ф и Ч " различны, то будут различны также Ф и Примером симметрии является оператор трансляции системы на четыре-вектор а. Это изображается с помощью некоторого оператора F(a), являющегося унитарным [т. е. (УФ, 7 ) = (Ф, Ч )]. Другой пример — оператор 0 для РСТ, который антиунитарен [т. е. (0Ф, ФЧ ") = (Ф, Ч )]. Между прочим, оператор 0 переставляет когерентные подпространства с противоположными зарядами и барион-ными числами. Ясно, что как унитарный, так и антиунитар-ный операторы удовлетворяют (1-1). Действительно, все отображения Ф Ф приводят, по существу, к единственному преобразованию Ф Ф, удовлетворяющему (1-1), а такое преобразование или унитарно или антиуни-тарно [1]. [c.19]

Если эта симметрия оставляет когерентные подпространства инвариантными, то в каждом из них существует унитарный или антиунитар-ный оператор V такой, что для всех физически реализуемых состояний из этого подпространства [c.20]

ВЫХ двух случаях, будучи скаляром в первом и псевдоскаляром во втором случае однако в третьем случае она вообще не обладает определенным законом преобразощания. Третий случай интересен тем, что в нем оператор коммутирует с г 52(х) и антикоммутирует с г 51(а ). Это означает, что существует правило суперотбора, отделяющее состояния вида 5 (г 51(/), г 32( Г)... ) о, где Р — полином по нечетным степеням грь на которые натянуто подпространство Ж и от состояний в Жг, которое натянуто на состояния того же вида, но где уже 3 — полином почетным степеням 1 1. Чтобы понять это утверждение, вспомним, что физически реализуемое состояние не должно изменяться при двукратном применении оператора четности, так что если Т —вектор луча то и 7(78)24 — вектор того же луча. Далее оператор и 1 ) принимает значение (—1) на подпространстве Ж и значение (-Ы) на подпространстве Жг. Поэтому состояние, представленное вектором вида аТг+ + рЧ г с ар О, Т е 1 и Тг е Жг, не может быть физически реализуемым. Или более общее утверждение если операторы ОЦе), V С) или и(1 ) должны интерпретироваться как операторы преобразований Р, С или Т, то кан -дый из операторов [и(1а)Т, [ 7(7() , [Ui )f, и Ь)и С)Х [c.181]

X Т1(1 )и С) и т. д. должен быть константой, умноженной на единичный оператор, на каждом когерентном под-пространстше. (Определение физически реализуемых состояний и когерентных подпространств см. в разделе 1-1.) На практике этот результат приводит к тому, что в случае некоторых выборов фаз в IIЦз), 11(11) или II(С) теории будут более общими в том смысле, что они не будут иметь правил сверхотбора, которым они обязаны подчиняться в силу их инвариантности относительно преобразований Р, С или Т. К такого рода специальному выбору относится выбор фаз, произведенный в разделе 1-3. [c.181]

Для определения прочности при статических HaqjysKax образцы испытывают на растяжение, сжатие, изгиб и кручение. Испытание на растяжение - самый распространенный и экономичный вид испытаний, потому что он дает хорошо воспроизводящиеся характеристики, имеющие четкий физический смысл и воспроизводит условия нагружения металла аппарата, работающего под внутренним давлением. Однородное одноосное напряженное состояние, реализуемое на начальных стадиях испытания, позволяет прямо сравнивать достигнутые напряжения с расчетными напряжениями в конструкциях. [c.278]

Н.Н, Моисеевым [19] с учетом механизма развития живой природы сформулирова г принцип минимума диссипации энергии в живой материи. Он гласит если множество устойчивых движений, или состояний, удовлетворяющих законам сохранения и другим ограничениям физического характера, состоит бо.чее чем из одного элемента, т.е. они не выде.пяют единственного движения или состояния, то заключительный этап отбора реализуемых движений или состояний определяется минимумом диссипации энергии (или минимума роста энтропии). [c.28]

Система, изолированная от окружающей среды таким о(5разом, что не может обмениваться с ней веществом, называется закрытой, обменивающаяся веществом — открытой. Процессы превращения теплоты в работу и процессы превращения работы в теплоту, реализуемые в тепловых машинах, осуществляются термодинамической системой так называемым рабочим телом, которое изменяет в этих процессах свое физическое состояние. [c.11]

Физически неравенство вполне реализуемо. Оно соблюдается при сравнительно слабом теплообмене и небольших удельных объемах нарожидкостной среды, в частности, в области состояний, близких к нижней пограничной кривой. [c.198]

На термодинамические, расходные и конструктивные параметры установки налагаются ограничения, обусловленные физически возможными и технически реализуемыми состояниями энергоносителей и конструкций с учетом изменения характеристик материалов и энергоносителей в процессе эксплуатации. Указанные ограничения вводятся в математическую модель теплоэнерге- [c.40]

В релятивистской квантовой теории, рассматривающей процессы, в к-рых могут происходить взаимопревращения частиц, С. п. должен быть дополнен т. н. суперотбора правилами. Напр., суперпозиции состояний с разными значениями электрического, барионного, лептонного зарядов физически не реализуемы, их существование означало бы, что при измерении, напр., электрич. заряда квантовой системы можно с определ, вероятностью получить разные его значения, что противоречит опыту. Поэтому операторы физ. величин не должны менять заряды. Это накладывает на матричные элементы операторов определ. ограничения, к-рые и наз. правилами суперотбора. [c.26]

Вибрация точек ручной машины зависит от механической структуры машины, фактически реализуемых энергетических параметров, реакции объекта обработки, механических свойств рук конкретного опеоатора, его позы, физического и психического состояния, силы нажатия, прикладываемой к машине, силы обхвата рукоятей, температуры воздуха и т. д. Поскольку многие из перечисленных факторов подвержены существенным флуктуациям, вибрация интересующих нас точек ручной машины носит случайный характер. Поэтому полученные в результате испытания осциллограммы, магнитограммы или ряды числовых данных следует рассматривать как реализации случайного процесса, а не как детерминированную вибрационную характеристику. [c.443]

Механизм проявления устойчивости привычен и ясен, возможно, благодаря внедрению в наше сознание интуиции, опирающейся на теорему Брауэра и принцип сжатых отображений Банаха. Асимптотическая устойчивость всегда влечет за собой устойчивые равновесия или устойчивые периодические движения. Асимптотически устойчивое ограниченное движение — это либо устойчивое состояние равновесия или устойчивое периодическое движение, либо движение, асимптотически приближающееся к одному из них. Механизм проявления неусто11чивоста много сложнее и непривычнее. Для того чтобы его понять, нужно прежде всего отбросить представление о физической реали -зуемости движения как о требовании его устойчивости — сохра нения близости невоэмущенной и возмущенной фазовых траекторий. Близость траекторий может не сохраняться, более того, траектории могут локально экспоненциально разбегаться. Отдельные фазовые траектории при этом физически пе реализуемы, но они реализуемы как некоторая совокупность движений, обладающих определенной общностью. Представить себе все это не просто, и, возможно, поэтому геометрический образ, состоящий из таких фазовых траекторий, получил название странный аттрактор — странное притягивающее множество. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...