Системы линзовые

Светораспределение светосигнального прибора зависит от типа его оптической системы. Различают приборы с линзовой и смешанной оптическими системами. Линзовую оптическую систему используют в световых приборах, в которых требуемые сила света и светораспределение могут быть обеспечены без отражателя одним рассеивателем. К таким приборам относятся габаритные и стояночные огни, боковые повторители указателей поворота и др. Светосигнальные приборы с линзовой оптической системой состоят из корпуса, лампы накаливания и рассеивателя с линзовыми или призматическими микроэлементами. Внутренняя поверхность корпуса может быть окрашена в белый цвет. [c.207]

Система сточная (на судах) 293. Система фановая (на судах) 293. Системы линзовые 727. [c.488]

В тех случаях, когда изучались свойства объективов класса А для ультрафиолетовой или инфракрасной области спектра (без применения за зеркальной системой линзовых компонентов), исследование зеркальной системы. . . проводилось для различных зна- [c.196]

Увеличение допусков на центрировку зеркал и воздушный промежуток между ними. Устанавливая перед зеркальной системой линзовые компоненты, можно уменьшить ее входную апертуру, что позволяет расширить допуски на центрировку. [c.203]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Весьма удачным решением задачи получения превосходных в оптическом отношении и сравнительно недорогих систем являются смешанные системы, где зеркальная оптика сочетается с линзовой, приводя к весьма полному устранению ряда вредных аберраций. Наиболее совершенной системой этого рода являются менисковые системы Д. Д. Максутова (рис. 14.19), где отражательное сферическое зеркало В сочетается с мениском М (см. 77), также ограниченным сферическими поверхностями. Применяя соответственно рассчитанный мениск так, чтобы его аберрации компенсировали аберрации зеркала, удается получить систему, главные аберрации которой во много раз меньше соответствующих аберраций линзовой системы того же относительного отверстия. Так, по данным Д. Д. Максутова, при относительном отверстии 1 5 у менисковой системы сферическая аберрация меньше в 11 раз, кома — в 11 раз, сферохроматическая аберрация — в 124 раза, вторичный спектр — в 640 раз и хроматизм увеличения — в 3,8 раза, чем у эквивалентного линзового объектива. Эти огромные преимущества в соединении с относительной простотой расчета и изготовления (сферические поверхности ) делают менисковые системы замечательным дости- [c.335]

При восстановлении изображения используется та же схема, что и при получении голограммы, с той лишь разницей, что предмет и освещающий его пучок убирают. Голограмму 4 устанавливают так, чтобы опорный пучок, формируемый от лазера / с помощью линзовой системы 2 и зеркала 3, падал на нее примерно под тем же углом, что и на стадии регистрации. Часть пучка проходит через голограмму, не реагируя на ее присутствие, но часть его отклоняется, формируя по обе стороны пластинки два новых волновых фронта, один из которых представляет собой точную копию первичного волнового фронта, отраженного от предмета. Чтобы увидеть восстановленный волновой фронт, мы должны смотреть на голограмму под соответствующим углом. Когда. этот волновой фронт попадает нам в глаза, создается впечатление, что мы видим реальный предмет, расположенный за пластинкой точно в том же положении, в каком он находился во время регистрации голограммы. [c.19]

Наличие линзовой оптики позволяет легко изменять увеличение системы сменой объективов. [c.138]

Необходимость защиты оптической системы микроскопа от воздействия высокой температуры потребовала разработки специальных линзовых, зеркально-линзовых и зеркальных объективов с увеличенным по сравнению с обычными системами рабочим расстоянием [119, 175, 180]. Применение объективов с большим рабочим расстоянием (от 15 до 60 мм) и числовой апертурой 0,2—0,65 позволяет, во-первых, существенно упростить конструктивное выполнение элементов рабочей камеры и захватов нагружающих устройств во-вторых, достаточно свободно разместить в рабочей камере устройство для защиты смотрового кварцевого стекла от осаждения конденсата и, в-третьих, расширить экспериментальные возможности испытательных установок по диапазону рабочих температур, видам нагружения и т. д. [119]. [c.85]

Недостатком рассмотренного устройства является специфическая для данного зеркального объектива нечеткость передаваемого изображения вследствие технологической сложности выполнения высококачественной поверхности эллиптического зеркала. В последнее время в ЛОМО разработаны новые зеркально-линзовые объективы, позволившие создать весьма совершенные оптические системы, предназначенные для исследований методами тепловой микроскопии. В частности, при использовании объективов с рабочими расстояниями 32 и 17,2 мм и апертурами 0,4 и 0,65 получили оптическую систему, обеспечивающую наблюдение объекта в светлом поле, при косом освещении и методом фазового контраста. [c.99]

Фокусировка на приемную пластинку термостолбика изображения источника излучения (в приборах с переменной наводкой) или входной диафрагмы радиометра (в приборах е постоянной наводкой) производится прй помощи линз или зеркал. В соответствии с этим различают рефракторные (линзовые) и рефлекторные (зеркальные) оптические системы радиометров. [c.273]

В качестве оптического микрометра взят линзовый компенса-< тор, состоящий из неподвижной линзы 7а, подвижной линзы 76, перемещающейся перпендикулярно оси системы, оптической шкалы 8. лежащей в фокальной плоскости окуляра, и неподвижного индекса 9. Шкала 8 жестко связана с подвижной линзой компенсатора 76. [c.145]

Между трубными досками установлены поперечные перегородки типа диск-кольцо, служащие опорами для труб и создающие внешнее поперечное омывание трубного пучка. Соединение трубок с трубными досками осуществляется сваркой. Тепловые расширения трубной системы воспринимаются линзовым компенсатором, установленным на холодной стороне регенератора. [c.142]

Удлинение системы труб воспринимается сальниковыми уплотнениями или линзовыми компенсаторами, укрепленными к трубным решеткам и каркасу. [c.119]

МЕНИСКОВАЯ СИСТЕМА — разновидность зеркально-линзовых систем, в к-рой для компенсации аберраций зеркала (или зеркал) используется расположенный перед ними мениск (выпукло-вогнутая или вогнуто-выпуклая линза). М. с. изобретены в 1941 [c.97]

Рис. 1. Схема линзовой оборачивающей системы.

Телескопические оптические системы— линзовые афокальные (бес-фокуспые) оптические системы, которые составлены из двух оптических систем таким образом, что задний фокус первой системы (объектива) совпадает с передним фокусом второй системы (окуляра). Телескопические оптические системы не имеют фокусов и фокальных и главных плоскостей. Они предназначены для наблюдения удаленных предметов. [c.240]

Оптич. схемы и устройства П. а. различных типов зависят от способа нроокцпи и световой мощности проектора. В дпаскопич. П. а. оптич. схема осветительной системы — линзовая, зеркальная или зеркально-линзовая (рис. 1, а, б, о). Применение той или иной [c.214]

Оптические системы интроскопов используют для формирования и фокусировки излучения. Применяют линзовые, зеркальные и комбинированные системы. Наиболее просты зеркальные. Для них характерны широкий спектральный диапазон (0,1—1000 мкм), сравнительная простота изготовления, невысокая ст0и [0сть материалов подложек зеркал. Однако они плохо, работают при больших углах поля зрения, чувствительны к деформациям и вибрациям. [c.100]

Линзовые системы сложнее и дороже, но обладают лучшими изобразительными характеристиками, особенно при значительных углах поля зрения, Спектр их вропускания определяется свойствами прийеняемых материалов. [c.100]

Система фокусирования излучения ОКГ предназначена для передачи и формирования лазерного излучения, а также для поддержания необходимой плотности мощности излучения на обрабатываемой поверхности. Для этого могут использоваться как простые линзы и зеркала, так и специальные линзовые, зеркальные или комбинированные оптические системы. Система фокусирования служит также для визуального наблюдения за зоной обработки путем вывода изображения к бинокуляру, проекционному экрану оператора или на телевизионный экран. [c.38]

В существующих отечественных установках для тепловой микроскопии преимущественно использовался металлографический микроскоп МВТ-1 с линзовыми объективами типа (ХФ системы И. А. Аидина, имеющими рабочее расстояние [c.91]

В 1950 г. в Государственном оптическом институте (ГОИ) были разработаны специальные зеркально-линзовые насадки к объективам микроскопа, увеличивающие рабочее расстояние. В качестве примера на рис. 43 приведена оптическая система, состоящая из собственно объектива микроскопа с увеличением 40 и апертурой 0,65 (40x0,65) и микронасадки (компоненты / и //) с рабочим расстоянием 30 мм и увеличением 1, дающей промежуточное изображение О. Первая поверхность линзы I выполнена асферической и тщательно просветлена. Чтобы исключать влияние прямой засветки, на центральную часть линзы нанесен непрозрачный экран. [c.95]

В телескопической системе Кеплера объектив и окуляр—положительные, в системе Галилея — окуляр отрицательный. Система Галилея дает прямое мнимое изображение, система Кеплера — перевернутое действительное, и для получения в ней прямого изображения необходимо добавлять оборачивающую систгму. Система Кеплера может применяться в измерительных приборах. В этом случае измерительные шкалы или отсчетные индексы ставятся в задней фокальной плоскости объектива или в передней фокальной плоскости окуляра (при отсутствии линзовой оборачивающей системы эти плоскости со-впадз1чТ . Увеличение телескопической системы равно отношению фокусных расстояний объектива и окуляра, взятому с обратным знаком. [c.240]

Изображения диаметрально противоположных штрихов лимба системой, состоящей из объективов 32, призм 10 а И, 20 и 26 линзовых компенсаторов 13, 12 и 17, 18, переносятся на разделяющую грань кубика 14 и номинально совмещаются на линии раздела в одном поле. Совмещенное изображение штрихов лимба объективом 16, 19 и призмами 15, 21 переносится в плоскость круговой шкалы 22 с ценой деления 5". В одной плоскости со шкалой 22 находится диафрагма 23 с двумя индексами — верхним и нижним. Так как при вращении шпинделя диаметрально расположенные штрихи лимба перемещаются в поле зрения в противоположных направлениях, то угол поворота шпинделя ог одного совмещения на линии раздела штрихов лимба до следующего совмещения будет равен 10, что соответствует интервалу между крайними оцифрованными штрихами шкалы 22. Таким образом, положение лимба относительно индекса на диафрагме 23 сразу позволяет отсчитывать угол поворота шпинделя в целых градусах и десятках минут. Для отсчета дробных частей (единичные минуты и секунды) в оптической схеме помещены компенсационные линзы 13, 12 и 18, П и кинематически связанная с ними шкала 22. При перемещении компенсационных линз 12 и П изображения штрихов лимба будут перемещаться вдоль линии раздела. Перемещение производится до номинального совмещения противоположных штрихов лимба друг с другом. Величина перемещения в минутах и секундах отсчитьшается по шкале 22. Совместное изображение штрихов лимба, шкалы 22 и диафрагмы с индексом 23 переносится объективом 24 и призмой 25 на призму-экран 8. Вид поля зрения при отсчете углов поворота шпинделя показан на рис. 43, б. [c.97]

Изображение градусных штрихов лимба проецируется системой, состоящей из объектива 27 и линзовых компенсаторов 34, 33, в плоскость шкалы 35 с ценой деления 10. Шкала 35 состоит из семи просветов на темной полосе с оцифровкой через два деления, а именно в точках О, 20, 40, 60 (рис. 42, в). Расстояние между крайними делениями точно соответствует одному градусному делению на лимбе. Таким образом, положение градусного штриха на этой шкале сразу позволяет отсчитывать угол поворота корпуса головки в целых градусах и десятках минут. Для отсчета дробных частей этого деления (единичные минуты) в оптической схеме помещены компенсационная линза 34 и жгстко связанная с ней шкала 36. [c.97]

Разрешающая снособность в 3. по поперечной координате бх зависит от волновых раз.меров В приёмных пространств, детекторов а определяется по ф-ле 6x kR/D=R/B, где Я — расстояние до предмета, B=DfA. Разрешение тем лучше, т. е. 6х тем меньше, чем больше В. В практич. 3. величина Sа 300—400 (в то время как в оптике В 10 —10 и более). По этой причине линзовое 3. имеет огранич. применение, т. к. звуковые линзы больших волновых размеров тяжелы, громоздки и вызывают большое затухание УЗ. Pa i-решсние по продольной координате (глубине, дальности) 6В также зависит от волновых размеров и расстояния bB XR /D —R IBD. Оно ухудшается про-порц. квадрату расстояния, поэтому измерение продольных координат осуществляется обычно на расстояниях порядка т. е. в непосредств. близости от плоскости приема. В тех ситуациях, когда объект расположен на расстоянии R>D, прибегают к импульсному облучению, и а атом случае разрешение по дальности (глубина) тем лучше, чем короче длительность сигнала, а при излучении широкополосных сигналов — чем нЕире полоса излучаемых частот. Диапазон частот, применяемых в 3., весьма широк,, и соответст-aeiiHO разные системы 3. могут существенно различаться по разрешающей способности (табл.). [c.73]

ЗЕРКАЛЬНОЙ СИММЕТРИИ ПРАВИЛО (Лёвшина прави.по) люминесценции — правило взаимного расположения линий поглощения и люминесценции. См. в ст. Степанова универсальное соотношение. ЗЕРКАЛЬНО-ЛИНЗОВАЯ СИСТЕМА — оптич. система, содержащая преломляющие (линзы) и отражающие [c.85]

КОЛЛЕКТИВНАЯ ЛИНЗА (коллектив) — линза, расположенная вблизи одной из промежуточных плоскостей пзооражения, создаваемых сложной оптич. системой, К., л. практически не влияет на положение и размер изображения, по изменяет направление лучков лучей, образующих изображение. Поэтому К. л. применяется либо для уменьшения поперечных габаритов установленных за ной оптич. деталей, либо для сопряжения входнг.тх и выходных зрачков отд. частей системы. Наиб, часто К, л. используются в зрительных трубах с линзовыми оборачивающими системами с цельто уменьшения диаметров последних. [c.410]

Микрообъективы по степени исправления хроматич. аберрации разделяются на ахроматы, у к-рых исправлена хроматич. аберрация для двух длин волн и остаётся небольшая окраска изображения, и апохроматы, у к-рых хроматич. аберрация исправлена для трёх длин волн и к-рые дают бесцветное изображение объекта. Существуют также суперапохроматы — линзовые системы, ахроматиаованные одновременно в УФ-и видимой областях спектра (250—700 нм). Плапахро-маты и планапохроматы имеют плоское ноле зрения, что особенно важно для микрофотографии. Кроме того, микрообъективы различаются по длине тубуса, на к-рую они рассчитаны,— на тубусы 160 мм, 190 мм и бесконечность (объективы последнего типа применяются в М. совместно с дополнит, линзой, к-рая переносит изображение из бесконечности в фокальную плоскость окуляра) по среде между объективом и препаратом — на сухие и иммерсионные системы разл. типов водные, глицериновые, масляные и т. д. по методу наблюдения— на обычные и фазово-контрастные по типу препаратов — с покровным стеклом и без него и т. д. Разл. приспособления к М. позволяют улучшать условия наблюдения и расширять возможности исследования. [c.143]

Звукопроводы акустич. линз изготовляются из материалов с высокой скоростью продольных акустич. волн сапфир AljOg, кварц н др.), в качестве иммерсионных Жидкостей используются вода, жидкий гелий, жидкие металлы (ртуть, галлий и др.), нек-рые органич. жидкости. Показатели преломления п на границах раздела таких сред достигают значит, величины так, для системы вода — сапфир п = 7,4. Для того чтобы уменьшить потери на поглощение звука в иммерсионной жидкости и улучшить разрешение, используются линзы с малыми радиусами кривизны (внлоть до сотен и десятков микрон для гиперзвуковых частот) и большими углами раскрытия 6jn (обычно бщ 100°—120°). Вследствие большой разницы скоростей распространения в звукопроводе и в иммерсионной жидкости аберрации в линзовых системах акустич. микроскопов малы даже ври больших 0 . Структура фокуса определяется диф-ракц. эффектами, и размеры фокальной области оказываются порядка длины УЗ-волвы X. Разрешение акустич. микроскопа, характеризуемое радиусом фокального пятна а = 0,61 //-sin(0 /2), зависит от частоты /, ва к-рой микроскоп работает. В диапазоне частот от 50 МГц до 3 ГГц разрешение в акустич. микроскопах, использующих в качестве иммерсии воду (скорость звука с 1,5-10 см/с), меняется от 20 до 0,5 мкм, конкурируя на высоких частотах с разрешением оптич. микроскопов. Использование в качестве иммерсии сверхтекучего гелия при темп-рах ниже 0,2 °К (с ts 0,24X XlU см/с) существенно улучшает разрешение микроскопа уже на частоте 2 ГГц оно составляет ок. 90 нм. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...