Момент главный точки

Силы инерции материальных точек звена могут быть приведены к одной точке н, таким образом, представлены их главным вектором и главным моментом. Главный вектор сил инерции, называемый обычно силой инерции звена, равен [c.78]

Если в данной задаче при определении главного момента принять за центр моментов, например, точку В, то [c.85]

В случае пространственной системы сил главным моментом относительно точки называется векторная сумма моментов всех сил системы относительно той же точки [c.157]

Главный момент количеств движения системы материальных точек. Моментом 1о количества движения (кинетическим моментом) материальной точки относительно центра О называется вектор, определяемый формулой 1 [c.185]

Главный момент о количеств движения системы (кинетический момент) материальных точек относительно центра О равен векторной сумме моментов количеств движения относительно того же центра материальных точек системы, т. е. [c.185]

На твердое тело действуют две силы вес тела и сила опорной реакции. Так как центр тяжести совмещен с неподвижной точкой О, то обе внешние силы приложены в точке О и их главный момент относительно точки О равен нулю, следовательно, т — 0. [c.533]

Lq, 1 —момент количества движения системы материальных точек относительно центра О, оси Ох Л) — гироскопический момент —главный момент внешних сил относительно центра О, оси Ох т, М — масса точки, системы точек [c.286]

Главный вектор fi не изменяется с изменением центра приведения и является поэтому первым инвариантом системы. Главный момент М изменяется при изменении центра приведения на величину, равную моменту главного вектора R относительно нового центра, так что если О и О — соответственно старый и новый центр приведения, то [c.239]

Момент, главный, количеств движения системы точек 317 [c.454]

Для вывода динамических уравнений изучаемого движения применим теорему о кинетическом моменте в абсолютном движении тела, т. е. по отношению к системе отсчета 0х1,у ,г . Согласно этой теореме, производная по времени от кинетического момента Ко относительно неподвижной точки равна главному моменту относительно той же точки всех внешних сил, в данном случае только активных сил так как реакция Ко проходит через О и связь идеальна (без трения) [c.452]

Силы инерции, приведенные к точке О на оси вращения, сводятся к главному вектору Ф и главному моменту Главный вектор сил [c.388]

Совершенно очевидно, что главный вектор не зависит от выбора центра приведения, так как векторная сумма сил, приложенных к абсолютно твердому телу, не зависит от положения центра приведения. При переносе центра приведения из точки О в точку О изменение главного момента равно моменту присоединенной пары, возникающей при переносе главного вектора К из точки О в точку О. Но ( 163) момент присоединенной пары равен моменту главного вектора относительно центра приведения О [c.289]

Рассмотрим некоторые случаи, когда эти условия не выполняются. Предположим сначала, что ось вращения главная, но не центральная. Тогда = Jyz — O и главный момент динамических реакций относительно начала координат равен нулю, как это следует из уравнений (111.8а) и (III. 8Ь). Система динамических реакций приводится к равнодействуюш,ей. Если ось вращения — центральная, но не главная, то Хс = Ус = 0- Пз уравнений (111. 6)-видно, что главный вектор динамических реакций равен нулю. Система динамических реакций приводится к паре сил. Именно с этим случаем мы встретились в примере, рассмотренном в предыдущем параграфе. [c.406]

Согласно ранее выведенной зависимости проекции главного момента относительно точки на оси равны главным моментам относительно тех же осей. Из параллелепипеда моментов можно написать аналитическое выражение величины (модуля) для главного момента [c.70]

Первая сумма с правой стороны есть не что иное, как т вторая же по теореме Вариньона о моменте совокупности сил Рг, сходящейся в точке О, представляет момент главного вектора V, приложенного в точке О, относительно точки О, так что [c.64]

Таким образом, совокупность главного вектора V и главного момента в точке О сведена к силе V с линией действия ЬЬ, проходящей через точку О, и паре с моментом (рис. 50), параллельным этой прямой, что и требовалось доказать. [c.66]

Пусть F и Fi — реакции связи в точках О vi 0, R — главный вектор активных сил, а Мо — главный их момент относительно точки О. [c.147]

Пользуясь этим результатом, можно найти связь между главным вектором-моментом данной системы сил относительно нового центра О (обозначим его Мо ) и главным вектором-моментом о той же системы сил относительно прежнего центра О. Тогда согласно равенству (1) имеем [c.177]

Зт — матрица, элементами которой являются моменты инерции (приведенные к безразмерной форме записи) сосредоточенной массы т относительно центральных осей (связанных с точкой О) т=т1(1щ1)—безразмерная масса (то — масса единицы длины стержня). Если центральные оси главные, то матрица Зт — диагональная. [c.80]

Т. е. первое слагаемое в (5.21) представляет собой вектор-момент главного вектора R, помещенного в точке О, относительно О второе слагаемое в (5.21) представляет собой главный момент всех снл системы относительно точки О [c.107]

Точка приложения главного вектора, называемая центром давления, в общем случае не совпадающая с центром тяжести, может быть определена на основании законов статики твердого тела. Известно, что момент главного вектора системы сил равен сумме моментов составляющих сил. Если обозначить координаты центра давления Хд, г/д и 2д, то уравнения моментов относительно осей координат будут [c.30]

Теорема моментов импульсов гласит, что производная по времени от главного момента импульса некоторой массы относительно какой-либо точки равна главному моменту относительно той же точки всех внешних сил, приложенных к массе. [c.98]

Распределенная нагрузка, которая действует на криволинейную поверхность от нормальных в каждой ее точке сил давления жидкости, может быть приведена к главному вектору и главному моменту. Главный вектор определяется по трем составляющим (обычно по вертикальной и двум взаимно перпеидикулярт1ым горизонтальным составляющим), главный момент — по сумме моментов этих составляющих. [c.50]

Сумма моментов (главный момент) всех внутренних сил системы относительно любого центра или оси равняется нулю. Действительно, если взять произвольный центр О, то из рис. 274 видно, что moiFU)+m (Fit)=0. Аналогичный результат получится прц вычислении моментов относительно оси. Следовательно, и для всей системы будет [c.264]

Примечания I. После переноса слагаемою 2Л/са х и (ЬЮб ) и суммы (А ш+ ш X к ) - 21 ту Гу X [и> X гу] в (1.106 ) в правую часть уравнений со знаком минус их можно трактовать как кориолисову силу инерции центра масс и главный момент относителыго точки О кориолисовьгх сил инерции, приложенных к несущему телу. Наличие этих слагаемых в уравнениях движения несущего тепа показывает, что кориолисовь[ силы инерции не обладают свойством внутренних сил в системе несущее тело - носимые тела. [c.44]

Если при приведении плоской системы сил главный вектор R О и главный момент ЕдфО, то такую систему можно упростить и при-вести к одной равнодействующей силе Н. Эта сила по величине и направлению совпадает с главным вектором к, но ее линия действия отстоит от первоначального центра приведения на расстоянии й, которое определяют из соотноп1ения (рис. 48) [c.45]

К части балки А А при освобождении ее от заделки в стене приложены распределенные силы. Если эти силы заменить элементарными сосредоточенными силами и затем привести их к точке Л, то в точке А пoлyчиJVI сосредоточенную силу Ва (главный вектор элементарных сосредоточенных сил у,А/,) и пару сил с моментом Ма (главный момент относительно точки А элементарных сосредоточенных сил f A/ ). Момент Ма называют моментом заделки. [c.56]

В начале координат главный вектор R и главный момент Mq образуют Д1 наму. Определить модуль главного момента в точке А на оси Ох, если / = 30 Н, Mq = 40 Н м и 0/1 = = 1 м. (50) [c.79]

Следуя используемой методике, будем предполагать, что эффект этих усилий может быть описан их суммой по сечению (т. е. главным вектором) и главным моментом относительно точки (О, О, Хз). Из предположений о симметрии следует, что будет отличен от нуля один компонент главного вектора по сечению Хз = onst, равный [c.74]

Таким образом, главный момент т > относительно точки Q плоской системы сил инерции S,- равен моменту относительно той же точки главного вектора этих сил S, если за линию действия последнего принять прямую, проходящую через точку L параллельно S. Это и доказывает, что S по величине, наирав- [c.350]

Что касается главного вектора-момента/Ио, то его модуль и направление изменяются с изменением центра приведения. Но скалярное произведение о главного вектора R и главного вектора-момента УИо не зависит от выбора центра приведения, т. е. является emo-рым инвариантом произвольной пространственной системы сил. Докалгем это (см. рис. 126). Для центра приведения О имеем [c.178]

Подчеркнем, что ири равновеспи равен нулю главный момент относительно и р о и з в о л ь н о й точки плоскости. Действительно, если бы главиьи"[ момент относительно точки 0 оказался бы отличен от нуля 1По 0 и Д = О, то уравновешенная система сил оказалась бы эквивалентной равнодействующей паре с моментом moj, что невозможно. [c.62]

Расположим результирующую пару в плоскости таким образом, чтобы одна из сил, ее составляющих, а именно —Я, была приложена в точке О и направлена по линии действия Я в сторону, ей противоположную (рис., 1.51). Тогда вторая сила пары / будет приложена в точке Ог отрезка 00]= А, перпендикулярного линиям действия сил / и R. Напр авлена сила/ такн.м образом, чтобы знак ее момента относительно точки О и знак главного момента то совпадали (на рис. 1.51 Мо<0). Так как А выбрано таким образом, что I I = I —/ I = I/ I, то, отбросив систему сил V , — / , получим [Ри Р ,. .., /= сл/ , т.е. исходная система [c.54]

Однако условия равновесия твердого тела справедливы и для равновесия систелгы сочлененных тел, что вытекает из свойства внутренних сил системы. Действительно, после освобождения каждого тела системы от наложенных на него внешних и внутренних связей и замены их соответствующими реакциями на тело будут действовать часть внешних сил системы (Г , ] = 1, 2,. . .. . т) и часть внутренних сил (F], / = 1,2,. . ., р), образующих уравновешенную систелху сил. Представим главный вектор и главный момент относительно точки [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...