Запаздывание колебания

Неизвестные динамические параметры системы определяют методом производственного исследования жесткости. Эксперимент проводят прп той же угловой скорости со, что и основную операцию. Прикладывают к системе сипу Ру = Руп + + Руо sin шГ. Изменяют отжатие у Руп) и у Руо) = и угол запаздывания колебаний у. Вычисляют квазистатическую податливость системы [c.56]

Каково запаздывание колебаний, дифрагировавших от центра С на Ь, относительно колебаний, дифрагировавших от центра С на а [c.206]

Заданные движения 171, 190 Запаздывание колебания 68 Затухание звука 25 [c.500]

При выводе (4.1) и последующих выражений принимается, что фазовым запаздыванием колебаний в клетках можно пренебречь, так как расстояние между клетками мало (много меньше длины волны в окружающей клетки среде). Поскольку колебания синхронизованы, то для описания взаимодействия можно попользовать-формулы электростатики. [c.91]

Запаздывание колебаний температуры на внутренней поверхности ограждения выразится в том, что в то время как величина теплового потока достигла своего минимума и начала увеличиваться, температура на внутренней поверхности ограждения продолжает еще некоторое время понижаться, пока достигнет своего минимума. Такое же отставание будет при достижении тепловым потоком своего максимума. [c.114]

Рассмотрим распространение монохроматической волны от точечного источника, размеры которого существенно меньше длины волны порождаемых им волн. Некоторое возмущение, имеющее определенное значение фазы, распространяется от источника по всем направлениям, занимая в пространстве некоторую поверхность. Эта перемещающаяся со скоростью волны поверхность, во всех точках которой возмущение имеет одно и то же постоянное значение фазы, называется фронтом волны. Положение фронта волны в фиксированный момент времени называется волновой поверхностью. Волновая поверхность неподвижна, во всех ее точках возмущения совершают синфазные колебания, воспроизводящие с соответствующим запаздыванием колебания исходного возмущения. [c.133]

Рассмотрим вопрос о "запаздывании" колебаний. Фазовый угол у определяется (111) и зависит от отношения частот (рис. 45,6). [c.115]

Степень когерентности уменьшается при увеличении т по линейному закону до тех пор, пока не станет равной нулю, а при еще больших значениях т остается нулевой (рис. 4.18). Такое поведение у (т) имеет простое объяснение. Если разность хода 2 — с , больше длины цуга или, что то же самое, время запаздывания т больше длительности цуга Т, то в точке М складываются колебания заведомо разных цугов, фазы которых, по предположению, никак не связаны между собой. Поэтому интерференция не может наблю- [c.97]

На рис. 163 представлена схема распространения волны в упругой среде для пяти последовательных моментов времени через каждые четверть периода 7/4 (7 — период колебаний). За начало отсчета времени принят момент начала движения частицы О среды, а стрелки показывают направление движения частиц. Когда частица О отклоняется от положения равновесия, она увлекает за собой соседнюю частицу, которая вследствие инертности приходит в движение не мгновенно, а с некоторым запаздыванием. В свою очередь, эта частица увлекает за собой следующую частицу, движение которой опять-таки начнется с некоторым запаздыванием н т. д. Постепенно все больше и больше частиц среды начинают совершать колебания. [c.200]

На рис. 164 показана схема распространения продольной волны для пяти последовательных моментов времени через Т/4. При передаче колебания от одной частицы среды к другой в результате запаздывания фазы колебания также образуется волна. Она состоит из чередующихся сжатий (они отмечены на рисунке пунктиром) и разрежений, движущихся в направлении распространения волны. [c.201]

Благодаря этому электроны в металле начинают раскачиваться , амплитуда их вынужденных колебаний возрастает. При достижении достаточно большой энергии электрон покидает катод, т. е. происходит внешний фотоэффект. Однако объяснить количественные закономерности фотоэффекта оказалось невозможно. Амплитуда вынужденных колебаний электрона в волновой картине излучения пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на катод электромагнитной волны. Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна квадрату амплитуды колебаний напряженности электрического поля волны. Следовательно, максимальная скорость покидающих катод фотоэлектронов должна увеличиваться с возрастанием плотности светового потока энергии. В действительности же скорость фотоэлектронов не зависит от нее. Не согласуется также с волновыми представлениями очень малое время запаздывания в фотоэффекте. Время запаздывания, которое дают расчеты, оказывается во много раз большим экспериментальной верхней оценки времени запаздывания. Наличие граничной частоты [c.21]

Необходимость учета запаздывания сказывается и в электронике СВЧ. Например, за счет конечного времени пролета электронов между электродами лампы, мгновенные значения анодного тока не являются мгновенной функцией значений напряжений на управляющей сетке лампы. Пролетные эффекты искажают форму анодного тока, когда период колебаний становится соизмеримым со временем пролета электронов в системе. Большую роль играет запаздывание в акустических системах из-за относительно небольшой скорости распространения звука в газообразных, жидких и твердых средах. [c.225]

В теории колебаний существует множество задач, в которых, как мы видели, учитывать запаздывание не нужно. Но есть и [c.225]

На рис. 5.43 приведены графики зависимости амплитуды колебаний А и генерируемой частоты ш от запаздывания (фазового сдвига) 0. На этом рисунке видны различные области возбуждения (они заштрихованы) для различных сдвигов фазы. [c.227]

Рис. 5.43. Графики зависимости амплитуды и частоты генерируемых колебаний от величины запаздывания.

Таким образом, рассмотрение процессов в автоколебательных системах с запаздыванием с использованием аппарата метода итераций позволяет объяснить только периодичность и условия возбуждения колебаний в системах с запаздыванием. Уже из качественного анализа поведения реальных систем можно сделать [c.232]

Отсюда приходим к заключению, что при очень слабом затухании запаздывание фазы будет меньше четверти периода (ф< т /2) всякий раз, когда частота (величина, обратная периоду) внешней (возмущающей) силы будет меньше частоты свободных колебаний в противном случае запаздывание фазы будет больше четверти периода. [c.69]

Если оптические свойства среды изменяются от точки к точке по направлению распространения света, то явление сильно усложняется по сравнению с тем, что уже нами рассматривалось, а способ его анализа в общем случае отсутствует ). Подобный случай изображается на фиг. 1.14 и 1.15. На фиг. 1.14, а схематически иллюстрируется случай, когда плоскости колебания остаются постоянными внутри среды, а относительная разность хода линейно возрастает вдоль пути света, разность показателей преломления остается постоянной и главные оси пластины сохраняют одну и ту же ориентацию вдоль всего пути света. Когда направление главных осей остается постоянным, но разность показателей преломления изменяется вдоль пути света (фиг. 1.14,6), плоскости колебания света не меняются, а относительное запаздывание определяется как интеграл запаздывания по всем точкам вдоль пути света. [c.30]

Как это показано на фиг. 1.15, плоскости колебания света совпадают в каждой точке с направлениями главных плоскостей. Этот поворот плоскости колебания, могущий быть очень большим, в общем случае оказывает небольшое влияние на величину запаздывания. [c.32]

Установлено, что область существования и квадраты амплитуд параметрических колебаний растут пропорционально параметру модуляции запаздывания, [c.17]

Рис. 35. Обращение волновых полей с помощью голограммы. Голограмма Н, на которой с помощью референтного источника 5 записана волна объекта Wo, при восстановлении волной исходящей из того же источника, воспроизводит волну объекта Wg — продолжение волны Wзаписанной на голограмме. Эта же голограмма при восстановлении волной сходящейся в источник 5, восстанавливает волну W g, сопряженную по отношению к волне объекта Wo, т, е. волну, имеющую ту же форму, что и Wo, но распространяющуюся в обратнохм направлении. Наблюдатель hi видит при этом так называемое псевдоскопическое изображение объекта О. Лицо матрешки видно как бы изнутри — овал лица представляется вогнутым, а нос углублением Обращение объектной волны обусловлено тем. Что отрезкам еЬ и d при реконструкции волной соответствует запаздывание колебаний в точках с и 6 по сравнению с точкой а, а при реконструкции волной Wсходящейся в точку S, этим же отрезкам соответствует опережение, поскольку волна сначала доходит до точек 6 и с и только затем до точки а

Рассмотрим случай восстановления голограммы сферической волной W, сходящейся в точке 5. Нетрудно понять, что величины отрезков, характеризующих распределение фаз на голограмме, в этом случае останутся прежними, однако знак их изменится на противоположный. Действительно, если при восстановлении волной, исходящей из источника S, отрезки еЬ и d характеризовали запаздывание колебаний в точках Ь и с по отношению к точке а, то при восстановлении волной, сходящейся в источник, эти же отрезки будут характеризовать опережение колебаний в точках с и Ь по отношению к колебаниям в точке а, поскольку сферическая волна сначала доходит до точек с и Ь и только затем до точки а. Таким образом, при восстановлении сопрял<енной волной распределение фаз на поверхности голограммы изменит свой знак. Нетрудно понять, что новым граничным условиям соответствует восстановленная волна W , совпадающая по форме с волной Wo, записанной на голограмме, однако распространяющаяся в обратном направлении — именно в этом случае опережающие части фронта превращаются в отстающие, а отстающие в опережающие. [c.95]

Поместим в S (см. фиг. 47) маленькую прозрачную очень тонкую пластинку Q. Весь прямой свет пройдет через пластинку Q, тогда как дифрагированные пучки света значительно смещаются в сторону на этом участке, и пластинка Q практически никак не действует на дифрагированный свет. Придадим пластинке Q такую оптическую толщину, чтобы колебания прямого света, проходящего через нее, отстали бы на А,/4 относительно колебаний дифрагированного света, который троходит в стороне от пластинки Q. На диафрагме Френеля все будет происходить так, как будто бы начало координат перенесено в Оь При этих условиях амплитуда в изображении участка, вносящего разность фаз, становится равной ОИ Н-ЛУИ, т. е. —t (1 — ф), и освещенность равна (1—ф) 1—2ф. Изображение этой части объекта обладает, следовательно, контрастом 7 = 2ф. Опережению фазы ф>0 соответствует уменьшение освещенности изображения этой части поля, и фазовый контраст является отрицательным. Для обеспечения запаздывания колебаний прямого света относительно дифрагированного поместим в точку S пластинку большей толщины, вызывающую запаздывание колебаний прямого света на ЗХ/4, что эквивалентно опережению на к/4 относительно колебаний дифрагированного света. В этом случае начало координат перено- [c.109]

Если -/12(Д0 = 1, то интенсивность в точке Р окажется такой же, как и при интерференции двух строго монохроматических волн частоты v с разностью фаз между колебаниями в точках Oi ИО2, равной ai2(At). В этом случае можно считать колебания в точках Oi и О2 когерентными, но с соответствующим запаздыванием по фазе одного колебания относительно другого. [c.306]

Ожидаемый относительны сдвиг интерференционных полос должен быть равен отношению At — времени запаздывания одной волны по отношению к другой — к общему периоду колебаний 7. Если 2L — путь, который проходят лучи 1 и 2 в движущейся (или покоящейся) воде, то для отнопк ния St/T получим выражение [c.367]

Поскольку колебания передаются от частицы к частице не мгновенно, частицы совершают колебания с разными фазами, образуя волну с вершинами и впадинами. Иначе говоря, распространение волн вдоль ряда чаетиц, первоначально расположенных на одной прямой, есть результат запаздывания фазы колебания при передаче колебания от частицы к частице. [c.200]

В основе физической природы неустойчивости обратной задачи лежит свойство процесса теплопроводности, заключаюшееся в сильном сглаживании и временном запаздывании характерных особенностей граничных функций по мере удаления рассматриваемой точки внутрь тела от теплообменной поверхности. Если характерные изменения в граничных условиях проявляются слабее и сгла живаются при удалении от поверхности тела, то, наоборот, наличие даже небольших колебаний в температуре глубоко расположенных точек должно соответствовать значительным временным изменениям граничного условия. Такая физика распространения тепла и приводит к известной особенности обратных задач — значительно [c.284]

Глубина проникновения годовых колебаний температуры составляет в низких широтах около 5—10 м, а в средних и высоких 8—24 м, доходя до 30 м. Глубина проникновения вековых изменений больше 50 м и сохраняется надолго вследствие запаздывания температурной волны по фазе с глубиной. Вечная мерзлота, распространяющаяся местами до нескольких сотен метров, является реликтом ледникового периода, минувшего несколько десятков тысяч лет назад. Наблюдения в шахтах и буровых скважинах показывают постепенное увеличение температуры с глубиной. На глубине около 2800 м в Калифорнии температура достигает 400 К, в разведочных скважинах на Северном Кавказе зарегистрирована температура около 430 К на глубине 3200 м. Скорость изменения температуры с глубиной характеризуется геотермическим градиентом или обратной ему величиной геотермической ступени. Значения dTjdh изменяются от 0,1 до 0,01 К/м. На дне океана [c.1187]

Такое движение складывается из свободного (колебательного или апериодического) и вынужденных колебаний с той же частотой что и колебаний рулей. Относительно этих колебаний изменения параметров а и 0 запаздывают, в частности амплитуда Цтах достигается позже максимального углабэтах- Характер этого запаздывания для угла атаки можно выразить частным решением уравнения вынужденных колебаний Он = [c.55]

Знак минус означает, что фаза вынужденных колебаний аппарата отстает от колебаний рулей. Это имеет место всегда, кроме случая, когда демпфирование отсутствует (коэффициент затухания = 0). В этом случае при 0 с < а С и сдвиг фаз отсутствует (ф =0). Если вынужденная частота отклонения рулей больше частоты собственных колебаний ( в> ), тоф = = —180 . В обоих случаях летательный аппарат без запаздывания следует за этим отклонением (идеальное слежение). Исследования показывают, что сдвиг по фазе колебаний угла наклона траектории 0 от колебаний угм а составляет <р = 90°, а угла тангажа = aг tg ( Т (л т), где Т = [c.55]

Если система генерирует колебания, близкие к гармоническим, то фазу колебания при наличии запаздывания необхолимо заменить на (о( —Д<) = щ( —щД/= ш1 —б. Всякое запаздывание А/ для гармонического процесса может быть записано в виде [c.225]

Как видно, запаздывание в автсколебательнгзх системах том-соновского типа приводит к уменьшению коэффициента регенерации по сравнению со случаем без запаздывания, т. е. всегда [а os б — 20] < [а — 2г1]. Если для конкретной системы заданы параметры а и 20, то допустимое запаздывание (фазовый сдвиг б), при котором еще можно возбудить колебания в системе, определяется из условия б < ar os (20/а). [c.229]

Работа современных конструкций и сооружений, имеющих трещинообразные дефекты, часто протекает в условиях многократного статического и циклического нагружения и вибрационных нагрузок. При рассмотрении такого рода явлений важно выяснить влияние чисто инерционного эффекта па распространение трещин. Если внешняя нагрузка приложена не на берегах разреза, то ее воздействие на трещину передается пенолностью из-за релаксации напряжений и осуществляется с некоторым запаздыванием по времени. Поэтому при рассмотрении, например, задач об установившихся колебаниях для тел, содержащих трещины, будем задавать нагрузку пеносредственно па берегах разреза. [c.426]

Гидроцилиндр описанной системы следящего привода называют исполнительной частью, а гидрозолотник - управляющей или задающей частью устройства. Недостатком этого способа управления машинами-автоматами является некоторое запаздывание движения инструмента относительно движения щупа, а также возможные колебания стола. Их уменьшение достигасзся рациональным конструированием устройства при обеспечении необходимой точности обработки поверхности изделия. Преимущество гидрокопировального устройства управления по сравнению с механическими копировальными устройствами состоит в разгрузке копировального устройства, а следовательно, большей долговечности и точности действия. [c.134]

Индикаторная диаграмма реального рабочего цикла поршневого насоса (сплошные линии на рис. 11.6) отличается от теоретической из-за податливости стенок цилиндра и сжимаемости жидкости линии a i и bbi не вертикальные, к слегка наклонены начало хода всасывания (участок ajGz) и начало хода нагнетания (участок >162) сопровождаются колебаниями давления жидкости в цилиндре, обусловленными запаздыванием открытия всасывающего и нагнетающего клапанов. [c.150]

Частное решение (43), определенное таким образом, является, очевидно, периодическим с периодом Ti=2n /(Ui возмущающей силы (5 = sintoj/ в нем р есть амплитуда вынужденных колебаний, а 9 можно истолковать как разность фаз или запаздывание фазы между силой и перемещением. Из равенства (45) следует, что tg будет положительным или отрицательным и, следовательно, ср меньше или больше тг/2 (т. е. четверти периода )) в зависимости от того, будет ли uf меньше или больше k. [c.69]

При таком предположении решения предыдун1их линейных уравнений, вообще говоря, будут комплексными числами, которые, если отделить в соответствующих экспоненциальных выражениях действительную часть от мнимой, иредставят, как это уже было показано, колебания, имеющие тот же период, что и период добавочной силы кроме того, для всякого отдельного Х/, можно определить запаздывание фазы Од. [c.418]

Важную роль в формировании динамических нагрузок сумматорных приводов играют возмущения, вызываемые срабатыванием тормозов. Вследствие различия параметров тормозов (постоянных времени срабатывания, установок тормозных моментов II др.) имеет место неодновременное наложение (снятие) механических тормозов. Причем запаздывание в срабатывании оказывается соизмеримым с периодом собственных колебаний привода. При этом одна часть ветвей (в худшем случае одна ветвь) воспринимает весь передаваемый приводом момент, а другая оказывается ненагруженной либо нагруженной моментом противоположного знака. Эффективным способом ограничения динамических нагрузок такого типа является снижение установки тормозных моментов. Однако этот путь не всегда приемлем, так как с приближением установки к величине статического момента уменьшается, коэффициент запаса привода по тормозному моменту. В таких случаях следует добиваться идентичности параметров тормозов, не допуская отклонений по времени срабатывания их более четверти периода колебаний высшей частоты привода. [c.116]

У гидромеханических барабанных приспособлений с помощью перечисленных диагностических параметров обнаружены следующие дефекты запаздывание вывода конического фиксатора (рис. 8.7), что определялось по повышению давления рвх в полости поворота гидромотора, значительные колебания скорости при торможении (погрешности изготовления золотника путевого дросселя), длительное движение барабана на замедленной скорости (дефекты рычажной системы), что увеличивает длительность поворота в д)ва раза. Квалиметрические коэффициенты для ряда новых и изношенных барабанных приспособлений приведены в табл. 8.1. Сопоставление данных табл. 8.1 показывает, что электромеханические поворотно-фиксирующие устройства отличаются большими потерями на фиксацию (низкие г ф), но более высокой быстроходностью механизма поворота (сОср, = 0,36—0,40 " ). У всех барабанных приспособлений большие затраты времени на новорот и фиксацию (Т п = 5,7 8,1 с), что обусловливается низкой быстроходностью (ащ = 0,15 -ь 0,25). В то же время велики коэффициенты динамичности (в устройствах с гидравлическим приводом они достигают Я д = 320—547) и у всех станков Лд/ дв больше нормы. Эти данные хорошо согласуются с опытом эксплуатации станков с барабанными приспособлениями, отличающихся более низкой надежностью по сравнению с поворотными столами. Методы поиска неисправностей у них те же, что и для поворотных столов. При загрузке барабанных приспособлений обрабатываемыми деталями часто возникает большая неуравновешенность. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...