Амплитудная синусоидальная решетка

Рис. 5,4.1, График коэффициента пропускания амплитудной синусоидальной решетки

Рис, 5.4.2, Распределение интенсивности Б фокальной плоскости объектива, расположенного за амплитудной синусоидальной решеткой [c.366]

Наглядно этот процесс можно представить следующим образом каждый объект можно разложить на элементарные синусоидальные амплитудные решетки. На каждой такой решетке имеет место дифракция света, в результате которой в фокальной плоскости линзы образуются три пятна, соответствующие сфокусированным пучкам нулевого п двух первых порядков. В зависимости от величины пространственной частоты решетки первые порядки удалены от нулевого на большее или меньшее расстояние. Следовательно, каждой точке полупространства в фокальной плоскости соответствует одна элементарная синусоидальная решетка предмета. Помещая в фокальную плоскость маску с отверстиями, можно отфильтровывать [c.179]

Объемные решетки. Голографические дифракционные решетки получаются как результат регистрации высокоразрешающим светочувствительным материалом картины интерференции двух когерентных плоских или сферических волн. В области пересечения волн создается синусоидальное распределение интенсивности, которое в зависимости от используемого материала будет регистрироваться либо в виде изменения пропускания светочувствительного слоя (в этом случае будет образовываться амплитудная голографическая решетка), либо в виде периодически изменяющегося показателя преломления (в этом случае будет образовываться фазовая решетка). Могут иметь место и рельефно-фазовые решетки с модуляцией глубины рельефа. [c.412]

Для восстановления изображения в равной мере пригодны как позитив, так и негатив голограммы. В случае зонной пластинки это очевидно действие ее одинаково как при четных, так и при нечетных открытых зонах Френеля. В общем случае это следует из теоремы Бабине, согласно которой дополнительные экраны создают одинаковые дифракционные картины в тех местах, куда не попадает прямая волна (восстанавливающий пучок). Важно только, чтобы амплитудное пропускание голограммы линейно зависело от освещенности зарегистрированной на ней интерференционной картины. Тогда при записи плоской волны получается дифракционная решетка с синусоидальным пропусканием, которая даст при восстановлении главные максимумы только порядков т=0, i. В противном случае функция пропускания будет иметь пространственные гармоники более высоких порядков т = 2, 3,. .., которые приведут на стадии восстановления к возникновению соответствующих главных дифракционных максимумов, т. е. [c.384]

Такой объект часто называют синусоидальной амплитудной решеткой. Заметим, что коэффициент пропускания интенсивности такого объекта равен [c.310]

Синусоидальная амплитудная решетка [c.31]

В своих двух дальнейших работах [1661, 1662] Раман и Нат развили и обобщили теорию диффракции света на ультразвуковых волнах. Решение волнового уравнения для случая распространения света в среде с коэффициентом преломления, изменяющимся во времени и пространстве, и представление световой волны с гофрированным фронтом, выходящей из звукового поля, в виде бесконечного количества плоских волн с различными направлениями распространения, дает возможность получить при помощи разложения Фурье правильные значения углов диффракции и приведенных выше в этом пункте частот Допплера как для стоячей, так и для бегущей волн. Из этой теории следует, по- мимо существования фазовой решетки, также наличие амплитудной решетки, не вытекающее из первой приближенной теории отсюда неизбежна асимметрия в распределении интенсивности диффракционных спектров справа и слева от главного максимума, возникающая при косом падении лучей света. Нат [1399, 14001 решил при помощи разложения в ряд дифференциальное уравнение для случая, когда периодическое изменение коэ ициента преломления представлено простой синусоидальной функцией. [c.189]

Положение главных максимумов интерференционного сомножителя 6= = 2пт, за исключением т = 0 и т= (. совпадает с минимумами /,(0). Этому соответствует сокращение 51п (б/2) в числителе и знаменателе. Поэтому амплитудная дифракционная решетка с синусоидальным пропусканием дает центральный максимум при 0 = 0 (т = 0) и только два спектра порядка т = + в направлениях, которые удовлетворяют условию б = 2п, т. е. Й5ш0= Х. Их интенсивность найдем, раскрывая неопределенность при 6 = 0, 2п в полученном выражении /(0)=/(,Л . /( 0,)=/ Л/ а74. О [c.314]

Найти распределение интенсивности /(0) дифрагировавшего света при падении по нормали плоской монохроматической волны на амплитудную решетку, пропускание которой изменяется по синусоидальному закону в направлении оси х, перпендикулярной ее штрихам, так что амплитуда прошедшей волиы сразу за решеткой зависит от j по закону Е(х)= = о [ + os (2nj /d)] а< 1. [c.313]

I ри голографировании сложного объ- екта его освещают когерентным лазерным пучком. Рассеянное объектом волновое поле можно в соответствии с теоремой Фурье представить в виде совокупности плоских волн. Каждая из них при интерференции с опорной волной, получаемой из того же лазерного пучка, создает на фотопластинке свою систему интерференционных полос с характерными для нее ориентацией и периодом. После проявления на голограмме образуется совокупность дифракционных решеток с синусоидальным пропусканием. Каждая из этих решеток на этапе восстановления при дифракции пучка, идентичного с опорным, формирует соответствующую ей исходную элементарную плоскую волну. Это главный дифракционный максимум с т=1. Все восстановленные элементарные волны находятся в таких же амплитудных и фазовых соотношениях, как и при записи голограммы. Их совокулность воссоздает полное рассеянное объектом световое поле и вызывает те же зрительные образы, что и при непосредственном наблюдении объекта. Другими словами, в том месте, где находился объект при записи голограммы, возникает его мнимое изображение. Кроме того, каждая элементарная система дифракционных полос (решетка) формирует еще две волны, соответствующие главным максимумам с т=0 и т= — 1. Волны с т=0 распространяются в направлении опорной волны и не попадают в глаз наблюдателя при надлежащем его расположении. Волны с т= —1 формируют, как показано ниже, еще одно (действительное) изображение объекта. [c.380]

Для введения понятия пространственных частот рассмотрим предварительно дифракцию параллельного пучка света на амплитудной решетке, коэффициент пропускания которой изменяется по закону Т х) = Тосо5 X (рис 5.4.1). Такая решетка называется синусоидальной. Как показывают теория и опыт, в результате дифракции света в фокальной плоскости объектива, расположенного за такой решеткой, возникают лишь три дифракционных максимума — нулевой 5о и максимумы первого порядка и 5 (рис. 5.4.2). [c.365]

Конечно, при изготовлении голограммы условие В /о, соблюдение которого предполагалось при нашем изложении, не может Гыть выполнено вполне точно. Его невыполнение приводит к появлению дополнительных изображений. Это проще всего пояснить на примере, в котором предметная и опорная волны обе плоские и падают на фотопластинку под разными углами (предметом является бесконечно удаленная светящаяся точка). Тогда при соблюдении условия О /о голограмма будет представлять собой дифрак ционную решетку с синусоидальной амплитудной прозрачностью При ее просвечивании, наряду со спектром нулевого порядка (т. е прямого просвечивающего пучка, проникшего за голограхмму) появятся спектры первого и минус первого порядков, один из кото рых будет мнимым, а другой действительным изображениями пред мета. Если же условие О 1 не соблюдается, то разложение функции и (л ) в ряд Фурье будет содержать гармоники высших порядков. При просвечивании голограммы, наряду со спектрами первых порядков, появятся спектры высших порядков, т. е. дополнительные мнимые и действительные изображения предмета. Однако, если такие дополнительные изображения слабы и получаются в стороне от основного изображения, то они не причиняют существенного вреда. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...