Работа газа элементарная

Предположим, что по каналу переменного сечения перемещается газ (рис. 13-1). Выделим сечениями / — / и II — II элементарную массу газа. В сечение I — / действует сила pf, а в сечении II — II — сила (р + dp) (/ + df), действующая противоположно силе в сечении I — I. Обе силы в сечениях / — / и // — II совершают работу алгебраическая сумма этих работ будет работой, затраченной на проталкивание элементарной массы газа. Элементарную работу проталкивания газа на бесконечно малом пути между сечениями I — / и // — II за I сек находим из уравнения [c.198]

Элементарная деформационная работа газа, как было показано ранее, [c.42]

Элементарная работа газа определяется уравнением [c.46]

Если взять систему координат p-V, то процесс, определяемый условием p = f (V), изобразится в виде кривой 1-2-3 (рис. 4.1). Элементарная работа газа на этой диаграмме изобразится в виде заштрихованной площади, а работа газа в процессе изменения состояния от точки 1 до точки 5 —площадью, ограниченной кривой процесса 1-2-3, крайними ординатами и осью абсцисс, т. е. пл. 123561. Для процесса, изображенного кривой 1-4-3, работа будет определяться пл. 143561. [c.46]

Примем, что идеальный газ объемом Vi с параметрами pi, v , Ti заключен в цилиндре с подвижным поршнем, его начальное состояние на диаграмме соответствует точке 1. Подведем к газу какое-то количество теплоты, и тогда газ под воздействием теплоты начнет расширяться, давить на поршень и передвигать его, совершая при этом работу. Рассмотрим элементарный процесс перемеш,ения поршня от положения х до х + dx. Из физики известно, что произведение силы на путь равно работе. Тогда элементарная работа расширения идеального газа dL = Fdx, где F — сила, с которой газ давит на поршень dx — путь, который проходит поршень. Сила F равна произведению давления газа р на площадь поршня 5, тогда элементарная работа dL = = pS dx. Так как dV = S dx, то [c.128]

Так как процесс сжатия является термодинамическим, то его )абота определяется путем суммирования элементарных работ, абота элементарного процесса сжатия равна произведению давления р на элементарное изменение объема dV вследствие элементарного перемещения поршня dS, т. е. pdV. Работа совершается над газом, объем которого в этом процессе уменьшается. [c.160]

Для политропы с постоянным показателем (к = х = т = п) выражение работы сжатия газа в нагнетателе может быть получено и путем непосредственного интегрирования исходного выражения работы на элементарном участке (бш = —vdp) с использованием уравнения процесса (ри = С). [c.47]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 и Сдавление газа, как правило, нее время меняется. Поэтому для вычисления работы расширения в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в каждом из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути As (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы на этом, отрезке считаем постоянным, обозначим через р, [c.58]

Суммируя работы п элементарных участков, на которые разбит процесс, получим сумму которая определяет работу газа [c.23]

Первое начало термодинамики выражает закон сохранения энергии в применении к преобразованиям механической энергии в тепловую и обратно. Для квазистатических процессов его можно сформулировать следующим образом подведенное к единице массы газа элементарное количество теплоты dQ расходуется на повышение внутренней энергии газа dU и на выполнение работы расширения pdv [c.149]

Произведение fAh есть увеличение объема газа Av, т. е. fAh — Av. Тогда элементарная внешняя работа газа, совершенная им, при сообщении тепла Aq, равна [c.60]

На элементарном отрезке пути поршня а-Ь, равном ds, изменением давления можно пренебречь, поэтому элементарная работа газа на этом участка составляет [c.19]

Выделим в газе элементарный объем (рис. 4.5.) и сформулируем для него закон сохранения энергии. Воздействие отброшенной окружающей среды на выделенный объем заменим поверхностными силами. При движении объема силы совершают работу, кроме того, к выделенному элементарному объему может быть подведено или отведено внешнее тепло и совершена работа внешних сил. [c.49]

Fj, следует разбить кривую переходного р процесса на большое число элементарных участков, на каждом из которых давление можно считать неизменным. На элементарном участке работа газа AL — р Если на кривой бесконечно большое число таких участков, то каждый участок AV будет бесконечно сужен, и вместо А У можно записать dV, а вместо AL — dL, тогда элементарная работа [c.99]

Суммирование элементарных работ, т. е. всех площадок от 1 до п, дает работу газа. Числовое значение этой работы будет отличаться от числового значения работы того же процесса, показанного на фиг. 4. 6. Чтобы эти работы были равны между собой, необходимо увеличивать число п до бесконечности (оо), т. е. весь путь процесса разбить на бесконечно большое количество элементов. В этом случае кривая процесса (см. фиг. 4. 6) станет пределом для ломаной линии (фиг. 4.7), а предел (Игл) суммы всех площадок [c.64]

При измерении энтальпий реакций между двумя газами часто большие затруднения вызывает неполнота реакции. Бывает это и при работе с элементарным фтором. Авторами данной работы было выяснено, что в случае обтекания струи сжигаемого во фторе газа струей гелия реакция проходит нацело. Поэтому горелка устроена [c.168]

Для 1 кг газа элементарная механическая работа газа [c.14]

С учетом полученного соотношения (7) для элементарной механической работы газа дифференциальное выражение первого закона термодинамики следующее [c.15]

Это выражение в сравнении с равенством (9) называют второй формой дифференциального выражения первого закона термодинамики. Произведение V dp представляет некоторую элементарную работу, которая на рис. 3 представлена заштрихованной площадкой. Эту работу в отличие от механической работы газа называют располагаемой или технической работой. Располагаемая работа конечного процесса 1-2 произвольной массы газа [c.15]

Вернемся теперь к решению поставленной выше задачи по определению работы газа при его расширении. В соответствии с предположением о бесконечно малой скорости перемещения поршня в цилиндре разобьем весь процесс расширения на бесконечно малые элементы с отрезком пути / поршня в каждом (см. рис. 2.1). Тогда для каждого элементарного отрезка пути перемещения поршня й1 элементарная работа (1А может быть определена как произведение силы на путь, т. е. йА = р8(И, но так как 8(11 = ( у, то [c.24]

Температура газа в турбине выше, чем в компрессоре, поэтому больше и удельный объем при том же давлении, а элементарная техническая работа (И-, , — vdp. В результате и 1,с%> и (см, рис. 6,5). [c.211]

Поэтому если оболочка относится к внешней среде и ее упругость не меняется с изменением площади, то элементарную работу, совершаемую газом, вместо (см. (5.7)) [c.44]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Если электромагнитное поле отсутствует, то уравнение (191) переходит в известное соотношение для сопла Лаваля (гл. IV, (1)). Если добавить в исходные уравнения члены, характеризующие изменение расхода газа, работы трения, технической работы и подвода тепла извне, то путем элементарных преобразований можно уравнение (191) превратить в условие обращения воздействия еще более общего вида, чем условие (49) гл. V [c.239]

Величина vdp определяет элементарную работу, произведенную перемещающимся объемом газа при условии, что выделенная масса газа несжимаема. [c.126]

Второе слагаемое pdv представляет собой элементарную работу, которую перемещающийся объем газа совершает в результате деформации под действием равномерно распределенного давления. [c.126]

Работа, выполненная газом, обусловлена его давлением. В гл. 5 было показано, что на элементарном перемещении работа сил давления несжимаемой жидкости выражается дифференциалом d (р/р). Повторяя рассуждения применительно к газу, придем к этому же выражению с той лишь разницей, что здесь плотность — переменная величина. Таким образом, [c.408]

Поскольку элементарная работа проталкивания единицы массы равна dl = d pv), а энтальпия газа t = гг + pv, то уравнение (13.3) примет вид [c.107]

Располагаемая работа. Кинетическая энергия потока при выходе из сопла может быть превращена в полезную работу (например, вращать колесо турбины), поэтому величину с/ (ю /2) в уравнении (13.5), равную приращению удельной кинетической энергии газа в сопле, принято называть элементарной располагаемой работой dlo. [c.107]

Уравнение (4.3) получено для произвольного количества газа т. Для 1 кг газа, учитывая, что V/m = v, элементарная удельная работа [c.128]

Планка характеристическая функция, 97 Потенциал термодинамический, 97 Поверхность постоянной энергии, 26 Работа газа элементарная, 89, 90 Редуцированное многообразие, 37 Ротационная энергия молекулы двухатомного газа, 73 Структурная функция, 25 Сумматорная функция, 44 Свободный интеграл, 37 Температура абсолютная, 81 Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы, 70 [c.116]

IV. Он имеет основание Av и высоту р. Первая величина (Ди) представляет со1бой весьма малое увеличение объема газа, вторая (р) —давление, постоянное на участие увеличения объема газа на величину Ау. Площадь данного прямоугольника равна рДу. Но, согласно формуле (69), подобное произведение есть элементарная виешняя работа газа Л/. Такие же элементарные внешние работьг представляют собой плошади и всех прочих прямоугольников. [c.62]

В устройствах ИД динамического принципа действия в качестве инерцион-ого элемента можно использовать твердые тела, жидкости, газы, элементарные Частицы. При использовании в качестве инерционного элемента твердого тела в уст-пойствах применяют дорезонансный (режим акселерометра) и зарезонансный (режим виброметра) режимы работы. В первом режиме деформация пружины пропорцио-( зльна силе инерции, которая в свою очередь пропорциональна абсолютному ускорению объекта во втором режиме деформация пружины равна абсолютному переме-шеиию объекта измерения. [c.123]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 я 2 давление газа, как правило, все время меняется. Поэтому для вычисления работы в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в пределах каждого из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути Ах (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы за это время считаем постоянным, обозначим через р, а площадь поршня /, то сила, действующая по нормали, будет р/, а элементарная работа Аш на пути Ах составит на основании упомянутого правила механики Aw = pfAs. Произведение -Аз есть объем, описанный поршнем на пути Ах, так что Ат = р-Аь. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рис. 2-5 прямоугольника, следовательно, вычисленная работа измеряется этой площадью. [c.65]

За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...