Структурная функция температуры

Измерения структурной функции температуры в приземном слое атмосферы [44]. [c.434]

Рассмотрим общий вид осредненных по всем направлениям вектора г продольной и поперечной структурных функций скорости (г) и структурной функции температуры (г) и взаимной структурной функции температуры и вертикальной скорости (г) при г . В этом интервале все указанные характеристики могут зависеть только от г, г, N к glT . Поэтому из соображений размерности получаются соотношения [c.357]

Процесс изменения температуры статистически нестационарен. Статистически стационарные функции иногда могут быть получены при рассмотрении изменений температуры за сравнительно короткие временные интервалы, для которых удобнее пользоваться не корреляционными, а структурными функциями вида Dv x)= i[Vyt t+ %) не требующими вычисле- [c.15]

Известно [32], что в нестабилизированных условиях приземной атмосферы ход температуры нестационарен, причем с увеличением продолжительности контроля и объема выборки выявляются новые, более длинные периоды прецессии. Вместе с тем более вероятна стационарность приращений температуры за определенные временные промежутки, характеризуемые так называемыми структурными функциями (см. гл. I). Следует отметить, что и случайная температурная погрешность часто в большей степени зависит от приращений температуры во времени Ьи.и, чем от ее начального значения. [c.45]

Уравнение (6) устанавливает прямолинейную зависимость между lgт) для жидкостей, в которых не происходит структурных изменений, так как в этом случае предэкспоненциальный член А можно считать постоянным. Энергия активации при этом может быть постоянной либо линейной функцией температуры. Поэтому [c.83]

Анализ представленных выше экспериментальных данных показывает, что на диаграммах растяжения наблюдается нелинейная зависимость между напряжением и деформацией. При феноменологическом подходе нелинейное уравнение связи (1.58), приведенное в гл. 1, может быть использовано для теоретического описания диаграмм однородного растяжения кристаллических полимеров. Предварительно можно сказать, что упругие и релаксационные параметры уравнения связи будут функциями температуры, скорости деформации и структурных характеристик полимера, в том числе степени кристалличности. Количественное определение параметров уравнения и их анализ позволят в дальнейшем сделать более подробное заключение о физико-химических и структурных факторах, играющих определенную роль в величинах тех или иных параметров. [c.60]

Линеаризация основного дифференциального уравнения теплопроводности (29) производится путем осреднения теплофизических коэффициентов в узком интервале температур, представления мощности источников линейной функцией температуры и принятия постоянной скорости перемещения источника. При этом не учитываются тепловые эффекты фазовых и структурных превращений. [c.64]

Вследствие турбулентного перемешивания слоев атмосферного воздуха, имеющих разную температуру, возникают микронеоднородности температурного поля. В соответствии с гипотезами Колмогорова—Обухова [10, 15] структурная функция поля температур Ьг(г) = < [Т(г1 + г) —Т(Г1)]2> (г и Г1 — радиусы-векторы трехмерного пространства) в интервалах диссипации и инерционном записывается [4, 16] в виде [c.12]

Уже первые измерения структурных функций О, (г) и От (г) в атмосфере позволили определить характерные значения пульсаций скорости ветра и температуры в приземном слое атмосферы. Случайная разность скоростей Дув двух точках, располагающихся на одной высоте г на расстоянии г друг от друга порядка г — 0,52, имеет характерное значение Д у — у,. Для грубой оценки у, можно использовать формулу у, 0,1вг=2ли где — средняя скорость ветра на высоте 2 лi. Таким образом, характерное значение Ду имеет порядок нескольких десятков см/сек. Аналогичная величина ДГ для температурного поля сильно зависит от температурной стратификации и может достигать 1° С. Характерная величина е в приземном слое атмосферы составляет [c.118]

Сравним эту величину с другими наземными измерениями. В работе [44] проводились многочисленные измерения структурных функций температурного поля в приземном слое. Для величины Ст, входящей в выражение для структурной функции температурного поля (((Ti — Tj) ) = Сгг" ), в этой работе при различных метеорологических условиях были получены значения от нуля приблизительно до 0,150 град-см к Как известно, величина показателя преломления п атмосферного воздуха связана с его температурой Т (в °К), давлением р(в миллибарах) и влажностью е (в миллибарах) формулой [c.428]

Отметим здесь, что нам удалось получить формулу для сг9 в явном виде — через значение характеристики турбулентности С ,, параметров звукового поля ы, с, параметров задачи L я Ь при том непременном условии, что мы воспользовались конкретным видом структурной функции полей пульсаций скоростей и температур турбулентной среды. Эта функция использовалась в виде закона 2/3 Колмогорова — Обухова. [c.176]

Наряду со структурной функцией г) можно рассмотреть спектр локально изотропного поля температуры Ef (k) = E k) или соответствующий одномерный спектр ff (A). В таком случае равенство (21.85) примет вид [c.352]

Введенная выше функция скоростей позволяет рассчитать структурную функцию флуктуаций температуры, также подчиняющуюся закону 2/3 [c.74]

Структурные формулы закона Вина (10.69) и (10.70) определяют плотности энергии излучения, приходящиеся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Применение термодинамики, следовательно, не решает полностью задачи по определению спектральной плотности равновесного излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и Т к задаче определения функции /(v/Г) одной переменной, термодинамика позволила получить достаточно большую информацию о свойствах излучения. [c.212]

К таким диаграммам относятся рассмотренные ранее обобщенные диаграммы структурных состояний, на которых приведены характеристики структуры в функции скорости и температуры деформации и последующей термической обработки. [c.386]

Автор делает ряд оговорок, расширяющих пределы применимости предлагаемого им подхода (возможность использования в качестве характеристики сплошности не скаляра, а тензора возможность учета переменности температуры и структурных изменений в материале за счет того, что Л и и принимаются не постоянными, а функциями Т (температуры) и t (времени)). [c.586]

Выше, говоря об исследовании структуры поля скоростей в области наименьших масштабов I X, мы упоминали также некоторые работы, посвященные исследованию подобной же сверхтонкой структуры поля lO (ас, t) температуры или концентрации пассивной (не влияющей на динамику) примеси, перемешиваемой турбулентным течением. Однако вклад советских ученых в изучение структуры указанного поля вовсе не ограничивается лишь вопросом о деталях структуры в крайней области предельно малых масштабов. Первое исследование структуры поля пульсаций температуры lO в случае турбулентности с достаточно большими числами Рейнольдса Re = ULIv и Пекле Ре = UL I% (где — типичный масштаб неоднородностей осредненного поля температуры О х, t), а. % — коэффициент молекулярной температуропроводности) принадлежит А. М. Обухову (1949), указавшему, что к возмущениям поля из равновесного интервала масштабов I min (L, Z. >) также должна быть применима первая гипотеза подобия Колмогорова, в формулировке которой только надо еще добавить к числу определяющих параметров наряду с s и v среднюю скорость выравнивания температурных неоднородностей N = = X (VO) и коэффициент х- Отсюда для структурной функции температуры (г) при г min (L, L ) получается формула [c.496]

Задачи течения неньютоновских жидкостей. Этот класс задач рассматривает течение структурно-вязких жидкостей (жидкие полимеры, стекла, эмульсии и др.), вязкость которых зависит от режима течения даже при малых числах Рейнольдса. Для решения таких задач используются численные методы пограничного слоя или методы решения задач по течению в каналах с введением дополнительных соотношений для расчета реологических свойств (вязкости, пластичности, упругости и т.д.). Поскольку для решения таких задач используются уравнения, описывающие течение ньютоновских жидкостей, вся аномалия вводится формально в изменение свойств этих жидкостей. Как правило, это ведет к сильсюй зависимости свойств от искомых функций. Так, для высоковязких парафинистых нефтей их вязкость определяется как функция температуры среды и производной скорости. Такой характер зависимости свойств неиьютоновск 1х жидкостей вызывает повышение нелинейности системы уравнений, что в конечном счете ведет лишь к увеличению итераций при использовании метода прогонки. [c.188]

Температурный коэффициент линейного расширения (ТКЛР) полимерных материалов, в том числе и лакокрасочных материалов, является функцией температуры и характеризует структурные температурные переходы, свойственные полимерным системам. Для определения ТКЛР лакокрасочных покрытий чаще всего используют линейные дилатометры, действие которых основано на измв- [c.139]

Исходя из приведенных выше данных об особенностях микроструктуры закаленных сплавов, можно предположить, что термодинамический стимул к структурным превращениям в них при отжиге будет значительно выше, чем у литых сплавов. Для проверки этого предположения была проведена серия отжигов закаленных сплавов в интервале температур твердо-жидкофазного равновесия. Из полученных результатов следует, что охлаждение медносвинцового расплава монотектического состава с относительно небольшой скоростью позволило зафиксировать метастабиль-ное структурное состояние, восприимчивое к термической обработке, в результате чего стал возможным контроль размеров свинцовых включений, а их форма приблизилась к сферической. Так, после ЗЖС средний размер свинцовых включений становится однозначной функцией температуры отжига (при нагреве). Для уточнения схемы структурных превращений, имеющих место при отжиге закаленного сплава, были также привлечены данные измерения электросопротивления, механических свойств, рентгеноструктурного, рентгеновского фотоэлектронного анализа и др. Снижение электросопротивления при отжиге естественно связать с вьщелением свинца из пересыщенного твердого раствора на основе меди, в то время как уменьшение прочности на разрыв можно объяснить только тем, что этот избыточный свинец локализуется не только изолированно в местах стыка трех зерен, но и по границам зерен меди, увеличивая тем самым число медных зерен, разделенных сеткой свинца. [c.209]

При проведенных расчетах не учитывался тепловой эффект фазовых превращений и принималось постоянным значение теплофизических констант в функции температуры и структурного состояния. Расчет температуры по средним для данного интервала нагрева или охлаждения значениям теплофизических констант будет приводить к увеличению фактического времени достижения заданной температуры при ВЫС01СИХ ее значениях и, наоборот, к уменьшению при низких значениях. Определение температурного поля без учета скрытой теплоты превращений приводит к ошибке в определении температуры в интервале фазовых пре-врзделий на 10—20%. [c.611]

Структурная функция показателя преломления. Мелкомасштабные неоднородности показателя преломления воздуха п г) в оптическом диапазоне длин волн определяются, главным образом, хаотическими пространственно-временными вариациями температуры. Микропульсации поля температуры, в свою очередь, появляются в результате турбулентного перемешивания в термически стратифицированной атмосфере. Многочисленные наблюдения рефракции света из космоса Гречко и др., 1981), показали, что в верхней тропосфере и стратосфере постоянно присутствуют мелкомасштабные температурные неоднородности, представляющие собой сильно анизотропные слоистые образования. На существование анизотропных неоднородностей показателя преломления в стратосфере определенно указывают также исследования по радиолокационному зондированию стратосферы, в которых зафиксировано значительное превышение эхо-сигналов при вертикальном зондировании над сигналами при наклонном зондировании (Роттжер и др., 1981). [c.288]

Пульсации индекса рефракции N вызваны, главным образом, пульсациями поля температуры и давления оценка влияния пульсаций влажности на показатель преломления в оптическом диапазоне длин волн показывает, что она не играют существенной роли. В условиях развитой турбулентности пульсации скорости ветра, как известно, имеют колмогоровский спектр (типа (8.2.13)), в то же время параметры р я Т пульсируют хаотически и не обязательно следуют турбулентному движению. Наряду с этим, известно также (см. Гл 1), что такие комбинации этих параметров, как потенциальная температура 0 = (А +gz)I переносится в поле скоростей турбулетности без заметного изменения, т. е. величина 0 формально может рассматриваться как пассивная примесь, а потому так же, как и скорость потока, она подчиняется колмогоровскому спектру (8.2.13). В частности, для структурной функции пульсации 0 " потенциальной температуры 0 также справедлив закон двух третей (формула (8.2.11) при замене параметра [c.291]

Формула (4.11) выражает закон двух третей А, М. Обухова для температурного поля (его спектральный аналог — закон пяти третей для спектра температуры, имеющий вид равенства (к) = A Ne 3 к 1 , был позже указан С. Коренным, J. Appl. Phys., 1951, 22 4, 469—473). A. М. Яглом (1949) с помощью уравнения теплопроводности (или диффузии) получил динамическое уравнение для структурной функции (г) поля температуры (или концентрации произвольной пассивной примеси) [c.496]

Измерения структурной функции поля температуры в атмосфере вблизи Земли, подтвердившие справедливость теоретического закона двух третей (4,11), впервые были выполнены С, И. Кречмером (1952) и (в гораздо большем объеме) [c.500]

Определенно трудно сказать, может ли какое-нибудь свойство металла полностью не зависеть от структуры. Однако некоторые свойства можно считать структурно-нечувствительными, т. е. очень слабо зависящими от структуры. Таким свойством, например, для металлургических металлов является плотность. При заданной кристаллической структуре металла она не зависит от размера формы и ориентации зерен. Напротив, плотность электроосажденных металлов либо близка к плотности металлургических, либо ниже ее и зависит от состава электролита и режима электролиза, так что в какой-то степени зависит от структуры. Снижение плотности может быть связано с повышенным содержанием вакансий, образованием пустот, пор и скоплений примесей по границам зерен, т. е. нарушениями регулярности структуры. Подобное же относится и к термическому коэффициенту объемного расширения, так как он является обратной функцией плотности и функцией температуры. Термический коэффициент линейного расширения может зависеть от ориентировки зерен в текстурированных осадках. Теплоемкость электроосажденных металлов также может слабо зависеть от их структуры, за счет скопления неметаллических примесей по границам зерен. [c.42]

Измерения пространственных структурных функций скорости ветра и температуры в ирнземном слое атмосферы [c.117]

Первые измерения микроструктуры скорости ветра в атмосфере были выполнены в работах Гедеке [37, Обухова [38], Креч-мера [39] и др. [40, 41]. Для измерений в этих работах применялся термоанемометр, представляю-П1,ий собой тонкую платиновую нить (диаметром в 10—20 мк, длиной порядка 1 см), нагреваемую током до темиературы в несколько сотен градусов Цельсия. При постоянном нагревающем токе температура, а следовательно, и сопротивление нити сильно зависят от скорости обтекающего ее воздушного потока. По измеренным значениям сопротивления нити можпо, имея тарировочную кривую термоанемометра, определить и скорость ветра. Постоянная времени термоанемометра в воздухе обычно имеет порядок одной сотой секунды (в воде постоянная времени термоанемометра значительпо меньше). При измерениях структурной функции скорости ветра два термоанемометра включаются в противоположные плечи моста, что позволяет измерять разность скоростей. [c.117]

Приведенный вывод уравнения (2 2), принадлежащий в основных чертах Монину (1959а), просто переносится и на случай уравнения (22.9) для структурной функции поля температуры. Этот вывод может быть также использован и для получения некоторых дальнейших динамических уравнений для структурных функций. Так, например, нетрудно проверить, что для тензора Е>и,ь(г, r ) = vl r)vf r)v r ) с помощью уравнения (22.14) может быть получено уравнение [c.370]

Мелкомасштабные пульсации температуры, описываемые уравнением (22.98), сравнительно быстро сглаживаются под действием молекулярной теплопроводности и лишь немного искажают основное линейное поле й о (д ) = до + РуДСу. Поэтому структурная функция поля температуры Df r) = ( rW при оказывается примерно про- [c.410]

Рис. 78. Структурная функция поля температуры по данным Кречмера (1952).

Рекорд и Крамер (1966) и Мартин (1966), измерявшие временные структурные функции поля температуры (которые при использовании гипотезы о замороженной турбулентности получаются из 0 г) с ПОМОЩЬЮ замены г на ит) и обнаружившие, что эти функции пропорциональны на значительном интервале значений т. Наиболее детальные измерения пространственной структурной функции 0 (л) в приземном слое воздуха (на высотах 1,5, 16 и 22 л при значениях г, меняющихся от 3 до 100 см) были осуществлены Татарским (1956а) с помощью двух термометров сопротивления и специального прибора, автоматически возводившего в квадрат и осреднявшего электрический сигнал, пропорциональный пространственной разности температуры. Используя аппроксимацию (л) л . Татарский получил для а среднее значение 0,81 (с довольно большим разбросом индивидуальных значений), близкое к теоретическому значению а = 2/3 0,67. [c.447]

Планка характеристическая функция, 97 Потенциал термодинамический, 97 Поверхность постоянной энергии, 26 Работа газа элементарная, 89, 90 Редуцированное многообразие, 37 Ротационная энергия молекулы двухатомного газа, 73 Структурная функция, 25 Сумматорная функция, 44 Свободный интеграл, 37 Температура абсолютная, 81 Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы, 70 [c.116]

Продолжаются также работы по накогшению данных о скоростях гшастической деформации в функции температуры и структурного состояния металла с учетом предшествующей истории изменения температуры, с тем чтобы на основе полученных данных построить расчетную феноменологическую модель определения пластических деформаций ползучести и решать упругопластическую задачу за одно приближение. Пример такого подхода изложен в [48]. [c.130]

В некоторых лучших корреляциях идеальногазовой теплоемкости для получения полиномиального выражения С° как функции температуры с коэффициентами, определяемыми по структурным составляющим атомов, групп атомов и типов связей, используются теоретические значения С (которые тесно связаны со структурой). [c.16]

Нагрев и охлаждение металлов вызывают изменение линейных размеров тела и его объема. Эта зависимость выражается через функцию свободных объемных изменений а, вызванных термическим воздействием и структурными или фазовыми превращениями. Часто эту величину а называют коэффициентом линейного расширения. Значения коэффициентов а в условиях сварки следует определять дилатометрическим измерением. При этом на образце воспроизводят сварочный термический цикл и измеряют свободную температурную деформацию ёсв на незакрепленном образце. Текущее значение коэффициента а представляют как тангенс угла наклона касательной к дилатометрической кривой дг в/дТ. В тех случаях, когда полученная зависимость Вс Т) значительно отклоняется от прямолинейного закона, в расчет можно вводить среднее значение коэффициента ср = tg0 p, определяемое углом наклона прямой линии (рис. 11.6, кривая /). Если мгновенные значения а = дгс /дТ на стадиях нагрева и охлаждения существенно изменяются при изменении температуры, то целесообразно вводить в расчеты сварочных деформаций и напряжений переменные значения а, задавая функции а = а(Т) как для стадии нагрева, так и для стадии охлаждения. 4В [c.413]

Графики, аналогичные приведенным, названы Ю. В. Вайнблатом диаграммами структурных состояний сплавов эти диаграммы дают информацию о структуре сплава в функции скорости и температуры деформации в состоянии непосредственно после горячей деформации (Рдая), а также образовавшейся при последующем нагреве деформированных изделий (Рст). [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...