Главные точки, главные плоскости, фокусы и фокусные расстояния

Главные точки, главные плоскости, фокусы и фокусные расстояния [c.99]

Кардинальные точки, фокусы, главные плоскости упрощенной оптической системы. На рис. П. 1 приведена схема оптической системы микроскопа, состоящей из объектива 1 и окуляра 2, с указанием расположения главных плоскостей, фокусов и фокусных расстояний, а также расстояния между ее компонентами. С целью упрощения рисунка объектив и окуляр заменены простыми линзами. Как видно из рис. П.1, в случае положительного окуляра задний фокус микроскопа Р лежит впереди второй главной эквивалентной плоскости Н и поэтому заднее фокусное расстояние микроскопа является отрицательным тем не менее его система не эквивалентна простой отрицательной линзе. Заднее фокусное расстояние микроскопа вычисляется по формуле [c.14]

Очевидно, что а = djD — угол, под которым видна система двух щелей из точки Р. Для того чтобы было законным использование формул б.З, несколько видоизменим схему опыта (рис. 6.50) между источником (щелью) S и экраном А введем линзу L так, чтобы щель S находилась в ее главном фокусе. Линза Z.2 (Р тем же фокусным расстоянием F, что и Lj) установлена так, что ее главная фокальная плоскость совпадает с плоскостью экрана В. Непрозрачный экран А с двумя параллельными щелями расположим между линзами L и L2. Тогда выполняются все условия для наблюдения дифракции Фраунгофера. При такой геометрии опыта в выражениях, определяющих углы а, р и а, нужно заменить vi D2 F. [c.311]

Для центрированной системы сохраняет смысл и понятие главных плоскостей как таких сопряженных плоскостей, в которых объект и изображение имеют одинаковые величину и направление. Но в то время как для одной преломляющей сферической поверхности обе главные плоскости сливались в одну, касающуюся сферической поверхности в ее вершине 5, для центрированных поверхностей эти две плоскости, вообще говоря, не совпадают. Фокусные расстояния системы, так же как и в случае одной сферической поверхности, есть расстояния от соответствующей главной плоскости до фокуса. [c.288]

Точки Hi и пересечения главных плоскостей с осью носят название главных точек системы. Расстояния от главных точек до фокусов называются фокусными расстояниями системы /. = H,Fi и [c.296]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т.е. от точки действительного или мнимого пересечения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной плоскости - плоскости, в которой пересекаются направления падающего и выходящего лучей (рис. 33). [c.302]

Увеличивая отрезок Ь от передней главной плоскости до предметной точки А, будем уменьшать отрезок Ь от задней главной точки до изображения—точки А в пределе, когда точка А уйдет в бесконечность, точка А совпадет с точкой заднего фокуса Fo и отрезок Ь станет равным фокусному расстоянию при этом входной апертурный угол а станет равным нулю. [c.42]

Знак наклона зависит от знака ( 2—Е1). Соответственно одиночное отверстие действует как собирающая или рассеивающая линза. Наклон /(Дг) определяет начальные условия для параболической траектории в.однородном поле по правую сторону линзы. Пересечение этой траектории с осью определяет реальную точку фокуса в пространстве изображений. Кроме того, можно получить фиктивное асимптотическое фокусное расстояние, предполагая, что главная плоскость совпадает с плоскостью г=0, и пренебрегая однородным полем Е2. Тогда для оптической силы имеем [c.466]

Продольная сферическая аберрация в изображении точки, лежащей на оптической оси, АЗ возникает из-за слишком большой преломляющей силы краев линз / — заднее фокусное расстояние, характеризующее положение задней главной плоскости относительно фокуса Д/ определяется как разность фокусных расстояний для луча, проходящего на высоте Л и по оптической оси 5 представляет собой расстояние изображения от поверхности линзы и характеризуется пересечением с оптической осью луча, идущего через данную поверхность от светящейся точки. [c.146]

Сопряженные плоскости называются главными, если для них У = 1, то есть изображение получается прямым и равным по величине объекту. Оптическая система, состоящая из одной сферической преломляющей поверхности, представляет собой вырожденный случай главные плоскости совпадают между собой и представлены плоскостью Н, касательной к сфере в точке К (рис. 3.5), то есть а = а<2 = 0. Соответственно, фокусные расстояния сферической поверхности следует считать расстояниями от этой единственной главной плоскости до фокусов. [c.59]

Точки /4, И 2 пересечения главных плоскостей с осью носят название главных точек системы. Расстояния от главных точек до фокусов называются фокусными расстояниями системы (расстояния и на рис. 3.13). Примеры определения фокусных расстояний в толстой линзе, час 1 ном случае простейшей центрированной оптической системы, показаны на рис. 3.14. [c.67]

Фокусы, фокальные плоскости, главные плоскости, главные точки и фокусные расстояния называют кардинальными элементами оптической системы. [c.29]

Параллельный световой пучок, проходя линзоподобный кристалл, фокусируется в некоторой точке О на продолжении оси кристалла, называемой фокусом. На фокусном расстоянии / от фокуса внутри кристала находится главная плоскость Яг (или Н с другой стороны), характеризующая линзоподобную среду. Поведение любого светового пучка, проходящего через кристалл, описывается с помощью оптических характеристик фокусного расстояния и положения главных олтических плоскостей Яь //2. Эти характеристики определяются тепловой добавкой к коэффициенту преломления /22 следующими выражениями [35, 36—40] [c.41]

Рассматривая эту схему, следует пояснить, что фокусное расстояние объектива — это расстояние от задней главной плоскости Н до фокуса Р. Как найти положение задней главной плоскости Для очень тонкой одиночной линзы найти эту плоскость легко она совпадает с такой линзой. Но в сложном многолинзовом объективе падающий луч, параллельный оптической оси, много раз преломляется поверхностями линз, пока не выйдет под каким-то углом из последней линзы и создаст изображение в точке фокуса на оптической оси. Поэтому для нахождения задней главной плоскости сложный объектив условно заменяют тонкой линзой с единственным преломлением, которое сразу отклоняет падающий на объектив луч до направления луча, выходящего из объектива. Положение такой эквивалентной линзы находится простым геометрическим построением надо продолжить до пересечения два луча — падающий на объектив и выходящий из него. Тут появляется любопытная возможность. Если при расчете объектива выполнить его последний компонент в виде отрицательной линзы, которая отклоняет лучи в направлении от оптической оси, то точку пересечения падающего и выходящего лучей удается сдвинуть значительно дальше от плоскости изображения. В результате линзы объектива оказываются ближе к изображению, чем задняя главная плоскость, т. е. объектив получается более компактным. [c.12]

Кривизна поверхности изображения обычно невелика и существенно не мешает визуальным наблюдениям. Если объектив дает изображение, свободное от хроматической аберрации, то достаточна уже частичная ахроматизация окуляра. Однако теперь существенна не ахроматизация положения, а ахроматизация увеличения, т. е. равенство фокусных расстояний для лучей различного цвета. Действительно, благодаря значительной длине тубуса микроскопа лучи попадают на окуляр под малыми углами наклона к главной оптической оси микроскопа. В этом случае угловое увеличение, даваемое окуляром, определяется формулой (24.2), независимо от того, как аккомодирован глаз на бесконечность или на расстояние ясного зрения. Если фокусные расстояния окуляра ахроматизованы, то угловое увеличение будет одинаковым для все цветов. Поэтому изображения предмета на сетчатке глаза во всех цветах совместятся между собой, т. е. окончательное изображение получится неокрашенным, даже если положения главных фокусов и главных плоскостей окуляра не ахроматизованы. Если же изображение, даваемое объективом, не свободно от хроматической аберрации, то ее можно компенсировать хроматической аберрацией протцроводожного знака, [c.167]

Существует два не зависящих один от другого типа Х.а. хроматизм положения изображения (ХП) и хроматизм увеличения (ХУ). ХП состоит в том, что изображения удалённой точки, формируемые лучами разно длины волны, не совпадают для лучей разного цвета, располагаясь вдоль нек-рого отрезка 0102(т. е. немонохроматич. пучок имеет целую совокупность фокусов вдоль отрезка оптич. оси см. рис.). При ХП на экране, поставленном перпендикулярно оптич. оси в области формирования изображения, вместо 0ДН011 светлой точки наблюдается совокупность цветных кружков. ХУ заключается в том, что поперечные увеличения изображений объекта, формируемых лучами разной длины волны, могут оказаться различными. Это вызвано различием положений главных плоскостей системы (см. Кардинальные точки) для лучей разного цвета, что может иметь место, даже если их фокусы совпадают (в таком случае отличаются их фокусные расстояния). Из-за ХУ изображения предметов конечных размеров оказываются окружёнными цвети01 каймой. [c.840]

Фокусировка производится двумя винтами — макровинтом и микрометрическим винтом,— передвигающими весь тубус микроскопа вниз или вверх. При движении тубуса объектив микроскопа перемещается вместе со своими главными фокусными точками, приближаясь к плоскости объекта или отдаляясь от нее. Резкое изображение возникает в тот момент, когда объект находится на строго определенном расстоянии относительно объектива, т. е. вблизи его переднего главного фокуса, но несколько за ним (см. рис. 37). [c.74]

Если лучи поворачивать обратно, то место фокуса будет поворачиваться в другую сторону. Уравнение (2) показьшает, что с изменением угла е точка скрещения отраженных лучей движется по кругу диаметром /о касательному к данной параболич. кривой в точке отражения р. Если станем рассматривать все элементы параболич. кривой, то получим целый ряд окружностей мест фокусов. Всякий точечный источник света, помещаемый в любой точке на указанной окружности, даст пучок параллельных лучей, отраженных от элементарной параболич. кривой в точке касания этой окружности. Главный фокус обладает тем важным оптическим свойством, что он является общим местом пересечения всех фокусных окружностей, какие можно провести в различных частях параболич. кривой. Теперь рассмотрим следующий случай. Предположим, что мы произвели сечение параболическ. поверхности какой-либо плоскостью, перпендикулярною к меридианной плоскости. Тогда в сечении получится эллипс. Если представим, что параболич. кривая, как результат сечения какой-либо параболической поверхности с меридианной плоскостью, лежит в плоскости чертежа, то точка А указанного выше эллипса будет лежать выше, а точка В ниже плоскости чертежа (фиг. 18). Проведем плоскость через точки и В и через фокус /о, перпендикулярную плоскости чертежа. Два па]3 аллельные луча, падающие в точках и В-и лежащие в этой плоскости, после отражения пересекутся на расстоянии и буд т лежать в той же перпен- [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...