Решетка синусоидальная

К, к — волновой вектор интерференционной картины, решетки (синусоидальной голограммы) [c.311]

Направим теперь на голограмму (синусоидальную дифракционную решетку) один из пучков, принимавших участие в ее образовании, например пучок /. Если угол падения луча на дифракционную решетку обозначить через J, а угол дифракции — через р, то, как известно, они связаны соотношением [c.207]

Займемся теперь восстановлением волны, исходящей от предмета (в нашем случае от точки /И). С этой целью в точку М поместим голограмму — зонную пластинку (синусоидальную решетку) на том же расстоянии L от источника S, на котором находилась она при экспонировании, и осветим ее тем же источником. Будем наблюдать дифракцию от синусоидальной решетки. [c.212]

Дифракционная решетка одномерная синусоидальная 151, 152 [c.426]

Дифракционная решетка или другой спектральный аппарат является прибором, решающим по отношению к импульсу физическим путем ту самую задачу разложения его на синусоидальные компоненты, которую можно выполнить чисто математическим путем, если известно математическое выражение формы исходного импульса. [c.220]

Итак, условие образования максимума в случае синусоидальной решетки имеет вид [c.223]

Остальные значения ш = 1, 2,. .. отвечают дополнительным волнам, которых не было среди исходных волн (см. рис. 11.3, ). Как известно, отношение интенсивности дифрагировавших волн, отвечающих различным значениям порядка т, определяется законом, по которому изменяется коэффициент пропускания решетки на протяжении ее периода (см. 46, 48). Если пропускание подчиняется синусоидальному закону, то образуются волны т = 0, (решетка Рэлея см. 51). В нашем случае распределение освещенности фотопластинки было синусоидальным, однако пропускание проявленной пластинки не вполне синусоидальное, и дополнительные волны поэтому существуют, хотя, как правило, они сравнительно мало интенсивны. Исключение составляет волна ш= 1, у которой интенсивность такая же как у волны т = —1. [c.238]

Рассмотреть дифракцию плоской волны, падающей нормально на синусоидальную решетку (Рэлей). [c.878]

Таким образом, дифракция плоской монохроматической волны на синусоидальной решетке Рэлея дает спектр лишь 1-го порядка. Нулевой спектр, соответствующий ф = О, и спектры высших порядков, для которых sin [c.879]

В неискаженной решетке атомы двух соседних атомных плоскостей занимают положения, отвечающие минимуму потенциальной энергии. Сила взаимодействия между ними равна нулю. При постепенном сдвиге одной атомной плоскости относительно другой возникают касательные силы, препятствующие сдвигу и стремящиеся восстановить нарушенное равновесие. Принимая для этих сил синусоидальный закон изменения в зависимости от величины смещения (рис. 1.35, б), сопротивление сдвигу можно выразить следующим образом [c.48]

Вместо того чтобы изучать индивидуальные колебания отдельных частиц, рассматривают их коллективное движение в кристалле как в пространственно упорядоченной системе. Такой подход основан на том, что вследствие действия сил связи колебание, возникшее у одной частицы, немедленно передается соседним частицам и в кристалле возбуждается коллективное движение в форме упругой волны, охватывающей все частицы кристалла. Такое коллективное движение может быть представлено как совокупность синусоидальных волн, называемых нормальными колебаниями решетки. Число различных нормальных колебаний решетки равно числу ее колебательных степеней свободы. Так как кристалл, состоящий из N атомов, представляет собой связанную колебательную систему, обладающую 3N степенями свободы, то в нем может быть возбуждено в общем случае 3N нормальных колебаний, различающихся частотами, направлением распространения и т. д. [c.125]

В практике проектирования используются приближенные методы расчета оболочек на такие нагрузки — сосредоточенные нагрузки заменяют эквивалентной по моменту равномерно распределенной нагрузкой или контурные элементы рассчитывают на приложенные к ним сосредоточенные нагрузки как обычные плоские конструкции без учета их совместной работы с оболочкой. Оба метода не позволяют определить усилия взаимодействия между контурным элементом и оболочкой. Кроме того, при использовании первого метода остаются неизвестными усилия в элементах решетки загруженной диафрагмы. Усилия в контуре и усилия взаимодействия оболочки с диафрагмой более точно определяются в соответствии с положениями работ [49] и [12]. При расчете в соответствии с методикой, изложенной в работе [49], коэффициенты канонических уравнений при неизвестных принимают теми же, что в расчете на равномерно распределенную нагрузку. При определении свободных членов сосредоточенную нагрузку заменяют погонной с интенсивностью, максимальной в середине пролета и убывающей к опорам диафрагмы по синусоидальному закону. Максимальное значение эквивалентной нагрузки определяют из условия совпадения в обоих случаях прогибов диафрагм. [c.160]

Результаты расчета изменения параметров потока при расширении насыщенного водяного пара в сопловой решетке с суживающимися каналами при синусоидальном законе изменения статического давления, обусловленного влиянием источника возмущения на выходе (вращающейся решетки или вращающихся стержней), показаны на рис. 5.24, а. Расчеты подтверждают, что интенсивность возникающих нестационарных ударных волн велика. При движении против потока в зоне уменьшающихся чисел М интенсивность волн постепенно снижается, а скорость движения возрастает. Возникновение нестационарной ударной волны соответствует моменту резкого увеличения давления за срезом сопла. При уменьшении давления на выходе внутри канала распространяется волна разрежения. Затем формируется новая волна сжатия, и процесс повторяется. [c.188]

В другом предельном случае, если условия допускают только пары дифракционных максимумов нулевого и первого порядков, поступающих в объектив, в изображении может быть разрешен только основной период D решетки, и при том, как указано выше, лишь как простое синусоидальное изменение освещенности. Уравнение (5.05) показывает, что сообразно с этим наименьший период объекта, поддающийся разрешению, определяется условием [c.95]

Голографические решетки с синусоидальным и прямоугольным штрихами имеют эффективность в 1,5—2 раза меньшую. [c.271]

Для диэлектрической решетки с вещественными Bj и несколько первых собственных значений задачи в диэлектрическом слое могут быть отрицательными [223, 246]. Каждому отрицательному собственному значению отвечают некоторые аналоги плоских волн, распространяющихся внутри диэлектрической решетки и переносящих энергию в положительном и отрицательном направлениях оси Oz. В том случае, когда внутри структуры распространяется только одна волна с индексом /п=0), зависимости ( OqI и bo i от параметров х, Н, е, 0 носят достаточно гладкий характер. Из рис. 51—53 видно, что, изменяя и либо h в этом диапазоне, получаем синусоидальную зависимость для I Во и I Ьо I При этом точки максимумов прохождения на рис. 51, б можно получить [c.100]

Передаточная характеристика фотопленки, или модуляционная передаточная функция, показывает, как фотографический материал передает пространственные частоты записываемых сигналов. Она является функцией пространственной частоты и определяется как отношение амплитуды записанной синусоидальной решетки с данной пространственной частотой к максимальному среди всех решеток с разными пространственными частотами значению этой амплитуды при [c.64]

А —период решетки (такая замена, например, правомерна при синусоидальной форме решетки). Тогда [c.193]

Понятие пространственной частоты оказывается чрезвычайно полезным в оптике. Последнее легко пояснить на примере образования изображения оптической системой [13]. Объект, описываемый выражением т( ), представляет собой одномерную дифракционную решетку. Как известно, при освещении одномерной синусоидальной дифракционной решетки плоской волной, нормальной к ее поверхности, в выходной плоскости, будем иметь три плоские волны нулевой порядок дифракции— волну света, прошедшую решетку без дифракции, и две сопряженные плоские волны, дифрагировавшие под углами -f0 и —в. Угол дифракции находится по формуле дифракционной решетки [c.19]

Рассмотрим зарегистрированную интерференционную картину как синусоидальную дифракционную решетку с изменяющимися по координатам пространственными частотами. Осветим пластинку плоской волной, нормальной к поверхности пластинки. Часть света пройдет пластинку без отклонения (нулевой порядок дифракции), остальная часть света дифрагирует. Пользуясь формулой дифракционной решетки v= (sin t + sin у) Д, где i — угол падения освещающего пучка на решетку, у — угол дифракции, нетрудно убедиться, что при удалении от оси системы угол дифракции изменяется так, что свет фокусируется решеткой в точку, находящуюся на расстоянии Z от пластинки, равном расстоянию от точечного источника до пластинки при регистрации интерференционной картины. [c.24]

Рассмотрим влияние полученного распределения интенсивности света на записывающий материал. Оно может быть двояким изменяется коэффициент пропускания или отражения материала и оптическая разность хода, приводящая к сдвигу фаз. Синусоидальное распределение и того и другого параметра на записывающем материале обращает его в синусоидальную дифракционную решетку, которая служит пространственным модулятором света. [c.59]

Сравнение (6.28) с (6,22) показывает, что есл при дифракции в обычной дифракционной решетке образуются, начиная с нулевого, максимумы различных поряд отв т 0 1 2 . ..), то в случае синусоидальной решетки образуются, кроме 1улевого, только Д фракционные максимумы первого порядка т = =tl), т. е. лучи во втором случае будут дифрагировать только под углами [c.152]

Если наша решетка бесконечна по протялсению (т. е. имеет бесконечно большую разрешающую способность), то это синусоидальное возбуждение не ограничено во времени и представляет строго монохроматический свет периода Т или длины волны к = — сТ = a sin p. [c.223]

Изложенное в 50 (и, в частности, установленная Рэлеем особенность дифракции на синусоидальных решетках, дающих спектры только первого порядка) позволяет весьма общим и практически важным способом рассмотреть вопрос о дифракции на структурах любого вида. Какова бы ни была структура (в частности, даже если она не периодична), явления дифракции имеют место. Расчет дифракционной картины в таком практически очень распространенном случае, однако, гораздо труднее. Рэлей указал чрезвычайно общий прием рещення подобных задач. [c.224]

Обычно операция разложения оптического изображения (например фотонегатива, который называется транспарантом) в спектр по пространственным частотам осуществляется с помощью линзы Л (рис. 15). Каждая из синусоидальных решеток, на которые можно разложить оптическое изображение, действует независимо. Причем чем больше пространственная частота решетки, тем на большие углы отклоняются лучи первых дифракционных порядков, так как sin((=л /2, где — пространственная частота решетки ((— угол отклонения первого дифракционного порядка от нормали к плоскости транспаранта У, Я — длина волны света. Эти лучи фокусируются линзой Л2 [c.50]

Рассеяние рентгеновских лучей, как известно, имеет место в направлениях 0, удовлетворяющих условию Вульфа — Брэггов (см. 10.2) 2d sin =--тХ, где d — расстояние между атомными плоскостями 0 — угол скольжения падающих лучей ш = 1, 2, 3,. . . . В случае дебаевских волн роль постоянной d решетки играет длина гиперзвуковой волны Л. Кроме того, в отличие от рассеяния рентгеновских лучей на дискретных центрах, акустическая решетка имеет синусоидальное распределение плотности, т. е. в этом случае взаимное усиление лучей в результате интерференции возможно только при т=1 [c.122]

V Сопротивленад стали коррозионной усталости зависит и от формы цикла (от закономерности, по которой изменяются напряжение и деформации при циклическом нагружении). Форма цикла определяется условиями эксплуатации деталей и конструкций и бывает различной синусоидальной, пилообразной, трапецеидальной и прямоугольной. Цикл нагружения может быть как симметричным, так и асимметричным. Форма цикла влияет на процессы упрочнения металла в зоне перед вершиной трещины (зона предразрушения), а также на процессы накопления искажений кристаллической решетки, отдыха и перераспределения там напряжений. Кроме того, форма цикла, определяя скорость деформирования, а также время пребывания материала в деформированном состоянии, влияет на электрохимические (коррозия и наводороживание) процессы в трещине. При малоцикловом нагружении в синтетической морской воде и других средах наименьшая долговечность наблюдается для синусоидальной формы цикла при переходе к трапецеидальной форме, а затем к прямоугольной долговечность металла несколько возрастает. Отмечено, что форма цикла сказывается на сопротивлении усталости также при многоцикловом усталостном нагружении, однако в условиях малоцикловой усталости это влияние проявляется сильнее [21,71,72]. [c.51]

Оптическая диагностика двухфазных сред, бурно развивающаяся в последнее время, использует лазерные доплеровские анемометры по дифференциальной схеме (ЛДА) и лазерные решеточные анемометры (ЛРА). Различие между ними заключается в том, что пространственная решетка — модулятор в первом приборе формируется за счет интерференции двух когерентных лучей лазера в потоке, а во втором — либо проецируется в поток оптической системой, либо создается на фотоприемнике рассеянного света. Отсюда следует, что ЛРА не требует когерентного источника света и поэтому соответствующий прибор более прост по оптической схеме. Однако в связи с тем, что интерференция двух гауссовских пучков когерентного света дает решетку с синусоидальным пространственным распределением освещенности, ЛДА имеет более чистый сигнал с малым содержанием гармоник. В ЛРА обычно используют решетку с пространственным распределением освещенности (пропускания) в виде меандра, но сигнал содер-.жит высшие гармоники, т. е. менее чист . Энергетическая оценка ЛДА и ЛРА показывает, что при равных условиях ЛДА требует в 2 раза менее мощный источник света, так как при интерференции пучков в месте максимальной осве-сЩеиности пространственной решетки волны света складываются, тогда как в ЛРА половина мощности источника пропадает — затеняется пространственной решеткой-модулятором. Сравнительная оценка ЛДА и ЛРА, использующих одну и ту же оптику, проведена в [35, 122]. [c.52]

Принцип действия круговых измерительных преобразователей состоит в преобразовании кругового перемещения в электрический сигнал. В преобразователях типа Индуктосин (рис. 7.8, а) на валу 1 закреплены ротор 3 с обмоткой 4 и статор 2 с обмоткой 5, Каждая пара проводников обмоток образует полюс. При перемещении ротора 3 относительно статора 2 и пересечении полюсов формируются электрические импульсы. В цределах перемещения от полюса к полюсу значение электрического сигнала изменяется по синусоидальному закону. Чувствительные поверхности ротора и статора могут быть выполнены печатным методом. В преобразователях типа Оптосин (рис. 7.8, б) диски б и 7 выполнены стеклянными с растровыми решетками. При вращении вала 1 растровые решетки смещаются и изменяют световой поток, проходящий через диски от осветителя 8 на фотоэлемент 9, который преобразует световой поток в электрический сигнал, [c.209]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Ограничимся пока периодическими структурами, такими, как многоапертурные решетки или кристаллы, полную апертурную функцию (или структуру ) которых математически можно построить путем суммирования бесконечных рядов из синусоидальных гармоник-рядов Фурье, названных в честь Ж. Б. Ж. Фурье, пионера этого математического метода. [c.49]

Таким образом, основная задача оценки качества изображения, даваемого оптической системой, может быть сведена к задаче о вычислении распределения светимостей в изображении миры-решетки с синусоидальным распределением светимостей. Это изображение (при выполнении условия изопланатизма, т. е.когда все точки объекта изображаются одинаково) обладает также синусоидальным распределением светимостей, причем период распределения равен, периоду в объекте, умиожеиному на линейное увеличение оптической системы при этом контраст изображения меньше контраста- объекта в К раз н изображение смещено по сравнению, с гауссовым изображением объекта на некоторую величину Pi, составляющую определенную долю периода р. Это смещение обычно выражается в угловой мере под названием [c.593]

Такая программа составлена применительно к ЭВМ БЭСМ-4 и БЭСМ-6 для двух направлений штрихов синусоидальной решетки (параллельных осям 0 и 0 ). В этой программе значение частоты R может быть заранее задано, поэтому она удобна для вычисления полихроматической ЧКХ. [c.598]

Из графика при v = 0,25 ш q — 2 получаем К 0,32. Каково бы нн было распределение внутри кружка, контраст изображения синусоидальной миры будет не меньше 0,32. При диаметре 0,005 мм контраст достигает 0,58. Аналогичную прнкндку можно выполнить н для наклонных пучков, считая фигуру рассеяния эллиптической и понимая под z полуось эллиптического контура пятна К будет иметь разные значения Для вертикального и горизонтального направлений штрихов решетки. [c.606]

Рис. 93. Конфигурация дислокационной линии в периодическом потенциале Wp(x) кристаллической решетки при образовании двойного (2, 3) и одиночного (4) перегибов (а) и зависимость энергии образования двойного перегиба Ugn от отношения т/т для синусоидального (а = О i 1) и квазипараболического рельефов Пайерлса [4f7] (б)

Рис. 93. Конфигурация дислокационной линии в периодическом потенциале Wp(x) <a href="/info/12569">кристаллической решетки</a> при <a href="/info/208868">образовании двойного</a> (2, 3) и одиночного (4) перегибов (а) и зависимость энергии <a href="/info/208868">образования двойного</a> перегиба Ugn от отношения т/т для синусоидального (а = О i 1) и квазипараболического рельефов Пайерлса [4f7] (б)

Образование изображения в когерентном свете можно рассматривать как результат интерференции волн, дифрагировавших на объекте и сведенных с помощью линзовой системы в определенной плоскости — плоскости изображения. Тогда для формирования изображения синусоидальной одномерной решетки с помощью какой-либо линзовой системы необходимо иметь достаточно большую апертуру линзовой системы, чтобы дифрагировавшие пучки -Ь1 и —1-го порядков, попадая в апертуру, отклонялись соответствующим образом, и, интерферируя, давали изображение решетки. Зная угол дифракции, нетрудно показать, что размер апертуры оптической системы D = 2kvz, где z — расстояние от решетки до главной плоскости линзы. Таким образом, описание объекта с помощью пространственной частоты позволяет просто оценить, например, требуемую апертуру объектива. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...