Спектр протяженный

Газы излучают и поглощают энергию в определенных интервалах длин волн—полосах, расположенных в различных частях спектра. Протяженность и место расположения. на спектре полос излучения (поглощения) различны для различных газов. Спектральные полосы поглощения двуокиси углерода и водяного пара частично совпадают, причем у СО2 более узкие полосы поглощения, чем у Н2О, поэтому интенсивность излучения и степень черноты водяного пара больше, чем двуокиси углерода. [c.194]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

При характеристике активной зоны как источника излучения следует рассматривать не только энергетические спектры излучения, но и пространственное распределение интенсивности излучения в ней как объемном (протяженном) источнике. [c.35]

Рис. 28.3 воспроизводит в форме кривой результаты наблюдения над дисперсией раствора цианина в области полосы поглощения от Л до В показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. Общий ход показателя преломления на некотором расстоянии от полос поглощения соответствует обычному нормальному ходу дисперсии медленное увеличение показателя преломления по мере уменьшения длины волны. Такой же ход имеет показатель преломления для прозрачных тел (стекло или кварц, например) на всем протяжении видимого спектра. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную части спектра показатель [c.542]

До СИХ пор предполагалось, что излучение квантового генератора, отвечающее какому-либо собственному колебанию резонатора, монохроматично. В действительности же каждая такая спектральная компонента излучения лазера имеет малую, но конечную ширину. На протяжении курса неоднократно подчеркивалось, что строго монохроматическое колебание возможно лишь при бесконечной его продолжительности. Существует общее соотношение между длительностью Т волнового цуга и шириной его спектра бсо (см. 21) [c.800]

При обсуждении принципа цикличности в начале 228 было выяснено, что изменение того или иного параметра волны на протяжении цикла означает периодическую модуляцию излучения, выходящего из резонатора. Пользуясь представлением о типах колебаний, этот факт можно интерпретировать следующим образом в резонаторе возбуждается не один тип колебаний, а несколько (два, три и т. д.) с различными собственными частотами, и модуляция поля в целом происходит с периодами, определяемыми разностями собственных частот возбужденных типов колебаний. Периодичность модуляции полного поля означает, что его спектр содержит дискретный набор частот. Поэтому собственные частоты резонаторов не могут принимать непрерывный ряд значений и должны быть дискретны, в чем мы убедились на примерах резонаторов с плоскими и сферическими зеркалами. Интересный и практически важный случай одновременного возбуждения многих типов колебаний будет рассмотрен в 230. [c.810]

Широкое применение в настоящее время получили малогабаритные вихретоковые дефектоскопы с преобразователем карандашного типа. Московским НПО Спектр выпускается дефектоскоп ВД-89Н с автономным питанием. Его чувствительность по выявлению трещин, глубина — до 0,2 мм, протяженность — до 5 мм. [c.200]

Зеркальная симметрия спектров поглощения и люминесценции означает, что для данного вещества отношение квантовой излучательной способности к его поглощательной способности для симметричных частот — величина постоянная на протяжении всего спектра. Это указывает на тесную связь между процессами поглощения и испускания света в сложных молекулах. [c.198]

Модуляционный метод обычно используют в дефектоскопии для оценки пространственного распределения свойств объекта. Если ВТП и объект взаимно перемещаются, то изменения свойств объекта, распределенные в пространстве, преобразуются в изменения сигнала во времени. На этом основано действие приборов для контроля модуляционным методом протяженных объектов (листов, прутков, проволоки и т. д.). Полученный от ВТП сигнал усиливается и детектируется, а затем анализируется огибающая высокочастотных колебаний. Возможность раздельного контроля различных факторов определяется различием формы импульсов сигналов, что приводит к появлению соответствующих вариаций в их спектре. [c.136]

Изменение длительности переднего фронта эхо-импульса. Погрешность возникает в связи с тем, что затухание УЗК в акустическом тракте зависит от частоты. В первую очередь затухают высокочастотные составляющие спектра импульса, образующие его передний фронт. Увеличение длительности первой полуволны эхо-импульса происходит в случае, когда толщина изделия меньше протяженности двух ближних зон преобразователя. [c.275]

При регулировании протяженностью отсека а частотный спектр наложений шире, а значения амплитуд гармоник меньше, чем при регулировании поворотом золотника. [c.219]

Интерполяция между пределами низких и высоких темп-р в кристаллах даётся Дебая теорией твёрдого тела. Она основана на предположении, что частоты распределены по закону (3) на всём протяжении спектра, к-рый обрывается при пек-рой максимальной дебаевской частоте < >д = й(6п А/Р) - При атом соотношение (1) даёт [c.390]

Майкельсон обратил внимание, что это выражение имеет в точности такую же форму, как и выражение для видности, относящейся к пространственно протяженному источнику. Уравнение (6.13) относится к распределению яркости В(ф), в то время как здесь мы имеем распределение интенсивности в спектре/(ст ). Именно в связи с уравнением (6.21) Рэлей [50] указал на присутствие соотношения Фурье. Одновременно он обратил внимание на трудность его использования при нахождении спектрального распределения из измерений видности ввиду отсутствия информации о фазах гармоник распределения ...сама по себе кривая видности дает не С и S, а Только + S из этого мы должны заключить, что в общем случае с кривой видности согласуется бесконечное множество структур... [c.136]

Возвращаясь к уравнению (6,37), отметим, что мы до сих пор еще не видели, каким образом можно получить модуль и аргумент yjj из экспериментальных измерений у нас два неизвестных и только одно уравнение. Оценим вновь наше положение. Вначале для получения общей картины бьш постулирован источник, являющийся протяженным как в пространстве, так и по спектру. Все наши рассуждения до сих пор учитывали это, и в результате различные уравнения относительно Y12 не имеют ограничений по отношению к когерентности освещенности. Теперь вернемся к рис. 6.7 и проведем сравнение различных точек С1 и С2 в выборочной плоскости. Ясно, что эта схема в особенности чувствительна к пространственной (поперечной) когерентности. Для получения связи У12 с наблюдаемыми величинами разумно рассмотреть случай, когда временная когерентность не вносит искажений (разд. 6.4.1). Функция Ti 1 (х) особенно удобна для изучения временной когерентности, поскольку она характеризует степень сохранения фазовых соотношений для отдельных волновых углов. [c.141]

В, — на заднем фронте. Заметим теперь, что в соответствии с рис. 8.13,6 несущая частота импульса со вблизи точки А будет ниже, чем в точке С, где частота примерно равна oq. В то же время несущая частота импульса вблизи точки В будет выше, чем в С. Поскольку мы считаем, что волокно обладает положительной дисперсией групповой скорости, часть импульса вблизи точки А будет двигаться быстрее, чем часть импульса вблизи точки С, а последняя в свою очередь будет двигаться быстрее области вблизи точки В. Отсюда следует, что при распространении по волокну центральная часть импульса будет растягиваться. При помощи тех же соображений можно показать, что фронты импульса будут не растягиваться, а обостряться, так как в этих областях смещение частоты отрицательно. Поэтому истинная форма импульса как функция времени в данной точке z будет такой, как показано на рис. 8.13, а штриховой кривой. Соответствующая зависимость смещения частоты показана штриховой кривой на рис. 8.13,6. Из рис, 8.13, а мы видим, что из-за уширения, обусловленного дисперсией групповой скорости, пиковая интенсивность импульса, указанного штриховой кривой, меньше, чем для сплошной кривой. Заметим также, что поскольку параболическая часть импульса распространяется теперь на более широкую область вблизи пика, положительное линейное смещение частоты распространяется на большую часть импульса. Установив эти общие особенности взаимодействия процессов фазовой самомодуляции и дисперсии групповой скорости, мы можем показать, что если длина волокна достаточно большая, то на выходе волокна, показанного на рис, 8,12, форма импульса и смещение частоты будут изменяться во времени так, как изображено на рис, 8,14. а и б. Заметим, в частности, что положительное смещение частоты теперь линейно во времени на протяжении большей части импульса. Соответствующий спектр мощности этого импульса приведен на рис, 8,14, б. Заметим, что благодаря фазовой самомодуляции ширина спектра 50 см ) заметно превышает первоначальную ширину [c.520]

Вторым фактором, определяющим допустимое остаточное давление газа в приборе, является взаимодействие ионного пучка с нейтральными молекулами газа. При некоторых параметрах вакуума и ионного пучка возрастает вероятность соударений ионов с нейтральными молекулами остаточного газа. Каждая встреча иона с молекулой сопровождается частичной потерей энергии иона, а также отклонением его от первоначального направления движения. Если за время пролета от источника к приемнику 3—5% ионов сталкиваются с молекулами, то ионные пучки масс-спектра становятся заметно размытыми, нарушается их фокусировка на всем протяжении спектра между массовыми линиями появляется фон. Количество столкновений ионов с мо- [c.92]

Для использования (8.1.6) требуется значение (0) при 2 = 0. На практике ВКР вырастает из спонтанного КР, возникающего на всем протяжении световода. Смитом [13] было показано, что это эквивалентно наличию на входе в световод одного фотона на моду. Можно рассчитать мощность стоксовой волны, рассмотрев усиление каждой частотной компоненты с энергией Лш в соответствии с (8.1.6) и затем выполнив интегрирование по всему спектру комбинационного усиления, т.е. [c.219]

Возможны различные приемы получения голограмм, восстанавливающих изображения, существенно ограниченные по глубине, причем они могут использоваться как на этапе регистрации светового поля в плоскости сфокусированного изображения, так и на этапе восстановления. Сущность зтих приемов состоит в значительном расширении спектра пространственных или временных частот излучения, а именно в использовании полихроматического восстанавливающего источника, протяженного опорного источника, регистрации голограммы в многомодовом лазерном излучении с относительно широким спектром. Возможно также своеобразное вырождение опорной волны - регистрация в диффузно рассеянном когерентном излу- [c.5]

Возможность восстановления полихроматическими либо протяженными источниками, как мы видим, обусловлена локализацией изображений в плоскости сфокусированной голограммы с нею также связано постоянство размера изображения независимо от длины волны излучения. Позтому, в отличие бт голограмм других типов, например, френелевских, расширение спектра пространственных частот восстановленной волны как за счет увеличения размеров освещающего источника, так и за счет расширения спектра временных частот не приводит к размытию восстановленных изображений. [c.18]

Сопоставление взаимного расположения кривых, характеризующих закон Вавилова, со спектрами поглощения и люминесценции используемых веществ показывает, что постоянство квантового выхода люминесценции наблюдается на протяжении всей отоксовской части спектра. При переходе в антистоксовскую область квантовый выход люминесценции быстро падает. Однако такое падение выхода свечения является лишь кажущимся и вызвано весьма малыми количествами посторонних примесей в иссле- [c.178]

Спектр разрешенных энергий, определяемый непосредственно по рис. 101 в виде функции на, может быть с помощью того же рисунка пересчитан на зависимость энергии от параметра ка. Разрешенные энергетические зоны по волновому числу к имеют равные протяженности Ак = к/а. По энергиям ширина зон уменьшается с увеличением энергии. Ширина запрещенных зон энергии, наоборот, с увеличением энергии уменьшается. В пределе при очень больших энергиях зависимость Е к) приближается к зависимости Е к) = hk j 2m) для свободных электронов. Однако и при конечных энергиях энергетический спектр напоми- [c.337]

Из (6.62) следует, что для разрешенного распада на один уровень график величины F E) будет представлять собой прямую линию, упирающуюся в ось абсцисс при Е = Вт- Таков, например, приведенный на рис. 6.18 график Ферми для распада свободного нейтрона. Отклонения от этого графика будут указывать на отклонения реального спектра от разрешенного. Для сложного распада, состоящего из нескольких разрешенных распадов на разные уровни (рис. 6.19), график Ферми будет иметь прямолинейный участок при больших энергиях электронов, где распад идет только в основное состояние. Для однократно запрещенного распада график Ферми плавно искривляется на всем его протяжении (рис. 6.20). По кривизне кривой можно установить степень запрещенности перехода. Таким образом, по графику Ферми можно разделить слож- [c.244]

Задача определения оптимального вида ограниченной по протяженности интерполяционной функции gonr ( . г), обеспечивающей минимально возможную для данного q = величину погрешности ДИП второго вида (62), сводится к известной вариационной задаче о минимизации энергии спектра Фурье ограниченной [c.437]

Авторегулируемые насосы наиболее полно отвечают задачам испытательной техники в части энергетического согласования источника гидравлической энергии с потребителем. Однако в процессе регулирования на геометрическую (в стационарных условиях) неравномерность подачи накладывается динамическая неравномерность. Последняя зависит от способа регулирования производительности вращением ротора относительно направляющей Фф = Ф2 — Фз1 изменением эксцентриситета г направляющей поворотом золотника относительно ротора Фа = Ф1 — Фг изменением дуговой протяженности а отсека. Качество регулирования оценивают по спектру наложений на гармонический отклик (изменение потока в отсеке) при гармоническом изменении входной величины. [c.215]

Итак, на протяжении XIX — начала XX вв. было установлено, что инфракрасное излучение занимает невидимую для глаза область электромагнитного спектра, начинающуюся непосредственно за видимыми красными лучами и простирающуюся условно до области микрорадиоволн, т. е. диапазон от 0,75 до 1000 мкм. [c.378]

Теоретическая модель взаимодействия капельного потока брызгального бассейна с набегающим ветром весьма близка закономерностям, выявленным при натурных исследованиях. Важно, что при расчетных плотностях орошения порядка 4—5 mV(m -4) целесообразная протяженность брызгального бассейна не должна превышать 10—15 м, причем для каждой плотности орошения (при постоянном спектре капель и некоторой усредненной скорости ветра) имеется оптимальная протяженность брызгального бассейна. Необходимо подчеркнуть, что под протял<енностью бассейна подразумевается длина области повышенной плотности орошения до 5,0 mV(m -4), за ней пред- полагается устройство воздушного коридора и далее вновь область повышенной плотности орошения. Из таких брызгаль-ных систем могут быть выполнены брызгальные бассейны разной производительности. [c.41]

Математическая модель процесса взаимодействия капельного потока с воздушной средой приземного слоя атмосферы, приведенная в гл. 2, не учитывает спектр капель в факелах разбрызгивания. Тепловые и аэродинамические характеристики учитывались экспериментально определяемыми объемными коэффициентами тепло- и массоотдачи. Создание математической модели факела разбрызгивания значительно расширяет возможности математического моделирования изучаемого процесса. С помощью уравнения движения одиночной капли в поле сил тяжести и заданной функции распределения капель по размерам были рассчитаны локальные скорости капель как функция времени [12]. По траекториям капель и дальности их полета определялась локальная плотность орошения. Результаты расчетов показали, что протяженность области выноса капель Хтгх существенно зависит от скорости ветра при w = = 2 м/с ЛГтах = 20,5 М если Ш = 18 м/с, то Хтах = 2380 м и при этой скорости ветра 95% осадков выпадает на расстоянии 231 м. Непосредственные наблюдения за выпадением капель на небольших брызгальных бассейнах и брызгальных каналах [27, 39] показали, что на расстоянии 2—6 м от границы бассейна обнаружены ледовые образования, имеющие вид торосов высотой 0,7 м ледяная корка и изморозь покрывали участок [c.125]

Колебат. движения на плоскости или в пространстве в принципе могут быть представлены как совокупность одномерных К. вдоль соответствующих осей координат. Так, два гармонич. колебания (одномерные осцилляторы) с частотами пы (вдоль оси х) и тш (вдоль оси 5/ 1 оси х) являются проекциями сложных периодич. (при рациональном отношении п/т) плоских К., Называемых Лиссажу фигурами. К пим принадлежит и равномерное движение по окружности (ротатор), к-рое можно разложить на два одинаковых синусоидальных К. п = т), сдвинутых по фазе па я/2. Именно это обстоятельство составляет одну из причин, по к-рой гармонич. К. оказываются особо выделенными среди других движений в природе. В природе и во мн. техн. устройствах часто возникают движения, почти не отличающиеся (на протяжении больших промежуткоо времени) от чисто гармонич. или равномерно вращательных, Мн. физ. приборы (анализаторы спектра) [c.401]

Интерпретации М. к. как в исходной (1), так и в обобщённой (2) форме совпадают, если предположить медленность изменения ф-ций а(() и ф(Г) на протяжении периода Т несущей частоты С0(, = 2л/Т и пренебречь усреднённым вкладом высших составляющих спектра. Как правило, именно с таким квазигармонич. М. к. при-ходится иметь дело в технике. [c.177]

ПОЛЙРНЫЕ СИЛНИЯ — свечение верхних слоёв атмосферы, вызванное возбуждением атомов и молекул на высотах 90—1000 км потоками электронов и протонов с энергиями от сотен эВ до десятков кэВ, вторгающихся в атмосферу из космоса. В видимой области спектра оно наблюдалось на протяжении веков, с появлением же спутников в ракет наблюдения П. с. расширились в ИК-, УФ- и рентгеновскую области спектра, П. с.— [c.78]

При пересечении системы волн разрежения и косых скачков отдельные линии тока лшогократно н различно деформируются, причем при еа<е. средний угол выхода потока увеличивается по сравнению с дозвуковым режимом поток отклоняется в косом срезе. С увеличением перепада давлений меняется спектр потока в косом срезе канала и за решеткой, изменяются интенсивность и характер расположения волн разрежения и скачков уплотнения. Увеличиваются протяженность и интенсивность первичной волны разрежения. Углы первичного, отраженного и кромочного скачков уменьшаются, и точка падения косого скачка F на спинку профиля (точка С) смещается по потоку (рис. 11.14,6). В соответствии с этим меняется и характер деформации отдельных линий тока. Однако интенсивность скачков возрастает только до определенного значения числа М , зависяш,его от геометрических параметров решетки. [c.310]

Изменение параметров технического состояния машин в ряде случаев сопровождается увеличением уровня колебательной энергии (Ниже, когда иет необходимости различать механизм, машину и агрегат, для простоты их будем называть машиной). Для машин, уровень шума которых имеет существенное значение, превышение определенного уровня вибрации или излучаемой акустической энергии можно считать отказом по виброакустическим показателям В этом случае первой задачей вибро-акустической диагностики машин является локализация источников повышенной виброактивности. Она позволяет определить относительную роль каждого источника в создании общей вибрации. На ее основе строят математическую модель механизма и устанавливают особенности кинематики рабочего узла или протекающего в нем процесса, приводящ,ие к возникновению повышенной вибрации Источник вибрации может быть протяженным (например, многоопорныи ротор) Тогда возникает необходимость дополнительного исследования пространственного распределения динамических сил и кинематических возбуждений, возникающих в данном узле. Наиболее распространенными способами выявления и локализации источииков является сравнение вибрационных образов (во временной и частотной областях) машины в целом и отдельных ее узлов Когда виброакустические образы нескольких источников подобны, полезно анализировать потоки колебательной энергии через различные сечения механизмов, динамические силы, действующие в различных сочленениях, а также статистические характеристики процессов (функции корреляции, взаимные спектры, модуляционные характеристики и т д,). В связи с тем. что силовые и кинематические возбуждения в узлах н вибрация машины в целом зависят не только от интеисивности рабочих процессов, но и от динамических характеристик конструкций, для выявления причин повышенной вибрации следует измерять механический импеданс и подвижность различных узлов — статорных и опорных узлов механизмов, машин, агрегатов, а также фундаментных конструкций Способы выявления источников повышенной виброактивности механизмов. Наиболее распространенный способ выявления — сопоставление частот дискретных составляющих измеренного спектра вибрации с расчетными частотами возбуждений, действующих в рабочих узлах механизмов В табл. 1 пре ставлены сводные формулы частот дискретных составляющих вибрации и возбуждающих сил некото рых механизмов. Спектры вибрации измеряют на нескольких скоростных режимах работы механизма, что позволяет более надежно сопоставить расчетные частоты с реальным частотным спектром вибрации Кривые зависимости уровней конкретных дискретных составляющих вибрации от режима работы механизма дают возможность выявить резонансные зоны. [c.413]

Таким образом, инфракрасные лучи занимают весьма протяженную спектральную область и соединяются с волнами Герца. Инфракрасные лучи с длиной волны 343 мкм были открыты Рубенсом и фон Бейером [Л.17] в спектре дуги, образованной в парах ртути.Колебания с той же длиной волны были затемнайдены Николь-сом и Тиром в виде волн Герца Ш.18]. Взаимосвязь между инфракрасными лучами и волнами Герца была, таким образом, установлена позднее Левитская и Глаголева-Аркадьева получили еще более короткие волны Герца. Таким образом, две спектральные [c.17]

Дтр примерно равна обратной ширине линии генерации Avren. Этот результат нетрудно понять, если вспомнить, что временное поведение каждого импульса есть просто фурье-образ его частотного спектра. Отсюда видно, что, поскольку ширина линии генерации AvreH может быть порядка ширины линии усиления Avo, то можно надеяться, что синхронизация мод в твердотельных или полупроводниковых лазерах позволит генерировать очень короткие импульсы (до нескольких пикосекунд). В лазерах на красителе ширина линии усиления в сотни раз превышает эту величину в твердотельных лазерах, что дает возможность получать в этих лазерах и уже действительно были получены значительно более короткие импульсы (до приблизительно 30 фс). В газовых же лазерах ширина линии усиления намного уже (до нескольких гигагерц) и поэтому генерируются относительно длинные импульсы (до 100 пс). А теперь вспомним, что два последовательных импульса разделены временным промежутком тр, определяемым выражением (5.111). Поскольку Ди = = 2nS.v = n /L, где L —длина резонатора, мы имеем xp = 2L , что в точности равно времени полного прохода резонатора. Следовательно, внутри лазерного резонатора генерация будет иметь вид сверхкороткого импульса длительностью Дтр, определяемой выражением (5.112), который распространяется вперед и назад по резонатору. В самом деле, в этом случае пучок на выходе из какого-либо зеркала представляет собой цуг импульсов, причем временной промежуток между двумя последовательными импульсами равен времени полного прохода резонатора. Характерные числовые значения подтверждают такое представление, поскольку пространственная протяженность Дг импульса длительностью, скажем, Дтр = 1 пс равна Дг = СоДт = 0,3 мм, т. е. много меньше типичной длины резонатора лазера. [c.309]

Улучшение качества изображений в центре н на краю поля. При больших увеличениях в биноклях довольно сильно сказывается влияние вторичного спектра, поэтому его исправление желательно. Б. Л. Нефедовым [2) предложена конструкция бинокля 15 X с апохроматическим объективом из флюорита и крона К14 с углом поля зрения 5°. С другой стороны, как правило, качество изображений, даваемых биноклями, хорошо только в центре поля зрения иа краю вследствие астигматизма и других аберраций оно становится настолько низким, что наименьший разрешаемый угол в пространстве предметов больше, чем у невооруженного улаза. С этим наблюдатель мирится лишь потому, что изображение интересующего его объекта он движением рук приводит к центру поля. Однако, если бинокль обладает большим увеличением н прикреплен к штативу, что необходимо для достижения максимальной резкости, то подвижность его ограничена и наблюдатель должен иметь возможность сразу обозревать большое резкое поле. Описанные в этой главе широкоугольные окуляры обладают хорошим качеством изображения на большом протяжении поля и вполне пригодны для этой цели. Однако они сложны и в настоящее время не могут быть запущены в серийное производство. Следует про-, должать работы по упроп енню этого типа окуляра. [c.202]

Непосредственные вычисления цифровой свертки по формуле (10.2) при протяженной импульсной реакции h (тг, т) требуют больших затрат времени процессора, если только фильтр (10.2) не может быть представлен в разделимой рекурсивной форме [84]. Поэтому для вычисления (10.2) в большинстве случаев прибегают к использованию теорем о свертке дискретных преобразований Фурье, согласно которым свертку двух сигналов можно найти, если перемножить их спектры, найденные с помощью дискретных преобразований Фурье, и затем подвергнуть результат перемножения соответствующему обратному дискретному преобразованию Фурье [17, 86]. При этом для вычисления ДПФ и СДПФ можно использовать быстрые алгоритмы, благодаря чему количество операций на один отсчет выходного сигнала при вычислении свертки растет пропорционально не протяженности импульсной реакции, а ее логарифму. [c.193]

Выражение (8.3.7), где у задано выражением (8.3.10), описывает эволюцию стоксова импульса в случае гауссовского импульса накачки с начальными мощностью и длительностью % (Тр нм = = 1,66 Гц). Амплитуда затравочного стоксова импульса ,(0, Г)-это фиктивная амплитуда, введенная для учета спонтанного КР, возникающего на протяжении всего световода. Чтобы обойтись без введения фиктивного затравочного стоксова импульса в начале световода, необходимо квантовомеханическое рассмотрение [113]. В квазиклас-сическом приближении можно использовать результат, полученный в разд. 8.1, где эффективная стоксова мощность в начале световода была получена в предположении один фотон на одну моду на всех частотах внутри спектра комбинационного усиления. Выражение (8.1.10), полученное для непрерывного режима, дает начальную пиковую мощность стоксова импульса, в то время как его форма остается неопределенной. Численное решение уравнений (8.3.1) и (8.3.2) показывает, что форма и спектр импульса на выходе световода не очень сильно зависят от выбора формы затравочного импульса. В простейшем случае можно предположить, что [c.237]

Рис. 14. Образование стоячей волны в случае, когда на зеркало Z падает излучение, характеризующееся сплошным спектром в пределах некоторого спектрального интервала протяженностью ЬХ (см. график в верхней части рисунка). Каждая из монохроматических составляющих этого спектрального интервала образует стоячую волну с синусоидальным распределением интенсивности. На рисунке изображены распределения иитенсив-ьости в стоячих волнах, созданных четырьмя монохроматическими составляющими рассматриваемого интервала. В нижпей части рисунка изображено распределение интенсивности в результирующей стоячей волне, полученное посредством сложения интенсивностей всех монохроматических состарляющих. Вбли.эи зеркала максимумы всех монохроматических стоячих волн практически совпадают, н поэтому распределение интенсивности суммарной стоячей волны сильно модулировано. По мере удаления от зеркала положения максимумов различных составляющих смещаются по-разному и глубина модуляции суммарной стоячей волны уменьшается

В качестве объектов использовались квазиплоские диапозитивы с контрастным черно-белым и полутоновым изображениями. Условия наблюдения изображений, восстанавливаемых полученными голограммами сфокусированных изображений в белом свете протяженного источника, полностью аналогичны описанным в [29] условиям наблюдения интерферограмм, формируемых двукратно экспонированными френелевскими голограммами фазовых объектов. В плоскости сфокусированной голограммы симметрично относительно оси освещающего пучка локализуется пара изображений с ярко выраженной спектральной окраской. При изменении угла наблюдения в направлении, перпендикулярном направлению пространственной несущей, окраска изображений изменяется в пределах границ видимого спектра, в то время как сами они Остаются неподвижными. На рис. 3 приведены фотоснимки восстановленных изображений диапозитивов в случае, когда в качестве восстанавливающего источника белого света использовалась горящая свеча. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...