Четности оператор 240, 243,

Сюда следует добавить магнитное квантовое число т, т. е. проекцию полного момента количества движения J на некоторую ось, а также чётность состояния w, представляющую собой собственное значение оператора отражения (замены г на —г). Эти четыре квантовых числа J, S, т, w могут служить для классификации состояний системы нейтрон-f-протон. [c.37]

Конкретны вид линейных эрмитовых операторов, соответствующих таким физ, величинам, как импульс, угловой (орбитальный) мо.меьт, энергия, постулируется исходя 113 соответствия принципа, требующего, чтобы в пределе А 0 рассматриваемые физ. величины принимали класснч. значения, и согласуется с общими принципами определения этих величин на основе законов сохранения (см. ниже). Вместе с тем в К. м. существуют такие линейные эрмитовы операторы напр., отвечающие преобразованию векторов состояния при отражении осей координат пространственной инверсии), перестановке одинаковых частиц и др.], к-рым соответствуют измеримые физ. величины, не имеющие классич. аналогов, напр, чётность (см. Операторы). [c.279]

Т. к. оператор пространств, инверсии коммутирует с моментом и гамильтонианом, состояния (75) в центр, поле обладают определ. пространств, чётностью. Из св-ва сфернч. ф-ций Уг (я—ф+2л) = (—l) y, ( , ф) вытекает, что в состоянии (75) пространств, чётность [c.289]

Простейшим примером служит не релятивистское рассеяние частицы со сппном s = Vj (напр., нуклона) на бесспиновой частице, напр. на ядре с нулевым спином / = 0. Процесс рассеяния полностью описывается амплитудой рассеяния /, к-рая в данном случае является спиновой матрицей ос,Р = /j). Спин-орби-тальное взаимодействие приводит к зависнмостн амп-.тптуды рассеяния от спинов. При заданном (полу-целом) значении полного угл, момента системы j орбитальный момент может принимать - 2 значения I = / /2, отвечающие разл. чётности. Поэтому из сохранения / и чётности следует сохранение абс. значения I, т. е. оператора Р. Единственным действующим на спины инвариантным оператором, коммутирующим с Р, является оператор t или пропорциональный ему оператор av (v — единичный псевдовектор нормали к плоскости рассеяния v Inn l, где п в п — единичные векторы в направлении падающего п рассеянного пучков). Поэтому общий вид оператора амплитуды рассеяния в рассматриваемом случае [1] [c.62]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Собственные значения оператора /1 есть 1. Это утвер>кде1Н1е известно как закон сохранения чётности. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...