Заряд лептонный

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

Известные электрич. заряды лептонов и кварков фиксируют вид удлинённых производных (независимо от ку. [c.592]

Лептонный заряд (лептонное число) [c.145]

Общие принципы квантовой теории поля позволяют сделать ряд глубоких выводов о св-вах ч-ц и А. масса, Спин, изотопический спин, время жизни ч-цы и её А. должны быть одина- новыми (в частности, стабильным ч-цам отвечают стабильные А.) одинаковыми по величине, но противоположными по знаку должны быть не только электрич. заряды (и магн. моменты) ч-цы и А., но и все остальные квант, числа, к-рые приписываются ч-цам для описания законо- мерностей их вз-ствий барионный заряд, лептонный заряд, странность, очарование и др. Ч-ца, у к-рой все хар-ки, отличающие её от А., равны нулю, наз. истинно нейтральной ч-1 а и А. таких ч-ц тождественны. К ним относятся, напр., фотон, я - и т]-ме-зоны, //гр- и Г-частицы. [c.31]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

Закон сохранения лептонного заряда [c.639]

Оказывается, если сопоставить между собой все известные лептонные процессы, а также процессы лептонного типа, не встречающиеся в природе (например, распад с испусканием одного лептона или двойной р-распад без участия нейтрино), то можно установить новый закон сохранения — закон сохранения лептонного заряда. Все лептонные процессы происходят таким образом, что сохраняется суммарная величина лептонного заряда, который равен -f 1 для всех лептонов (е , и v), —1 для анти- [c.640]

Приведем несколько примеров. Разрешены законом сохранения лептонного заряда и действительно встречаются в природе следующие процессы [c.640]

Если считать, что при (я — fi)- и ( х — е)-распадах образуются те же нейтрино и антинейтрино, что и лри 3-распаде , то легко предсказать спиральность , т. е. направление продольной поляризации для всех лептонов. Действительно, в соответствии с законом сохранения лептонного заряда (л+ — j i+)-pa -пад записывается следующим образом [c.648]

Если это предположение справедливо, то понятие лептонного заряда теряет общность, и процессы (83.11) должны быть записаны в другой форме [c.650]

Таким образом, при Ф v,j, (ve 9 Vp.) закон сохранения леп-тонного заряда делит класс лептонов на две группы, в одну из [c.651]

Все обычные частицы имеют единичный или нулевой заряд, спины всех обычных частиц (за исключением -кванта, а также Q -гиперона, спин которого еще не измерен) равны либо нулю, либо V2 ряд общих свойств обнаруживают все странные частицы, все лептоны. Некоторыми общими свойствами обладают все барионы, все мезоны. [c.662]

Согласно Фейнману, процесс электромагнитного взаимодействия между двумя зарядами ei и еа (например, рассеяние электрона на электроне) можно схематически изобразить на плоскости координата (л )—время ( ) в виде рис. 1. Здесь внешними изломанными линиями изображаются мировые линии взаимодействующих заряженных частиц до и после взаимодействия. В соответствии с законами сохранения лептонного и электрического зарядов внешние линии нигде не обрываются. Они выходят из —оо и уходят в Ч-оо. Наклоном линии относительно оси t можно характеризовать величину импульса электрона . Внутренней волнистой линией изображается виртуальный фотон. Сам процесс взаимодействия изображается [c.14]

Тогда легко видеть, что все приведенные выше примеры удовлетворяют законам сохранения лептонных зарядов Le и (сум- [c.114]

Резюмируя, можно сказать, что свойства лептонного заряда аналогичны свойствам электрического и барионного зарядов. Он аддитивен заряд античастицы противоположен заряду частицы правила обращения с ним находятся в соответствии [c.116]

Из схемы распада я+-мезона следует, что его лептонный заряд равен нулю [c.134]

Г.-М.— И. ф. иногда ггрнме1Ряетея и для описания электрич. зарядов лептонов и кварков, группируемых в т. н. слабые и з о Л1 у л ь т и п л о т ы. В этих случаях в неё подставляются значения третьей проекции слабого и 3 о с н и н а и слабого г и-пер заряда соответственно для лептонов и кварков. [c.429]

К таблице следует добавить античастицы всех частиц, представляющие, как принято считать, те же частицы, во движущиеся обратно во времени или можно считать их заряд, лептонное и б фионвое число и т. д. противоположными частицам, а массы — равными массам соответствующих частиц. У фотона, не имеющего заряда, нет ангичастюда (или ов совпадает с вей). [c.249]

Другие квантовые чис-л а. По своим св-вам Н. очень близок протону пир имеют почти равные массы, один и тот же спин, способны взаимно превращаться друг в друга (напр., в процессах -распада), одинаковым образом проявляют себя в сильном вз-ствии. Такое глубокое сходство позволяет рассматривать Н. и протон как одну ч-цу — нуклон, к-рая может находиться в двух разных зарядовых состояниях. Нуклон в состоянии с = + 1 есть протон, с =0 есть Н. Соответственно, нуклону приписывается (по аналогии с обычным спином) нек-рая внутр. хар-ка — изотопический спин /, равный проекция к-рого может принимать 2/+1=2 значения и —Т. о., п и р образуют изотопич. дублет (см. Изотопическая инвариантность). Как компоненты изотопич. дублета, И. и протон имеют одинаковые квант, числа барионный заряд лептонный заряд =0, странность 5=0 и положит, внутр. чётность. Изотопич. дублет нуклонов входит в состав более широкой группы похожих ч-ц — октет барионов. Все квант, хар-ки Н. объясняются кварковой моделью адронов, согласно к-рой Н. состоит из двух -кварков и одного и-кварка (см. Элементарные частицы). [c.452]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Для изолированной системы алгебраическая сумма лептонных зарядов остается неизменной. Это и есть выражение закона сохранения лептониого заряда для и соответственно для заряда. [c.355]

Однако каждая из групп имеет свои особенности. При классификации слабых процессов нелептонного типа большую роль играет странность. Слабые процессы лептонного типа классифицируются при помощи понятия лептонного заряда. [c.640]

Процессы, запрещенные законом сохранения лептонного заряда, в природе не встречаются. Это безнейтринный двойной 3-ра-спад 2п -f 2р + 2е (0 0 + 2), захват антинейтрино нейтроном [c.641]

Таким образом, всякая элементарная частица характеризуется тремя зарядами барионным, электрическим и лептонным, а также странностью. Первые два заряда сохраняются во всех процессах, третий — в лептонных (в остальных процессах он, вообще говоря, тоже сохраняется, так как для всех частиц-нелепто-нов равен нулю), странность — в сильных и электромагнитных. При операции зарядового сопряжения меняются все тр заряда и странность . [c.641]

Частица Заряд е Масса Спин % Магнитный момент М D Лептонный заряд Спиральность и спираль- НОСТЬл [c.649]

Слабое взаимодействие характеризуется очень малой константой связи plh 10 ), ничтожно малыми сечениями взаимодействия (- 10 2 см ) и очень большими периодами полураспада (не менее 10 ° сек). Различают слабые процессы с участием лептонов, которые классифицируются с помощью лептонного заряда, и слабые процессы, идущие с изменением странности и классифицирующиеся с помощью этого понятия. При этом оказывается, что константа слабого взаимодействия одинакова не только для всех видов лептонных процессов, но в первом приближении совпадает также и с константой взаи- [c.663]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

Согласно принципу зарядового сопряжения, каждой частице соответствует античастица с противоположными зарядами (электрическим, барионным, лептонным, странностью). В настоящее время античастицы обнаружены у всех элементарных частиц, кроме недавно открытого 2--гипepoнa. Противоположность всех зарядов у античастицы определяет главные особенности взаимодействий, происходящих с участием античастиц (парное рождение частицы и античастицы, взаимная аннигиляция с выделением энергии - 2тс2). [c.702]

Здесь лептонами являются е-, в+, v и v. Подробнее о свойствах этих и других лептонов, а также о законе сохранения лелтонного заряда см. И, п. 3 н 17. [c.105]

Существует очень удобный и простой для запоминания способ описания этих закономе[1)ностей при помощи нового параметра элементарных частиц —так называемого лептонного заряда. Припишем каждому из четырех электронных лептонов электронный лептонный заряд Le в соответствии с левой частью табл. 7, а каждому из четырех мюонных лептонов — мюонный лептонный заряд в соответствии с ее правой частью. [c.114]

В дальнейшем мы познакомимся с многими новыми лептон-нымп процессами, существующими в природе, и всякий раз будем убеждаться в том, что они подчиняются законам сохранения лептонных зарядов. И наоборот, процессы, запрещенные законами сохранения лептонных зарядов, в природе не встречаются. В качестве примеров можно привести отсутствие в природе двойного безнейтринного р-распада [c.115]

Таким образом, всякая элементарная частица из числа рассмотренных до сих пор характеризуется тремя зарядами барионным, электрическим и лептонным. Первые два заряда сохраняются во всех процессах (сильных, электромагнитных и слабых), третий — в слабых процессах лептоп-ного типа (в остальных процессах он, вообще говоря, тоже сохраняется. Рис. 69. так как для всех частиц — нелепто- [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...